Приближение молекулярного поля

Приближение молекулярного поля обосновывается в методе Брэгга — Вильямса. [c.42]

На каждый ион действуют электростатические силы, созданные другими ионами. В приближении молекулярного поля на данный ион действует некоторое среднее поле окружающих ионов. Если последние одинаковы, то такое же среднее поле характеризует действие выбранного иона на остальные. Это означает, что поле является самосогласованным. Электростатическое поле потенциально. Средний потенциал поля 1 )(г) должен, согласно законам электростатики, удовлетворять уравнению Пуассона [c.63]

Интересно сравнить полученные данные с результатами приближения молекулярного поля — ПМП, где совершенно не учитывается корреляция между поперечными компонентами спина, а также с приближением постоянной связи — ППС [10], в котором корреляция между спинами в каждой паре учитывается точно, но пары друг с другом не коррелируют- [c.154]

Тогда в приближении молекулярного поля температура Кюри определяется выражением [c.44]

В приближении молекулярного поля обменное взаимодействие с ионом можно, записать как [c.351]

Бойль и Холл [98] определили из своих экспериментов по резонансному поглощению константу сверхтонкого взаимодействия основного уровня 0у в металлическом диспрозии в диапазоне температур от 85 до 175° К. Найденное ими отношение магнитного и квадрупольного расщеплений согласуется с полученным теоретически с использованием модели свободного иона и приближения молекулярного поля. Согласно этой модели, градиент электрического поля равен больцмановскому среднему от градиентов, создаваемых ионом в состояниях с различными и точно так же Н п равно больцмановскому среднему магнитных полей, создаваемых ионом в состояниях с различными [см. уравнения (8.66) и (8.67)]. Эта модель однозначно дает отношение магнитного и квадрупольного расщеплений, и экспериментально найденные значения для металлического диспрозия согласуются с ним. [c.367]

Рассмотрим простейшие модели кооперативных систем. Общий подход при упрощенном статистическом расчете системы основывается на приближении молекулярного поля. Частица подвергается действию сил, создаваемых другими такими же частицами. Она находится в силовом поле, которое представляется неким средним аначением, — в молекулярном поле. Состояния частицы рассматриваются методами TaTH TH4e K0) i механики, и определяется среднее поле, создаваемое данной частицей и влияющее на соседние частицы. Это среднее поле должно совпадать с молекулярным, т. е. быть самосогласованным. В сущности тот же метод применяется при выводе уравнения Ван-дер-Ваальса [39]. [c.40]

В отношении энтропии системы ситуация оказывается более сложной. Полная энтропия равна сумме энтропии (17.4) и магнитной энтропии системы спинов. В приближении молекулярного поля магнитная энтропия может быть вычислена как энтропия системы невзаимодействуюш их спинов, сумма которых задана и равна где — число атомов Ре в кристалле. Вычис- [c.171]

Теория двухподрешеточного коллинеарного ферримагнетика на примере феррита-шпинели впервые была рассмотрена Нее-лем [4] в приближении молекулярного поля Вейсса. В дальнейшем в работах [5, 6, 7] было показано, что учет внутриподре-шеточных (в особенности В — В) взаимодействий может привести к нарушению коллинеарности магнитной структуры. Например, согласно Яфету и Киттелю [5], при наличии больших отрицательных В — В-взаимодействий образуются треугольные спиновые конфигурации, которые обладают более низкой свободной энергией, чем неелевская коллинеарная структура. Каплан с сотр. [6, 7] показали, что при определенном соотношении между параметрами обменного взаимодействия /дв и /вв в структуре шпинели наименьшей энергии основного состояния соответствует упорядочение в форме конической спирали. [c.6]

ГЭП на ядре Ре является магнитно индуцированным, т. е. обусловлен совместным влиянием молекулярного поля и спин-орбитального взаимодействия на энергетические уровни Ре -Совместное воздействие этих двух эффектов приводит к снятию вырождения энергетических уровней Ре , которые при низких температурах оказываются неравнозаселенными. Возникающий в этом случае ГЭП на ядре Ре является аксиально симметричным. Теоретические расчеты температурной зависимости АЕ и Яэфф в приближении молекулярного поля с учетом константы спин-орбитального взаимодействия качественно совпадают с экспериментальными данными [100, 101]. Однако мессбауэровские спектры, наблюдаемые при температурах 60— 106° К, указывают на наличие асимметричного ГЭП. Поэтому предполагается, что квадрупольное взаимодействие может быть вызвано и искажениями решетки при низких температурах [102]. [c.40]

В целях иллюстрации полученных формул остановимся подро нее ва аекот<фсм приближении в модели Изинга - приближении Брэг-гаг-Вильямса (приближении молекулярного поля). "Гамильтониан молекулярного поля" получается из гамильтониана (5), если ввести туда параметр 1 [c.22]

Выше температуры перехода, вблизи 400—500 К наблюда ется слабое изменение С . Отклонение от обычного хода начинается с 500 К и продолжается вплоть до температуры ферромагнитного превращения (—858 К). Температура Кюри оценивалась не только по максимуму теплоемкости, но также и на основе магнитных измерений. Рост теплоемкости в области точки Кюри, очевидно, связан с нарушением дальнего магнитного порядка. После максимума Ср наблюдается резкое ее уменьшение (скачок). Экспериментально оцененная величина скачка ДСр 30,5 ккал моль-град, энтальпия превращения в области точки Кюри АЯ р зр — 1,6 ккал моль. Величина скачка ДСр в области точки Кюри для ферромагнетика в приближении молекулярного поля определяется температурной зависиАюстью намагниченности и может быть оценена из выражения [c.257]

Недавно Блох и Лемэр [246] исследовали парамагнитное поведение соединений КСог с помощью представлений о восприимчивости, усиленной обменным взаимодействием при этом они воспользовались приближением молекулярного поля и получили достаточно хорошее совпадение с экспериментальными данными. [c.83]

Корреляционные эффекты взаимодействующих молекул рассматриваются в трех приближениях молекулярного поля, полиномиальном и ква 1пхимическом. Полученные дифференциальные уравнения решались численно, нх решение дает изотермы с характерным перегибом ван-дер-ваальсовского типа. [c.112]

Существует подход, который оказался исключительно полезным при развитии теории спонтанного дальнего ориентационного порядка и связанных с ним свойств нематической фазы,— это метод молекулярного поля, почти не отличающийся от метода Вейсса для ферромагнетизма. Считается, что каждая молекула, находясь в среднем ориентирующем поле, которое появляется за счет соседних молекул, другим способом никак не связана со своими соседями. Первую теорию молекулярного поля для нематического состояния предложил в 1916 г. Борн [45], который рассматривал среду как набор постоянных электрических диполей и показал возможность перехода изотропной фазы в анизотропную при понижении температуры. Хотя этот результат важен в качественном отнощении, нам не стоит обсуждать именно эту теорию, так как сейчас точно установлено, что наличие постоянных дипольных моментов не необходимо для появления жидкокристаллической фазы [см. (1.2.3)]. Более того, теория Борна предсказывает, что упорядоченная фаза должна быть сегнетоэлектрической, чего на самом деле нет даже тогда, когда молекулы полярны. Наиболее широко используется основанный на приближении молекулярного поля подход Майера и Заупе [46]. [c.51]

Вклад обменного механизма в эффект Фарадея играет главную роль в области линий поглош,ения ионов /- и -групп. В обш,их чертах этот механизм в приближении молекулярного поля рассмотрен для прозрачных ферримагнетиков КЬ№Рз и RЬNil x Со -Рд в работах [38—40]. [c.307]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология