Магнитная индукция средняя

Предполагая, что можно пренебречь индуцированным магнитным полем, зададим раснределение средних по сечению значений электрической напряженности и магнитной индукции по длине канала переменного сечения Е( г) = (0, Еу, 0), В(а )= = (0, О, Bz). Это позволяет решать задачу, не привлекая уравнений Максвелла, [c.238]

Н — микроскопическое магнитное поле, средняя величина (пространственная) которого равна индукции В. [c.265]

Приняв е = 0,15 при средних значениях магнитной индукции в воздушном зазоре 0,7 0,8 Т, сила одностороннего магнитного притяжения (И) с некоторым приближением [c.238]

При медленном уменьшении намагничивающего поля тангенциальная составляющая напряженности поля на цилиндрической поверхности образца монотонно уменьшается от значения приложенного поля Яп п, изменяет знак и достигает значения, соответствующего остаточной намагниченности. Трещины на средней части цилиндрической поверхности выявляются слабо, а на участках, прилегающих к торцовым поверхностям, не выявляются даже крупные трещины картины поля в различных сечениях идентичны по длине образца вектор магнитной индукции в сечении образца не меняет знака (рис. 3.14, а, 6, в). [c.334]

Магнитная индукция при средней напряженности поля (ГОСТ 802—58) [c.549]

Неравномерность воздушного зазора вызывает неравномерность величины магнитной индукции в воздушном зазоре. Величина магнитной индукции В наибольшая в середине полюсных наконечников и убывает в обе стороны от середины. Таким образом, в этом приборе она является некоторой функцией угла отклонения от средней плоскости, т. е. Б = /(ф). [c.124]

Расчет электромагнитного излучателя проводят, задаваясь величинами площадью 5 поперечного сечения сердечника, максимальной индукцией в сердечнике от катушки подмагничивания, переменной магнитной индукцией 5 2 в зазоре (обычно принимают В а = i) воздушным зазором S между мембраной и сердечником после включения подмагничивания напряжением питания катушки подмагничивания U и возбуждения U частотой питания v длиной среднего витка катушки подмагничивания 1 и возбуждения 1 . Рассчитывают излучатель в такой последовательности [c.147]

Процесс намагничивания веществ с упорядоченным магнетизмом в слабых, средних и сильных полях характеризуется основной кривой намагничивания, которая представляет собой зависимость магнитной индукции В и магнитной проницаемости ц от напряженности постоянного магнитного поля Н (рис. 2.1), На кривой отмечаются три участка ) область слабых полей с крутым подъемом кривой индукции и магнитной проницаемости 2) область средних полей с медленным подъемом кривой индукции и снижением значений магнитной проницаемости 3) область сильных полей, в которой значение магнитной проницаемости приближается к единице, а индукция достигает насыщения. [c.53]

В кондукционных насосах наблюдаются два так называемых краевых эффекта. Первый обусловлен рассеянием магнитного поля вблизи рабочего зазора, второй — растеканием тока в жидкости вне основной активной зоны. Картина растекания тока в канале схематически показана стрелками на рис. 1-1, из которого следует, что в средней зоне канала практически имеют место только составляющие плотности тока у, а в краевых зонах (на входе и выходе канала) — составляющие Jx и jy. Кроме того, в этих зонах абсолютные значения плотности тока и магнитной индукции уменьшаются. Соответственно изменяется и плотность объемной электромагнитной силы. В [Л.1-1] ток в краевой зоне делится на рабочий, участвующий в создании давления, и обходной, который в создании электромагнитной силы не участвует. Соответственно давление [c.6]

При Н = Нк происходит кипение — фазовый переход первого рода от Вк К В к. Если поле Яо нормально поверхности (рис. 51), оно совпадает со средним по поверхности образца значением магнитной индукции В [c.171]

Средняя магнитная индукция (измеряемый сигнал) равна отношению этой величины к площади катушки [c.47]

Сходство МКГ со стандартной ЭКГ позволяет фактически использовать для МКГ номенклатуру зубцов, сегментов и интервалов, разработанную в стандартной электрокардиографии. Рассмотрение табличных МКГ (см. рис. 2.7 и 2.8) показывает, что у здорового человека наибольшие амплитуды МКГ регистрируются вблизи сердца в средней и верхней частях передней измерительной сетки, наименьшие амплитуды — на задней стенке грудной клетки (это объясняется быстрым уменьшением магнитной индукции при удалении от области генератора). Фактически измеримые с достаточной точностью значения магнитной индукции имеются только в приближенных к сердцу областях поверх- [c.93]

Отсюда получаются формулы для оценки характеристик генератора по магнитным измерениям на поверхности проводника, в котором находится дипольный генератор. Расположение диполя в тангенциальной плоскости (параллельной плоскости наблюдения) определяется средней точкой между двумя экстремумами нормальной компоненты магнитной индукции, глубина диноля (расстояние его от шюскости наблюдения) определяется по расстоянию между экстремумами 2 при помощи формулы [c.256]

Для нормального функционирования биологической системы нужны вполне определенные параметры внешней среды влажность, температура, барометрическое давление (это известно давно), а также характеристики магнитного поля (это стало ясным недавно). Отклонения параметров среды, в частности магнитной индукции (или напряженности), от средних значений, к которым в процессе эволюции приспособился данный биологический вид, приводит к нарушению биологических процессов. [c.82]

В цилиндрическом образце индукция распределена неравномерно она максимальна в средней части и убывает к концам. Только у образцов, имеющих форму эллипсоидов и находящихся в однородном магнитном поле, индукция однородна по всему объему образца. Коэффициент размагничивания эллипсоидов с заданным отношением длин их трех осей можно точно рассчитать для них можно определить также направление индукции. Ниже приводятся формулы для основных случаев [c.545]

Эксперименты проводились при следующих условиях разрядный ток I = = 50 1000 А, индукция магнитного поля = О 0,15 Т, давление в разрядной камере Р = 0,2 10 Тор. В качестве рабочих газов использовались инертные газы и пары лития. В процессе экспериментов проводились исследования вольтамперных характеристик разряда, зондовая и оптическая диагностика в среднем сечении разрядной камеры, определялось давление в различных точках внутри и на поверхности разрядной камеры. По излучению боковой поверхности оценивались температура и качественный характер тепловыделения в разряде. При помощи трубок Пито, выполненных из вольфрамовых трубок малого диаметра, удалось провести основные измерения гидродинамических характеристик вращающегося плазменного объёма. Были определены аксиальные изменения статического давления и гидродинамического напора для ксенона при различных давлениях в смеси Не-Хе. Соотношения этих величин хорошо согласуются с измерениями изотопических эффектов в ксеноне и доказывают их центробежную природу. [c.333]

В последнее время осваиваются промышленностью и внедряются в мелиоративных насосных станциях индукционные расходомеры (рис. 202), принцип действия которых основан на использовании электромагнитной индукции. Такой расходомер представляет собой отрезок трубы с фланцами, на которой с внешней стороны расположены катушки электромагнита, создающие внутри трубы магнитное поле. Протекающая по трубе жидкость пересекает магнитное поле, благодаря чему индуктируется электродвижущая сила, которая пропорциональна средней скорости потока или расходу жидкости. Два электрода, расположенные диаметрально противоположно в поперечном сечении отрезка трубы-датчика, отводят электродвижущую силу к измерительному блоку, где она преобразуется в показатель подачи по шкале прибора. [c.239]

Такие псевдооднородные (по длине) магнетики - цепочки в поперечном сечении должны иметь неравномерный (рис. 1.1, в, г) сложный профиль уровня намагниченности, что обусловлено ушярением реальных поровых прослоек между гранулами. Это подтверждается данными магнитной индукции В (рис. 1.2, а), полученными с использованием потокоизмерительных петель различного радиуса г, помещаемых в середине цепочки шаров между смежными шарами радиуса К [28]. Как видно из рисунка, величина средней индукции В зависит не только от напряженности намагничивающего поля Я, но и от радиуса сердцевины цепочки / , а в общем случае — от безразмерного относительного радиуса г1К. Кроме того, В зависит и от числа шаров в цепочке (рис. 1.2,6, в). С увеличением индзосция Б в сердцевине возрастает за счет уменьшающегося размагничивающего фактора цепочки. Необходимое число шаров [c.10]

Для определения диаметра сердечника (1 следовало бы знать усредненный магнитный поток в насадке. Однако при таких характерных перепадах индукции (рис. 3.9 и рис. 3.10) определение усредненного магнитного потока является непростой задачей. Вместе с тем, если измерить индукцию яоля в торце работающего сердечника [14, 16], т. е. оценить входной магнитный поток в насадку или выходной поток из сердечника, то легко убедиться в следующем. Кривые индукции поля в сердечнике Вс (рис. 3.11, сплошные линии 1-3) практически с точностью до коэффициента Ки, зависящего от диаметра корпуса ), сходны с кривыми намагничивания шариковой и стружечной среды (рис. 3.11, линии 4 тл 5) [16]. Поэтому кривые В можно искусственно описать кривой намагничивания насадки, например шариковой, т. е. В КрВ (Мо — магнитная постоянная,— средняя магнитная проницаемость насадки), причем, как это следует из рис. 3.11, ЛГд =(0,5-0,55 Учитывая далее, что здесь Н условное, а применительно к реальной конструкции величина Н (в отсутствие насадки) — это напряженность поля, в котором должен находиться весь канал с насадкой (образно, сердечники снабжены массивными полюсными наконечниками), необходимо распространить поле именно этой внешней напряженности на всю рабочую зону в окрестности одной пары противостоящих полюсов. Другими словами, намагничивающим полем Н необходимо как бы охватить примерно зону 1 л0 = , 50 (первоначальная зона яс с/4). Тогда величину В,., умножив [c.113]

По степени легирования кремнием, магнитным и электрическим свойствам листовая электротехническая сталь подразделяется на марки. Буквы и цифры в марках условно означают Э — электротехническая сталь первая цифра после буквы Э (1, 2, 3, 4) — степень легирования стали кремнием 1 — слаболегированная сталь, 2 — среднелегированная сталь, 3 — повышеннолегированная сталь, 4 — высоколегированная сталь вторая цифра (1, 2, 3, 4, 5,6, 7, 8)— гарантированные электрические и магнитные свойства стали 1, 2, 3 — удельные потери при перемагничивании стали с частотой 50 гц и магнитная индукция в сильных полях (1 — с нормальными удельными потерями, 2 — с пониженными, 3 — с низкими), буква А после цифры обозначает особо низкие удельные потери, 4 — удельные потери при перемагничивании стали с частотой 400 гц и магнитная индукция в средних полях, 5, 6 — магнитная проницаемость в слабых полях — от 0,002 до 0,008 а см (5 — с нормальной магнитной проницаемостью, 6 — с повышенной), 7,8 — магнитная проницаемость в средних полях от 0,03 до 10 а см (7 — с нормальной магнитной проницаемостью, 8 — с повышенной) [c.547]

В монографиях, посвященных электромагнитной обработке водных систем, имеются специальные, разделы, в которых дается расчет аппаратов [34, 60, 131]. Однако общим недостатком всех расчетов является то обстоятельство, что они построены на основных характеристиках магнитных полей и гидродинамики потоков, которые еще недостаточно изучены. Как показано выше, результаты обработки в общем случае не имеют простой однозначной зависимости от средней напряженности магнитного поля, его градиента, величины пондеромо-торной силы. Между тем в расчетах вынужденно и априори постулируются именно такие однозначные зависимости, исходя из которых выполняются детальные расчеты аппаратов — гидродинамический (по заданной производительности) и электротехнический (с определением коэффициента использования магнитного потока, характеристик электромагнитных катушек, магнитной индукции в зазоре и др.). [c.113]

Чаще всего применяют балансировочные пластинки (триммеры), закрепляемые в фиксированном положении при первоначальной грубой балансировке или перемещаемые при помощи регулируемых штоков, которыми можно манипулировать во время работы сквид-магнитометра для более тонкой его настройки. Схема такого устройства для балансировки градиометра второго порядка показана на рис. ]. 24. Три маленькие сверхпроводящие пластинки, плоскости которых перпендикулярны осям прямоугольной системы координат, могут устанавливаться в нужное положение относительно плоскостей катушек градиометра. Пластинки, параллельные оси катушек, расположены у кромки одной из катушек и могут сдвигаться вверх или вниз, чго приводит к ожлонению соответствующих поперечных компонент магнитной индукции, заставляя ее проходить через катушку сверху или снизу. Этим корректируется погрешность в расположении плоскости катушки по отношению к оси градиометра. Для корректировки различия в площадях катушек нужно поместить третью пластинку (перпендикулярную оси градиометра) в соответствующее положение между приемной и средней катушками. Тем самым уменьшается чувствительная площадь ближайшей катушки. Таким образом регулируется эффективное значение произведения числа витков на площадь катушки и достигается нечувствительность градиометра к равномерному осевому полю. Балансировка градиометра второго порядка по отношению к осевому градиенту поля осуществляется изменением баэы для одной из пар состав- [c.51]

Насколько в реальных измерениях можно основьшаться на вышеуказанных свойствах магнитного поля в симметричном проводнике, зависит от конкретных условий исследования, а именно от типа биологического объекта, взаимного расположения генератора и измерительного устройства и т.п. Очевидно, для такой сложной структуры, как тело в целом, условия симметрии нарушены очень сильно. Влияние реальной среды на магнитное поле исследовали на математических моделях, достаточно подробно описьшающих грудную клетку человека с учетом ее реапьной внешней формы и основных внутренних неоднородностей (внутриполостной крови сердца и ткани легких), причем использовался модельный биоэлектрический генератор сердца довольно сложной структуры в виде совокупности токовых диполей или токовых двойных слоев, воспроизводящих реальный процесс электрического возбуждения сердца [94, 123, 125 159, с. 301, 324]. Эти исследования, выполненные численными методами, подтверждают, что структура проводника оказывает существенное влияние на внешнее магнитное поле (как и на поверхностное электрическое поле). Конкретные количественные различия между значениями магнитной индукции, полученными для симметричной структуры проводника (например, в форме сферы или полупространства) и реальной моделируемой структуры, зависят от многих факторов (конкретной модели генератора, положения точки наблюдения и т.п.), причем средние оценки этих различий лежат приблизительно в пределах 20-60% максимальных значений магнитной индукции. Для электрического поля были получены результаты, близкие к указанным. В экспериментах с электрически изолированным сердцем собаки было показано, что при измерениях на расстоянии до 10 см от сердца можно пренебречь влиянием магнитного поля вторичных токов в объеме тела [136]. [c.259]

Рис. 5.12. Графики, определяющие магнитные характеристики магнитотвердых материалов (di — рабочая точка магнита, помещенного в магнитопроводную арматуру — рабочая точка магнита на воздухе Bdi. Bd2. ffdi, Hdi, —магнитные индукции и напряженности поля в среднем сечении магнита, соответствующие рабочим точкам и dj Нсв — коэрцитивная сила магнита по индукции В, — остаточная индукция)

Быстрота действия МЭРН в первом приближении пропорциональна интенсивности разряда. Коэффициент пропорциональности сложным образом зависит от геометрических характеристик электродной системы, потенциала системы, потенциала анода, магнитной индукции и давления Область максимальных значений быстроты действия может быть смеще на в требуемый интервал давлений подбором электрофизических пара метров разряда и размеров ячейки. Для подробного рассмотрения осо бенностей откачки целесообразно выделить три группы газов — изото пы водорода, активные газы средних и больших масс, инертные газы Такое разделение связано с принципиально разными механизмами по глощения газов, объединяемых каждой из групп. Внутри этих групп различия не столь существенны. [c.183]

Такие псевдооднородные (по длине) магнетики — цепочки в поперечном сечении должны иметь неравномерный (рис. 1.1, е, г) сложный профиль уровня намагниченности, что обусловлено уширением реальных поровых прослоек между гранулами. Это подтверждается данными магнитной индукции В (рис. 1.2, а), полученными с использованием потокоизмерительных петель различного радиуса г, помещаемых в се- ецше цепочки шаров между смежными шарами радиуса 7 [28]. Как видно из рисунка, величина средней индукции В зависит не только от [c.10]

В индукционных расходомерах типа ИР, РИМ, РИ (завод измерительных приборов, г. Таллин) используется принцип электромагнитной индукции. Измеряемая электропроводящая жидкость протекает по короткому участку трубопровода с изоляционным покрытнем, помещенному в равномерное магнитное поле, Индуктируемая в ней ЭДС, пропорциональная средней скорости потока, а следовательно, и расходу жидкости, снимается двумя диаметрально расположенными электродами, усиливается и измеряется вторичным прибором с дифференциально-трансформаторной схемой передачи [c.827]

Как указано выше, определение I не всегда дает удовлетворительные результаты, и ниже обсуждается дрзггой метод исследования, в котором применяется соотношение (д), требующееся в любом случае для получения полного представления о процессе. Метод этот может состоять в определении И. Однако концентрация радикалов слишком низка (порядка для того, чтобы обнаружить их непосредственно, даже магнитными методами. Целесообразный путь заключается в измерении среднего времени жизни X = Мк К радикалов. Если % рассматривается как время релаксации , то можно отчетливо представить три вероятных метода его определения 1) по влиянию на скорость реакции периодического поля переменной частоты 2) по скорости распада радикалов после удаления поля и 3) путем измерения скорости достижения стационарного состояния после приложения поля. Поле можно заменить активатором свободных радикалов, т. е. практически для методов (1) и (2) радиацией. Интенсивность последней изменяется или в пространстве (при помощи частичного освещения реакционного сосуда), или во времени (при помощи вращающегося перед источником света диска с вырезанными секторами) [54]. Теория последнего метода более проста. Метод (2) включает анализ фотохимического последействия, а (3) — анализ периода индукции. [c.180]

Для оценки порядка величины 8ь предположим, что тело с радиусом 1 м летит со скоростью оо 7 800 м1сек М 2Ь). Пусть средняя проводимость составляет 100 mo m (примерно в 3 раза больше, чем на самом деле). На высоте 30 000 м плотность равна 3-10 2 кг/м . Если принять индукцию магнитного поля равной 1 вб/м , то [c.55]

Сравнения, сделанные в этом разделе, показали, что ньютоновское приближение дает вполне удовлетворительные результаты, если проводимость можно считать постоянной. Можно воспользоваться предложением Ликоудиса и использовать среднюю величину магнитного поля в параметре 5, который характеризует изменение индукции магнитного поля между ударной волной и поверхностью тела (и, следовательно, влияние магнитного поля на градиент скорости и расстояние между телом и ударной волной). Ньютоновское приближение, по-видимому, должно лучше согласовываться с точным решением при 5б>10. [c.63]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитная индукция средняя: [c.120] [c.212] [c.380] [c.606] [c.241] [c.241] [c.10] [c.417] [c.447] [c.388] [c.398] [c.126] [c.267] [c.25] [c.25] [c.188] [c.13] [c.18] [c.117] [c.523] [c.64]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология