Предел текучести для неньютоновских жидкосте

Имеется множество систем, обладающих промежуточными структурно-механическими свойствами. По реологическим свойствам к бингамовским твердообразным системам очень близки пульпы, шламы, буровые растворы, масляные краски, зубные пасты и т. д. Они отличаются небольшим пределом текучести, а при развитии деформации ведут себя как структурированные жидкости. Такие системы часто относят к неньютоновским жидкостям. [c.368]

Так, например, прибор Реотест -2 представляет собой структурный ротационный вискозиметр, который подходит как для определения динамической вязкости ньютоновской жидкости, так и для проведения глубоких реологических исследований для неньютоновских жидкостей. Прибором Реотест - 2 можно измерить следующие аномалии текучести структурную вязкость, дилатансию, пластичность (предел текучести), тиксотропию, реопексию. [c.57]

Если стенки пузырей пенной системы заменить непроницаемыми твердыми мембранами, то вязкость пленки жидкости можно было бы считать бесконечной, а получающаяся в этом случае твердая пена существовала бы неопределенно долго. Подобным образом, если стенки пузырей заменить пластмассой Бингама или тиксотропным материалом, пена будет всегда устойчивой для пузырьков, плавучесть которых не дает возможность напряжениям повысить предел текучести. Однако для других неньютоновских жидкостей и для всех ньютоновских величина вязкости не имеет такого значения вязкость может лишь отсрочить, но ни в коем случае не предотвратить исчезновение пены. Распространенная еще со времен Плато теория,, , по которой продолжительность существования пены пропорциональна поверхностной вязкости и обратно пропорциональна поверхностному натяжению, неверна. Бикерман показал, что она не подтверждается экспериментом. [c.85]

Как правило, водные суспензии дисульфида молибдена, не содержащие наполнителей, представляют собой идеальные ньютоновские жидкости. При частичной агрегации они приобретают свойства неньютоновских жидкостей. То же явление наблюдается, когда частицы дисперсной фазы имеют вытянутую форму, как у пятиокиси ванадия, или слоистую структуру, как у некоторых твердых смазок. При добавлении небольшого количества электролита, повышении или понижении температуры эти суспензии могут желатинироваться. Получаемые гели вполне обратимы. Они легко разрушаются при механическом перемешивании, вновь переходя в форму текучих суспензий. Важное значение для таких систем имеет явление, называемое тиксо-тропией. Примером тиксотропной суспензии (геля) могут служить краски. При погружении в краску кисти гель разрушается. Находясь на кисти, он восстанавливается. При нанесении краски на окрашиваемую поверхность гель вновь разрушается, что обеспечивает хорошую растекаемость краски, а затем опять восстанавливается и сохраняет свойства геля, пока в процессе сушки краска не затвердеет необратимо. Важным достоинством тиксотропных систем является то, что малоконцентрированные дисперсии твердых смазок в течение длительного времени остаются стабильными. Частицы дисперсной фазы остаются во взвешенном состоянии и не выпадают в осадок. Тиксотропные системы имеют предел текучести — 0, соответствующий характерной точке на кривой течения скорость деформации — напряжение сдвига . Тиксотропное разрушение дисперсий хороша иллюстрируется кривой течения, полученной на ротационном вискозиметре (рис. 4). Как это видно нз рисунка, кривая образует гистерезисную петлю. Во время испытания при определенной скорости деформации напряжение сдвига уменьшается до тех пор, пока не будет достигнут стационарный режим, при котором скорость разрушения и скорость восстановления структуры взаимно компенсируются. Кривую течения можно полу- [c.32]

По виду зависимости о р от йю/йп различают две основные группы неньютоновских жидкостей. Бингамовские жидкости (кривая 2) становятся текучими только после приложения к неподвижной жидкости некоторого начального напряжения сдвига ао, превышающего предел текучести данной жидкости. В области Стр > (То первоначальная структура жидкости претерпевает изменение, и жидкость ведет себя аналогично ньютоновской жидкости, т. е. зависимость а р от с1и)/(1п сохраняется линейной. Свойствами бингамовских жидкостей обладают концентрированные суспензии [c.109]

Электро- в магнитореологвя-области Р., изучающие влияние электрич. и магнитных полей на течение Жидких дисперсных систем. Возможность регулирования реологич. св-в дисперсных систем воздействием на них электрич. поля была установлена на примере пластичных смазок. Электро- и магнитореологич. эффекты проявляются в усилении эффекта неньютоновского течения, роста предела текучести при сдвиге и модуля упругости, что обусловлено усилением структурообразования в системах с преим. неводной дисперсионной средой и частицами дисперсной фазы, обладающими диэлектрич. и ферромагнитными св-вами. Разработаны спец. составы электрореологич. суспензий, весьма чувствительных к воздействию электрич. полей. В качестве Дисперсионных сред обычно используют маловязкие углеводородные жидкости с высоким уд. электрич. сопротивлением (до 10 Ом-м) и"диэлектрич. проницаемостью от 2 до [c.250]

Кривые течения жидкости груп1ш 1 характерны тем, что они криволинейны и проходят через начало координат. Такие жидкости называются чисто вязкими, нелинейно-вязкими, аномально вязкими, вязкими неньютоновскими жидкостями. Особенностью жидкостей группы П является то, что при е = О на оси напряжений отсекается отрезок конечной длины То. Следовательно, такие жидкости начинают течь лишь после превышения некоторого порога, называемого пределом текучести. Величина То характеризует пластические свойства жидкости, а наклон кривой течения к оси г — ее подвижность. [c.131]

С. С. Кутателадзе обобщил теорию турбулентности Прандтля на случай движения неньютоновской жидкости, исходя из того, что в ядре потока турбулентные напряжения не зависят от молекулярной вязкости и что толщина вязкого подслоя мала по сравнению с характерным размером. Поэтому напряжения сдвига и текучести в пределах вязкого подслоя практически равны их значениям на стенке фст и Огст. Отсюда следует, что на турбулентное движение неньютоновской жидкости можно распространить универсальное распределение скоростей, определяемое уравнениями [c.133]

Жидкости, подчиняющиеся закону Ньютона, наз.ывают ньютс-новскими жидкостями, или ньютоновскими телами. Пластичные системы, являющиеся промежуточными между ньютоновскими телами и твердыми системами, называются неньютоновскими телами. Большинство агрегированных или структурированных осадков при приложении к ним напряжений сдвига (механического воздействия) 5, больших определенного критического значения 5, р, начинают медленно деформироваться (течь). Осадок начинает течь при соблюдении условия 5 — 5кр > 0. Такое течение Бингам назвал пластическим, а критическое (предельное) напряжение сдвига — пределом текучести. [c.63]

Такие суспензии относятся к вязкопластичным средам. Величина То, характеризующая предельное напряжение сдвига, превышение которого приводит к началу сдвигового течения, называется пределом текучести . Реологический параметр ц<г — пластическая вязкость — мера подвижности вязкопластичной среды. Основы механики таких сред в СССР разрабатывались акад. П. А. Ребиндером, чл.-корр. АН СССР А. А. Ильюшиным, проф. М. П. Воларовичем. Более подробно с этим вопросом читатель может ознакомиться в книге А. Ж- Мирзаджанзаде, Вопросы гидродинамики вязкопластичных и вязких жидкостей в применении к нефтедобыче, а также в книге У. Л. Уилкинсон, Неньютоновские жидкости, Прим, ред. [c.195]

По реологическим свойствам к бингамовским твердообраз-ным системам очень близки пульпы, шламы, буровые растворы, масляные краски, зубные пасты и т. д. Они отличаются небольшим пределом текучести, а при развитии деформации ведут себя как структурированные жидкости. Такие системы часто относят к неньютоновским жидкостям. [c.421]

Метод наблюдения кинематики течения структурированных золей и суспензий [25,27,31,33]. Реологические кривые неньютоновских жидкостей не указывают на природу сил сопротивления течению этих жидкостей и обычно позволяют судить о существовании предела текучести только путем экстраполяции. Такие измерения необходимо дополнить исследованиями кинематики течения, в частности распределения скоростей и локальной зависимости градиента скорости от касательных напряжений. Работы по визуализации кинематической структуры потока методами реперных точек (М. П. Воларович, Д. М. Толстой, П. Роллер и Ж. Стодард), двойного лучепреломления (Г. В. Виноградов, В. Хаузер, Дж. Эдсалл, А. Нетерлин) и др. позволили выяснить ряд интересных особенностей исследованных систем. Пред- [c.282]