Скорость деформации и разрушающее напряжение

Это двухфазные системы в пространственной сетке твердого вещества находится жидкость. В работе рассмотрена реологическая характеристика структурированных систем и предложены параметры, которые ее характеризуют. Типичная реологическая кривая подобных систем представлена на рис. 11. Она получается в координатах скорость деформации — нагрузка Р при испытании на сдвиг. Участок кривой АВ соответствует интервалу скоростей деформации и напряжений, в пределах которого в системе существует динамическое равновесие между процессами разрушения и восстановления структуры (вязкость т) ). За точкой В структура геля полностью разрушена и г]т является наименьшей величиной вязкости этой системы. Для полимеров известны [c.51]

При достаточно низкой температуре или достаточно большой скорости деформации значения напряжения, необходимые для преодоления сил межмолекулярного взаимодействия, оказываются столь большими, что молекулы полимера легче разрушаются, чем изменяют свою форму. При таких условиях разрушение за-стеклованного полимера не сопровождается развитием высокоэластической деформации. Тело становится хрупким. [c.13]

Для снятия реологических кривых 6 ( ) (где е — относительная деформация, I — время) разработан ряд приборов [8]. По кривым 8 ( ) определяются независимые характеристики материала предел текучести начальный условно-мгновенный модуль упругости N модуль эластичности равновесный модуль сдвига истинная релаксационная вязкость вязкость эластично( ти М". Все эти характеристики инвариантны и не зависят от типа приборов, величины приложенных напряжений или скорости деформации, если структура материала не разрушена. [c.144]

Поперечные связи являются препятствием для перемещения слоев в ламинарном потоке. С ростом напряжения или градиента скорости деформаций эти связи по необходимости будут разрушаться. Однако при малом градиенте скорости разорванные связи успевают восстанавливаться под влиянием броуновского движения. Жидкость в этом случае течет как ньютоновская, с начальной вязкостью т1о. [c.139]

Явление вынужденно-эластической деформации полимеров было подробно изучено Лазуркиным С понижением температуры механическое напряжение, необходимое для перестройки молекул (предел вынужденной эластичности), повышается. Температура, при которой полимер начинает разрушаться при малых деформациях, а вынужденно-эластической деформации не наблюдается, представляет собой температуру хрупкости полимера. Таким образом, в стеклообразном состоянии для полимеров следует различать зону вынужденно-эластических деформаций и зону хрупкости. Температура хрупкости зависит от ме> молекулярного взаимодействия, плотности упаковки молекул, а также от молекулярного веса полимера Температуры стеклования и хрупкости высокомолекулярных стекол, определенные при одинаковых скоростях деформации, иногда образуют интервал в несколько десятков градусов. Так, если для полистирола интервал Тс—Гхр составляет около 10 °С, то для полиметилметакрилата он равен 100 °С, а для поливинилхлорида достигает даже 170 С Ч [c.124]

Заканчивая обсуждение проблемы описания закономерностей разрушения ориентированных полимеров, которое свелось по существу к обсуждению формулы Журкова, сделаем одно замечание. Хотя наиболее полную картину прочностных свойств полимера дает зависимость долговечности от температуры и напряжения, в практике обычно пользуются значением Опр прочности полимера при определенной температуре. За Опр принимают значение напряжения, при котором полимер разрушается при определенном режиме нагружения, обычно при растяжении с постоянной скоростью деформации. Это значение можно вычислить, зная коэффициенты в формуле Журкова. Если мы будем считать, что процесс разрушения занимает время Т1 порядка 1 с (типичное время в экспериментах по испытаниям на прочность), то Опр можно вычислить, переписав формулу (XVI. 1) в следующем виде [c.374]

Рассмотрим предположительный механизм разрыва эластомера с развитой пространственной структурой. Выше было показано, что в рассматриваемом случае необходимо одновременно преодоление связей обоих типов. Напряжение я в месте роста области разрыва так же, как и номинальное напряжение, складывается из противодействующих разрыву сил главных валентностей Стх и межмолекулярных сил а . Величина ст, зависит от температуры опыта, скорости деформации, степени набухания образца. Рассматривая разрушение и восстановление межмолекулярных связей в результате теплового движения, мы пришли к выводу, что а, , аналогично противодействию вязкому течению должно быть обратно пропорционально вероятности разрыва связей флуктуациями тепловой энергии и прямо пропорционально скорости деформации материала в месте распространения разрыва связей под действием напряжения или, что то же, скорости распространения надрыва о. То же самое относится и к химическим связям, которые значительно реже по сравнению с межмолекулярными связями разрушаются под действием теплового движения кинетических единиц. [c.183]

Тело Максвелла рассматривают как вязкую жидкость, обладающую упругостью, она разрушается, когда напряжение достигает некоторого значения 5р. Этому значению не соответствует определенный предел скорости деформации. Согласно уравнению (У.43)------------------------- [c.263]

Если обозначить скорость деформации, при которой материал разрушается при бесконечно медленном увеличении напряжения, бр (ст), то [c.263]

Область, в которой наблюдается падение нагрузки вследствие перехода через предел текучести, ограничена с одной стороны температурой хрупкости, ниже которой полимер разрушается без заметных деформаций (см. раздел 12.1), и с другой стороны — температурой стеклования. Необходимо рассмотреть, каким образом температура и скорость деформации влияют на условия достижения состояния пластичности внутри указанной области. Возрастание скорости деформации приводит к увеличению предела текучести, существенно не сказываясь на напряжении, при котором происходит хрупкий разрыв материала. Поэтому повышение скорости деформации приводит к смещению температуры хрупкости в сторону более высоких значений и тем самым к сужению снизу области температур, в которой возможны пластические деформации (см. раздел 12.1). Изменение верхней границы области пластического состояния в зависимости от скорости деформаций исследовали Эндрюс с соавторами [38]. Их результаты будут обсуждены ниже. [c.291]

Ударное нагружение осуществляется в различных мельницах вибрационных, шаровых, молотковых, струйных, а также при электрогидравлическом ударе. Главной особенностью ударных деформаций является образование волны напряжений, которая, достигая поверхности тела, отражается с переменой знака и многократно интерферирует. Возникающие при этом растягивающие напряжения могут в несколько раз превышать начальные, а очень большие скорости деформаций обусловливают хрупкое разруше- [c.266]

Как правило, водные суспензии дисульфида молибдена, не содержащие наполнителей, представляют собой идеальные ньютоновские жидкости. При частичной агрегации они приобретают свойства неньютоновских жидкостей. То же явление наблюдается, когда частицы дисперсной фазы имеют вытянутую форму, как у пятиокиси ванадия, или слоистую структуру, как у некоторых твердых смазок. При добавлении небольшого количества электролита, повышении или понижении температуры эти суспензии могут желатинироваться. Получаемые гели вполне обратимы. Они легко разрушаются при механическом перемешивании, вновь переходя в форму текучих суспензий. Важное значение для таких систем имеет явление, называемое тиксо-тропией. Примером тиксотропной суспензии (геля) могут служить краски. При погружении в краску кисти гель разрушается. Находясь на кисти, он восстанавливается. При нанесении краски на окрашиваемую поверхность гель вновь разрушается, что обеспечивает хорошую растекаемость краски, а затем опять восстанавливается и сохраняет свойства геля, пока в процессе сушки краска не затвердеет необратимо. Важным достоинством тиксотропных систем является то, что малоконцентрированные дисперсии твердых смазок в течение длительного времени остаются стабильными. Частицы дисперсной фазы остаются во взвешенном состоянии и не выпадают в осадок. Тиксотропные системы имеют предел текучести — 0, соответствующий характерной точке на кривой течения скорость деформации — напряжение сдвига . Тиксотропное разрушение дисперсий хороша иллюстрируется кривой течения, полученной на ротационном вискозиметре (рис. 4). Как это видно нз рисунка, кривая образует гистерезисную петлю. Во время испытания при определенной скорости деформации напряжение сдвига уменьшается до тех пор, пока не будет достигнут стационарный режим, при котором скорость разрушения и скорость восстановления структуры взаимно компенсируются. Кривую течения можно полу- [c.32]

К I При увеличении скорости течения число пространственных узлов постепенно уменьшается, так как они разрушаются быстрее, чем образуются вновь, поэтому напряжение сдвига отстает от роста скорости сдвига и вязкость системы снижается, т. е. появляется аномалия вязкости. Начинает происходить разворот структурных элементов и их ориентация относительно направления деформации. При высоких скоростях сдвига, когда напряжения велики, частично микроблоки (структуры) разрушаются, однако они непрерывно возникают вновь за счет агрегирования доменов из ориентированных в определенной степени макромолекул (см. рис. 1.19, б). При последующем сдвиге системы, состоящей из таких ориентированных микроблоков, течение облегчается, т. е. происходит снижение вязкости. Кроме того, при последовательном разрушении пространственных узлов основная цепь макромолекулы располагается в узком слое, что облегчает деформирование системы и приводит к уменьшению вязкости. [c.36]

Конформационные превращения — основа развития высокоэластических деформаций. Однако деформация в значительной степени зависит также от плотности флуктуационной сетки, которая в свою очередь определяется скоростью деформации. С изменением плотности флуктуационной сетки меняется эффективная длина участков цепей между соседними микроблоками или зацеплениями. При сдвиговом течении вследствие различия скоростей перемещения отдельных слоев жидкости внешнее усилие в виде напряжения сдвига передается через проходные участки макромолекул, в результате чего они начинают ориентироваться. Под действием этих же сил путем последовательного движения звенья цепи выходят из микроблоков, т. е. узлы флуктуационной сетки разрушаются и увеличивается средняя длина проходных участков, которые являются основным источником накопления мгновенной упругой и высокоэластической деформации. Разрушение узлов флуктуационной сетки измеряется числом элементарных переходов звеньев из одного положения в другое, следовательно, этот процесс протекает во времени. Поэтому чем больше плотность флуктуационной сетки в начале развития деформации, тем больше время запаздывания и наоборот при переходе от ориентированного состояния к равновесному время релаксации меняется в зависимости от степени ориентации цепи и способности макромолекул к образованию новых узлов флуктуационной сетки. Поскольку все конформационные переходы макромолекул взаимосвязаны, они зависят от межмолекулярного взаимодействия и гибкости цепи, а следовательно, в значительной степени определяются температурой. С изменением температуры весь релаксационный спектр смещается и деформируется. [c.57]

Описанная закономерность очень хорошо иллюстрируется данными механических испытаний ориентированных полиэтиленовых пленок при разных температурах (табл. 10). При температуре выше —15° С при данной скорости деформации полиэтилен ведет себя, как податливый материал, способный к рекристаллизации в процессе растяжения в любом направлении. При —60° С полиэтилен по механическому поведению близок к хрупким материалам. Поэтому при температуре вплоть до —15° С разрывное удлинение в направлении, перпендикулярном ориентации, больше, чем в параллельном направлении. Это указывает на наличие рекристаллизации в процессе деформирования, что характерно для кристаллических полимеров. При —60° С напряжение рекристаллизации выше, чем предел прочности в перпендикулярном направлении, и полиэтилен разрушается при малых удлинениях раньше, чем начнется процесс рекристаллизации. [c.224]

Было показано [17], что одним из фундаментальных свойств прочности является ее зависимость от времени. Оказалось, что временная зависимость прочности присуща всем без исключения исследованным материалам [17, 18, 19]. Это выражается в том, что время от момента нагружения до разрыва образца существенно зависит от величины разрушающего напряжения. Долговечность под нагрузкой при одноосном растяжении удалось измерить во временном интервале, охватившем почти 10 порядков (от 10 до 10 сек). Изменение прочности во времени, подчиняющееся достаточно строгой закономерности, заставляет рассматривать разруше-нение материала как непрерывный процесс. Этот процесс протекает в механически напряженном теле со скоростью, которая может принимать разнообразные значения в зависимости от величины напряжения и температуры. Разрушение происходит не только за счет работы механической силы, но в значительной. мере и за счет теплового дв жения кинетических единиц. Вследствие флуктуаций тепловой энергии с определенной частотой происходит разрушение связей, обусловливающих прочность материала [20]. Таким образом, физико-механическая характеристика предел прочности , широко используемая в практике, является величиной условной, характеризующей прочность материала только при строго определенных условиях деформации, оговоренных в ГОСТе. Фактически разрушение твердых тел может происходить и при меньших нагрузках, причем в зависимости от скорости деформации и температуры опыта. Обсуждение общих закономерностей проч- [c.236]

В том случае, если образец полимера разрушается при действии постоянно возрастающего напряжения, определяют значение разрушающего напряжения СТр. Оно зависит от температуры и скорости деформации и поэтому может применяться для сравнения свойств полимеров лишь при соблюдении одних и тех же условий испытаний. [c.86]

Оценка прочности неориентированных аморфных стеклообразных полимеров может быть сделана, исходя лишь из полуэмпирических расчетов. Пре жде всего, уточним содержание понятия прочность в данном случае. Из рис. 4.9 следует, что при растяжении аморфного стеклообразного полимера при Т > Т р можно получить две количественные характеристики прочности - предел текучести и напряжение, при котором образец физически разрушается. Обе характеристики с точки зрения поставленной задачи неприемлемы, ибо в первом случае образец не разрушается, а течет, во втором - мы имеем дело с ориентированными макромолекулами, что не соответствует исходному условию. Уже упоминалось, что вид деформационной кривой существенно зависит от скорости деформации. При ее увеличении кривые растяжения приобретают вид кривой 7, приведенной на рис. 4.9, а предельное значе- [c.166]

Поскольку при виброуплотнении система проходит ряд промежуточных состояний, по мере уменьшения объема с удалением газовой фазы вновь возникают и разрушаются элементарные вязко-упругие составляющие обобщенной модели с изменяющимися по мере уплотнения упругими, вязкостными характеристиками и вследствие этого и периодами релаксации элементарных ячеек. Процесс виброуплотнения заканчивается, как только подводимая мощность становится недостаточной для разрыва все новых связей в этих элементах или когда скорость деформации каждой ячейки становится равной или меньшей скорости релаксации напряжений в ней. [c.154]

Важнейшей характеристикой прочностных свойств является долговечность хи (время, в течение которого нагруженный образец не разрушается), отражающая кинетический характер процесса разрушения. В инженерной практике используются понятия кратковременной и длительной прочности. Кратковременная прочность Стр (или разрывное напряжение) обычно определяется на разрывных машинах при заданных режимах скорости нагружения и скорости деформации. Характерное время до разрушения — порядка 102 с. Длительная прочность обычно определяется при нагружении статическими или переменными нагрузками, малыми по сравнению с пределом прочности Ор. Кратковременная и длительная прочность полимеров относятся к технической прочндсти, которая обычно значительно ниже так называемой теоретической прочности материала с идеальной структурой. [c.281]

Вязкое течение. Вязкое течение определяется самым медленным Яз-процессом, когда все физические узлы молекулярной сетки эластомера (структурные микроблоки), в том числе и самые прочные Яз-узлы, разрушаются в процессе течения. Вязкость эластомеров измеряется на ротационном вискозиметре в области малых скоростей деформации. Как следует из данных, приведенных на рис. 12.8, температурный коэффициент логарифма вязкости в уравнении г) = г)о ехр Ь ЦкТ)] не зависит от напряжения сдвига в исследуемом диапазоне. Энергия активации вязкого течения эластомера СКС-30 равна 55,5 кДж/моль, а для СКМС-10 она равна 52,5 кДж/моль. Эти значения практически совпадают с энергиями активации их Я-процессов релаксации. [c.342]

Следует отметить, что Си после РКУ-прессования может показывать и относительно низкую пластичность при растяжении (10%) [326]. По-видимому, это связано с высокой долей малоугловых границ зерен присутствующих в образцах после определенных режимов РКУ-прессования. В работе [61] испытывали Си со средним размерсш зерен 210 нм при сжатии. Испытание проводилось при комнатной температуре с начальной скоростью деформации 1,4 X 10 с 1. Было также обнаружено, что деформационные кривые для Си с различным размером зерен различаются по форме. Типичными особенностями кривой деформации сжатием в случае наноструктурной Си являются высокое напряжение течения, равное 390 МПа, значительное начальное деформационное упрочнение в узком интервале степеней деформации (примерно 5%) на начальной стадии деформации, практически полное отсутствие дефо1шационного упрочнения на последующей стадии деформации. Напряжение течения на второй стадии составило около 500 МПа. В то же время пластичность наноструктурной Си была высока. Образцы при сжатии не разрушались даже после максимальной деформации, которая в данном эксперименте равнялось 83 %. [c.185]

Специфику указанных процессов рассмотрим на примере полисахариднокалиевого раствора. Анализ микрореологических исследований позволил выявить характер надмолекулярной структуры этой жидкости в поровых каналах различной величины и условия ее образования. Ранее было показано, что в узких зазорах до 2 мкм растворы с 0,1...0,4 % добавками биополимера образуют твердообразные структуры (см. рис 4.1) малопрочные без начального напряжения сдвига -предела текучести при концентрациях до 0,25 % (кривые 2, 3), и прочные с наличием последнего при 0,4 % количестве биополимера (кривая 4). В отсутствии последнего раствор проявляет, как и в объеме, псевдопластические свойства. В более крупных зазорах по мере увеличения количества биополимера надмолекулярная структура трансформируется от псевдопластической (рис. 4.6, кривые 1, 2) до малопрочной твердообразной с разрывом сплошности (кривые 3 и 4). При больших скоростях деформации твердообразные структуры разрушаются и режим их деформации приближается к режиму течения предельно разрушенной структуры с ньютоновской вязкостью (пунктирные линии). Перегиб кривых вязкости 0,25 и [c.32]

При наличии структуры взаимодействием между частицами дисперсной фазы нельзя пренебречь. Прилагаемое напряжение сдвига не только заставляет жидкость течь, но и может разрушать существующую в ней структуру. Это неизбежно должно приводить к нарушению пропорциональности между прилагаемым напряжением Р и скоростью деформации у, вязкость системы т] становится величиной, зависящей от Р. Следовательно, для таких жидкостей законы Ньютона, Пуазейля и Эйнштейна не выполняются. Такие жидкости называются неньютоновыми жидкостями. [c.156]

В качестве примера течения твердообразных структур рассмотрим две системы. На рис. 2 изображена зависимость логарифма вязкости от напряжения сдвига и логарифма скорости деформации 10%-ной суспензии Na-бенто-нита но данным [6]. Для этой системы вязкость за счет тиксотропного разрушения структуры меняется на несколько порядков величины. Как видно, теоретическая кривая 3 (при = 2 10 > сек, а = 5,8, Ь = 1,4 -10- секГ Tjo = 2,5 -10 пз, Цт = 100 пз) хорошо согласуется с экспериментальными данными. На рис. 3 приведены кривые течения 10%-ной суспензии естественного бентонита по данным [6]. При малых напряжениях сдвига наблюдается течение с высокой постоянной неньютоновской вязкостью т]о = 9,5-10 пз. При напряжении сдвига 25 дин1см происходит резкое разрушение пространственной структуры и наблюдается переход от течения с практически неизменной начальной структурой к течению с частично разрушенной структурой. При дальнейшем увеличении напряжения, когда структура полностью разрушается и происходит течение с постоянной минимальной вязкостью, r tn= ОД Теоретическая кривая 3 построена при [c.179]

Основной недостаток существующих теоретич. представлений связан с моделированием полимера в виде беспорядочной сетки, что не учитывает существования и влияния на свойства системы устойчивых надмолеку-.гярных структур, к-рые под действием внешних напряжений могут до нек-рой степени разрушаться, а при отдыхе системы восстанавливаться. Это приводит, в частности, к изменению внутренней структуры системы при переходе от состояния покоя к установившемуся течению и существенно усложняет простейшую картину течения. При этом структура системы зависит от скорости деформации, длительности деформирования и всей предыстории образца. С внешней, макроскопической стороны это выражается в развитии неньютоновского течечия (см. Вязкости аномалия), тиксотропных явлениях и зависимости релаксационных свойств системы от скорости и длительности деформации (см. Реология). Поэтому существование аномалии В., т. е. зависимости эффективной В. от режима деформирования, является важнейшим характерным свойством полимерной системы, определяемым соотношением вязкостных свойств полимера и его строения. При этом также следует учитывать, что В. полимеров и ее изменение при деформировании тесно связаны со всем комплексом механич. свойств и особенностями строения системы. Поэтому при теоретич. и экспериментальном рассмотрении вязкостных свойств текучих полимерных систем всегда [c.285]

Пластическое разрушение полимеров. Начиная с нек-рой темп-ры линейный полимер разрушается как пластич. материал напряжение приводит к накоплению необратимой деформации, образованию шейки и разрыву материала в шёйке (см. также Высокоэластическое состояние, Пласто-эластические свойства). Прочностной характеристикой является предел пластичности о , зависяп1 ий от темп-ры и скорости Деформации. [c.116]

Условия деформирования существенно изменяются в точке А, когда элементы структурного каркаса необратимо разрушаются под воздействием сил вязкостного происхождения, превышающих прочность связей в самом каркасе. Разрушение большого числа связей в узком диапазоне скоростей сдвига приводит к так называемому явлению сверх аномалии, когда т понижается с ростом у. Этому соответствует излом на кривых АОстр, отражающих качественно иную картину процесса деформирования в этой области. На снижение значения т, помимо разрушения структуры, влияют также ориентационные эффекты, для рассматриваемой системы они составляют примерно 20 % снижения т. За точкой В следует практически вертикальный участок кривой установившегося течения с переходом после него к обычной аномалии вязкости, уменьшающейся с повышением у. Этому вертикальному участку соответствует значение остаточного предела текучести Тц для условий сдвигового разупрочнения. О структурных превращениях в этой области дает представление изменение кривых АОстр. Пунктиром показана кривая, соответствующая значению т в максимуме кривых напряжение—деформация т = = / (у), полученных при постоянных значениях Это величина, соответствующая переходу от деформирования с неразрушенной структурой к разупрочнению под влиянием ее разрушения, имеет четкий физический смысл, его Г. В. Виноградов предложил именовать пределом сдвиговой прочности Хц.,. Значение Тд. не зависящее от скорости деформации и характеризующее прочность структуры в максимально упрочненном состоянии, соответствует пределу текучести т . [c.96]

Если течение ь С яплястся типичным свойством твердообра ны.х систем, например для конденсационно-кристаллизационны.х структур, то реологические зависи.мости строят по отношению к деформации, а не к ее скорости. Типичная кривая зависимости деформации от напряжения для твердых тел показана на рис. "И.15. Прямолинейный участок кривой О А отвечает пропорциональности дефор.мации напряжению сдвига в соответствии с законом Гука (УП.З). До напряжения Р, отвечающего точке Л, размер и фор.ма тела восстанавливаются после снятии нагрузки. Важными параметрами такой систе.мы являются модуль упругости (модуль Юнга) и модуль эластической деформации. Считают, что в суспензиях с коагуляционной структурой модуль упругости (и.1и модуль быстро11 эластической деформации) характеризует твердую фазу дисперсий, а, моду.]ь медленной эластической деформации — пространственную сетку с прослойками дисперсионной среды (возможно скольжение частиц относительно друг друга без разрыва связей). Напряжение Р соответствует пределу текучести (пределу упругости). С увеличением напряжения проявляются пластичность, а пос.те его снятия — остаточные деформации. При напряжении Я-(точка Б) начинается течение твердообразной системы. При дальнейшем увеличении напряжения до величины Р , (точка в), соответствующей пределу прочности, обычно наблюдается некоторое упрочнение те.та, затем система разрушается. [c.435]

Вообще, зависимость Ош ПВХ от скорости его растяжения в ААС довольно необычна, в связи с чем рассмотрим ее более подробно. На рис. 5.13 приведены зависимости Ош от логарифма скорости растяжения для ПВХ (а) и МПВХ (б) на воздухе и в исследованных средах. В области высоких скоростей деформации выход кривой растяжения на плато часто не достигается, т. е. в некоторых случаях по достижении СТвэ происходит спад напряжения, а затем образец разрушается, не достигнув развития деформации при постоянной нагрузке (кривые типа 5 на рис. 5.12). Эти точки на графиках отмечены стрелками. [c.126]

Количественно сопротивление эластомера разрушению (например, при растяжении или сжатии) характеризуется напряжением, под действием которого образец разрушается при заданных параметрах испытания (температура, скорость деформации и др.). Эта величина представляет собой отношение нагрузки к площади поперечного сечения образца до деформации (условное напряжение) или к истинному сечению в заданный момент деформации или при раз1рущении (истиниое напряжение). При испытаниях на долговечность (время до разрушения эластомера цр,и постоянном напряжении) различают статическую и динамическую долговечность, получаемые соответственно в статических и динамических (при многократных дефомациях) условиях испытания. [c.92]

Пусть брс — скорость деформации, при которой матёриал разрушается при бесконечно медленном увеличении напряжения. Тогда [c.412]

Мелкокристаллическая структура закаленного образца разрушается после прохождения пика напряжений, связанного с рекристаллизацией, в то время как крупносферолитная структура при напряжении, соответствующем пику рекристаллизации, разрушается. Необходимо отметить, что удлинение, которое соответствует пику рекристаллизации, практически не зависит от вида надмолекулярных структур. Оно растет с 15 до 34% с повышением скорости деформации и с 22 до 34% с понижением температуры (в исследованном диапазоне температур и скоростей деформации). [c.265]

Во всем диапазоне скоростей деформации хорошо сформированная мелкокристаллическая структура (закаленный образец) деформируется больше, чем дефектная мелкокристаллическая (полученная путем прессования) и крупносферолитная (полученная путем отжига). Это обусловливает при малых скоростях деформации большее разрывное напряжение в закаленном образце по сравнению с образцами других структур. Явление это связано с большим развитием ориентации и упрочения в образцах с мелкокристаллической структурой. При высоких скоростях разрывное напряжение закаленного образца меньше по сравнению с отожженным. Мелкокристаллическая структура закаленного образца разрушается после прохождения пика напряжений, связанного с рекристаллизацией, в то время как крупносферолитная структура при напряжении, соответствующем пику рекристаллизации, разрушается. Необходимо отметить, что удлинение, которое соответствует пику рекристаллизации, практически не зависит от вида надмолекулярных структур. Оно растет с 15 до 34% с повышением скорости деформации и с 22 до 34% с понижением температуры (в исследованном диапазоне температур и скоростей деформации). [c.261]

На примере дисперсий битума [182, 185], минеральных суспензий [105, 106], было показано, что при вибрации с параметрзми, при которых структура разрушается до r vуровень эффективной вибровязкости инвариантен относительно градиента скорости 6 или напряжения Р непрерывной сдвиговой деформации. Причем r v, оставаясь постоянным при изменении в определенном диапазоне е сдвига, зависит от плотности энергии колебаний, т. е. от частоты и амплитуды вибрации. Позднее нами было показано [c.203]

При малых нагрузках (обычно при напряжениях сдвига до 50—500 Па) смазки деформируются, подчиняясь закону Гука. Повышение напряжения сдвига (т) приводит к пропорциональному увеличению обратимой линейной деформации (7) испытуемого образца смазки. Дальнейшее увеличение напряжения сдвига (увеличение деформации) приводит к отклонению от линейной зависимости т = /(-у). Одновременно деформация становится не вполне обратимой. При еше большем увеличении напряжения сдвига наиболее слабые связи между частицами загустителя начинают разрушаться. Однако нри этом происходит обратный процесс — установление и упрочнение новых связей между частицами загустителя, приходящими в соприкосновение друг с другом (напрпмер, под действием теплового движения). При малых нагрузках процессы разрушения и восстановления связей компенсируют друг друга. По мере возрастания напряжений сдвига скорость разрушения контактов в структурном каркасе увеличивается и при определенной нагрузке начинает заметно преобладать над скоростью восстановления связей. Важно также то, что при разрушении заметного числа связей нагрузка на оставшиеся связи даже при неизменном напряжении сдвига возрастает. В результате процесс снижения прочности структурного каркаса смазки приобретает са-моускоряющийся, лавинный характер — это соответствует достижению и переходу через предел прочности. Смазка начинает течь подобно вязкой, точнее аномально вязкой жидкости. [c.271]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология