Скорость переносная

Кинематическое подобие, т. е. пропорциональность между соответствующими средними (по сечению) скоростями потока и скоростями переносного движения, например, [c.48]

Если обозначить вектор скорости относительного движения w и скорости переносного движения и, то вектор абсолютной скорости V определится векторной суммой [c.63]

Здесь Я 2 — потерн напора на участке /-2 и и и — окружные скорости (переносные). [c.72]

Окружная скорость (переносная) для данного сечения лопастей, расположенного на расстоянии г от оси вращения, определяется выражением [c.73]

Здесь /11-2 — потери напора на участке /—2, и1 = я 1п/30, Ы2 = я/ 2и/30 — окружные скорости (переносные). [c.60]

Максимальная интенсивность загрязнений наблюдается при достижении насосом предельного вакуума, когда скорость переносного движения откачиваемого газа становится малой, а длина свободного пробега молекул соизмеряется с поперечными размерами трубопровода. Для большинства ротационных насосов это Ю -ч-Ю Па. Абсолютные значения обратных потоков и удельные их величины, т. е. отношения максимальной интенсивности возврата Qe max (мг/с) к паспортной величине быстроты действия насоса по воздуху So (л/с), для ряда насосов даны в табл. 1. [c.5]

U— скорость переносного движения частиц жидкости (окружная скорость) [c.675]

Абсолютная скорость с частицы, как и в центробежном насосе, складывается геометрически из скоростей переносного и относительного движения. Из основного уравнения теоретического напора центробежного насоса имеем [c.120]

Скорость точки, совершающей сложное движение, равна геометрической сумме скоростей переносного и относительного движений. [c.116]

Учитывая, что вектор абсолютной скорости является суммой векторов скоростей переносного и относительного движений, выполним их сложение. Переносная скорость равна скорости ветра. Ее величина равна Уд( р = 36 км/ч и направлена она с запада на восток. [c.121]

Таким образом, любое плоское движение тела можно различными способами представить как сумму двух движений поступательного и вращательного. Будем рассматривать поступательное движение тела как переносное движение относительно неподвижной системы отсчета. Пусть оно происходит с некоторой скоростью Уд, равной скорости некоторой точки А тела. В соответствии со сказанным выше мы можем рассматривать вращательное движение тела относительно оси, проходящей через выбранную точку А. Вращательное движение является относительным. Оно происходит вокруг оси, движущейся поступательно. Теперь мы можем найти скорость любой другой точки тела, воспользовавшись сложением переносной и относительной скоростей (см. 42) у бс = пер + отн- Выберем точку В тела и обозначим ее скорость йв- Эта скорость точки В относительно неподвижной системы отсчета является абсолютной скоростью. Переносная скорость точки В равна скорости Уд- Так как одновременно точка В вращается вокруг оси, проходящей через точку Л, то ее относительная скорость УВД равна линейной скорости вращения. Следовательно, скорость произвольной точки В тела можно найти, сложив векторы скорости уд и ува (рис. 107) Ув = = уа + Ува. [c.150]

Для того чтобы от усреднённой скорости на данном свободном пробеге Х перейти к средней скорости переносного движения заряженной частицы, обозначим чис-то свободно пробегаемых этой частицей отрезков (оно же—число столкновений) при продвижении на 1 сж в направлении поля через п и найдём среднюю величину и- на всех этих отрезках. Вероятность того, что частица пробежит свободно путь, лежащий в пределах от X до Х-[-с Х, равна [c.168]

Среднее зпачение скорости переносного движения частицы в направлении поля будет [c.169]

Абсолютная (результирующая) скорость подобного сложного движения определяется диагональю параллелограмма, построенного на скорости переносного движения и скорости относительного движения М7] . [c.30]

Во всех реальных случаях установившаяся скорость переносного движения электронов пропорциональна, где Ь — степень, лежащая между единицей и половиной К обратно пропорционально На практике газового разряда наиболее часто встречаются случаи, близкие к первому предельному случаю, соответствующему равенствам (266) и (267). [c.275]

Абсолютная скорость с частицы, как и в центробежном насосе, складывается геометрически из скоростей переносного и относительного движения. Из уравнения (18) имеем [c.24]

Следует учесть, что за время йх точка т продвинулась также и в радиальном направлении на величину (1г (рис. 2, б). Таким образом, приращение окружной скорости переносного движения точки т [c.23]

Разделив полученное изменение окружной скорости переносного движения точки т на йх, находим вторую составляющую поворотного (кориолисова) ускорения [c.23]

В соответствии с вращением колеса решетка профилей на рис. 51 движется вправо вдоль своей оси со скоростью переносного движения и = / СО. Скорости переносного движения до решетки и за ней одинаковы 1 = 2 = U. В силу сплошности потока осевые составляющие скоростей до решетки и за решеткой также равны между собой V21 = Vz2 = Vz- Это позволяет совместить треугольники скоростей до и за решеткой (рис. 52). Относительная скорость равная среднему геометрическому значению из величин относительных скоростей до решетки т, и за ней w , носит название скорости на бесконечности и играет в теории решеток ту же роль, что и скорость на бесконечности в случае обтекания единичного профиля. Величина и направление ее определяются из треугольника скоростей [c.98]

При вращении рабочего колеса насоса решетка профилей движется вдоль своей оси со скоростью переносного движения и=шг . В любой точке потока в пределах решетки профилей может быть построен план скоростей (см. рис. 2.3,6). При построении треугольников скоростей осевых насосов следует учитывать две особенности [c.33]

Сигналы уменьшения скорости. В качестве сигналов уменьшения скорости применяются жёлтый огонь светофоров, семафоров, предупредительных дисков, постоянных дисков уменьшения скорости переносных щитов и сигнальных фонарей [c.36]

Действительная картина явления очень сложна и не ясна во всех деталях никто еще не проанализировал распространение волн с единой реальной фазовой скоростью при наличии резко изменяющихся скоростей переносного движения на глубинах. Заранее можно предвидеть, что единая реальная фазовая скорость должна оказаться меньшей, чем с 4- о- Так оно и есть в действительности по теории Стокса = с + где — [c.243]

Так как скорость Ко выбирается в определенном ной скорости — скорости переносного движения, то может быть теоретически оправдана как определяю ростей потЬка протекания к скоростям потока вытесн (см. п. 16) во всей области колеса. Однако epeдкo и, уменьшение доходя в колесах малой быстроходн Это позволяет увеличить ширину колеса на выход во многих случаях существенные технологические шает жесткость стержня формы при отливке). Умен также преимущества при проектировании спиралЬно г его сечениям более близкую к окружностям форму, рекомендуется также производить с учетом велич [c.180]

Скорость абсолютного движения с равна геометрической сумме скоростей переносного (вращательного) движения а и относительного — с = и + ге,. Переносная скорость и направлена по касательной к окружности, а относительная w — по касательной к лопатке. В дальнейшем индексами / обозначим величины, относящиеся к входному сечению рабочего колеса, а индексами 2 — к выходному сечению. Сложение скоростей дает параплело-граммы или треугольники скоростей, показанные на рис. 46. [c.139]

Таким образом при движении заряженных частиц в газе при наличии электрического поля сперва на некотором расстоянии от исходной точки пути и в течение некоторого времени от момента начала движения имеет место неустановившееся движение с постоянно увеличивающейся компонентой скорости в направлении силовых лиций поля. Так как с увеличением кинетической энергии частицы количество энергии, отдаваемое ею при каждом упругом столкновении, становится всё больше и больше, а приобретаемое в среднем на расстоянии свободного пути количество энергии остаётся неизменным, то увеличение скорости заряженной частицы по мере её движения вперёд становится всё меньше и меньше. Скорость переносного движения (дрейфа) частицы приближается к своему предельному значению асимптотически [907]. То расстояние Е от начала движения, которое заряженная частица проходит до того места, где её движение можно принять за установившееся, и то время т, которое затрачивается на прохождение этого расстояния, зависят от доли энериии, теряемой частицей в среднем при кавдом столкновении. С другой стороны, Ь я X тем больше, чем меньше плотность газа L и т зависят от напряжённости поля Е. В случае положительных и отрицательных ионов, движущихся в газе большой плотности (например, при атмосферном давлении), их очень малы ими можно пре- [c.262]

Так как в случае молекулярных, а также комплексных ионов допущение III соответствует действительности и в связи с этим допущение II близко к истине, то из соотношений (262) и (263) можно вывести заключение, что подвижность положительных и отрицательных ионов не зависит от напряжённости поля. Скорость переносного движения ионов прямо пропорциональна напряжённости поля, пока эта напряжённость не настолько велика, чтобы существенно повысить среднюю энергию беспорядочного движения ионов по сравнению со средней энергией нейтральных частиц газа. Вместе с тем подвижность К оказывается пропорциональной Я — средней длине свободного пути иона в газе. Следовательно, К обратно пропорционально давлению газа. Экспериментальные данные оправдывают этот вывод в пределах применимости законов подобия газового разряда. Так как прямо пропорционально квадратному корню из абсолютной температуры газа 7 , а X прямо пропорционально первой степени той же температуры, то, согласно (263), подвижность ионов должна была бы быть пропорциональной I/ Т. Опыт не оправдывает этого вывода упрощённой теории. Чтобы устранить это противоречие, пришлось в дальнейшем отказаться от допущения 1. Соотношение (263) носит название уравнения Ланжсвена и установлено им при первом наброске теории подвижности [933—935]. [c.273]

Согласно (266) и (267), установившаяся скорость переносного движения электронов в газе прямо пропорциональна не первой степени напряжён1юсти поля Е, как это имеет место в случае ионов, а лишь У Е. Подвижность электронов Ке обратно пропорциональна У Е. [c.274]

Скооость абсолютного движения (абсолютная скорость) равна геометрической сумме скорости относительного движения (относительная скорость) и скорости переносного движения (переносная скорость) [c.131]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология