Индекс г) и. дальнейшие приближения

Индекс 11 и дальнейшие приближения [c.109]

Для вычисления других индексов можно воспользоваться соотношением теории подобия. Вычисления дальнейших приближений по 1/п весьма трудоемки. Мы не приводим их, поскольку разложение по степеням 1/п вряд ли даст хорошее приближение при интересующих нас п= 3. Если судить по б-разложению с его характерными знаменателями n + 8, то для n < 8 и малом от разложения по степеням 1/п ничего хорошего ждать не приходится. Хотя мы и не знаем, каково характерное п при d = 3, но оно вряд ли снизится до 3. [c.345]

Здесь, как н в дальнейшем, верхний индекс означает номер итерации, а через хЧ обозначено исходное (начальное) приближение, с которого начинается итерационный процесс. [c.67]

В первых проектах спецификаций СР-З предусматривается дальнейшее снижение потерь от испарения и приближение к европейским требованиям. Все это оказывает значительное влияние на технологию производства базовых масел. В этом случае очень важна гибкость процессов гидрокрекинга с точки зрения вязкости, индекса вязкости и испаряемости базовых масел. [c.185]

Здесь и в дальнейшем индексами тчн и прб обозначаются коэффициенты избытка воздуха, вычисленные точно и приближенно по упрощенным формулам (5-1) и (5-7). [c.104]

В силу симметрии рассматриваемой системы волновые функции с разными значениями индекса I ортогональны, и у операторов Р,Н и О отличны от нуля лишь диагональные ПО этому индексу матричные элементы. Поскольку обе я-системы эквивалентны, указанные матричные элементы (так же как коэффициенты х )и г/ >и собственные значения е ))от индекса I не зависят. Поэтому в дальнейшем в обозначениях этих матричных элементов мы будем индекс I опускать. Следуя приближенно НДП, будем считать, что [c.57]

Ввиду сложности методов математической обработки, которыми приходится пользоваться при расчете полной статистической модели, состоящей из неограниченного числа параллельных элементов, при изучении течения этот метод приближения имеет ограниченное применение. С помощью этого наиболее сложного в настоящее время метода Пао получил результаты, позволяющие сравнить рассчитанные кривые течения с экспериментальными, а также подсчитать скорость течения материала через трубу круглого сечения при любом касательном напряжении. Разброс экспериментальных данных затрудняет сравнение расчетных и опытных кривых течения, тем не менее между этими кривыми можно наблюдать заметное различие несмотря на сведение до минимума ошибок, при вычислении путем интегрирования скорости течения в трубе, расчетная скорость течения превышает замеренную более чем на 25%. Этот наилучший на сегодняшний день результат был получен для жидкости, которая обладает очень небольшой аномалией вязкости (индекс течения около 0,6). Очевидно, прежде чем можно будет воспользоваться этим методом для инженерных расчетов, потребуется его дальнейшее уточнение. [c.37]

Заметим, что в дальнейшем мы будем использовать греческий алфавит для индексов при обозначении орбиталей и латинские буквы для индексов при обозначении функций базисного набора.) Коэффициенты Яц — вариационные параметры, которые подбираются так, чтобы была наилучшим приближением к одной из орбиталей Хартри — Фока. Такое рассмотрение было впервые проведено Рутаном [6], поэтому его принято называть методом Рутана. [c.96]

Указанные статические индексы реакционной способности, характеризующие способность молекулы ориентировать заряженный реагент, характеризуют ее безотносительно к дальнейшему ходу реакций. Большая группа индексов (динамические) характеризуют степень легкости, с которой молекула подвергается изменениям, сопровождающим реакцию. Предполагается, что такое свойство молекулы снижает энергетический барьер реакций, в которые она вступает. Подобных индексов предложено очень много (см. перечисленные выше обзоры, особенно [44]). Большинство их относится к сопряженным молекулам, рассчитываемым в 7г-приближении. Перечислим наиболее употребительные из числа применимых к неплоским молекулам. [c.56]

В дальнейшем для обозначения межзеренной деформации будем принимать индекс п . Для скорости межзеренной деформации примем обычный степенной закон и будем считать (в первом приближении), что линейно зависит от относительной концентрации водорода, которая равна [c.75]

С4-кС 2. Затем принимают в первом приближении рк = = Р4 и решают систему, отличающуюся от системы (XV) первым уравнением, вместо которого следует записать = С/(р ), и индексами в обозначениях термогазодинамических параметров. Все дальнейшие расчеты аналогичны приведенным. [c.101]

Исходя из результатов моторяых испытаний и предшествующих исследований изменения температуры масла в картере двигателей ГАЗ-51, ЗИЛ-164 и Москвич-407 в различное время года, температуру масла картере двигателя установки ИКМ-1 поддерживали в пределах 85—120 "С. Установлено, что количество отложений и моторный индекс при этом увеличиваются незначительно, поэтому для надежной и долговечной работы установки ИКМ-1 и приближения режима испытания к эксплуатационным условиям для дальнейших исследований нами принята температура масла в картере двигателя 85 1 С. [c.276]

Если поле лигапдов оказывается настолько сильным, что в октаэдрическом комплексе электроны занимают преимущественно орбиты типа е, а не у (хотя бы для этого и приходилось спаривать спины), комплексы относятся к типу спин-снаренных, а ноле лигандов считается сильным. Для систем, содержащих шесть или менее электронов, интерес представляют только три конфигурации, отличающиеся от конфигураций в спин-свободных комплексах с тем же числом электронов. Это конфигурации е, 1 и (11. Они в спин-спаренных комплексах имеют меньший спиновый угловой момент, чем такие же конфигурации в снин-свободных комплексах этот угловой момент определяется квантовым числом 8, где индекс штрих ставится, чтобы отличить такие случаи от соответствующего значения для спин-свободных комплексов. Для 1, и 8 равно соответственно 1, /2 и 0. В случае конфигурации й% очевидно также, что =0, и эта конфигурация не рассматривается нами в дальнейшем, так как у нее все сниновые и орбитальные угловые моменты компенсированы и в первом приближении при такой конфигурации комплексы не должны обладать парамагнетизмом. Магнитное поведение конфигураций е и можно предсказать путем использования константы спин-орбитального взаимодействия, определенной как к = — т. е. рассмотрение нодоболочки е как заполненной более чем наполовину аналогично рассмотрению заполненного более чем наполовину полного -слоя. Это значение X используется в сочетании с соответствующей кривой из рис. 81. При построении этих кривых рассматривались конфигурации из соответствующего числа -электронов и четырех -элект-ронов, а ноэтому, например, = = Можно поступить [c.398]

Прежде чем перейти к более подробному изложению современного состояния метода индексов реакционной способности, укажем еще на две особенности этого подхода, полезные для дальнейшего изложения. Все существующие индексы реакционной способности можно разделить на две группы. К первой относятся индексы, основанные на величинах, полученных расчетом по методу МО отдельной молекулы реагента. Это приближение изолированной молекулы, а соответствующие индексы называют статическими индексами реакционной способности. К ним относятся определенные еще в рамках я-электронного приближения свободные валентности, плотности граничных электронов и т.д. Индексы второй группы в явной или неявной форме учитывают изменение электронной структуры молекулярной системы в процессе реакции и получаются путем расчета определенной структуры, соответствующей возможному промежуточному (а иногда и переходному) состоянию реакции. Это приближение локализации, к которому формально можно отнести и приближение активированного комплекса, а соответствующие индексы называют динамическими индексами реакционной способности. Области потенциальных кривых, описываемые различными группами индексов реакционной способности, изображены на рис. 4.1. Предсказания относительной реакционной способности, получаемые с помощью этих методов, будут веряы, если соблюдается так называемое правило непересечения , в соответствии с которым для подобных соединений отношение энергий в произволь- [c.208]

Для облегчения расчетов рекомендуется на первой стадии сделать предварительную приближенную оценку общего числа молей поглощенных компонентов газовой смеси, используя метод Кремсера (формула VII, 4) при этом предварительном расчете температуру по всей высоте абсорбера считаем постоянной. Примем ее, например, равной фактической средней.температуре входа абсорбента и газа, т. е. 40° С. Имея значения р и t, определяем константы фазового равновесия К для всех компонентов. По выражению (VII, 2) находим для этих компонентов значения А. При помощи фиг. 70 определяются коэффициенты извлечения (р для каждого компонента и далее подсчитываются количества извлеченных из газа отдельных компонентов и состав остаточного газа. Весь расчет произво дится нами по отношению к 1 Молю сырого газа. Свойства фракции s+ (пентан и высшие) приняты по н.-гексану. Расчет по Кремсеру представлен в табл. 46 и 47. Б этих таблицах индексы i показывают, что рассматривается любой -тый компонент. Данные этих таблиц положены в основу дальнейшего расчет 3. Для оценки по формулам (VII, 10) и (VII, 11) значений G и на каждой тарелке, в соответствии с данными табл. 46 принимается, что в процессе абсорбции общее поглощение газовых компонентов из каждого килограмм-моля сырого газа составляет 0,473 Моль. [c.257]

Такая замена делается, конечног только в уравнении (66). Ошибка при таком упрощении не превышает 1% (если е< 3, а к отличается от А = 1,4 не более, чем на 0,1), В дальнейшем индекс 0 будет относиться к параметрам газа при Ло = 1,4, а показатель изоэнтропы к в приближенном уравнении (66а) будет принят равным 1,4. Это позволяет определять коэффициенты К и /Сю по фиг. 91 и, кроме того, отчасти компенсирует погрешность, вносимую искажением треугольников скоростей средних ступеней. Подробнее этот вопрос рассмотрен ниже, а сейчас обратим внимание лишь на то, что при к= ко уравнение (66а) дает завышенные значения если действительный показатель изоэнтропы к<Ско, и заниженные значения при к кд. [c.196]

При наличии гониометрического столика объекта (а при его отсутствии с помощью стереомеханизма) можно в довольно широких пределах изменить ориентацию образца относительно освещающего пучка и изменять действующие отражения. Для определения ориентации самой фольги (определение индексов плоскости, параллельной поверхности фольги) выгодна точная ориентация зоны (параллельность оси зоны освещающему пучку). При этом на электронограмме должно быть симметричное расположение рефлексов (по числу и по интенсивности). Формирование микроскопического изображения связано с действием большого числа отражений, поэтому дифракционный контраст оказывается низким. Максимальный контраст светлопольного изображения наблюдается при действии какого-либо одного сильного отражения, хотя при этом могут быть невидимыми некоторые детали изображения (прежде всего дислокации, для которых вектор Бюргерса параллелен отражающей плоскости или Ьг = 0). Точное вульф-брэгговское (В—Б) положение для какого-либо отражения можно легко установить, если кристалл достаточно толст и совершенен. В этих случаях наблюдаются так называемые линии Кикучи. Линии Кикучи представляют собой области усиления и соответственно ослабления интенсивности фона из-за того, что электроны, диффузно рассеянные от верхней части кристалла, при дальнейшем прохождении через толстый кристалл испытывают дифракционное рассеяние (рис. 157, а). В первом приближении можно рассматривать линии Кикучи как результат отражения электронов, [c.283]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология