Начальный момент седиментации

Если обозначить эту высоту при погружении ареометра в начальный момент седиментации через На, а при погружении в чистую дисперсионную среду — через Я, формула для расчета прохода />1, соответствующего глубине погружения Я1 к моменту времени т, будет иметь следующий вид [244, 376] [c.124]

Средняя плотность этих поплавков должна находиться в пределах от плотности чистой дисперсионной среды до плотности суспензии в начальный момент седиментации. Для дисперсионного анализа требуется несколько таких поплавков различной плотности. Плотность этих тел можно увеличивать, насаживая на верхнее острие платиновые кольца. При более тонких частицах дисперсной фазы применяются шарообразные поплавки. [c.124]

В начальный момент седиментации при рт = ро и /it = Ло предыдущее равенство будет иметь вид [c.126]

Из графика видно, что чем дольше идет осаждение, тем меньше прирост массы осадка. В начальный момент времени частицы разных размеров равномерно распределены в жидкости (перед началом эксперимента суспензия тщательно перемешивается). Чем крупнее частица, тем быстрее она оседает, но мелкие частицы, находящиеся вблизи чашечки весов, осядут скорее, чем крупные, находящиеся у поверхности жидкости, т. е. на расстоянии А от чашечки весов. В результате на чашечке весов будут собираться частицы всех размеров. Поэтому кривая седиментации всегда начинается с прямолинейной зависимости и выходит из начала координат. [c.232]

Рассмотрим теперь процесс седиментации в контейнере, содержащем суспензию, в которой в начальный момент частицы однородно распределены по объему (рис. 8.7, а) [35]. [c.185]

В качестве приложения рассмотрим процесс седиментации бидисперсной эмульсии. Пусть в начальный момент имеется эмульсия, дисперсная фаза которой состоит из проводящих незаряженных капель двух сортов объемом V, и У2, причем Vi > V2, объемной концентрации С,о и С20. Эмульсия помещена в однородное электрическое поле напряженности Eq, параллельное направлению силы тяжести. При i>0 происходит осаждение капель. Предположим, что в процессе осаждения объем маленьких капель V2 и численная концентрация больщих капель и, постоянны. Физически это означает, что большие капли между собой не взаимодействуют, а укрупняются в процессе столкновения с малыми каплями объемом V2, которые между собой также не взаимодействуют. С учетом сделанных предположений получим следующие уравнения, описывающие изменение объема капель сорта 1 [c.336]

Фигуровский исходит из того, что частицы размера б < ба оказываются ниже уровня слива лишь за счет тех частиц, которые в начальный момент находились выше этого уровня и за время т опустились на соответствующую глубину, т. е. без учета той части более мелких частиц, которая уже к началу процесса седиментации находилась ниже уровня слива. Поэтому при расчете по формуле Фигуровского необходимое число отмучиваний получается заниженным. [c.118]

Второй набор граничных условий для процесса диффузии относится к случаю, когда в начальный момент имеется тонкий слой растворенного вещества. Это может быть зона образца при любом методе разделения, например при гель-хроматографии вещества (гл. 12) или его седиментации (гл. И). В отсутствие каких-либо внешних сил слой размывается вследствие диффузии. Если в начальный момент слой растворенного вещества занимает положение х = О и содержит граммов растворенного вещества, то в момент времени ( = О граничным условием является с (рс, 0) = И р6(0), где 6(0) — дельта-функция Дирака, значение которой равно бесконечности, когда аргумент равен нулю, и нулю во всей остальной области значений аргумента (см. Дополнение 13.3). Уравнение диффузии для слоя с такими граничными условиями решают прямым способом, используя метод фурье-преобразования. Применяя оператор Фурье к обеим частям уравнения (10.50), получаем [c.213]

Осаждение изотропных частиц. Важной гидродинамической характеристикой таких химико-технологических процессов, как отстой и седиментация, является установившаяся скорость Ц осаждения частиц в полях массовых сил и, прежде всего, в гравитационном поле. Любое тело, обладаюш,ее сферической изотропией и однородное по плотности, имеет одинаковое сопротивление поступательному движению при любой ориентации. Такое тело будет также изотропно по отношению к паре сил, возникаюш,их при его враш,ении относительно произвольной оси, проходяш,ей через его центр. Если такое тело в начальный момент имеет некоторую ориентацию в жидкости и может падать без начального враш,ения, то оно будет падать вертикально без враш,ения, сохраняя свою первоначальную ориентацию. [c.72]

Устойчивость пены, образующейся при седиментации газовой эмульсии, зависит, наряду с вышеуказанными факторами, от начальной толщины пленок, высоты столба пены, отношения количества жидкости в пене после ее стекания к ее количеству в момент образования и т, д. [c.105]

ТО пересечение прямой с осью ординат даст величину Dw, а из тангенса угла наклона можно рассчитать pos. Истинное время отрыва границы от мениска определяется из графика 1п Xm--t. Абсцисса с ординатой 1п Ха на этом трафике и будет начальным временем. Следует заметить, что этот метод требует предположения модельной функции распределения по константам седиментации для того, чтобы по второму моменту можно было бы воспроизвести кривую распределения. Если характер кривой неизвестен, то результатом эксперимента и расчета будет значение стандартного отклонения распределения, т. е. характеристика ширины распределения, или полидисперсности. [c.151]

В начальный момент времени поле концентрации 2-го компонента С2 (х) является однородным (рис. 4.2, а), однако эта однородность из-за воздействия центробежного поля вскоре нарущается (рис. 4.2, б). Одновременно с потоком седиментации в системе возникает чисто диффузионный поток, причем векторы (1)Л сед и (п Гдифф имеют противоположное направление. С возрастанием [c.289]

Аналитическое центрифугирование основано на зависимости скорости седиментации макромолекул от их молекулярной массы в центробежном поле ультрацентрифуги. Под действием центробежной силы в начальный момент макромолекулы седиментируют в ячейке ультрацентрифуги с разными скоростями — более тяжелые быстрее. Появ.чяется полоса раздела между раствором и чистым растворителем, в которой оптическими методами можно зарегистрировать отставание малых молекул от больших ультрацентрифуга работает как масс-спектрометр, превращая спектр масс в спектр смещений. По этому спектру получают распределение по седиментационным коэффициентам, которое пересчитывают в распределение по молекулярным массам [114]. [c.26]

Анализ физических процессов, происходящих в установках подготовки нефти, газа и конденсата, позволяет сделать вывод, что основными процессами являются разделение фаз (жидкости от газа, газа от жидкости, жидкости от жидкости, твердых частиц примеси от газа или от жидкости), а также извлечение определенных компонент из газовой или жидкой смеси. В специальной литературе, посвященной этим процессам, каждый процесс имеет свое название. Так, процесс отделения жидкости от газа или газа от жидкости называется сепарацией, жидкости от жидкости — деэмульсацией, разделение суспензий, т. е. жидкостей или газов с твердыми частицами, — седиментацией и т. д. С физической точки зрения любой из перечисленных процессов происходит под действием определенных движущих сил, заставляющих фазы или компоненты одной из фаз разделяться. Для гетерогенных смесей такими движущими силами являются силы гравитации, инерции, поверхностные и гидродинамические силы, электромагнитные силы и термодинамические силы. Для гомогенных смесей, например смеси газов или растворов, движущими силами являются градиенты концентраций, температуры, давления, химических потенциалов. Математическое моделирование этих процессов основывается на единых физических законах сохранения массы, количества и момента количества движепшя, энергии, дополненных феноменологическими соотношениями, конкретизирующими модель рассматриваемой среды, а также начальными и граничными условиями. Сказанное позволяет объединить все многообразие рассматриваемых физических процессов в рамках единой теории сепарации многофазных многокомпонентных систем. Для лучшего понимания специального материала в разделах П1 —УП в разделе П изложены физико-химические основы процессов. [c.43]

НО уравнению (8-21). Можно избежать трудностей, связанных с возникновением указанных эффектов. Для этого данные по перемещению границы седиментации следует обрабатывать таким способом, чтобы получить коэффициент седиментации в нулевой момент времени, при атмосферном давлении и исходной концентрации раствора. На рис. 8-3 показан способ расчета коэффициента седиментации в нулевой момент времени по данным Тройтмана с сотр. [10]. Незначительная кривизна линии зависимости 1н г-от I (рис. 8-3, а) увеличивается при построении графической зависимости от времени разности величин 1н г и 1п г, рассчитанных по уравнению прямой между первой и последней экспериментально определенными точками (рис. 8-3, б). Тангенс угла начального наклона прямой равен коэффициенту седиментации в нулевой момент времени. [c.224]

Если бы измерять время периодического осаждения такой взвеси с критической рюнцентрацией до момента достижения желательной максимальной концентрации (какая будет получена в непрерывном процессе), то это время было бы равно времени, в течение которого осадок долл ен пробыть в отстойнике непрерывного действия (с такой же высотой). Это время может быть также вычислено иа основе исследований периодической седиментации, когда в начальном периоде процесса концентрация будет меньше критической (т. е. когда присутствует также разбавленная [c.210]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология