Большие изотропные частицы

Природа взаимодействия магнитных моментов электрона и ядра. Контактное ферми-взаимодействие. Этот тип взаимодействия наблюдается в тех случаях, когда имеется конечная, не равная нулю плотность неспаренного электрона в точке расположения ядра. Только 5-орбиты атомов и ст-орбиты молекул удовлетворяют описанному условию. Ферми-взаимодействие изотропно, т. е. не зависит от ориентации парамагнитных частиц по отношению к внешнему магнитному полю. Оно приводит к большим величинам сверхтонкого расщепления. Так, в атоме водорода, где электрон занимает 5-орбиту, сверхтонкое расщепление равно около 500 э. [c.102]

Большие изотропные частицы Большие анизотропные частицы [c.348]

Считают, что микроскопически анизотропные частицы состоят из одинаково ориентированных блоков. Чем они больше по размеру, а их концентрация в изотропном веществе значительнее, тем выше степень упорядоченности структуры кокса. Преобладание в коксе той ипи иной оптической структуры зависит от химической зрелости и [c.179]

При выводе формул (1.86) — (1.88) тензор поляризуемости всех осцилляторов, расположенных вдоль оси палочковидной частицы, аппроксимировали эллипсоидом вращения (а2=аз), большая ось которого 1 совпадает с осью частицы. Оптическая анизотропия частицы в целом подобна, таким образом, анизотропии составляющих ее осцилляторов. Факторы (1.86) — (1.88), наряду с углом рассеяния 0 и относительными размерами частицы Ь/Х, зависят от ее анизотропии 6 . Весьма существенно, что при 0=0° фактор Р 0°) уже не равен 1 (как в случае большой изотропной частицы), а определен анизотропией б [c.55]

Существуют два основных метода интерпретации результатов измерений для растворов больших частиц — метод асимметрии и метод двойной экстраполяции. Рассмотрим их последовательно сначала в применении к растворам изотропных частиц. [c.225]

Извлечение структурной информации из экспериментальных данных по спектрам ЭПР, т. е. решение соответствующей обратной задачи, основывается на рассмотрении связи спектра со структурой, которая проводится обычно в рамках метода МО ЛКАО. Как уже говорилось, по величине и знаку -фактора (изотропные системы) или компонентам -тензора судят о характере парамагнитной частицы, ее заряде и распределении электронной плотности. Даже в органических (углеводородных) радикалах, у которых --фактор близок к спиновому значению, по нему все-таки можно различать, например, положительные и отрицательные ион-радикалы он больше у отрицательных ионов. [c.68]

При определении мол, веса в системах, состоящих из изотропных частиц малого размера при большом разбавлении, удобнее всего оперировать величиной, характеризующей ослабление пучка падающего света рассеивающим раствором. Это связанное с рассеянием ослабление пучка называют мутностью раствора ее оценивают непосредственно по полной интенсивности рассеянного света, и, следовательно, расстояние г, входящее в уравнение (7.74), можно исключить из дальнейшего рассмотрения. [c.443]

Рассмотрим теперь слабовозбужденные квантовые состояния изотропной ферми-жидкости. Их энергия должна мало отличаться от энергии основного состояния. В возбужденных состояниях распределение частиц по импульсам не такое, как прн О К- Всякое возбужденное состояние может быть получено из основного путем последовательного перевода частиц из внутренней части ферми-сферы наружу. При каждом таком элементарном акте, или, иначе говоря, элементарном возбуждении, получается состояние, отличающееся от исходного появлением частицы, имеющей импульс р> р , н возникновением дырки в ферми-сфере, где р < р . Каждое элементарное возбуждение имеет спин 1/ . Элементарные возбуждения всегда образуются парами. У одного из них импульс больше р , импульс другого меньше р . [c.257]

Рассеяние света, фарадей обнаружил, что узкий пучок света, проходящий через суспензию коллоидного золота, очень хорошо виден, если его рассматривать на темном фоне, хотя золь кажется совершенно прозрачным. Тиндаль отметил, что рассеянный свет поляризован и имеет голубоватый цвет, а прошедший свет имеет красноватую окраску, хотя падающий свет был белым. В своем исследовании рассеяния света в 1899 г. Рэлей показал, что интенсивность света, рассеянного небольшими изотропными частицами (частицы, которые имеют одинаковые свойства во всех направлениях), обратно пропорциональна четвертой степени длины волны падающего света. Таким образом, синий свет рассеивается в большей степени, чем красный, и поэтому свет, прошедший через суспензию частиц, имеет красноватый оттенок. Эти явления нам знакомы на примере голубого цвета неба и красного заката солнца. [c.608]

При изучении структуры поликристаллических материалов необходимо учитывать большой комплекс факторов, включающих тип межатомных связей, размеры кристаллитов, наличие нескомпенсированных связей, в том числе на гранях кристаллитов, структуру тонких пленок на поверхности частиц, структуру межкристаллитных и внутрикристаллитных пор. Исследования последних лет показывают, что практически для всех видов материалов от анизотропного до изотропного важнейшей структурной единицей в микромасштабе (менее 200 нм) является пачка углеродных слоев. Структура пачек определяет взаимодействие между ними, оказывая влияние на ряд структурно-чувствительных показателей. [c.24]

Образование мезофазы начинается в объеме изотропной жидкости при 390-400 С. При этом на ультратонких срезах с помощью электронного микроскопа обнаружены мезофазные сферы размером около 0,1 мкм. Их зародыши и первые частицы мезофазы, не видимые под микроскопом, имеют еще меньшие размеры [2-6]. Между температурами Та и (рис. 2-7) образуются нематические жидкие кристаллы. С ростом температуры они необратимо переходят в анизотропный углерод. По-видимому, показанные на диаграмме области изотропного углерода состоят из смешанных структур изотропной и анизотропной. По мере приближения сплава к однокомпонентному состоянию образующийся углерод становится все более изотропным. При соотношениях между мезофазой и изотропной средой не больше 1 1 рост сфер происходит без их слияния. При этом сохраняется сферическая форма частичек, а их диаметр увеличивается до нескольких десятков микрон. [c.46]

Пористые структуры твердых частиц обладают большим разнообразием. Среди них следует выделить класс изотропных структур, обладающих тем свойством, что диффузионная проводимость в объеме частицы одинакова во всех направлениях (рис. 22-2,а). Анизотропные пористые тела могут обладать регулярной структурой (см. рис. 22-2,6). Примером таких тел являются растительные объекты, обладающие системой капилляров, в направлении которых наблюдается наибольшая диффузионная проводимость. Пористые анизотропные тела с нерегулярной структурой (рис. 22-2, в) характеризуются сложной зависимостью диффузионной проводимости в пространстве статистического распределения пор, в которых находится раствор, по размерам. Молекулярный перенос вещества завершается по достижении целевым компонентом внешних границ пористого тела, после чего реализуется конвективный перенос вещества в жидкой среде, окружающей пористое тело. [c.281]

Известно, что высокая вязкость изотропной массы приводит к образованию мелкозернистой структуры коксов, а сравнительно низкая вязкость жидкокристаллической фазы способствует упорядочению углеродных слоев в анизотропных частицах. На основании этого можно предположить, что чем больше пластичность коксуемой массы, тем [c.25]

Дебай рассматривал частицы, образующие кристалл, как систему связанных осцилляторов. Колебания с малой частотой (большой длиной волны) относятся уже к звуковым волнам. Условием, выполнение которого необходимо для возможности такой интерпретации, является требование, чтобы длина волны значительно превышала расстояние между частицами. Спектр колебаний в области звуковых волн становится непрерывным. Дебаи распространяет это допущение и на область высоких частот. Кристалл в его теории представляет собой упругое изотропное тело. Найденная им функция распределения осцилляторов по частотам предполагает непрерывное изменение частот. Совпадение теории с опытом, вполне естественЕю, относится прежде всего к низким температурам, при которых возбуждаются преимущественно низкие частоты. Более совершенная теория была развита в работах Борна и Кармана, учитывающих факторы дискретности, — она согласуется с опытом гораздо лучше грубой модели Дебая. [c.274]

Укажем, что для больших изотропных частиц любой формы Р,(е) = Р (в)со5Ч [c.219]

При микроскопическом исследовании прокаленных образцов кремнефторида было обнаружено, что после воздействия температуры 550° появилось большое количество деформированных кристаллов фтористого натрия. Кроме того, в препарате обнаружены изотропные частицы с показателем светопреломления 1,432. После воздействия температуры 700° минералогический состав препарата и количественное соотношение между составляющими его минералами остались почти без изменения. Однако внешний вид кристаллов значительно изменился. Кристаллы кремнефторида оплавились и превратились большей частью в спекшиеся бесформенные комочки. Что касается фтористого натрия, то в поле зрения микроскопа видны его частицы неправильной формы. [c.16]

Жидкое состояние вещества. Жидкости имеют много общего с твердыми веществами по компактному расположению частиц, что вызывает малую их сжимаемость по сравнению с газами. Частицы в жидкости образуют лабильные упорядоченные агрегаты (ближний порядок), разделенные областями беспорадочного расположения частиц. Агрегаты или ассоциаты частиц не имеют резких границ перемещаясь в жидкости, они теряют одни частицы и приобретают другие, а также могут полностью разрушаться и возникать вновь. При понижении температуры агрегаты частиц увеличиваются в размерах, приобретают большую стабильность и упорядоченность в расположении частиц. Вблизи температуры кристаллизации агрегаты превращаются в зародыши и центры кристаллизации твердой фазы (см. раздел 9.4). Отличают жидкости от твердой фазы и сближают их с газами большая подвижность частиц, текучесть и изотропность (одинаковость физических свойств по различным направлениям). Между частицами жидкости существуют равномерно распределенные по объему и перемещающиеся пустоты с размерами, примерно равными размерам частиц. [c.105]

В 1871 г. Рэлей показал, что рассеяние света частицами, размер которых мал по сравнению с длиной волны падающеги света, по своей сути — явление дифракционное. Согласно его теории, электроны изотропной частицы достаточно высокой оптической плотности, встречая световой пучок, под действием электромагнитного импульса падающей волны начинают колебаться в унисон с падающей волной — это приводит к возникновению у частиц индуцированного осциллирующего электрического момента. Осциллирующие электроны становятся источниками рассеянного (или дифрагированного) света, который по большей части имеет ту же частоту, что и падающий свет. Естественно, что в результате рассеяния света частицами интенсивность проходящего светового пучка ослабляется. В основе этого рассуждения лежат те же са.мые принципы, о которых говорилось в предыдущем разделе, посвященном ДОВ. [c.442]

Флуоресцентные измерения обладают рядом преимуществ в сравнении с абсорбционными. В частности, оптическое поглощение промежуточного продукта, содержащегося в низкой концентрации, вызывает незначительное изменение относительно большой интенсивности зондирующего пучка. Шум , получающийся вследствие случайных флуктуаций интенсивности света, а также из-за статистической природы пучка фотонов, ограничивает чувствительность, достижимую в абсорбционном эксперименте. В люминесцентном эксперименте, напротив, нет излучения кроме того, которое испускается возбужденными соединениями. Статистические ограничения продолжают лимитировать точность, с которой могут измеряться концентрации, но достижимая на практике предельная чувствительность люминесцентного эксперимента обычно значительно выше, чем абсорбционного. По этой причине люминесценция часто используется для изучения веществ, первоначально находящихся в основном состоянии, путем специального оптического возбуждения их в более высокое люминесцентное состояние. В отдельных случаях описанные ранее линейчатые газооазоядные. лям-пы могут использоваться для возбуждения резонансной флуоресценции атомов (например, Н, О, С1) и радикалов (например, ОН). Поскольку флуоресценция изотропна, ее можно регистрировать под углом к направлению возбуждающего пучка. С большим успехом в качестве источника возбуждения можно использовать перестраиваемые лазеры. Лазеры обеспечивают существенно большую гибкость эксперимента, чем газоразрядные лампы. В частности, с их помощью можно возбуждать значительно большее число разнообразных молекулярных частиц (например, ОН, КОз, СН3О, С2Н5О). Более высокая мощность возбуждающего излучения от лазеров обеспечивает высокую чувствительность. Индуцированная лазером флуоресценция (ИЛФ) стала наиболее ценной методикой изучения промежуточных продуктов реакций в газовой фазе. При этом по- [c.196]

Для интенсивно перемещиваемых невязких жидкостей в малых объемах можно принять масштаб турбулентных пульсаций одинаковым для всех точек аппарата. Для вязких жидкостей, перемешиваемых в больших аппаратах, предположение об изотропности турбулентных пульсаций будет неверным, поэтому в установившемся гидродинамическом режиме имеется распределение жидких частиц по размерам. [c.97]

Способность глинистых частиц к двойному лучепреломлению усиливается по мере проникновения воды (или органической н<идкости) между слоями кристаллической решетки. Этот эффект, по Г. Амброну и А. Фрею, тем интенсивнее, чем больше интеркристаллическое набухание и чем больше разница коэффициентов преломления среды и дисперсной фазы. В глинистых суспензиях двоякое лучепреломление между скрещенными николями отсутствует. Молекулярное движение и отсутствие ориентации частиц делает эту систему статистически изотропной. Однако при течении вследствие ориентации вытянутых плоских или нитеобразных частиц наблюдается поляризация проходящего света. И. Лэнгмюр на этом основании сделал заключение о форме частиц в суспензии бентонита. Е. Гаузер с сотрудниками показал наличие отчетливого двойного преломления уже при крайне малой скорости течения суспензии высокодисперсного бентонита, совершенно прозрачной и практически не отличающейся от воды по вязкости и поверхностному натяжению. Этот эффект был предложен для гидравлических и аэродинамических исследований обтекания. [c.36]

Большинство тел в К. с. является поликристаллическимн и представляет собой сростки большого числа мелких кристаллитов (зерен) - участков размером порядка 10 -10 мм, неправильной формы и различно ориентированных. Зерна отделены друг от друга межкрнсталлитными слоями, в к-рых нарушен порядок расположения частиц. В межкри-сталлитных слоях происходит также концентрирование примесей в процессе кристаллизации. Из-за случайной ориентации зерен поликристаллич. тело в целом (объем, содержащий достаточно много зерен) м. б. изотропным, напр, полученное при осаждении кристаллнч. порошков с послед, спеканием. Однако обычно в процессе кристаллизации и особенно пластич. деформации возникает текстура-преимуществ. ориентация кристаллнч. зереи в определенном направлении, приводящая к анизотропии св-в. [c.534]

Благодаря пониженной вязкости коксующейся массы диффузия частиц исходных веществ и продуктов реакции уплотнения облегчается. Рост доли жидкокристаллической фазы происходит в большой степени за счет изотропной массы, что благоприятно сказывается на структуре коксующегося материала. Кроме того, при пониженной вязкости облегчаются процессы переориентации внутри самой мезофа-зы, что также способствует оптимизации ее структуры. [c.104]

Задача решалась при следующих предположениях. Частицы-реагенты А и В находятся в состоянии теплового равновесия со средой, которая рассматривается как непрерывный изотропный континуум. Эти частицы диффундируют согласно законам макроскопической диффузии, т.е. в согласии с законами Фика, что справедливо при отсутствии больших градиентов. Это, однако, нарушается при сближении и взаимодействии частиц А и В, которые быстро вступают в реакцию. Граничные условия определяет протекающая в системе химическая реакция. Частица В рассматривается как закрепленная, а частицы А перемешаются с коэффициентом диффузии D = D + D . Концентрация с частиц А в окрестности частиц В, которая рассматривается как сфера с радиусом A = гд + зависит от расстояния г и времени /и описывается следующим уравнением (с . - концентрахщя молекул В на расстоянии гаг А, J- диффузионный поток) [c.183]

Литиевые консистентные смазки представляют собой пастообразные-коллоидные системы, дисперсная фаза которых состоит из волокнистых кристаллических частиц литиевого мыла, образующих трехмерную сетку, удерживающую углеводородное масло. Формирование той или иной структуры смазок, обусловленное процессами кристаллизации мыла, сильно зависит от ряда факторов. К ним следует отнести, в первую очередь, два 1) режим охлаждения смазки и 2) действие добавок различной природы. Влияние обоих факторов сводится к модифицированию первичных частиц мыла и их агрегатов, что заметно изменяет коллоидно-химические свойства смазок. Выяснение зависимости свойств и структуры смазок от условий их охлаждения и влияния добавок имеет, помимо теоретического интереса, большое практическое значение в связи с выявлением оптимальных условий приготовления смазок при их промышленном производстве. В литературе описаны попытки выяснения влияния на свойства и структуру смазок медленного охлаждения ( от 220°) изотропного раствора стеарата лития (Ь151) в углеводородных жидкостях [1—5] с задержкой охлаждения в течение определенного времени формирования структуры при различных температурах (/1). В работах [1—3] было показано, что задержка охлаждения на время не-менее 2—3 часов при /1 = 100° способствует образованию смазки с минимальной пенетрацией, что в нашем обозначении соответствует, по-видимому, максимальной сдвиговой прочности структуры Рг- При исследовании режима медленного охлаждения модельной смазки Ы81 — неполярное вазелиновое масло [4] — в широком интервале г (50—170°) установлена симбатность изменения Рг с tl и ни ири какой tl не было обнаружено максимума на кривой Рг 1 ). Отсутствие экстремального значения Рг для этой модельной смазки связано, по-видимому, с неполярной природой масла, а также, возможно, и с его сравнительно высокой вязкостью, так как оба фактора могут оказывать заметное влияние на формирование структуры смазки. В исследовании [5] было показано, что медленно охлажденная Ы81 — смазка, содержащая добавку щелочи (0,02%. [c.569]

Сравнение вышеописанных электронмикрофотографий мыл из смазок, содержащих добавку щелочи и быстро охлажденных по различным режимам (/ = 70—170°), с электронмикрофотографиями мыл из аналогичных смазок без щелочи [4] показывает следующее. Для всех исследованных /] действие щелочи проявляется в уменьшении линейных размеров первичных частиц мыла при сохранении для каждой /] общего характера срастания первичных частиц друг с другом. Особенно заметное изменение субмикроструктуры мыла имеет место для низких t (40—85°), т. е. при больших скоростях охлаждения изотропного рас- [c.590]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология