Томсон Томсон-Кельвин

Английский ученый Вильям Томсон (Кельвин) предложил такую шкалу температур, при которой за нуль градусов принята температура —273°С, т. е. температура, при которой давление газа равно 0. Эта шкала получила название абсолютной шкалы температур, или шкалы Кельвина, а нуль градусов этой шкалы, равный —273°С, называется абсолютным нулем температур. В шкале Кельвина величина градуса та же, что и в стоградусной шкале Цельсия. При нормальном атмосферном давлении температура таяния льда по шкале Кельвина 273°, температура же кипения воды 373°. [c.9]

Генеральная конференция по мерам и весам осуществила в своем решении мысль в. Томсона (Кельвина), который в 1854 году указал на принципиальную предпочтительность температурной шкалы, основанной на одной реперной точке. Ту же мысль высказал Д. И. Менделеев в 1873 году. [c.86]

Эоо уравнение называется формулой Томсона (Кельвина). [c.523]

Формулировки второго закона термодинамики. Второй закон (начало, принцип) термодинамики, как и первый, был установлен как постулат, обоснованный опытным материалом, накопленным человечеством доказательством второго закона служит то, что свойства термодинамических систем не находятся в противоречии ни с ним самим, ни с каким-либо из следствий, строго вытекающих из него. Второй закон был изложен в работах Клаузиуса (1850) и В. Томсона (Кельвин) (1851). Можно дать разные формулировки второго закона, ио существу равноценные. [c.212]

Он однозначно определяется температурами теплоприемника и теплоотдатчика и не зависит от вида вещества. Используя это соотношение, как показал В. Томсон (Кельвин), можно построить температурную шкалу, не зависящую от вида какого-нибудь термометрического вещества. Она практически совпадает со шкалой, построенной на основе законов идеальных газов. [c.214]

Это равенство называют формулой В. Томсона (Кельвина). [c.359]

На основе исследований Р. Майера (1842), Д. Джоуля (1843) и Г. Гельмгольца (1847 г.) была установлена эквивалентность теплоты и различных видов работ, что позволило сформулировать 1-й закон термодинамики. Этому же способствовал закон Г. И. Гесса о тепловых эффектах химических процессов (1738 г.). В 1850 г. Р. Клаузиус обосновал существование внутренней энергии и независимо от В. Томсона (1848 г.) сформулировал 2-ой закон термодинамики. В. Томсон (лорд Кельвин) вводит понятие абсолютной температуры, а Клаузиус на основе [c.14]

Томсон (лорд Кельвин) на основе работы Карно ввел понятие абсолютной (т. е. независящей от термометрического вещества) температурной шкалы. [c.11]

Сведения об изменении давления паров чистых компонентов по сравнению со смесью этих компонентов наряду с другими справочными данными позволяют рассчитать с использованием формулы Томсона — Кельвина размеры ассоциатов (рис. За). В пользу [c.30]

Выведенное уравнение представляет собой известное уравнение Томсона — Кельвина.. [c.35]

Нефтяная система при определенных условиях переходит в экстремальное состояние, характеризуемое наибольшим значением поверхности раздела фаз. В этом случае размер надмолекулярной структуры минимальный мин (точка Г), и толщина сольватного слоя имеет максимальное значение Я акс Существенное искривление поверхности надмолекулярной структуры в соответствии с уравнением Томсона — Кельвина обуславливает значительное отклонение температур фазовых переходов (застывания и кипения) от равновесных величин. Так, введением депрессаторов удается понизить температуру застывания нефтяных систем на 50—70°С [141, 143]. [c.40]

За единицу шкалы абсолютной температуры, предложенной в 1848 г, англичанином У. Томсоном, лордом Кельвином (1824— 1907), принята единица шкалы Цельсия, так что цена градуса абсолютной температуры совпадает с ценой градуса Цельсия. Различие заключается лишь в том, что шкала абсолютных температур смещена на 273,15 единиц относительно шкалы Цельсия] Т (К) = / (°С) + 273,15, Например, нормальная температура кипения воды 100 °С или 373,15 К, а нормальная температура таяния льда О °С или 273,15 К. Иными словами абсолютный нуль температуры соответствует —273,15°С при этой температуре прекращается поступательное движение частиц тела. [c.12]

Принимая Вселенную за замкнутую систему, Клаузиус пришел к ошибочному заключению Энергия Мира постоянна. Энтропия Мира стремится к максимуму (1865 г.). Это послужило основой теории тепловой смерти Вселенной, выдвинутой в 1852 г. английским физиком Томсоном (лордом Кельвином). Ошибочность геории тепловой смерти Вселенной впервые доказал в 1872 г. Больцман. Впоследствии и другие ученые предложили доказательства ошибочности этой теории, но каждое из них имело слабые стороны. [c.97]

Связь между радиусом г шаровидного мениска, образовавшегося в капилляре, опущенном в смачивающую его стенки жидкость, и давлением насыщенного пара р над мениском дается известным уравнением В. Томсона (Кельвина вывод которого приводится в курсах физики [c.99]

ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ШКАЛЫ — системы количественного выражения температуры тел. У. Томсон (Кельвин) впервые показал (1847 г.) возможность создания Т. щ., не зависящей от вида вещества. В настоящее время применяют две Т. ш.— термодинамическую Т. ш. и [c.245]

Это уравнение носит имя В. Томсона (Кельвина). Для вогнутой поверхности кривизна отрицательна, и уравнение Томсона имеет вид [c.194]

С. Карно, В. Томсон-Кельвин, Р. Клаузиус, Л. Больцман. М. Смолуховский. Второе начало термодинамики. Сборник работ. М. —Л, ГТТИ, 1934. [c.337]

Независимость к.п.д. машины Карно от природы рабочего тела позволила ввести универсальную шкалу температур, свободную от индивидуальных особенностей (физических свойств) термометрического вещества и от произвольности метода измерения температуры. Эта шкала была предложена в 1852 г. Томсоном (Кельвином) и названа абсолютной термодинамической шкалой. [c.81]

Абсолютная температура Т (47. 48) — обобщенная сила для явлений теплообмена (И, 18, 37). Отличается от температуры, определяемой произвольными термометрическими шкалами, тем что 1/Г — интегрирующий множитель для dQ. Связана с i — температурой по шкале Цельсия (7 = 273,15 К + i) и совпадает с температурой, входящей в уравнение состояния идеального газа. Во все уравнения термодинамики входит только Т. Термодинамически определена В. Томсоном (Кельвином) с помощью цикла Карно. [c.307]

В 1902 г. В. Томсон (лорд Кельвин) выдвинул первую гипотезу строения атома, которая была развита в работах Дж. Дж. Томсона (его первая публикация относится к 1904 г.). Согласно модели В. Томсона и Дж. Томсона, заряд и масса атома равномерно распределены по объему сферы диаметром порядка [c.44]

Подставляя ц и [х° в уравнение (VI. 43), получаем важное соотношение, называемое уравнением Томсона — Кельвина [c.71]

Рассмотрим конденсацию пара в порах (капиллярах) произвольной формы (в отличие от прежней теории, основанной на уравнении Томсона — Кельвина и применимой строго лишь к цилиндрическим порам). Тонкий слой адсорбата на внутренней поверхности пор автор рассматривает как объемную жидкую фазу а, равновесную с фазой пара р. Применяя к этой системе общее уравнение (VI.9), автор, после ряда преобразований получает обобщенное уравнение капиллярной конденсации, не включающее геометрических параметров, связанных с размером и формой пор [c.163]

Для мениска, имеющего форму сферического сегмента, уравнение (X. 53) приводит, в качестве частного случая к формуле Томсона Кельвина, поскольку [c.163]

Рассмотрим изменение давления пара р над заряженной каплей. В отсутствие заряда р определяется уравнением Томсона — Кельвина (У.44) RT n p/po) = 2ov/r. Подставляя в него значение Ое М3 (XV. 8), получим [c.293]

Это следствие уравнения Томсона-Кельвина позволяет предсказать наблюдаемое явление изотермической перегонки, заключающейся в испарении малых капель и конденсации пара на более крупных, а также на плоской поверхности. Действительно, для атмосферы насыщенного пара справедливо неравенство [c.71]

Понятие абсолютный ш/ль — спмая низкая из возможных температур — впертые было введено Томсоном (лордом Кельвином) в 1848 г. В признание его приоритета шкала абсолютных температур получила название шкалы Кельвина. В 190(1 г. Нернст показал, что при стремлении температуры к абсолютному нулю все изм- нения состояния системы пе изменяют ее энтропии (третье начало термодинамика), или, другими словами, при помощи конечной последовательности термодинамических процессов нельзя достичь температуры, равной абсолютному нулю. [c.122]

Уравнение Томсона — Кельвина показывает, что давление насыщенного пара над пузырьком тем больше, чем больше а и чем меньше г. Из расчетов по этому уравнению следует, что при уменьшении размера капель воды на 1 порядок (с / =10 до г=10 м) отношение рсо/р изменяется на 2 юрядка. Из теоретических соображений следует, что лучшие результаты по перегонке нефтяного сырья следует ожидать ир1 ахожденин ССЕ в первом экстремальном состоянии (Гццп, тах)- [c.197]

S Под изотермической перегонкой понимают испарение мелких капель и конденсацию пара на более крупных или на плоской поверхности, что является следствием уравнения Томсона (Кельвина) RTIn(pr/pO) =2i/r, гласящем, что давление насыщенного пара рг над каплей будет тем больще, чем больше поверхностное натяжение и чем меньше радиус капли г, т,е. чем больше кривизна поверхности. [c.183]

Связь между давлением насыщенного нара, новерхн(рстным натяжением и радиусом кривизны поверхности жидкости выражается уравнением Томсона (Кельвина). [c.331]

АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА — температура, которую отсчитывают от абсолютного нуля. Понятие А. т. ввел английский ученый У. Томсон (лорд Кельвин), поэтому градус этой шкалы вызывают градусом 1<ельвина (К). Величина А. т. обозначается буквой Т. [c.5]

В методе вертикальной струи [У. Томсон (Кельвин), Ф. Кенрик] эталонный раствор в виде распадающейся на капли струи протекает в центре стеклянного цилиндра. Одновременно исследуемый раствор стекает по внутренним стенкам этого цилиндра (рис. 46). При помощи каломельных электродов растворы соединяются с измерительной системой, состоящей из потенциометра и нуль-прибора с очень большим внутренним сопротивлением 010 Ом). В качестве таких приборов обычно используют или электростатические [c.89]

Начало развития термодинамики неравновесных процессов (или просто неравновесной термодинамики) следует отсчитывать от Рудольфа Клаузиуса, которому принадлежит по существу основное в этой области понятие некомпенсированной теплоты (1850 г.). Однако первым все же применил термодинамические соотношения к изучению неравновесных процессов Вильям Томсон (Кельвин) в 1854 г. В более позднее время развитию неравновесной термодинамике существенно способствовал Де-Донде. Его главная идея состояла в том, что можно идти дальше обычного утверждения неравенства второго закона и дать количественное определение возникновения энтропии . В 1922 г. Де-Донде связал также некомпенсированную теплоту Клаузиуса и химическое сродство. В 1931 г. Онзагер формулировал свои знаменитые соотношения взаимности , являющиеся основой изучения связей различных неравновесных процессов в так называемой линейной области. Дальнейшее развитие неравновесной термодинамики и обоснование ее формализма связано с именами Пригожина, Глансдорфа, Казимира и других. Так, в работах И. Пригожина методы неравновесной термодинамики распространены на область, где связь между потоками и вызывающими их силами уже не является линейной. [c.308]

Уравнение (VI. 50) показывает, что давление насыщенного шара над каплей будет тем больше, чем больше а и чем меньше радиус капли г. Например, для капли НзО с радиусом г=10 см (сг = 73, 7=18) расчет дает р /р° = 0,01, т. е. давление увеличивается на 1%. Для капли с г = 10 см, р 1р°= 1,11. Это следствие уравнения Томсона — Кельвина позволяет предсказать на- блюдаемое явление изотермической перегонки, заключающейся в испарении наиболее малых капель и конденсации пара а более крупных и на плоской поверхности. Действительно, для атмосферы насыщенного пара, под колоколом справедливо нера-сенство [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология