Преломления показатель света поляризованного

При прохождении через кристалл луч света обычно поляризуется и распадается на два луча с разными скоростями и различными показателями преломления. Эти два луча поляризованы во взаимно перпендикулярных направлениях и называются обыкновенным (о) и необыкновенным (е). Скорость распространения обыкновенного луча не зависит от ориентации кристалла, необыкновенного — зависит, и принимает минимальное и максимальное значения. Следовательно, распространение света в кристалле в общем случае характеризуется тремя различными показателями преломления. [c.106]

Приведенные выше выкладки соответствуют поляризующему влиянию постоянного поля или поля низкой частоты. В высокочастотном электрическом поле видимого света поляризуемость зависит от частоты поля. Однако это обстоятельство не изменяет конечные выводы. Оно же лежит в основе зависимости показателя преломления от длины волны. [c.105]

Здесь показатель преломления экстраполирован к бесконечной длине волны с учетом инфракрасных собственных колебаний таким образом и относятся к статическому полю с частотой О (бесконечная длина волны). С возрастанием частоты поляризующего поля, поляризуемость а изменяется в случае высокочастотного поля видимого света частоты v мы можем ее обозначить как оптическую поляризуемость а , зависящую от длины волны. Если в вышеприведенную формулу для молекулярной поляризации с бесконечной длиной волны подставить показатель преломления п, для данной длины волны или, соответственно, частоты, то мы получаем известную формулу Лоренц-Лорентца для молекулярной рефракции MR с показателем преломления п, при определенной частоте [c.56]

В кристаллах низших категорий оба плоскополяризованных луча необыкновенные и не подчиняются закону Снеллиуса—Декарта. В них показатели преломления определяются направлением, по которому распространяется луч света. В кристаллах кубической сингонии нет двойного лучепреломления. Свет, попадая в кристаллы этой категории, не поляризуется и распространяется по всем направлениям с одинаковой скоростью. [c.52]

Преломление света оценивается по показателю преломления, который зависит от состава индивидуальных веществ и систем, а также от того, какие молекулы и в какой концентрации встретит на своем пути световой луч, так как под действием света молекулы разных веществ поляризуются по-разному. [c.585]

Еше один способ, позволяющий проследить за кристаллизацией, — это двойное лучепреломление. Это явление обычно наблюдается у кристаллов и сводится к расщеплению светового луча, падающего на поверхность, на два преломленных луча, скорость прохождения которых через среду различна. Эти два луча поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Это означает, что показатель преломления кристалла зависит от плоскости поляризации света, точнее говоря, от направления, электрического вектора в электромагнитной волне. [c.124]

Луч света, падающий на такой кристалл, испытывает двойное преломление и поляризуется по любому направлению в кристалле распространяются два плоскополяризованных луча с разными скоростями V и и", разными показателями преломления п и п и взаимно перпендикулярными плоскостями поляризации (рис. 195). [c.224]

Двупреломление. Луч света, проходящий через стекло неоднородной структуры, либо через стекло, находящееся в напряженном состоянии, распадается на два луча — обыкновенный (о) и необыкновенный (е), которые поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях и имеют разные показатели преломления По и Пе, т. е. распространяются с разной скоростью. [c.21]

Взаимосвязь между двойным лучепреломлением и поляризацией может быть рассмотрена на примере кальцита, который обнаруживает сильное двойное лучепреломление. Ось кристалла кальцита является осью симметрии 3-го порядка, а завершенный кристалл является ромбоэдром, как показано на рис. 9-7 и 9-8. Если часть кристалла, показанную на рис. 9-7, отрезать, через нее можно наблюдать двойное изображение, появляющееся как двойное параллельное изображение, что показано на рис. 9-8, так как свет распространяется в кристалле с двумя различными скоростями. В кальците плоскость СОз -иона расположена перпендикулярно оси кристалла. Электроны этого иона поляризуются легче в плоскости иона, чем в направлении, перпендикулярном ей. Поэтому луч света, в котором плоскость колебания электрического вектора лежит в плоскости СО -иона, видит больший показатель преломления, чем луч, в котором плоскость колебания электрического вектора расположена перпендикулярно плоскости иона. В результате этой анизотропии кристалла свет, входящий в него (вначале имеющий круговую форму распределения направления колебания электрического [c.306]

Микроспектрофотометр был соединен с монохроматором с дифракционной решеткой. Такие монохроматоры в значительной степени поляризуют свет для полной поляризации был использован поляризационный фильтр. Для изучения двойного лучепреломления использовались плоские кристаллы Были определены направления обыкновенного и необыкновенного луча в кристаллах и показатель преломления обыкновенного луча (он имеет более низкие значения) измерен иммерсионным методом. Затем с помощью кварцевого клина-компенсатора была определена величина двойного лучепреломления и вычислено наибольшее значение коэффициента преломления. Эти измерения были сделаны в белом свете. Результаты приведены в таблице. Таким образом, имеются -дисперсионные кривые Купера, при измерении которых кристаллографические направления не принимались во внимание, и величины в таблице, для которых были определены кри- [c.54]

Р и с. 77. Зависимость показателя преломления анизотропного тела от направления поляриза-ции света. [c.146]

Величина а. часто определяется косвенно с помощью измерения показателя преломления света. Световой луч образует переменное электрическое поле, поляризующее атомы веществ, через которые он проходит. Переменный электрический момент, возникающий в атомах, в свою очередь образует поле, которое взаимодействует с полем светового луча. Показатель преломления света тесно связан с этим взаимодействием. Детали этого вопроса читатель найдет в курсах оптики или электронной теории соотношение [c.175]

Из уравнений (14.1) и (14.2) представляют интерес два следствия. Во-первых, при г + / = 90°, tg(r + ) становится бесконечным и / р = 0, а это означает, что отраженный свет полностью поляризован в плоскости поверхности. При г+ = 90°, sin г —eos i и из уравнения Снелла n = sin /sin r — tg i. Это основа углового метода Брюстера для определения показателя преломления, в котором определяется угол падения света, при котором отраженный луч может полностью отсекаться путем использования поворотного поляризующего фильтра. Методика требует высокоточной аппаратуры и может использоваться для определения показателя преломления черного стекла (используемого как стандарт при измерении блеска) или лаковых пленок на черном стекле, а также (с некоторым снижением точности) для пленок с высоким блеском. [c.418]

Резкость границы жидкой фазы. Существуют весьма веские указания на то, что при переходе от жидкости к пару изменение плотности происходит крайне резким скачком, и переходный слой имеет толщину лишь в несколько-молекул. Пожалуй с наибольшей убедительнортью это вытекает из природы света, отражённого от жидких поверхностей. Согласно закону отражения Френеля, при падении естественного луча из воздуха на поверхность среды с показателем преломления п в условиях наибольшей поляризации по Брюстеру o = ax ign), отражённый свет плоско поляризован лишь в том случае, если показатель преломления изменяется резким скачком от 1 до п. Если же это изменение происходит сколько-нибудь плавно, отражённый свет поляризуется эллиптически. [c.16]

Измерение двойного лучепреломления, следовательно, включает определение разности между двумя главными показателями преломления для света, поляризованного в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Так как в случае двойного лучепреломления, вызванного деформацией, эта разность обычно мала, то для ее измерелия должен применяться чувствительный метод. Обычный метод использует явление интерференции между двумя лучами, распространяющимися с различной скоростью в веществе. Экспериментальная установка, представленная схемой фиг. 56, состоит в основном из поляризующей призмы Николя Л/ [c.126]

КРИСТАЛЛООПТЙЧЕСКИЙ АНАЛИЗ — анали,э кристаллов, основанный на изучении их оптических свойств в поляризованном свете. Физ. основой анализа является анизотропия всех кристаллов (исключая кристаллы кубической сингонии). В анизотропных кристаллах во всех направлениях с разной скоростью и разными показателями преломления распространяются две липейно-поляризованиые волны, что обусловливает двохшое лучепреломление. Один из этих лучей (необыкновенный) колеблется в плоскости главного сечения кристалла, другой (обыкновенный) — в плоскости, перпендикулярной к ней. В одноосных анизотропных кристаллах есть одно изотропное направление (оптическая ось), вдоль к-рого луч света не поляризуется. Такие кристаллы характеризуются двумя показателями преломления, отвечающими обыкновенному (П )) и необыкновенному [c.663]

Поляризатор с удовлетворительной эффективностью в средней ИК-области может быть изготовлен в виде стопы из пяти или щести прозрачных поляризующих пленок. Пленки отделены друг от друга небольшим расстоянием и ориентированы так, чтобы угол падения света на них был близок к углу Брюстера Ф (ф = агс1 п, где п — показатель преломления материала пленок). При такой ориентации в результате потерь при отражении на каждой пленке сильно ослабляется излучение с ориентацией электрического вектора, перпендикулярной оси наклона пленок. В результате свет, проходящий через стопу, оказывается сильно поляризованным, и электрический вектор параллелен оси наклона пленок. [c.60]

Путем многократного чередования слоев с высоким и низким показателями преломления получают поляризующие покрытия. Многослойные пленки из Т10г и 510г прямолинейно поляризуют свет в видимой области, а из ТЬОг и 5102 — в УФ-области спектра. [c.139]

Двойное лучепреломление при течении. Как известно обычный свет колеблется во всех плоскостях. Если такой свет проходит через кристалл кальцита в соответствующем направлении, то луч света преломляется на два луча. Это может быть показано при рассматривани предмета через кристалл кальцита. При вращении кристалла кальцита кажется, что появляется двойное изображение, Найдено, что имеется одно " направление, в котором свет может проходить через кристалл кальцита беа преломления на два луча. Это направление отвечазт оптической оси кристалла. Кальцит, как и, многие другие кристаллы, анизотропен, т. е. у него показатель преломления различен в двух направлениях. Оба луча света испускаемые таким кристаллом, плоско-поляризованы, причем плоскости колебаний двух лучей расположены, под прямым углом друг к другу. Свет, плоскость колебаний которого параллельна оптической оси, называется необыкновенным лучом, а свет, плоскость колебаний которого перпендикулярна к этой оси, известен как обыкновенный луч. Двойное преломление измеряется по разности между показателями преломления обыкновеннога луча (по) и необыкновенного луча ). Если то [c.313]

Еще одной интерференционной оптической схемой регистрации градиента показателя преломления Уп(х) в кювете является предложенный Теплером и сконструированный Бейтельшпахером [56] поляризационный интерферометр, схема возможного варианта которого представлена на рис. XIV, 16. В этой оптической системе свет ртутной лампы 1 проходит через щель 2, поляризуется и проходит через поляризационную двоякопреломляющую призму Волластона 4, повернутую так, что ее оптическая ось составляет 45° с осью поляризатора. Конденсорная линза 5 (в фокусе которой находится призма 4) создает параллельный пучок лучей, проходящий через кювету 6 с исследуемым раствором. Линзой 7 проходящий [c.308]

Эллипсометрический метод основан на теории Друде [290]. Наблюдая за отражением света от поверхностей свежерасколотых кристаллов каменной соли, кварца и стекла, он пришел к заключению, что отраженные лучи поляризованы не линейно, а эллиптически. Это явление Друде объяснил наличием переходного слоя, обладающего толщиной, сравнимой с длиной световой волны, и иным показателем преломления, когда происходит переход диэлектрической постоянной от значения 81 в одной среде до значения 62 —в другой. Природа отраженного света определяется отношением к Рх — параллельной и перпендикулярной составляющих световой волны. В результате было установлено, что составляющая электрической и магнитной силы, параллельная поверхности раздела (Яц) при угле Брюстера, очень мала, но не равна нулю. Таким образом Друде показал, что свет поляризован эллиптически, т. е. результирующий световой вектор описывает в течение колебания эллипс, главные оси которого лежат параллельно и перпендикулярно плоскости падения. [c.117]

Луч света, отраженный под острым углом или прошедший сквозь кристалл, одаренный способностью двойного лучепреломления, приобретает особые свойства, делается поляризованным. При отражении эти свойства являются с наибольшею полнотою тогда, когда падение и отражение луча происходило под определенным углом, различным для различных веществ и находящимся в определенном отношении к показателю преломления этих веществ, а именно — когда отраженный луч перпендикулярен к преломленному. Для обыкновенного стекла упомянутый угол поляризации составляет с перпендикуляром 56—57°. Плоскость, в которой находятся лучи падающий и отраженный, называется плоскостью поляризации. Если луч, поляризованный отражением от одного зеркала, падает на другое под углом поляризации, и это второе зеркало поставлено так, что плоскость падения луча отраженного совпадает с плоскостью поляризации луча, отраженного первым зеркалом, то поляризованный луч отражается вторым зеркалом подобно обыкновенному лучу если же второе зеркало-вращать, не измеггяя угла падения, так, чтобы плоскость падения на второе зеркало перекрещивалась более и более с плоскостью поляризации луча, то луч, отражаемый вторым зеркалом, слабеет и, наконец, исчезает вовсе, когда плоскость поляризации пересекается под прямым углом с плоскостью падения на второе зеркало. При поляризации луча прохождением сквозь кристаллы, одаренные способностью двойного лучепреломления,- также существует определенная плоскость поляризации. Если два прозрачных поляризующих снаряда поставлены так, что плоскости их поляризации параллельны, то свет проходит сквозь них если же один из снарядов вращать, то свет слабеет и вовсе перестает проходить, когда плоскости поляризации пересекутся под прямым углом. [c.92]

Метод измерения. Для измерения д и 9 и таким образом для определения толщины пленки L и показателя преломления вещества пленки п Тронстад сконструировал аппарат, изображенный на фиг. 93. Параллельный пучок лучей монохроматического света (получаемый или посредством монохроматической щели или при помощи фильтров) плоско поляризуется с помощью поляризатора в 8 и отражается в /2 от ме- [c.842]