Модель односкоростная

Отметим, что не со всеми аргументами, приведенными авторами [41] для обоснования выражений (2.41) и (2.42), можно согласиться. В частности, несколько эклектическое объединение различных теоретических подходов привело к тому, что использованное ими выражение для эффективной вязкости суспензии с коэффициентом 2 = /з не переходит при в формулу Эйнштейна. Для объяснения этого факта авторам [41] пришлось привлечь недостаточно обоснованное предположение о том, что вязкость суспензии, измеренная с помощью вискозиметров в условиях, когда суспензия может рассматриваться как однофазная среда, должна отличаться от вязкости суспензии, в которой имеет место относительное движение фаз. Результаты расчетов вязкости суспензий, полученные методами самосогласованного поля по односкоростной [117] и двухскоростной моделям [118] не подтверждают этого факта и в обоих случаях дают одинаковые выражения для вязкости суспензии. [c.76]

Определим в приближении односкоростной модели бесконечной среды критическую концентрацию горючего. Для простоты полагаем, что активная зона реактора содержит только ядерное горючее и замедлитель и что эти компоненты однородно перемешаны, гомогенизированы. [c.43]

Формула (5.82) мол ет быть использована для оценки значения диффузии нейтронов в задачах миграции нейтронов. Предположим, что (см, рис, 2,6) Ио нейтронов падают в единицу времени на единицу площади одной из поверхностей бесконечной пластины ширины а (односкоростная диффузия). Подсчитаем число нейтронов, прошедших через эту пластину, для следующих двух физических моделей 1) нейтроны пе рассеиваются в пластине, а проходят прямо через нее, пока не испытают столкновения, в результате которого они будут захвачены ядром и исчезнут из пучка 2) нейтроны диффундируют в пластине. [c.135]

ПРИМЕНЕНИЕ ОДНОСКОРОСТНОЙ МОДЕЛИ К РАЗМНОЖАЮЩИМ СРЕДАМ [c.140]

Рис. 5.21. Критическая концентрация и загрузка горючего в сферическом реакторе по односкоростной модели (замедлитель — Ве, горючее —

Хотя отмеченная выше асимптотика для больших систем (Н—>оо) хорошо согласуется с результатами расчетов по более точным моделям, зависимость критической массы горючего от Н для малых систем формулой (5.159) определяется некорректно. В гл. 6 показано, что критическая масса горючего ие стремится к нулю с уменьшением размера, а в действительности проходит через минимум и затем устойчиво растет с дальнейшим уменьшением Н. Это возрастание не следует из формулы (5.159), так как односкоростная модель не достаточно точно оценивает потери нейтронов в результате утечки их через границы системы. [c.151]

Имеется материальная сферическая оболочка внутренним радиусом iij и внешним i 3 (внутри и вне сферической оболочки — вакуум). Нейтронные сечения материала оболочки 21, 2т (односкоростная модель). [c.182]

МЕТОД ИНТЕГРАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ. ОДНОСКОРОСТНАЯ МОДЕЛЬ [c.260]

Основные соотношения, которые дают распределение нейтронов в активной зоне Сив отражателе Е в рамках односкоростной модели, можно записать в внде [c.302]

Расчет сферического реактора с отражателем в односкоростной модели может быть проведен также с помощью альбедо. Обозначим альбедо а для сферического слоя отражателя, причем а равно доле полного числа падающих на отражатель нейтронов, отраженных обратно в активную зону. Это число есть функция внутреннего и внешнего радиусов слоя (ЙJ и / ), а также сечений поглощения (односкоростных) и транспортной длины в веществе слоя. В общем случае альбедо а зависит также от углового распределения падающих на отражатель нейтронов. [c.306]

Далее, уравнение для фд имеет такой же вид, что и уравнение для отражателя в односкоростной модели [ср. с уравнением (8.52)], где было найдено, что решение этого уравнения может быть дано в виде одной функции. Отсюда следует, что [c.335]

В качестве первого примера рассмотрим полностью покрытый отражателем цилиндрический реактор по односкоростной модели. Схема реактора такого рода показана на рис. 8.5. Предположим, что данный реактор имеет следующие размеры по активной зоне радиус и высота 2h, но отражателю радиус Qj и высота 2а. При данных размерах и составе отражателя задача заключается в определении критической концентрации горючего в активной зоне. [c.342]

Непосредственная цель данного параграфа — получить решения уравнений (8.269) и (8.266). Для этого удобно ввести слегка видоизмененный вариант основного соотношения (8.266), который получается при рассмотрении соответствующего процесса с другой точки зрения. С этой целью сконструируем воображаемую односкоростную модель этого процесса, в которой все нейтроны будут обладать энергией Е. Сечения (S ), используемые в этой модели, связаны с сечениями реальной системы следующими определениями в отражателе [c.361]

В кинетике реактора можно выделить три типа задач. К задачам первого типа мы относим те, которые связанны с быстрым изменением распределения потока пейтронов, возникающим в результате изменения мультиплицирующих свойств среды и соответственно реактивности. Рассмотрение этого круга задач основывается на односкоростной диффузионной модели и диффузионной теории с непрерывным замедлением. При этом в некоторых случаях влияние запаздывающих нейтронов ие учитывается. [c.401]

Далее, предположим, что гидродинамика системы достаточно хорошо описывается соотношениями линейного потока, а нейтронная физика — посредством односкоростной модели. Наконец, примем, что в активной зоне находится гомогенно размешанное горючее и что нейтронные макроскопические сечения не зависят от времени. [c.436]

Второе предполон<ение известно как односкоростная модель и дает возможность при определении плотности нейтронов пренебрегать изменением скорости v и считать, что все нейтроны в этой среде имеют одинаковую скорость. Однако незавпспмую переменную v здесь удобно сохранять для того, чтобы подчеркнуть функциональную зависимость рассматриваемых величии от скорости. [c.39]

Рассматривается бесконечный реактор, представляющий однородную смесь бериллия и природного урана. Лтомпое соотношение изотопов в природном уране иззв игз5— 993. Применяя односкоростную модель и используя микроскопические поперечные сечения и плотности из таблицы 2.2, [c.47]

Основа последующей теории состоит в односкоростном приближении. Эта модель введена в гл. 3, в которой внимание было сосредоточено на рассмотрении особенностей бесконечной среды. В данной же главе будет подробнб изложена теория пространственного распределения нейтронов в конечных системах различных геометрических форм и, кроме того, рассмотрены размножающая и неразмножающая среды. Напомним, что односкоростная модель, подобно многоскоростиой модели для бесконечной среды (см. гл. 4), дает упрощенную картину плотности нейтронов, так как каждая из этих моделей сосредоточивает внимание только на одной характерной стороне задачи. Таким образом, хотя ни одна пз этих моделей в отдельности не отражает полной картины, но каждая из них в простейшей форме дает общие результаты, справедливые и в более сложных случаях. [c.115]

Осуществимость газового реактора можно исследовать на основе сравнительно простой модели. Задача состоит в определении особенностей и размеров такой системы, исходя из некоторых приемлемых характеристик. Для этого исследуем следующие простейшие модели 1) реактор — газовая сфера радиусом Яд без отран ателя 2) критический реактор в стационарном состоянии 3) источником энергии является только реакция деления 4) внешняя граница сферы имеет абсолютную температуру Т=Т Яд = Тд, 5) газовая смесь — инертная система при некотором фиксированном давлении р 6) потери эпергии из газа существуют только благодаря проводимости, поэтому пренебречь радиацией, конвекцией н силами гравитации 7) односкоростное уравнение диффузии дает достаточно правильное представление о нейтронной физике 8) экстраполированное граничное условие применимо 9) коэффициент диффузии пространственно инвариантен (предполагается некоторое среднее значение для смеси) 10) коэффициент теплонроводностн может быть представлен некоторым средним значением f. [c.184]

Второй метод расчета углового распределения нейтронного потока — метод интегральных уравнений — изложен в 7.4. Решение для потока, представляющее функцию нанравлепия, получается на основе односкоростной модели для среды бесконечной протяженности. Применение этого решения для бесконечной среды к системам конечных размеров демонстрируется на примере гомогенного плоского и сферического реакторов. [c.235]

Метод, основанный иа условии Сербера — Вильсона, особенно удобен при рассмотрении реакторных систем со сферической симметрией. Основные идеи метода рассмотрим на односкоростной модели сферической активной зоны, окруженной бесконечным отражателем. Однако этот метод применим к конечным системам [55], а также к миогозонным системам при многогрупповых расчетах [601. Этп задачи здесь не рассматриваются. [c.318]

Для многих практических приложений, таких, например, как предварительные расчеты, необходимая первоначальная информация состоит в надежной оценке критической массы. Для этого очень удобна двугрупповая модель, поэтому ясно, что очень удобно было бы иметь такую формулировку этой методики, которая до предела бы сократила необходимый объем вычислительной работы. Такой метод был предложен Р. П. Фейнманом и Т. А. Уэл-тоном. Метод Фейнмана — У Элтона вытекает непосредственно из теории односкоростного приближения. Сущность этого метода заключается в эффективном представлении функции нейтронного потока в виде произведения двух функций, одна из которых зависит только от пространственной координаты, а другая — только от энергии, и в описании пространственного распределения в каждой энергетической группе с помощью лишь основной гармоники. Несмотря на то, что эти упрощения достигаются ценой некоторой потери точности, численные результаты, полученные этим методом, особенно в приложении к системам с водяным замедлителем, весьма хорошо согласуются с результатами, полученными при использовании более точных моделей. [c.347]

ООО в иредиоложеиии, что вероятность избежать резонансного захвата и вероятность яеутечки быстрых нейтронов равна единице, т. е. что применима односкоростная модель. [c.400]

Все последующие рассуждения базируются на двух основных допущениях, а именно что нейтронное распределение можно достаточно хорошо описать с помощью односкоростной модели и что циркуляция топлива описывается линейным потоком. Предположение о линейном потоке, по существу,, означает, что все измененпя в потоке яшдкости передаются только в направлении этого течения. Таким образом, поток массы (и энергии) по всей цепи горючего направлен вдоль каналов и труб, а между соседними каналами перетечки (поперечный поток) не допускаются. Это допущение чрезвычайно упрощает решение вопросов, связанных с гидродинамикой, и дает ясное представление о связи между ядерными характеристиками системы и характеристиками потока жидкости. [c.435]

При использовании аналитических методов будем следовать общей схеме, примененной Д. Флэком [74, 75]. Ради простоты вычисление проведем в односкоростном приближении. Несколько более общее рассмотрение, основанное на двугрупповой модели, получено Флзком и изложено в статьях [74, 75]. [c.436]

Смотреть страницы где упоминается термин Модель односкоростная: [c.47] [c.49] [c.93] [c.104] [c.115] [c.116] [c.124] [c.151] [c.163] [c.183] [c.235] [c.236] [c.301] [c.302] [c.313] [c.317] [c.333] [c.338] [c.342] [c.343] [c.349] [c.402] [c.404] [c.417] [c.424] [c.443]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология