Диатермичность тел

Газы излучают и поглощают энергию только в определенных относительно узких интервалах длин волн. Энергия лучеиспускания в интервалах длин волн вне этого диапазона равна нулю, а газы в этих интервалах являются теплопрозрачными (диатермичными) [c.141]

Сухой воздух, одно- и двухатомные газы (при температуре ниже 2500—3000 К) можно с хорошим приближением рассматривать как диатермичные среды ( ) 1). Моделью абсолютно черного тела слухшт малое отверстие, ведущее в большую закрытую полость. Любой луч, прошедший внутрь полости, после многократных отражений и частичных поглощений на стенках практически полностью поглощается и назад не выходит (Л 1). Большинство конструкционных твердых тел (металлы, сплавы, теплоизоляционные материалы) и ряд жидкостей (спирты, вода) для тепловых лучей при заметных толщинах слоя вещества практически непрозрачны (D 0). При этом [c.192]

Если а = 1 (следовательно, г = й = 0), то весь падающий поток полностью поглощается телом. Такое тело называется абсолютно черным или сокращенно черным. Если г = 1 (следовательно, а = <1 = = 0), то весь падающий поток полностью отражается телом. Если каждый луч рассеивается, т. е. отражается по всем направлениям, то такое отражение называется диффузным, а тело — абсолютно белым. Если (1=1 (следовательно, а = г = 0), то тело называется абсолютно прозрачным или диатермичным. [c.28]

Плотность радиацио 1Ного 1 отока теплоты между двумя стенками с различными температурами или между стенкой и средой (ни не 1розрачной, ни диатермичной) может быть большой при большом значении ЛС Т , где [c.451]

Но Ii=I% внутри телесного угла Q,y, поскольку среда диатермична. Поэтому [c.467]

А. Уравнение переноса. До сих пор предполагалось, что среда является диатермичной. При прохождении фотонов через такую среду интенсивность излучения / не изменяется. В общем случае фотоны взаимодействуют со средой. Можно выделить три процесса общее поглощение (полное поглощение за вычетом индуцированного излучения), спонтанное излучение и рассеяние. Последнее можно разделить на рассеяние из пучка и рассеяние в пучок. В результате этих процессов происходит изме нение интенсивности й/ при прохождении пути сЬ, как это изображено на рис. 1. Уравнение для производной называется уравнением переноса. [c.484]

Для остальных диапазонов длии волг[ двуокись углерода диатермична. Водяной пар имеет такн(е три полосы излучения и поглощения. [c.131]

Из реальных тел к абсолютно черному особенно приближается сажа, которая поглощает 90—96% всех лучей. Наиболее полно отражают падающие иа них лучи твердые тела со светлой полированной поверхностью. Большинство твердых тел относится к числу практически непрозрачных 1ел, зато почти все газы, исключая некоторые многоатомные газы (см. ниже), являются прозрачными, или диатермичными. [c.271]

Лучеиспускание газов. Излучение газов существенно отличается от излучения твердых тел. Одноатомные газы (Не, Аг и др.), а также многие двухатомные газы (На, Оз, N3 и т. д.) прозрачны для тепловых лучей, т. е. являются диатермичными. Вместе с тем ряд имеющих важное техническое значение многоатомных газов и паров (СОа, ЗОз, ЫИд, И, О и др.) могут поглощать лучистую энергию в определенных интервалах длин волн. В соответствии с законом Кирхгофа эти газы обладают излу-чательной способностью в тех же интервалах длин волн. Кроме того. [c.274]

Еще более интенсивное горение наблюдается в факелке керосиновой лампы. Однако, если принять за топочную камеру (что будет вполне логично) объем раздутия лампового стекла, то и форсировка и, равно, объемная теплопро-иаводительность такой топки окажутся весьма низкими ( 7- = 0,1 10 ккал1м час и г 7. 1,3-10 ккал час). Это объясняется, как нетрудно понять, значительным количеством периферийного воздуха, образующего в данном случае полезный защитный слой между пламенем и стеклом, требующим специального охлаждения. Диатермичность воздуха позволяет создавать такой слой без всякого вреда для целей освещения. [c.188]

Вначале при исключительном распространении в котельной практике слоевых топочных устройств представлялось возможным свести задачу о лучистом теплообмене в топке к применению закона Стефана-Больцмана и к приемам геометрической оптики для определения угловых отношений между горящим слоем топлива и лучевоспринимающими поверхностями налрева. При этом предполагалось возможным принять, что весь процесс горения действительно заканчивается в слое, что топочные газы теплопрозрачны (диатермичны) и не несут в себе твердых частиц горючего и золы. [c.271]

При проведении инженерных расчетов лучистого теплообмена между телами, разделенными прозрачной (диатермичной) средой, приходится вводить ряд упрощений. Наиболее широко распространено предположение о том, что поверхности излучения — серые, их эффективное излучение является [c.195]

Газы обладают способностью излучать и поглощать лучистую энергию. Для разных газов эта способность различна. Излучение и поглощение обычных одно- и двухатомных газов, в частности азота (N2), кислорода (О2), водорода (На), гелия (Не), столь незначительны, что в инженерных расчетах эти газы можно рассматривать как абсолютно прозрачные (диатермичные) среды. Значительной способностью излучать и поглощать лучистую энергию обладают многоатомные газы, в частности двуокись углерода (СО2), водяной пар (Н2О), сернистый ангидрид (ЗОг), аммиак (ЫНз) и др. Двухатомный газ — окись углерода (СО) также имеет заметный уровень излучения. Для теплотехнических расчетов наибольший интерес представляют пары воды п двуокись углерода. Эти газы входят в состав продуктов сгорания при сжигании различных видов топлива. [c.199]

Теплообмен боковой поверхности монокристалла, вытягиваемого из расплава в вакууме, будет осуществляться с окружающими его элементами установки излучением. Если процесс вытягивания происходит в атмосфере инертного газа, то и в этом случае теплообмен излучением будет преобладающим. Температура кристалла существенно изменяется по его высоте, а температура окружающих кристалл экранов и тигля переменна по поверхности последних. В этом случае задача лучистого теплообмена в замкнутом пространстве сведется к системе нелинейных интегральных уравнений, решить которую практически не представляется возможным. Поэтому для приближенного решения задачи введем ряд допущений. Примем, что температура каждого из окружающих кристалл элементов постоянна по его площади. Боковую поверхность кристалла разобьем на цилиндрические элементы высотой Аг. В пределах каждого элемента поверхности кристалла температуру усредним и будем считать постоянной. Значения всех температур и радиационных характеристик поверхностей и угловых коэффициентов в системе будем считать известными. При принятых предпосылках задачу лучистого теплообмена в замкнутом объеме с диатермичной средой можно свести к системе алгебраических уравнений. Система для п поверхностей будет содержать п искомых величин и состоять из п уравнений. Данная система может быть составлена относительно результирующих тепловых потоков или эффективных значений излучения поверхностей. Решение системы уравнений позволит определить [c.177]

При О = 1 (соответственно К = Л = 0) тело пропускает все падающие на него лучи. Такое тело называют абсолютно прозрачным, или диатермичным. Примером диатермичной среды могут служить двухатомные газы при умеренных температурах. [c.272]

Излучение газов существенно отличается от излучения твердых тел. Газы являются проницаемыми в широких пределах длин волн и обладают заметным поглощением или излучением только в отдельных частях спектра, т. е. газы имеют линейчатый спектр, поглощая лучи только определенной длины волны, в то время как твердые тела имеют сплошной спектр поглощения, поскольку поглощают все падающие на них лучи любой длины. Одно-и двухатомные газы (воздух, Nj, О,, Hj и др.) практически луче-прозрачны (диатермичны). Ряд многоатомных газов и паров могут поглощать лучистую энергию в определенных интервалах длин волн (СО2, SO2, NH3, пары воды и др.). В соответствии с законом Кирхгофа эти газы излучают теплоту в тех же интервалах длин волн. Кроме того, в отличие от твердых тел, газы поглощают лучи всем объемом. Поэтому излучательная способность газов зависит еще и от формы сосуда, в котором они находятся, его толщины. И, наконец, излучательная способность газов нестрого подчиняется закону Стефана-Больцмана. Например, излучательная способность СО2 пропорциональна температуре в степени 3,5 (а не 4). Однако в технических расчетах принимают = 5,67 8 (7/100)" , учитывая получаемую при этом неточность в расчетах степени черноты газа е , которую находят по справочникам. [c.276]

Если /) = 1 (/1 = О, Л = 0), то тело абсолютно проницаемо для излучения — прозрачно, диатермично. [c.510]

Тело, которое полностью поглощает падающую на него лучистую энергию, превращая ее в тепловую, называется абсолютно черным (Л = 1,В = 0, С = 0). Если же тело полностью отражает лучистую энергию (Л = О, В = 1, С = 0), то оно носит название зеркального при правильном отражении (падающий и отраженный лучи лежат в одной плоскости с нормалью к поверхности раздела двух сред) и абсолютно белого — при диффузном отражении (падающий луч при отражении превращается в пучок лучей, идущих по всем направлениям). Наконец, тело называется теплопрозрачным, или диатермичным, если оно пропускает все падающие на него лучи, не поглощая их и не отражая (А = О, В = О, С = 1). [c.305]

В отлнчие от твердых тел н жидкостей газы (пары) не имеют непрерывного спектра излучения. Одно- и двухатомные газы являются практически диатермичными способностью теплоизлучения н тепл опвгл ощени я в ограниченных диапазонах длин волн обладают лишь трех- и многоатомные газы н пары (СО , Н. О, SO2, NH3 и др.). Ширина диапазона для каждого газа различна и зависит от температуры и давления, т. е. от числа молекул на ггутк луча (при данном давлении р —от длины луча I). Интен-сивдости изучения газа при длине волны. А, до входа в слой газа [c.310]

Если 0= А = Я = 0), то сквозь тело проходит вся падающая на него лучистая энергия. Такое тело называют абсолютно прозрачным, или диатермичным. [c.116]

В природе нет абсолютно черных, белых и прозрачных тел. Соотношения между А, Я и О зависят от природы тела, его температуры и характера поверхности. Однако твердые тела и жидкости практически нетеплопрозрачны для них = 0 и Л+ =1. Газы в большинстве своем диатермичны. [c.116]

Следует отметить, что как при излучении в ограниченный объем диатермичного газа, коэффициент ф определяется величинами ф и ех, а ф величиной ф. Однако помимо коэффициента ф в. выражение входит излучательная способность пламени впл. Можно несколько упростить общее выражение в случае, когда геометрический фактор фо. (доля излучения, [c.245]

Перенос тепла в кладке печи происходит вследствие теплопроводности. Существуют два варианта ее описания. Наиболее распространено предположение, согласно которому кладка работает в условиях стационарного режима. При расчете потерь через футеровку дополнительно к основному упрощающему допущению полагают, что между сыпучим материалом и закрытой им поверхностью кладки существует только радиационный теплообмен. Предполагают также, что для системы кладка-нагреваемый материал можно использовать расчетные соотношения, полученные для системы двух бесконечных параллельных поверхностей, разделенных диатермичной средой. [c.809]

Теплообмен между футеровкой и слоем сыпучего материала на участке их контакта в первом приближении будем рассматривать как теплообмен двух бесконечных параллельных пластин, разделенных диатермичной средой. Последнее допущение обьясняется малостью зазора между этими двумя телами. Тогда разрешаюпще угловые коэффициенты в системе тел слой - футеровка на участке их контакта также можно найти решением системы уравнений (см. [13.9] уравнения (4.71)). Имеем [c.812]

Все реальные тела считают серыми, так как они не обладают свойствами ни абсолютно черного, ни абсолютно белого, ни диатермичного тела. Поэтому важно знать свойства участвующих в лучистом теплообмене объектов (облицовок, экранирующих материалов, водяных завес и т. п.). [c.25]

Тело, пропускающее всю лучистую тепловую энергию, называется диатермичным (для такого тела 0=1). [c.39]

Примером диатермичного тела является воздух. [c.39]

Когда лучистый поток Q попадает на тело, часть его (Qa) отражается, часть поглощается (Qa) и часть проходит сквозь тело (Qd) при этом Q = Qr + Qa + Qd- Отношения R = QrIQ Л = = Qa/Q, D = QdIQ называют соответственно коэффициентами отражения, поглощения и пропускания (диатермичности) тела. Если тело поглощает все попадающие на него лучи (Л = 1 / = D = 0), оно называется абсолютно черным. Абсолютно прозрачное тело полностью пропускает лучи (Z) = I). Абсолютно белое тело отражает всю лучистую энергию, попадающую на его поверхность (i = 1). Близки к этим идеализированным телам сажа (Л = 0,95 — 0,96), воздух D ) в отсутствие паров. Зеркальная поверхность тела отражает лучи под углом, равным углу падения, а матовая — рассеивает отраженные лучи. [c.145]

Взаимодействие лучистого потока с газами и парами существенно отличается от взаимодействия с поверхностями конденсированных фаз, где падающее на твердую (или жидкую) поверхность излучение в инфракрасной области практически поглощается и отражается внешней поверхностью тела (исключение представляют некоторые полимерные материалы и диатермичные жидкости). Масса газа или пара поглощает внешнее излучение и, соответственно, посылает в окружающее пространство собственную лучистую энергию всем объемом. Отсюда следует, что поглощательная и равная ей излучательная способность газов и паров должна зависеть не только от молекулярного строения конкретного газа (пара), но и от количества поглощающих (излучающих) молекул в объеме, занимаемом газом. Другой специфической особенностью излучения газов или паров является несплошной характер их спектра (линейчатый или полосатый). [c.102]

Очевидно, что а - - г + d — 1. Между а, г ж d возможны различные соотношения. Если а = 1 и следовательно г = d — О, то вся лучистая энергия, падающая на тело, поглощается им. Такое тело принято называть абсолютно черным. Если г = 1 и следовательно а = й = 0, то вся лучистая энергия, падающая на тело, отражается им. Такое тело принято называть абсолютно белым. Если d = 1,тоа = г = Ои вся лучистая энергия, падающая на тело, проходит через него. Такое тело называется абсолютно прозрачным (диатермичным). [c.464]

В природе нет абсолютно черных, белых и прозрачных тел, поэтому соотношения между а, г ж d зависят от вида тел, характера их поверхности и температуры. Все твердые тела и жидкости для области инфракрасного излучения практически нетеплопрозрачны для йих d = Oжa- -r=i. Газы, за исключением углекислоты и водяных паров, для этой области спектра диатермичны. [c.464]

При Qnp/Q = 1 (в этом случае Q rJQ = QoTp/Q = 0) тело пропускает все падающие лучи. Такие тела называются абсолютно прозрачными, или диатермичными. [c.285]

Лучеиспускание газов. Излучение газов существенно отличается от излучения твердых тел. Одноатомные газы (Не, Аг и др.), а также многие двухатомные газы (Н , О , N2 и т.д.) прозрачны для тепловых лучей, т. е. являются диатермичными. Вместе с тем ряд имеющих важное техническое значение многоатомных газов и паров (СО2, ЗОа, ЫНд, Н2О и др.) могут поглощать лучистую энергию в определенных интервалах длин волн. В соответствии с законом Кирхгофа эти газы обладают излучательной способностью в тех же интервалах длин волн. Кроме того, в отличие от твердых тел газы излучают не с поверхности, а из объема слоя газа. При излучении двух газов в одной и той же полосе спектра излучение одного из газов частично поглощается другим. [c.289]

Способностью поглощать и испускать тепловые лучи обладают поверхности непрозрачных тел и многоатомные газы (СОг, НгО, 50з, UFe и др.), участвующие в радиационном теплообмене по всему занимаемому ими объему. Двухатомные газы, кроме СО и НС1, считают диатермичными (теплопрозрачными) из-за ничтожно малой способности к излучению и поглощению, поэтому вкладом их в суммарный процесс переноса тепла можно пренебречь. [c.330]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология