Волны падающие

Для индукционного нагрева металлов или металлодиэлектрических композиций используют также установки средней или повышенной частоты (150-10 ООО Гц). Плоская синусоидальная волна, падающая по нормали к проводящему полупространству, как следует из уравнений (2.49-2.51), затухает по экспоненте [c.82]

Нефелометрия основана на измерении интенсивности света, рассеянного дисперсной системой /р. Способность частиц к рассеянию или отражению света определяется размером частиц и длиной волны падающего света. Интенсивность светового потока, рассеиваемого дисперсными частицами, определяется уравнением Рэлея [c.89]

Закономерность перестает выполняться, если размеры частиц приближаются к длине волны падающего света. [c.89]

Закономерность (V. 9) перестает выполняться, если размеры частнц дисперсной фазы приближаются к длине волны падающего света. С увеличением размера частиц зависимость интенсивности рассеянного света от длины волны становится менее резкой, например, если размеры частиц несколько больше длины вол-ны, интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна квадрату длины волны. Это объясняет тот факт, что при падающем естественном свете рассеянный свет от дисперсных систем с мелкими частицами имеет голубой оттенок, а от систем с крупными частицами — белый. [c.256]

Светорассеяние, или опалесценция, принадлежит к дифракционным явлениям, обусловленным неоднородностями, размеры которых меньше длины волны падающего света. Такие неоднородности рассеивают свет во всех направлениях. Теория светорассеяния (опалесценции) впервые была развита Рэлеем. В ее основе лежит уравнение для интенсивности света /р, рассеянного единицей объема дисперсной системы со сферическими диэлектрическими частицами, значительно меньшими длины [c.111]

V — концентрация частиц в единице объема системы г. — объем частицы А, — длина волны падающего света R — расстояние частицы от источника света 6 — угол между направлениями распространения рассеянного света и падающего света. [c.112]

Зависимости g О (или lgт) от lgл в соответствии с уравнениями (IV. 6) представляют собой прямую линию, тангенс угла наклона которой равен показателю степени п с минусом. Значение показателя степени п в этих уравнениях зависит от соотношения между размером частицы и длиной волны падающего света, характеризуемого параметром 2 [c.113]

Как влияют размеры частиц на зависимость оптической плотности белых золей от длины волны падающего света [c.127]

Предварительно определяют диаметр частиц латекса. Для этого измеряют оптическую плотность исходного латекса при различных длинах волны падающего света с помощью фотоэлектроколориметра (методику изменения и расчета диаметра частиц см. в работе 17). [c.145]

Рассеяние света жидкостями вообще и растворами полимеров в частности обусловлено флуктуациями плотности вследствие теплового движения частиц. Флуктуации плотности раствора приводят к оптической неоднородности среды. Появляются статистические флуктуационные образования, объемы которых малы по сравнению с величиной длины волны падающего света, взятой в третьей степени (Х ). Такие образования обусловливают возникновение осмотических сил, стремящихся к уравниванию свойств системы в каждой точке раствора. Степень рассеяния монохроматического света раствором (мутность) -г связана с осмотическим давлением реального раствора следующим соотношением, известным как уравнение Дебая [c.50]

Из сопоставления уравнений (2.48) и (1.58) становится очевидным, что величина НС/х зависит от значений второго вириального коэффициента В. Если размер молекулярного клубка соизмерим с длиной волны падающего света или больще ее [>(V20)], то возникает асимметрия рассеянного света [см. уравнение (2.49)]. [c.116]

В зависимости от длины волны падающего излучения величина поглощательной (и соответственно излучательной) способности тел может изменяться в весьма широких пределах. Если степень черноты тела или его поглощательная способность не остаются постоянными при изменении длины волны излучения, то о таком теле говорят, что оно обладает селективным излучением. [c.20]

А.-длина волны падающего излучения. [c.22]

Теоретический расчет по формуле (1.10) удовлетвори гельно согласуется с опытом при длинах волн падающего излучения Х>5 мк. При меньших Я. и особенно в области видимого спектра расчет по формуле (1.10) дает в основном заниженные значения Для хороших проводников - золота, серебра, меди - удовлетворительная сходимость расчета с опытом имеет [c.22]

Отражательная и поглощательная способность металла в очень сильной мере зависит от состояния его поверхности. Наличие оксидных пленок, пыли или шероховатостей может изменить не только абсолютную величину коэффициента отражения или поглощения металла, но и характер зависимости этих величин от длины волны падающего излучения А. и температуры Т. [c.24]

Концентрации растворов С60 и С70 в четыреххлористом углероде составляли 0,18 и 0,015 мг/мл соответственно, т.е. исследуемые растворы далеки от насыщения. По данным [10], растворимость фуллеренов составляет 0,45 мг/мл для СбО в ССЦ и 0,12 мг/мл для С70 в ССЦ. Как видно из рис. 1.7,а, оптические плотности растворов С60 и С70 имеют характерные различия в зависимости от длины волны падающего излучения. В связи с этим представилось интересным провести калибровку исследуемых растворов на разных длинах волн. [c.20]

Второе существенное допущение состоит в том, что линейные размеры частиц малы по сравнению с длиной волны падающего света. Тогда в любой точке объема, занятого частицей, напряженность электромагнитного поля может считаться почти одной и той же (рис. 5). Электромагнитное поле, поляризующее вещество частиц, во многих случаях может рассматриваться как однородное, так как по сравнению с длиной волны видимого света, которая имеет порядок 0,5 мкм, частицы в обычных коллоидных системах [c.19]

На поглощение существенное влияние оказывают длина волны падающего света и природа поглощающего свет вещества. При постоянной длине волны падающего света оптическая плотность Е является постоянной для данного ело вещества. Как следует из уравнения (463), оптическая плотность прямо пропорциональна толщине слоя, в то время как коэффициент поглощения и не зависит от толщины слоя абсорбирующего вещества. [c.356]

Недостатками обеих схем является зависимость результатов измерений от флуктуаций интенсивности источника света и длины волны падающего света. [c.365]

Границы световой микроскопии определяются величиной ее разрешающей силы, равной 1/3 длины волны падающего излучения. В белом свете она лежит примерно при 200 нм. [c.155]

Он зависит от длины волны падающего света, температуры раствора и природы растворенного вещества и растворителя, но сохраняется постоянным при изменении толщины поглощающего слоя, концентрации растворенного вещества и интенсивности падающего света. [c.374]

Спектрофотометры. Спектрофотометр двухлучевой СФ-26 предназначен для измерения коэффициентов пропускания и оптической плотности жидких и твердых веществ в области спектра от 186 до 1100 нм. Оптическая схема и внешний вид спектрофотометра приведены на рис. 15.12 и 15.13. Для обеспечения работы прибора в столь широком диапазоне спектра используют два источника излучения дейтериевую лампу ДДС-30 для работы в области спектра 186-350 нм и лампу накаливания ОП-33-0,3 д1я работы в области 340-1100 нм. Приемниками излучения служат также два фотоэлемента. Сурьмяно-цезиевый с окном из кварцевого стекла применяется для измерений в области спектра от 186 до 650 нм, кислородно-цезиевый - для измерений в диапазоне от 600 до 1100 нм. Длину волны падающего излучения устанавливают поворотом кварцевой призмы. Анализируемый образец может быть как в твердом виде (тогда его помещают в специальный держатель), так и в виде раствора [c.143]

Он зависит от длииы волны падающего света, температуры раствора и ирироды растворенного вещества и растворителя, ио сохраняется постоянным нри изменении толщ,нны 1юглощающего слоя, конЦен гра-ции растворенного вен1,ества и интенсивности падающего света. [c.374]

Модель геометрической оптики. В [23] предложена простая модель для определения отражения от поверхности, элементы шероховатости которой велики по сравнению с длиной волны падающего излучения. Статистическое распредсленне наклонов граней было принято в [c.482]

Как было показано выше, показатель преломления зависит от длины волны падающего света. Нанбольщее значение показатель преломления имеет для света с меньщей длиной волны, и наоборот. Зависимость показателя преломления света от длины его волны для данного вещества характеризуется дисперсией (рассеянием) света. [c.56]

Частицы, суспендированные в жидкости или газе, поглощают, отражают или рассеивают свет в зависимости от их размеров, формы, текстуры поверхности и длины волны падающего света. Это явление может быть использовано для гранулометрического анализа частиц, диапергированных в жидкой среде с применением зако на Ламберта — Бэра [776] [c.97]

Рис. 21. Зависимость показателя я от от-но1иения размера частицы к длине волны падающего света

Сначала измеряют оптическую плотность золя (латекса) с помощью фотоэлектроколориметра, используя светофильтр 3. Значение сшти-ческой плотности латекса должно находиться в пределах 0,70—0,95. Если значение ) образца меньше или больше указанных, следует соответственно увеличить или уменьшить концентрацию дисперсной с[5азы в латексе. Затем определяют оптическую плотность образца латекса при различных длинах волн падающего света (светофильтры № 3—9). При каждой длине волны оптическую плотность измеряют три раза и определяют среднее значение /). Значения длин волн, соответствующие светофильтрам прибора ФЭК-56М, составляют [c.116]

В процессе коагуляции высокодисперсного золя гидроксида железа образуются сравнительно небольшие по размерам седиментационно ус1011чивые агрегаты. Поэтому исследование коагуляции частиц Ре(ОН)з удобнее всего проводить с помощью турбидиметрического метода (см. работу 17). Применимость этого метода основывается на сильной зависимости интенсивности светорассеяния от размеров частиц. При коагуляции частиц она повышается, соответственно увеличивается оптически я плотность золя. Поскольку при прохождении светового потока через окрашенные золи часть света рассеивается, а часть поглощается, то при изучении коагуляции в таких системах методом турбидиметрии необходимо исключить поглощение света. Для золя Ре(ОН)з этого можно достичь, проводя измерения при красном светофильтре, т. е. при длине волны падающего света = 620—625 нм. [c.164]

Рассмотрим три случая взаимодействия линейно поляризованного света с веществом 1) ЩфПг, El = Zr 2) П1 = Пг, гьФгг и 3) щф фПг, ггфгг. В первом варианте из-за неравенства коэффициентов преломления rti и Пг одна из соответствующих световых волн будет распространяться в веществе быстрее второй составляющей. Между лево- и правополяризованными составляющими появится разность фаз, которая приведет к вращению плоскости поляризации (рис. 20, б). Угол поворота (а) плоскости поляризации выражается уравнением а = яД( г— —где X — длина волны падающего света. Во втором варианте после прохождения через вещество левая и правая составляющие [c.36]

Степень черноты и поглощательная способность таких запыленных потоков зависят как от эмиссионной и поглощательной способности газовой среды, так и от размеров, концентрации и физических свойств твердых частиц. Непосрелственные измерения монохро.матической прозрачности запыленпых потоков показывают, что такие потоки не являются серыми, а спектральный коэффициент по.глощения зависит от длины волны X. Монохроматическая поглощательная способность запыленного потока уменьшается с ростом длины волны падающего излучения Эта зависимость ослабевает по мере увеличения концентрации пыли в потоке Ц [2]. [c.16]

Важно отметить, что наклон полученных фадуировочных фафиков имеет существенные различия в зависимости от длины волны падающего излучения (рис. 1.8, 1.9). Следовательно, для получения максимальной чувствительности при исследовании фуллеренов С60 и С70 колоримефическим методом необходим подбор оптимального сочетания длины волны падающего излучения и области концентраций исследуемых растворов. [c.23]

Интересно отметить, что для растворов С60 при длинах волн 670 и 750 нм наблюдаются положительные отклонения от ОЗС (рис. 1.8), тогда как при длинах волн падающего излучения 315 и 364 нм отклонения отрицательны. Данный фак1 требует дополнительного пояснения. Известно, что подобные отклонения возникают при наличии в растворах межмолекулярного взаимодействия, а также при изменении степени ассоциации комплексов, кластеров и др. с изменением концентрации раствора. Прежде чем высказать наши предположения, приведем некоторые факты из литературы [c.28]

V - ойъем частицы С- чис.по частиц в единице объема (частичная коицвнтрг и я), Л - длина волны падающего света. [c.15]

При постоянной температуре коэффициент поглощения зависит от природы растворенного вещества и длины волны падающего света (рис. XIII. 10). Длину волны, при которой наблюдается максимум поглощения, обозначают А,макс, а соответствующий молярный коэффициент поглощения — через . В этом [c.175]

При прохождении света через коллоидные растпоры часть света рассеивается под определенным углом. Это явление называют эффектом Фарадея — Тиндаля. Рэлей показал, что оно имеет место в том случае, когда свет попадает на частицу, размер которой мал по сравнению с длиной волны падающего света. Рэлей установил следующую закономерность, которую используют для определения концентраций веществ в тин-далиметре [c.357]

Из формулы (VIII, 1) следует, что рассеяние света (/) пропорционально концентрации частиц, квадрату объема частицы (или для сферических частиц—шестой степени их радиуса) и обратно пропорционально четвертой степени длины волны падающего света. Таким образом, рассеяние коротких волн происходит относительно более интенсивно. Поэтому бесцветные золи в проходящем свете кажутся красноватыми, в рассеянном — голубыми. [c.296]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология