Тепловые нагрузки критические

Согласно данным новейших экспериментов, критическая тепловая нагрузка всех жидкостей резко возрастает с повышением давления. Достигнув максимум, она понижается. [c.111]

Жидкость Поверхность нагрева Критическая разность температур М в С Максимальная тепловая нагрузка я 10 в ккал м. час [c.109]

Помимо критической разности температур, необходимо также знать и соответствующую критическую тепловую нагрузку, которая в большинстве случаев является высшим пределом тепловой нагрузки поверхности нагрева. [c.111]

Зависимость изменения тепловой нагрузки от разности температур наглядно изображена на фиг. 48. Критическая величина разности температур определяет одновременно и критическую величину тепловой нагрузки. Эта величина в значительной степени зависит от свойств жидкости и давления. В табл. [c.111]

Вид материала оказывает влияние на коэффициент теплоотдачи только при небольшой тепловой нагрузке. При большой тепловой нагрузке (свыше 10 ккал/м час) материал не оказывает влияния нц на изменение коэффициента теплоотдачи ни на величину критической тепловой нагрузки. [c.127]

Критическую удельную тепловую нагрузку, при которой пузырьковое кипение переходит в пленочное, а коэффициент теплоотдачи принимает максимальное значение, можно оценить по формуле, справедливой для кипения в большом объеме [c.23]

Удельные тепловые нагрузки в рассчитанных аппаратах значительно ниже критической тепловой нагрузки, которая даже в случае кипения жидкости в большом объеме в соответствии с уравнением (П.28) составляет [c.38]

Таким образом, различные физические воздействия позволяют увеличить как интенсивность теплообмена при кипении, так и значение критической тепловой нагрузки. Однако сложность процесса такова, что до сих пор отсутствуют удовлетворительные теоретические его описания. [c.159]

Полученная в результате расчета тепловая нагрузка сравнивается с критическим значением этой величины, которая определяется по уравнению [c.386]

Подробнее о кипении при пленочном режиме и значении второй критической тепловой нагрузки при переходе от пленочного режима к пузырьковому см. [УП-1, УП-3-У11-5, УИ-Ю. [c.575]

Метод Р-коэффициента. В [33—35] разработан эмпирический метод, который учитывает влияние распределения тепловой нагрузки, нарастающей вверх по течению, на локальный критический тепловой поток. Коэффициент Р определяется следующим образом [c.392]

Значения удельной тепловой нагрузки, разности температур и коэффициента теплоотдачи, соответствующие переходу ядерного режима кипения в пленочный, называют критическими. Очевидно, оптимальным режимом кипения жидкостей является режим ядерный, приближающийся к критическому. [c.318]

Ограниченные данные показывают, что критическая тепловая нагрузка для поверхностей со структурными покрытиями обычно такая же, как на гладких поверхностях, или выше [12]. Вообще, эти поверхности следует использовать с чистыми жидкостями, поскольку концентрация загрязнений или продуктов коррозии в порах уменьшает интенсификацию. Когда их применяют в трубных пучках, желательно использовать трубы с интенсификацией только в нижних рядах, поскольку у верхних труб скорости жидкости настолько высоки, что поверхности с интенсификацией не эффективны. [c.424]

Для определения критической тепловой нагрузки р можно использовать уравнение Розенова и Гриффита [c.141]

Формы проявления кризиса различаются в зависимости от степени заполнения термосифона, т. е. отношением объема жидкой фазы теплоносителя при нормальных условиях к внутреннему объему всего термосифона ее или к объему зоны нагрева е . В общем случае при вертикальном положении двухфазного термосифона возможны два основных режима 1) вся внутренняя поверхность термосифона покрыта пленкой жидкости 2) в испарителе имеется некоторый уровень жидкости, а остальная поверхность термосифона покрыта пленкой жидкости. При работе термосифона в первом режиме его предельный тепловой поток будет несколько выше для коротких термосифонов (Ь < 0,5), чем во втором. Однако из-за сложности поддержания такого режима в практике следует применять второй, более надежный режим. В первом режиме при критической тепловой нагрузке возможно высыхание пленки жидкости в нижней части вследствие ее нехватки. Во втором режиме сухое пятно на стенке может появиться в любом месте по длине испарителя. Термосифоны — теплопередающие устройства, обладающие высокой теплопроводностью. Однако существуют ограничения, определяющие максимальную, переносимую тепловую мощность трубой (ограничения по радиальному тепловому потоку в зоне подвода теплоты и различные ограничения, связанные с взаимодействием потоков жидкости и пара — ограничения вследствие уноса капель и звуковой предел). Они вытекают из существующего или скоростного предела циркуляции рабочей жидкости теплоносителя. [c.250]

Переработаны также на основе опубликованных за последние годы, материалов следующие разделы книги уравнения фильтрации—в качестве основной характеристики удельного сопротивления осадков принята их пористость теплоотдача при кипении жидкостей—коэффициент теплоотдачи определяется в связи с эбулиоскопической константой и отношением фактической тепловой нагрузки поверхности теплообмена к критической нагрузке перегонка с водяным паром—дана зависимость коэффициента насыщения водяного пара парами перегоняемого вещества от гидродинамического режима процесса. Несколько переработаны главы, посвященные сорбционным методам, особенно раздел адсорбции. [c.12]

Опытных данных по определению критической удельной нагрузки для растворов нет. Поэтому принимаем условно, что для растворов критическую удельную тепловую нагрузку можно определять так же, [c.319]

В разд. 2 приведены основные положения теории тепло- и массообмена, конкретные рекомендации для расчетов соответствующих процессов. Для удобства выбора формулы в ряде случаев сведены в таблицы с указанием пределов их применимости, определяющих размеров и температуры. Раздел содержит сведения, достаточные для понимания и построения расчетных схем сложных процессов совместного тепло- и массообмена, а также значительный по объему табличный материал, содержащий теплофизические свойства веществ, данные по критическим тепловым нагрузкам парогенерирующих каналов и др. [c.9]

Критические тепловые нагрузки для труб диаметром с от 4 до 16 мм, у которых длина / 20 й, рассчитываются по соотношению [c.185]

Интересно отметить, что при высоте щели меньше 2 мм коэффициент теплоотдачи имеет предельное значение при определенной тепловой нагрузке. Так в щели высотой б = 0,5 мм критическая нагрузка составляет q = 2- 0 ккал/м -ч. [c.324]

Высокая интенсивность теплообмена при пузырчатом режиме кипения объясняется тем, что турбулизация пограничного слоя у поверхности стенки пропорциональна числу и объему паровых пузырей, образующихся в микровпадинах на поверхности нагрева. В областях, близких к центрам парообразования (рис. 11-10), часть жидкости испаряется, образуя паровые пузырьки, которые, поднимаясь и увеличиваясь в объеме, увлекают значительные массы жидкости. На место увлеченной и испарившейся жидкости поступают свежие потоки, создавая таким образом интенсивную циркуляцию жидкости у поверхности нагрева, что приводит к существенному ускорению процесса теплоотдачи. В области пузырчатого кипения а А/ . В точке С коэффициент теплоотдачи достигает максимального значения, соответствующего максимальной удельной тепловой нагрузке (точка D). При дальнейшем увеличении А/ наблюдается резкое снижение коэффициента теплоотдачи. Оно объясняется тем, что при некотором-критическом-значении А/ = А/ р происходит коалесценция (слияние) образующихся близко друг от друга пузырьков. При этом величина / на рис. 11-10 становится меньше диаметра пузырьков пара, и у поверхности стенки возникает паровая пленка, создающая дополнительное термическое сопротивление процессу теплоотдачи. Коэффициент теплоотдачи резко снижается (в десятки раз). Конечно, образующаяся пленка пара нестабильна, она непрерывно разрушается и возникает вновь, но в итоге это серьезно ухудшает теплообмен. Такой режим кипения называют пленочным. Совершенно очевидно, что пленочный режим кипения крайне нежелателен. [c.290]

Значения температурного напора, коэффициента теплоотдачи и удельной тепловой нагрузки, соответствующие переходу от пузырькового режима к пленочному, называют критическими. Например, для воды при атмосферном давлении А/,р к 25 К, а р я 4,5-10" Вт/(м -К) и р 10 Вт/м . В специальной литературе приводятся эмпирические зависимости, а также опытные данные, позволяющие определить критические значения д р, а р и А/ р. [c.290]

Тепловая нагрузка и температурный напор, отвечающие точке , называются критическими и (02 - /)кр. Определение критических величин важно для энергетиков превышение д р и (62 - Охр, сопровождающееся резким понижением акип, чревато опасностью выхода из строя тепловых элементов энергетических установок (перегрев, пережог труб). В целях ориентировки при кипении воды под атмосферным давлением 10 кВт/м , (62 - Окр 25 °С, [c.504]

Нижняя граница интервала поиска Д] принимается близкой к нулю, а верхняя Ьi — равной критической удельной тепловой нагрузке <7 р (уравнение (5.38)). [c.207]

Здесь 7 р — критическая удельная тепловая нагрузка, вт/я -, ц., — динамический коэффициент вязкости жидкости, н-сек1м -, Лш — теплопроводность жидкости, от1(м град) р, и рп — плотность жидкости и пара, кг/ж — теплота парообразования, дж кг Гнас — температура насыщения, К а — поверхностное натяжение на границе раздела между жидкостью и паром, /л — теплоемкость жидкости, дж1 кг град). [c.575]

При постоянном подводе теплоты температура стенки в сухой области значительно выше, чем в области ниже точки высыхания. Прн дальнейшем повышении теплового потока точка высыхания распространяется (перемещается) вниз по потоку (линия 11). В большинстве экспериментов но изучению кризиса теплоотдачи опыт прерывался, как только появлялось первое отклонение температуры на конце канала. Если тепловой ноток достаточно высок, повышение температуры при кризисе теплоотдачи может привести к расплавлению стенок канала, воз.можное местоположение этой кривой показано линией VI/ на рис. 10. Ситуация, показанная в позициях Я—С/, физически невозможна вследствие расплавления стенок трубы, и, чтобы измерить критический тепловой поток при таких тепловых нагрузках и условиях на входе, необходимо использовать более короткие трубы. Отметим, что линия 22 пересекает линии постоянного термодинамического паросо-держания, и режим течения, в котором происходит кризис теплоотдачи, изменяется от кольцевого до области кипения с недогревом. В этой области механизм кризиса кипения [c.187]

Подавление пузырькового кипения насыщенной жидкости. Для поддержания пузырькового кипения на поверхности нагрева необходимо, чтобы температура стенкн превышала критическую величину для определенного теплового потока. Еслн перегрев сгенки меньше величины, определяемой уравнением (0) для заданной тепловой нагрузки, то образования пузырей не происходит величина А Ла == ( ш,— sLil) рассчитывается и ) отношения Я Щр, где afp является коэффициентом теплоотдачи в двухфазной среде в отсутствие образования пузырей, [c.384]

Ниже рассмотрен случай, когда поток обтекает трубу или цилиндр под действием вынужденной, а не свободной конвекции (см. 2.7.2). На фотографиях, которые получены в [1], хорошо видны режимы потока при подъемном течении воды с температурой, близкой к насыщению, вокруг однородно нагреваемой цилиндрической трубы. При умеренных тепловых потоках, обычно около 20% от критической тепловой нагрузки, в спутной струе за цилиндром образуется паровая полость. Сначала эта полость не является сплошной по длине цилиндра, но с ростом теплового потока увеличение длины полости в напранлетш течения приподит к образованию однородной полосы пара. Увеличение скорости от 0,4 до 1,5 м/с или диаметра трубы от 0,254 до 4,8 мм также вызывало образование больщой стабильной паровой полости за цилиндром. При этих условиях жидкость, достигающая нерхней половины цилиндра, движется между паровыми пузырями и поверхностью нагрева, когда пузыри попадают п полость спутной струи. При низких тепловых потоках жидкости больше подводится, чем испаряется, и избыток уносится в полость. Критический тепловой поток достигается, когда подводимой жидкости становится недостаточно для охлаждения верхней половины цилиндра. [c.406]

Основываясь на результатах ограниченных промышленных испытаний, автор [16] предложил считать максимальный коэффициент теплоотдачи при кипении па трубном пучке равным 1700 Вт/(м--К) для органических жидкостей и 5700 Вт/(м -К) для воды. Считается также, что максимальная тепловая нагрузка в пучке не должна превышать 38 000 Вт/м для установок, работающих па органических жидкостях при естественной циркуляции, и 63 000 Вт/м-—при вынужденной конвекции. Максимальный допустимый тепловой ноток при испарешш воды или водного раствора в пучке в любых условиях циркуляции должен составлять 95 ООО Вт/м . Эти очень об дие рекомендации делают результаты расчетов крайне консервативными, за исключением условий в вакууме или при давлениях, близких к критическому. В общем для расчетов предпочтительны методы, которые будут указаны н иже. [c.408]

В точке перехода от ядерного к пленочному кипению достигаются максимальные (критические) значения а и д, устанавливаемые экспериментально. Так, для воды д, р = 1,16-10 вт и а,ф 4,6 X X 10 вт (м град). Достижение критических условий возможно липдь при весьма интенсивном подводе тепла. Обычно во избежание перегрева стенок и предотвращения перехода к пленочному реж иму кипения кипятильники работают при удельных тепловых нагрузка х, меньших критических. Так, например, при выпаривании воды и слабы х водных растворов рекомендуются удельные тепловые нагрузки, не превышающие д = 9,4 X X 0 в.т/м . [c.292]

Р1см.—осмотическое давление в данном растворе при концентрации, соответствующей насыщенному раствору, в ата. Критическую удельную тепловую нагрузку можно находить из [c.319]

Здесь < кр — критическая удельная тепловая нагрузка, вт/м -, Цж — динамический коэффициент вязкости жидкости, н-сек/м -, Яж — теплопроводность жидкости, вт (м-град)-, рн< и рп — плотность жидкости и пара, кг1м — теплота парообразования, дж1кг Гнас — температура насыщения, °К о — поверхностное натяжение на границе раздела между жидкостью и паром, н/м с — теплоемкость жидкости, дж/(кг- град). [c.575]

Кипение — это процесс образования пара нри нагревании поверхности, погруженной в жидкость. При этом образуются пузырьки пара, возникающие только в определенных точках нагреваемой поверхности—в центрах парообразования. Интенсивность образования пузырьков пара возрастает с повышением тепловой нагрузки в режиме пузьфча-того кипения. При достижении высокоразвитого процесса парообразования поверхность нагрева покрывается паровой пленкой, изолирующее действие которой приводит к снижению отводимого жидкостью теплового потока, хотя температура поверхности иагрева продолжает расти. Максимальный тепловой поток является критическим для проектируемой копструкции паровых котлов, выше которого наблюдаются кризис кипения и последую1цее перегорание нагревательных элементов. [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология