Вращательные спектры двухатомных молекул

Рис. 15.3. Уровни энергии и переходы, наблюдаемые в колебательно-вращательном спектре двухатомной молекулы.

ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ И ВРАЩАТЕЛЬНЫЕ СПЕКТРЫ ДВУХАТОМНЫХ МОЛЕКУЛ [c.24]

Вращательный спектр двухатомной молекулы (приближение жесткого ротатора) [c.151]

Выведите уравнение, описывающее вращательный спектр двухатомной молекулы (в шкале волновых чисел), если / — вращательное квантовое число нижнего вращательного уровня, а В — вращательная постоянная. [c.7]

Жесткий ротатор. Вращательный спектр двухатомных молекул 195 - 6. Гармонический и ангармонический осциллятор. Колебательные [c.398]

Рис. 165. Кривая распределения ннтенсивиостн в линейчатой полосе колебательно-вращательного спектра двухатомной молекулы (инфракрасная полоса поглощения молекулы НС1 около 3,5 .).

Рис. 2 5 Схема термов колебательно-вращательного спектра двухатомной молекулы.

ВРАЩАТЕЛЬНЫЕ СПЕКТРЫ ДВУХАТОМНЫХ МОЛЕКУЛ [c.459]

Колебательно-вращательный спектр двухатомной молекулы. Приближение гармонического осциллятора [c.155]

Рис. 4.5. Схематическое изображение колебательно-вращательных спектров двухатомной молекулы в газовой фазе (а) и в растворах (б, в).

Волновое число (/) линии в ветви Р полосы электронно-колебательно-вращательного спектра двухатомной молекулы определяется формулой [c.101]

Выразить волновые числа начал полос [1- -0], [2- -0], [3-<-0] в колебательно-вращательном спектре двухатомной молекулы, если колебательный терм задан в виде [c.28]

Колебательно-вращательные спектры двухатомных молекул лежат, как правило, в ИК-области. Каждый колебательный переход сопровождается большим числом вращательных переходов, поэтому вместо одной линии перехода в спектре возникает полоса. При хорошем разрешении можно определить отдельные линии, связанные g [c.155]

Из вращательного спектра двухатомной молекулы можно, как уже указывалось выше, легко найти ее межъядерное расстояние с большой степенью точности. В случае линейных многоатомных молекул типа ПСЫ вращательный спектр почти также прост, но один измеренный момент инерции зависит теперь от двух межатомных расстояний. Для того чтобы найти каждое из этих расстояний, необходима дополнительная информация, которую можно получить, например, из исследований изотопных молекул, т. е. в случае НСМ молекул ОСЫ, HO N, НСЫ и т. д. Если предположить, что такое замещение не изменяет межъядерных расстояний, можно вычислить моменты инерции всех таких молекул, как функции искомых расстояний. Затем наблюдаемые значения моментов инерции используются для решений системы уравнений, из которых можно найти эти расстояния. Обычно экспериментальных данных имеется более чем достаточно, [c.328]

Г лава 1П Вращательное движение и вращательные спектры двухатомных молекул 22 Задачи с решениями 23 Задачи 25 Многовариантные задачи 26 [c.524]

Можно показать, что в применении к чисто вращательным спектрам двухатомных молекул частное правило отбора приобретает вид А/ = 1. Разность энергии двух последовательных уровней равна [c.49]

Получим уравнение, описывающее частоты линий вращательного спектра двухатомной молекулы, состоящей из атомов А и В. Для этого выразим энергию вращательного движения через момент импульса М и момент инерции / молекулы (ем. приложение 6) [c.130]

Величина В является характеристической постоянной молекулы и называется вращательной постоянной. Согласно равенству (13.49), вращательный спектр двухатомной молекулы состоит из серии эквидистантных линий, отстоящих друг от друга на расстояние 2В. Эту величину можно получить непосредственно из спектра и использовать для вычисления момента инерции молекулы [c.373]

Линии вращательного спектра двухатомной молекулы расщепляются под действием внешнего электрического поля. Этот эффект — вращательный эффект Штарка — является результатом взаимодействия молекулярного дипольного момента с электрическим полем. [c.462]

Из уравнения (VI.5) вытекает, что во вращательном спектре двухатомной молекулы имеется серия равноотстоящих спектральных линий, соответствующих разным значениям вращательного квантового числа /. А расстояние между каждыми двумя соседними спектральными линиями равно 2В. Приведем пример расчета длины химической связи в молекуле НС1 из анализа Т К-спектра поглощения. В исследованном вращательном спектре хлористого водорода расстояние между спектральными линиями постоянно и равно в среднем Av= 1,242-Ю 2 с , тогда вращательная постоянная = 0,621 10 2 с-. Из (VI.3) момент инерции / = 2,672-10- °. Согласно (VI.4) длина химической связи в молекуле хлористого водорода определится [c.176]

Вращательный спектр двухатомных молекул [c.195]

Уравнение (5.3) показывает, что чем больше момент инерции молекулы, тем теснее располагаются вращательные линии. Типичная диаграмма вращательных уровней и вращательный спектр двухатомной молекулы показаны на рис. 5.1. Переходы в ИК-области подчиняются правилу отбора AJ = + 1. [c.138]

Деление этого выражения на Л дает частоту поглощаемого излучения. Соответственно этому вращательный спектр двухатомной молекулы состоит (см. рис. 103) из набора [c.327]

Получим уравнение, описывающее частоты линий вращательного спектра двухатомной молекулы, состоящей из атомов А и [c.137]

Энергия вращательного движения молекулы определяется скоростью ее вращения. Рассмотрим простейший случай — вращение двухатомной молекулы, представляющей собой систему из двух атомов с массами и тг, находящихся на расстоянии го Друг от друга (рис. 144). Молекула может вращаться относительно трех взаимно перпендикулярных осей, проходящих через ее центр тяжести. Однако вращение вокруг оси, соединяющей атомы, совершается без изменения положения атомов в пространстве и поэтому без изменения вращательной энергии молекулы. Для рассмотрения вращательных спектров двухатомной молекулы имеет значение ее вращение только относительно двух осей 0 и Оз. [c.263]

Анализ выражения (2.17) при учете правил отбора (2.16) показывает, что вращательные спектры двухатомных молекул обладают любопытным свойством— индивидуальные полосы или линии в них отстоят друг от друга на одинаковое расстояние, равное [c.43]

Колебательно-вращательные спектры двухатомных молекул [c.50]

Самое низкое значение / должно быть единицей по двум причинам во-первых, если бы I было равно нулю, то /—1 было бы отрицательным, и, во-вторых, когда / равно нулю, то соответствующая частота, определяемая уравнением (28.7), была бы равна нулю. Вследствие того, что / может быть 1, 2, 3 и т. д., частоты последовательных линий в чисто вращательном спектре двухатомной молекулы будут равны 2В, 45, 65 и т. д. По этой причине в шкале частот (волновых чисел) последовательные линии будут равномерно распределены и будут отстоять друг от друга на величину 25, т. е. на /г/4тс /с смг . [c.185]

На основании использованной здесь модели ясно, что вращательный спектр двухатомной молекулы должен состоять из ряда равноудаленных линий, частоты которых отличаются на постоянную величину [c.76]

См., например, Г. Г е р ц б е р г. Колебательные и вращательные спектры двухатомных молекул. Гос. изд. ин. лит-ры, 1949. [c.336]

Вращательные спектры двухатомных молекул в самом простом случае представляют собой полосы поглощения (абсорбции) излучения они, впрочем, характерны только для таких молекул, у которых имеется дипольный момент. Вращательные-термы можно получить довольно просто из уравнения Шрёдингера для жесткого ротатора с моментом инерции = тг . Подставим в уравнение Шрёдингера в качестве координаты путь по круговой орбите д = г(и, т. е. рассмотрим частный случай вращения в одной плоскости. Так как й(т)=г(1а, то [c.61]

Вывести формулу для определения вращательного квантового числа /, соответствующего канту, т. е. максимальному значению волнового числа линии vr(J) в ветви R полосы элект-ронно-колебательно-вращательного спектра двухатомной молекулы, и формулу для смещения канта, т. е. vr J) max ПО отношению К началу полосы [c.29]

Однако анализ вращательных спектров показывает, что линии оказываются не строго эквидистантными — на самом деле расстояние между ними постепенно уменьшается при возрастании значений /. Более подробная теория вращательных спектров двухатомных молекул, основанная на рассмотрении нежесткого ротатора, приводит к гораздо лучшему согласию с экспериментальными данными. [c.373]

Настоящее рассмотрение ограничивалось двухатомными молекулами с нулевыми компонентами электронного момента количества движения вдоль межъядерной оси (т. е. молекулами в -состояниях с квантовым числом Л = 0). Для этих молекул правило отбора АЙГ = + 1 строго выполняется. Однако для двухатомных молекул с А О переходы с АЛГ = О также разрешены и дают ()-ветвъ колебательно-вращательного спектра. Двухатомные молекулы с А =/= О можно рассматривать как симметричные волчки. Можно показать, что для таких молекул при ДА = 0, чему соответствуют инфракрасные колебательно-вращательные спектры, поскольку электронные состояния молекул остаются неизменными, выражение (7.67) должно быть заменено формулой Гёпля —Лондона [17—19] [c.130]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология