Источники корпускулярного излучения

Источники корпускулярного излучения [c.278]

Ускорители по сравнению с радиоизотопными источниками дают возможность получать потоки частиц и других излучений с большой энергией квантов и интенсивностью. Их преимущество — безопасность в выключенном состоянии. Недостаток ускорителей как источников корпускулярного излучения — большая масса и габариты, значительное потребление электроэнергии. [c.285]

Радиационные воздействия включают как электромагнитные (рентгеновское и 7-излучение), так и корпускулярное излучение (ускоренные электроны, быстрые заряженные частицы). Источниками радиационного воздействия служат радиоактивные изотопы и специальные ускорители частиц. [c.91]

РАДИОНУКЛИДЫ, нуклиды, ядра к-рых радиоактивны. По типам радиоактивного распада различают а-Р., -P., Р., ядра к-рых распадаются по типу электронного захвата, и Р., ядра к-рых подвержены спонтанному делению (см. Радиоактивность). Испускание радиоактивными ядрами а- и -частиц, а также электронный захват обычно сопровождаются испусканием рентгеновского или у-излучения, поэтому большинство Р. представляет собой источники электромагн. излучения. Напр., источником у-излучения являются ядра -радиоактивного °Са, широко используемого в т. наз. кобальтовых пушках и др. радионуклидных приборах. Число чистых Р., при распаде ядер к-рых испускается только корпускулярное а- или -излучение, не сопровождаемое электромагн. излучением, невелико. К чистым -излучате-лям относятся Т ( Н), " С, Р и нек-рые др. [c.170]

Радиоизотопные источники построены на использовании изотопов вещества, имеющего естественную или искусственную радиоактивность. Эти источники обычно создают корпускулярное излучение (электроны, протоны, нейтроны и др.) с различными энергиями частиц и гамма-излучение. Достоинством радиоизотопных источников является их портативность и возможность применения без дополнительных источников энергии. Последнее обстоятельство позволяет их применять в любых условиях лабораторных, производственных и полевых. [c.270]

Изотопы как источники корпускулярного и 7-излучения [c.25]

Г. С. Иванов-Холодный. Помимо дневного источника ионизации (коротковолновое излучение Солнца), в верхних слоях атмосферы имеется и другой источник ионизации — корпускулярный, который представляет собой поток электронов с энергией около 1 кэв. Само существование ионосферы в ночное время, а также свечение ночного неба (красная кислородная линия 6300 А), связанное с диссоциативной рекомбинацией, не возможны без наличия ионизации. Кроме того, имеется совокупность других процессов в верхних слоях ионосферы, кото- рая указывает на присутствие корпускулярного излучения. Начато уже исследование мягких электронов (с энергией [c.67]

М. Кальвин, желая выяснить значение корпускулярных излучений в синтезе первичных соединений, подверг смесь аммиака, метана и водорода (водород был взят в избытке) электронной бомбардировке. Нечто подобное могло происходить в древние времена, когда источником электронов в земной коре был изотоп калия с атомной массой 40. В опытах М. Кальвина и его со- [c.203]

Книга посвящена вопросам дозиметрии электромагнитного и корпускулярного излучения, создаваемого естественными радиоактивными источниками, присутствующими в земной коре и в атмосфере. [c.4]

Мощность дозы — термин неопределенный. Если его использовать для оценки скорости поглощения энергии в единицу времени, то в этом случае неизвестно, как это поглощение фракционировано в пределах этой единицы времени. В равной мере надо различать мгновенную мощность дозы — скорость поглощения энергии в течение непрерывной экспозиции, и среднюю мощность дозы— полное поглощение энергии, деленное на общую продолжительность экспозиции. Дальнейшая неопределенность возникает при рассмотрении корпускулярного излучения. Увеличение числа частиц, возникающих в данной массе вещества в единицу времени, приводит к возрастанию общей величины поглощения энергии, но если только концентрация не настолько высока, чтобы треки частиц взаимодействовали, это не приводит к увеличению мощности дозы в том смысле, в каком этот термин обычно понимают. Мгновенная мощность дозы около трека частицы определяется этой частицей и не зависит от того, сколько других треков здесь может быть. К счастью нам, по-видимому, не придется вновь говорить о корпускулярном излучении, так как во всех работах, представленных на это заседание, в качестве источника излучения применяли рентгеновское или у-излучение. Для этих излучений с увеличением скорости поглощения энергии возрастает плотность ионизации и вероятность взаимодействия отдельных ионизаций на всех уровнях (физико-химическом и биологическом). [c.30]

Несомненно, что волновая функция -ф, представляющая сО бой амплитуду волны соответствующей частицы в трехмерном пространстве, является важной величиной. Но какова ее связь с наблюдаемыми свойствами частицы Переход от классической, корпускулярной, картины к волновой [т. е. переход от уравнения (2.16) к уравнению (2.18)], не дает еще ответа на этот вопрос. Некоторое представление о характере этой связи можно получить из рассмотрения волновой природы света. Предположим, что пучок монохроматического света падает на две узкие, близко расположенные щели. Если одну из щелей закрыть, часть пучка пройдет через открытую щель, которая сама действует как вторичный источник излучения, и осветит экран, помещенный за щелью. Если теперь закрыть эту щель и открыть другую, то на экране будет наблюдаться аналогичная картина освещенности. Как изменится освещенность экрана, если оставить обе щели открытыми Хорошо известно, что на экране будет наблюдаться интерференционная картина. Для описания этого эффекта необходимо сложить волновые ампли- [c.24]

Излучения, применяемые в радиационном контроле, как электромагнитной природы в виде фотонов, так и корпускулярной природы в виде потока частиц, могут характеризоваться различными физическими величинами. Однако среди них можно выделить и общие показатели излучения [20] поток энергии, мощность источника, интенсивность, экспозиционная (поглощенная) доза, энергия кванта и спектральная характеристика. [c.271]

Основные закономерности излучения. Тепловое излучение — процесс распространения энергии с помощью электромагнитных колебаний. Источниками этих колебаний являются заряженные частицы — электроны и ионы, входящие в состав излучающего вещества. Помимо волновых свойств излучение обладает корпускулярными свойствами, которые проявляются в том, что энергия выделяется отдельными порциями — фотонами. Излучение характеризуется длиной волны % и частотой колебаний /. В зависимости от диапазона длин волн электромагнитное излучение делится на виды, указанные в табл. IV. 1. [c.336]

При первичном взаимодействии (физическая стадия) ионизирующего излучения электромагнитной или корпускулярной природы с атомами вещества образуются положительно и отрицательно заряженные ионы, а также возбужденные электронные состояния атомов и молекул. В элементарном акте ионизации расходуется около 10—12 эВ энергии ионизирующей радиации (потенциал ионизации). Бели передаваемая электрону энергия больше этой величины, то он сам становится источником ионизации других атомов если меньше потенциала ионизации, имеет место возбуждение атома (молекулы). Физико-химическая стадия воздействия радиации на биообъекты существенно зависит от особенностей их структурно-функциональной организации. При этом большое значение имеет процесс радиолиза воды [c.143]

Корпускулярное излучение состоит из незаряженных нейтронов и заряженных частиц, например, электронов, протонов и а-частиц. Обычным источником получения нейтронов является ядерный реактор. Заряженные частицы могут образоваться при ядерных реакциях (включая радиоактивный распад) или в электроускорителях. [c.156]

Супероксид серебра в интервале температур 100—300°С является весьма нестойким и может служить источником возбужденных молекул О2, тогда как при более низких температурах он достаточно стабилен, вследствие чего к нему можно применить термин замороженный радикал . Образование возбужденных молекул О2 возможно уже при температурах каталитической реакции, и этому может способствовать экзоэлектроиная эмиссия с поверхности серебра, которая в условиях катализа возбуждается так же, как при воздействии электромагнитных и корпускулярных излучений или в результате механической обработкн - катализатора. [c.279]

Активность радиоизотопного источника определяет интенсивность (экспозиционную дозу) корпускулярного излучения. С течением времени за счет распада нуклидов число радиоактивных атомов препарата уменьшается по экспоненциальному закону Nt = Noexp (—где Ма и N1 — число радиоактивных атомов в начальный момент времени и в момент времени Тщ—перепад полураспада, т. е. время, в течение. которого распадается половина всех атомов данного радионуклида. [c.278]

Излучения высокой энергии могут быть разделены на электромагнитные (некорпускулярные) и корпускулярные. К излучениям первого типа относятся у-излучения и рентгеновские излучения. Корпускулярные излучения представляют собой поток частиц как заряженных (а-и -частицы, протоны, дейтоны, электроны высокой энергии и т. д.), так и электрически нейтральных (нейтроны). Детальное рассмотрение природы этих излучений, их источников и вопросов их взаимодействия с полимерами имеется в литературе [168, 169]. Учитывая разнообразие видов излучений и их источников, различие в величинах их энергии, интенсивности и эффективности поглощения, представляется удиви- [c.96]

При люминесцентном анализе наблюдают лю.нинесценцию, т. е. свечение, вызываемое обычно возбуждением молекул исследуемого объекта ультрафиолетовым или корпускулярным (например, катодные лучи) излучением. Источником ультрафиолетового излучения может служить ртутная кварцевая лампа со светофильтром, пропускающим невидимое излучение яркой ртутной линии 3650А [c.10]

Уже при полете к Луне на космический корабль воздействуют три источника радиапии излучение ра-диацпонных ноясов Земли, галактическое космическое излучение и корпускулярное излучение солнечных вспышек. Предусмотреть интенсивность последнего практически невозможно. Даже нрп надежной защите корабля обычный воздух в этих условиях может стать источником вторичной — наведенной радиации. Точнее, источником станут атомы азота, из которого атмосфера корабля состоит почти на 80%. Из этой ситуации может быть лишь два выхода илп намного усложнять и утяжелять средства радиационной защиты, или создавать внутри корабля атмосферу, в которой невозможно возникновение наведенной радпацни. [c.42]

Приборы с дифференциальными датчиками. В компенсационных измерительных устройствах детектором излучения является обычно дифференциальная ионизационная камера. Поэтому такие устройства чаще всего используют в комбинации с источником сильно ионизирующего корпускулярного излучения ([ -толщино-меры и измерители толщины покрытий, а-ионизационные манометры и т. п.). В устройствах, работающих в сочетании с у-источ-никами (в основном -плотномеры), применяют либо ионизационные камеры большого объема (—10 л), заполненные воздухом при [c.172]

Для определения абсолютной -активности, т. е. полного числа Р-распадов, происходящих в образце в единицу времени, существуют следующие методы калориметрический, ионизационной камеры, камеры Грея (нанерстковой камеры), счета корпускулярного излучения (Р, у-совпадений, определенного телесного угла, полного телесного угла) и некоторые другие. В практике измерений наиболее часто используются метод определенного телесного угла (благодаря доступной широкому кругу экспериментаторов несложной измерительной технике), метод Р-, усов-падений, служащий в основном для проверки полной эффективности других методов, калориметрический метод — для измерения больших активностей от 10 мкюри и метод 4л-счетчика. При выборе метода определения абсолютной р-активности необходимо учитывать особенности метода, его чувствительность и точность, в зависимости от параметров измеряемых источников (величины активности, веса, формы и т. д.). [c.97]

Отечественная промышленность выпускает стандартные кобальтовые источники, из которых собираются облучатели различной конфигурации (в виде полого цилиндра, плоскости и др.) применительно к конкретным радиационнохимическим процессам. На изотопных уисточниках ионизирующего излучения целесообразно облучать массивные объекты сложной конфигурации, поскольку в этом случае создание равномерного поля поглощенных доз излучения не представляет трудностей, как при корпускулярном излучении. [c.157]

Помимо того, что поглощение может сопровождаться флуоресценцией (разд. 8.3), взаимодействие рентгеновского излучения с атомами также может привести и к рассеянию, которое может быть упругим (эффект Рэлея) или неупругим (эффект Комптона). При упругом рассеянии электроны атома, вовлеченного в процесс, ускоряются падающим рентгеновским излучением и сами становятся источником излучения, имеющего такие же точно энергию и длину волны, что и падающее рентгеновское излучение. Б отличие от этого, эффект Комптона отражает корпускулярную природу электромагнитного излучения, и его можно рассматривать как столкновение между протоном и электроном, которое приводит к потере энергии и увеличению длины волны рентгеновского излучения в соответствии с законами сохранения энергии и количества движения. С счастью, неупругое рассеяние играет незначительную роль для таких длин волн, как СиКа (1,5418 А) или МоКа (0,7107 А), которые широко используются в рентгеновских экспериментах. Этот эффект, тем не менее, приводит к относительно высокому фоновому сигналу рассеяния. В процессе упругого (когерентного) рассеяния ускоренные электроны приводят к возникновению рассеянного излучения, испускаемого во всех направлениях. [c.389]

С). Получ. электролиз р-ра, содержащего сп., KI (или Nal) и Na2 Oa нагревание ацетона (или сп.) с Ь в присут. щелочей. Наружный антисептик в медицине. ИОНИЗИРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, при взаимодействии с в-вом ионизируют его атомы и молекулы. К фотонным (электромагнитным) И. и. относят УФ и 7-излучения, рентгеновские лучи, к корпускулярным — потоки а- и Р-ча-стиц, ускоренных электронов, протонов, продуктов деления тяжелых ядер и т. д. Источниками И. и. служат ядерные реакторы, радионуклиды, ускорители заряженных частиц, рентгеновские установки в природе И. и. являются космич. лучи и излучения радиоакт. в-в. Заряженные частицы ионизируют атомы и молекулы прн столкновениях с ними взанмод. с в-вом квантов электромагн. излучения и потоков нейтронов приводит к образованию в среде вторичных заряженных частиц, к-рые ионизируют атомы и молекулы. [c.224]

ГАММА-ЛУЧИ ( -лучв ) — электромагнитное излучение с очень коротким11 длинами волн (от 1 Л и меньше), испускаемое атомными ядрами в результате естественных и искусственных превращений или возникающее вследствие торможения заряженных частиц, аннигиляции пар частиц (напр., электронцо-позитрон-ной пары) и т. д. Г.-л. проявляют себя не только как электромагнитные волны, но также и как поток частиц (т. н. у-квантов), причем волновые свойства (дифракция, интерференция) проявляются лишь у самых длинноволновых Г.-л., корпускулярные же свойства их выражены более отчетливо (фотоэффект, компто-новское рассеяние). Энергия Г.-л. (у-квантов) выражается как hv, где к— постоянная Планка, а V — частота электромагнитной волны. Естественные радиоактивные источники испускают Г.-п. с энергией до нескольких Мэе в ядерных реакциях можио получить Г.-л. с большей энергией. Г.-л. с порядка сотен Мэе и даже ок. 1 Бее получаются при торможении электронов на ускорителях заряженных частиц. [c.402]

Из-за корпускулярно-волнового дуализма невозможно одновременное точное определение энергии электрона и его местоположения. Разберем эту особенность микрочастиц более подробно. Допустим, решено строго зафиксировать положение электрона. Для наблюдения за ним необходимо использовать какой-то источник излучения, подобно тому, как для определения положения предмета в темной комнате нужен луч карманного фонарика, а для определения положения самолета — луч радара. Определение будет тем более точным, чем короче длина волны падающего на электрон излучения. Лучш е всего подходят ультравысокочастотные лучи. Их кванты, однако, будут обладать значительной энергией E—hv, тем более высокой, чем больше их частота и короче длина волны. [c.48]

Понятие дозы облучения вводят для характеристики радиационных полей, создаваемых теми,или иными источниками излучения. Доза является мерой излучения, основанной на его способности производить ионизацию среды. В качестве единицы дозы облучения принят рентген (р)—такая доза рентгеновского или у-излучения в воздухе, при которой сопряженная корпускулярная эмиссия на 0,001293г воздуха производит в воздухе ионы, несущие заряд в одну электростатическую единицу количества электричества каждого знака. При облучении биологической ткани у-луча.ми до дозы 1 р на каждый грамм ткани приходится около 93 эрг поглощенной энергии излучения. [c.33]

Воздух земной атмосферы всегда находится под непрерывным действием целого ряда ионизаторов. В нижних слоях атмосферы преобладают радиоактивные излучения земной коры и действие радиоактивных эманаций, выделяющихся из скважин и водяных источников. В высоких слоях атмосферы имеет место ионизация под действием доходящей до этих высоких слоёв коротковолновой части солнечной радиации, а также под действием испускаемых солнцем корпускулярных лучей. Установлена также ионизация этих слоев атмосферы при пролетании через них метеоров [2007]. [c.589]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология