Вязкоупругость суспензии

Жидкой фазой суопензии обычно является ньютоновская жидкость, которая соответствует закону внутреннего трения Ньютона, причем напряжение внутреннего трения, возникающее между слоями жидкости при ее течении, пропорционально градиенту скорости по нормали к направлению течения. На практике встречаются суспензии, жидкая фаза которых отличается аномальными свойствами и относится к неньютоновским жидкостям. Свойства последних разнообразны и характеризуются названиями пластичных, псевдопластичных, дилатантных, тиксотропных, вязкоупругих жидкостей. [c.55]

Если цепь становится очень короткой в том смысле, что она не может трактоваться как совокупность статистических сегментов, весь аппарат рассмотренных выше теорий становится в принципе непригодным для расчета вязкоупругих свойств полимерной системы. В этом случае для описания релаксационных свойств макромолекул нужна иная механическая модель. Такая модель, предложенная Дж. Кирквудом и П. Ауэром (модель КА), основанаТна рассмотрении макромолекулы в растворе как жесткой палочки. Очень близкие результаты получаются, если суспензию жестких палочек заменить суспензией эллипсоидальных частиц удлиненной формы. Пример динамических характеристик такой системы согласно расчетам, основанным на модели КА, показан на рис. 3.6. Если сравнить рис. 3.4 и 3.6, то становится совершенно очевидным различие в предсказаниях теорий статистических клубков (модели КСР и КРЗ) и жестких частиц (модель КА). [c.252]

Вязкоупругость суспензии гантелей [c.130]

Хотя большинство полимеров в расплавленном состоянии являются вязкоупругими, а не чисто вязкими жидкостями, тем не менее исследованию критериев стабильности вязкоупругих суспензий уделялось недостаточное внимание. Лишь в интересной теоретической и экспериментальной работе [958] рассмотрена проблема стабильности с учетом реальной вязкоупругости. Предполагая, что вязкость и градиент вязкости в вязкоупругих системах по-прежнему оказывают влияние на форму капельки, автор рассматривает влияние упругости в жидкой капле и получает выражение для объяснения разницы в свободной энергии деформации в потоке двух фаз. Результаты анализа стабильности капельки даются следующими выражениями для поверхностного натяжения между фазами аир, подвергающимися течению [c.242]

Наконец, вязкоупругие жидкости проявляют одновременно вязкое течение и упругое восстановление формы (например, смолы, высоковязкие эмульсии и суспензии). [c.22]

Вязкоупругие свойства суспензии жестких макромолекул зависят от их формы. Крайними случаями здесь являются сферические недеформируемые частицы, раствор которых вообще не проявляет вязкоупругих свойств, отличных от релаксационных свойств самого [c.252]

Неньютоновскими называют сложные по структуре жидкости, например, растворы и расплавы полимеров, дисперсные системы (суспензии, эмульсии, пасты и др.), реологическое уравнение состояния которых имеет иной вид, чем у ньютоновских жидкостей. Реологическое уравнение состояния неньютоновских жидкостей с различной структурой может иметь различный вид. Он устанавливается опытным путем — по результатам вискозиметрических измерений [27, 28] в виде зависимости напряжения одномерного сдвига а от скорости сдвига 7 = дШ/дп (где 7 — относительная деформация, а 7 = д у/дт), график которой называется кривой течения. В зависимости от вида реологического уравнения неньютоновские жидкости можно разделить на три основных класса вязкие стационарно-реологические жидкости вязкоупругие жидкости жидкости с нестационарной реологией. [c.106]

К настоящему времени разными авторами получены различными методами фактически тождественные результаты, сформулированы уравнения движения суспензии осесимметричных частиц. Выяснено, что движение суспензии не описывается, вообще говоря, законами движения ньютоновской жидкости и что суспензия является нелинейной вязкоупругой жидкостью и может служить примером, демонстрирующим поведение жидкостей с несферическими молекулами. [c.3]

Нет необходимости выписывать результаты, определяемые уравнением (4.4) в частных случаях, так как линейная вязкоупругая жидкость хорошо изучена. Однако суспензия эллипсоидов являстся нелинейной вязкоупругой жидкостью, свойства которой были изучены в [42, 43]. [c.62]

Возрастание продольной вязкости при увеличении градиента скорости при растяжении вязкоупругого пористого клубка является следствием двух факторов — ориентационного механизма, аналогичного описанному выше для суспензии жестких эллипсоидов (но с той разницей, что анизотропия молекулярного клубка — вынужденная, создаваемая самим градиентом скорости и являющаяся в этом смысле деформационной анизотропией ), и релаксационного механизма, связанного с большими деформациями вязкоупругой среды и аналогичного тому, который приводит к возрастанию вязкости максвелловской жидкости с одним временем релаксации при больпшх деформациях. Количественные предсказания теории продольного течения суспензии вязкоупругих статистических клубков зависят от выбора модели самого клубка (ср, модели КСР и КРЗ с различными распределениями времен релаксации) и от способа учета больших упругих деформаций (ср. результаты применения различных дифференциальных операторов для описания реологических свойств сплошных сред). Поэтому теоретические результаты оказываются неоднозначными, хотя, в принципе, они позволяют объяснить и описать наблюдаемый характер функции X (г), исходя из представления о релаксационном спектре среды. [c.415]

Используя приведенные результаты для оценки формы и размеров макромолекул, следует, конечно, иметь в виду, что реальные макромолекулы не являются идеально жесткими частицами. Более того, большой класс состоит из очень гибких макромолекул, которые образуют в разбавленном растворе сферически симметричные легко деформируемые клубки [69]. В связи с этим представляют интерес результаты изучения суспензии деформируемых частиц, т. е. и взвесей вязких, упругих или вязкоупругих частиц [70—72]. [c.118]

Проведено [1512] определение сопряженных полиенов в твердом ПВХ путем селективного фотоокисления. Анализ летучих продуктов механической деструкции ПВХ проводили с помощью времяпролетного масс-спектрометра [1513]. В ряде обзорных работ рассматриваются вопросы морфологии суспензий ПВХ [1514], исследования ПВХ и свойства суспензий [1515], а также анализ состава продуктов разложения ПВХ и их токсичность [1516]. Описана [1517] ультразвуковая аппаратура для определения вязкоупругости ПВХ. [c.326]

Следующий класс неньютоновских жидкостей — вязкоупругие, проявляющие как упругое восстановление формы, так и способность к вязкому течению. Примеры таких сред — различные смолы, битумы, растворы некоторых полимеров, мучное тесто, некоторые эмульсии и суспензии. Энергия упругой деформации в эмульсиях, накапливаемая в процессе течения благодаря меж-фазному натяжению, вызывает восстанавливающую силу, которая противодействует изменению формы капель. В суспензиях энергия упругой деформации накапливается за счет деформации твердых частиц при течении дисперсионной среды. [c.109]

Существуют довольно сложные теории прохождения акустических волн через маловязкие и вязкоупругие материалы. Можно ожидать, что использование этих теорий для получения какой-либо конкретной или биологически значимой информации из результатов акустических измерений будет затрудняться собственной сложностью и динамическим поведением растворов, суспензий или осадков биологических материалов. Многие из возникающих проблем, вероятно, разрешимы путем одновременного мониторинга многих параметров и многокомпонентного анализа. Несмотря на перспективность, в этой области известно сравнительно мало работ биологического направления, с чем, очевидно, и связано недостаточное внимание исследователей к этому предмету. [c.448]

В рамках феноменологического подхода фильтрующаяся двухфазная жидкость представляется в виде микроэмульсионной суспензии, частицы которой обладают вязкоупругими свойствами и размеры которых сопоставимы с размерами пор. Нри движении по норовым каналам, сопровождающемся деформацией частиц, происходит изменение фильтрационного сопротивления потока вследствие структурных преобразований микроэмульсии с характерным для данной системы временем релаксации. [c.140]

Как и для вязкоупругих жидкостей, мерой перестройки структуры дисперсных систем является отношение характерных времен структурных изменений 5 и деформироваш1я 8 Напр., для высокодисперсных суспензий величина 5 определяется броуновским движением частиц (6 Т1х а /кТ) и межчастичным взаимод. (5 Т1ха7г) (/с-постоянная [c.249]

Магшггореологич. феррожидкости могут содержать частицы коллоидных размеров или быть грубодисперсными суспензий ш, в к-рых твердая фаза-частица карбонильного железа, электролитич. или карбонильного никеля в различных, преим. орг., средах. Коллоидные феррожидкости характеризуются плавным переходом в область нелинейной вязкоупругости (магнитолгягкне жидкости), суспензии обнаруживают под действием магн. поля резкое увеличение вязкости, предельного напряжения сдвига, модуля упругости (магннтожесткяе жидкосги). [c.250]

Уравнение (4.4) имеет вид определяющего уравнения линейной вязкоупругой жидкости с единственным временем релаксации Та. Естественно, что суспензия в этом приближении проявляет все эффекты, присущие линейной вязкоупругой жидкости с одним временем релаксации, например, зависимость коэффициента вязкобти от частоты воздействия. [c.62]