Числа Рейнольдса и Маха

Рис. 7.8. Зависимость коэффициента поверхностного трения от местного числа Рейнольдса Не для турбулентных пограничных слоев при различных отношениях температур при отсутствии диссоциации и при местном числе Маха М = 2.

Здесь Г - известная температура газа, а = С (Яе, М) - коэффициент сопротивления [40] Яе, М, N11, Ье - числа Рейнольдса, Маха, Нуссельта, Льюиса соответственно X -теплопроводность Ср - удельная теплоемкость газа е - степень черноты частицы а - постоянная Стефана-Больцмана Ь - теплота испарения вещества частицы /12а - [c.82]

Характер акустических течений около препятствий, например около кругового цилиндра или сферы радиусом а, зависит от таких величин, как относительная амплитуда колебательного смещения /о, акустического числа Рейнольдса Ке и числа Маха М [формулы (3.14) и (3.15)]. При Кед М, т.е. в пограничном слое, более тонком по сравнению с длиной звуковой волны и прика , местный радиус кривизны существенно больше длины вязкой волны, и течения подобны плоским течениям. В пограничном слое возникают вихри, вращающиеся в направлениях, противоположных направлениям вихрей вне пограничного слоя. Типичная картина линий тока для а/6 = 7 и М/ка = 10 показана на рис. 3.6 (область II). [c.57]

Рис. 10-15. Перенос тепла от шаров при дозвуковых числах Маха в разреженном газе (числа Рейнольдса вычислены при условии свободного потока теплопроводность вычислена при равновесной температуре) [Л. 367],

Из (1.135) можно получить число Фруда (параметр подобия по силам тяжести), числа Эйлера и Маха (подобие по силам давления) и число Рейнольдса (подобие по силам тре- [c.50]

Приведенные ниже формулы для пересчета характеристик справедливы для подобия по условному числу Маха М, условному числу Рейнольдса Ре и показателю адиабаты к [97]. [c.298]

Из элементарных соображений хорошо известно, что для моделирования аэродинамических потоков должны быть определены два основных критерия — число Маха и число Рейнольдса. Но этого совершенно недостаточно, ибо нетрудно показать, что невозможно осуществить подобие аэродинамических потоков при переходе от модели к натуре. [c.15]

Рассмотрим далее случай, характерный для течения газа в пограничном слое, когда характерное значение числа Маха (М) имеет величину порядка единицы, а характерное значение числа Рейнольдса (Re) достаточно велико. В силу связи, существующей между безразмерными параметрами М, Re и К получим К MRe-i < l.i [c.109]

X = — безразмерная скорость Л1 = /а — число Маха Ке = — число Рейнольдса [c.7]

Числа Рейнольдса и Маха 125 [c.125]

Действительно, соотношение (8) весьма убедительным образом было подтверждено экспериментально для самых разнообразных жидкостей и газов ). Как показано на рис. 8, разрушение течения Пуазейля в трубах для воздуха, воды и многих других жидкостей наступает при одном и том же числе Рейнольдса. При числах Маха, меньших М = 0,3, коэффициенты [c.142]

Измерения, однако, очень не полны. Особенно не достаточно данных при небольших числах Рейнольдса и больших числах Маха. Так как не было известно никаких исследований по нестационарному обтеканию, то были проведены измерения в области 1 10 <Не<1 10 и 1<М<3 и при нестационарном обтекании. [c.509]

Анализ полученной в [13] системы уравнений выявил восемь безразмерных параметров, определяющих интенсивность физических процессов при сверхзвуковом обтекании тел гетерогенными потоками. Среди них число Маха невозмущенного потока показатель адиабаты газа коэффициент восстановления продольной составляющей скорости массовая концентрация частиц в невозмущенном потоке степень инерционности частиц параметр скоростной неравновесности падающих и отраженных частиц параметр, характеризующий изменение массовой концентрации за счет столкновений и число Рейнольдса, вычисленное по диаметру частицы. [c.139]

К. п. д. центробежных и осевых компрессоров зависит, помимо иных факторов, от чисел Рейнольдса и Маха. При небольших числах Рейнольдса, т. е. при малых скоростях потока, потери уменьшаются с увеличением числа Рейнольдса. Эта зависимость справедлива лишь до определенной предельной величины Не, выше которой величина его не влияет на эффективность сжатия. Это предельное значение числа Ре зависит и от конструктивных параметров ступени. [c.30]

Если, однако, в обоих случаях величина числа Рейнольдса выше, чем его предельное значение Ке р, то можно предположить, что различие чисел Рейнольдса не будет влиять на точность пересчета характеристик, полученных на имитирующем газе. Последнее требование теории подобия — это равенство чисел Маха М или параметров сжимаемости Ми=—. Из при- [c.222]

При испытаниях на имитирующих газах соблюдают идентичность основных критериев, определяющих газодинамическое подобие работы компрессора. Эти критерии число Маха Мц по окружной скорости рабочего колеса и при условиях на входе в компрессор число Рейнольдса Рвц по окружной скорости рабочего колеса объемный показатель адиабаты к . Полного совпадения по к обычно не достигают, но к нему стремятся по возможности приблизиться, обеспечивая совпадение величин М . Это требует соответствующего выбора частоты вра- [c.219]

Влияние сжимаемости среды проявляется при числе Маха М = 1 а / 33 > 0,3 (где Жзв — скорость звука в непрерывной среде) и выражается зависимостью Сд не только от числа Ке, но и от числа Маха. При этом с ростом числа Маха влияние числа Рейнольдса на коэффициент сопротивления становится все более несущественным по сравнению с влиянием числа Маха [15]. [c.207]

Напомним, что решение (36) справедливо лишь при Мо<1. Зависимость коэффициента трения от числа Рейнольдса при различных значениях числа Маха представлена на рис. 12.4. Она хорошо согласуется с опытными данными Кнудсена и других исследователей. Горизонтальные участки кривых (R) отвечают переходу к свободно-молекулярному течению (К 1). [c.145]

Здесь к — энтальпия, I — время, I — характерная длина, я — динамический коэффищ1еит вязкости, Не = Иа1р/[х — число Рейнольдса, р — плотность, и V — составляющие скорости соответственно по х п г/ величины с чертой — размерные, с индексом О — соответствующие величины во внешием потоке в начальный момент времени. В урав-ненип (5.4.3) Рг = М.о< Ро// ьо — число Прандтля, Ма — число Маха в набегающем потоке, к = Ср/с — показатель адиабаты. [c.133]

Одним из первых вопрос об условиях подобия процессов в камере энергетического разделения рассмотрел А. И. Гуляев. Разрабатывая гипотезу противоточного-теплообмена, он принял допущение, что в подобных вихревых трубах с установившимся адиабатным ламинарным течением вязкого газа имеют одинаковые значения показатель адиабаты Л = ср/с , числа Маха М= = ку/а (а — скорость звука), Рейнольдса Ее, Прандтля Рг. Величина A задана краевыми условиями. Поскольку перенос теплоты в вихревой трубе обусловлен в основном свободной турбулентностью, не зависящей от характера течения в ядре потока, в геометрически подобных трубах интенсивность переноса слабо зависит от числа Рейнольдса Ке, влияние которого можно учесть через число Стантона 81 = ф(Ке), не включая Ке в определяющие критерии. Не является определяющим и число Рг, изменения которого не влияют на характер процессов переноса в газах. При числе Маха М=1с1ет следует, что в геометрически подобных трутбах должны [c.19]

Интерес к изучению течений газа со скоростями, значительно превосходящими скорость звука, обусловлен не только развитием авиационной, ракетной и космической техники, но и созданием газовых центрифуг для разделения изотопов (ГЦ). Как известно, в центробежных аппаратах для разделения изотопов реализуется особый класс искусственно созданных вращательных течений — сверхзвуковые вращательные потоки. Сверхзвуковые скорости вращения газа на периферии ротора, наличие сложного распределения температуры на его боковой стенке, втекающие в рабочую камеру потоки, скорость вращения которых отличается от скорости вращения основного потока, потеря сплошности среды в центральной части ротора делают задачу исследования течения, теплообмена и переноса компонентов изотопной смеси в ГЦ чрезвычайно сложной. Достаточно сказать, что в таких течениях числа Рейнольдса могут достигать значений Ре 10 числа Маха М 8, а числа Кнудсена изменяются в пределах Известно, что исследователи сталкива- [c.197]

Начиная примерно с 1935 г. в связи с созданием скоростных самолетов, аэродинамики стали интересоваться моделированием по числу Маха. Аэродинамические трубы, работающие при скорости 30 м1сек, можно использовать для воспроизведения условий полета со скоростями до 120 м1сек, если регулировать должным образом эффективное число Рейнольдса, но в них вовсе не сказывается влияние сжимаемости, которое проявляется при ббльших скоростях. Поэтому начиная с 1935 г. аэродинамики и баллистики объединили свои усилия для изучения сжимаемых течений. [c.146]

Смотреть страницы где упоминается термин Числа Рейнольдса и Маха: [c.22] [c.69] [c.14] [c.139] [c.133] [c.133] [c.236] [c.188] [c.195] [c.55] [c.170] [c.103] [c.33] [c.33] [c.188] [c.195] [c.509] [c.30] [c.6] [c.162] [c.59] [c.235]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология