Число Рейнольдса и число Маха

Как и в других сходных ситуациях, понимание динамики развития этого типа трехмерного взаимодействия существенно облегчается при использовании упрощенных геометрий, которые позволяют детально исследовать основные механизмы течения. При этом конструктивные особенности реальных входных устройств, как правило, не моделируются. Такие конфигурации обычно состоят из генератора скачка, например, острого или затупленного клина (киля), установленного на плоской пластине. Взаимодействие скачка уплотнения, генерируемого клином, с турбулентным пограничным слоем, формирующимся на пластине, приводит к трехмерной структуре. Определяющими параметрами, характеризующими структуру такого течения, являются число Рейнольдса, число Маха, угол отклонения клина (либо число Маха по нормали к скачку или к первичной линии стекания), а также свойства исходного пограничного слоя. В зависимости от значений этих параметров взаимодействие может быть достаточно сильным, вплоть до образования отрыва пограничного слоя. Основной особенностью таких течений является формирование вихревой структуры, обнаруженной как экспериментальными, так и расчетными исследованиями. Доминирующее движение вихря характеризуется его вращением против часовой стрелки, если смотреть вдоль оси вихря из точки пересечения передней кромки расположенного слева от наблюдателя клина и плоской пластины. [c.310]

Числа Рейнольдса и Маха 125 [c.125]

Характер обтекания частиц газом определяется числами Рейнольдса и Маха [c.197]

При обычном описании условий течения газов с высокими скоростями и умеренными давлениями явление удовлетворительно характеризуется числами Рейнольдса и Маха. Однако при малых абсолютных давлениях средняя длина свободного пробега газовых молекул может стать сравнимой с характерным размером тела в этом случае в рассмотрение должна быть включена дополнительная безразмерная величина — число [c.434]

Анализируя параметры подобия, можно заметить, что такие из них, как числа Фруда, Эйлера, Маха, Вебера и Рейнольдса составлены из известных величин, характеризующих изучаемое газогидродинамическое явление и определяющих протекающие в нем физические процессы (скорость, плотность, давление, скорость звука, динамический коэффициент вязкости, ускорение силы тяжести и т. д.). [c.52]

Характер акустических течений около препятствий, например около кругового цилиндра или сферы радиусом а, зависит от таких величин, как относительная амплитуда колебательного смещения /о, акустического числа Рейнольдса Ке и числа Маха М [формулы (3.14) и (3.15)]. При Кед М, т.е. в пограничном слое, более тонком по сравнению с длиной звуковой волны и прика , местный радиус кривизны существенно больше длины вязкой волны, и течения подобны плоским течениям. В пограничном слое возникают вихри, вращающиеся в направлениях, противоположных направлениям вихрей вне пограничного слоя. Типичная картина линий тока для а/6 = 7 и М/ка = 10 показана на рис. 3.6 (область II). [c.57]

В книге изложены основы теории вихревых компрессоров. Представлен сравнительный анализ существующих гипотез рабочего процесса. Классифицированы основные виды потерь. Показано влияние определяющих критериев подобия на эффективность вихревых компрессоров. Определены границы автомодельности по этим критериям. Предложены зависимости для пересчета характеристик компрессоров, работающих на газах с различными физическими свойствами при различных числах Маха и Рейнольдса. Особое внимание уделено определению рациональных форм и геометрических соотношений проточной части, разработке конкретных рекомендаций для расчета и проектирования вихревых компрессоров. Приведены примеры наиболее характерных конструкций и апробированных инженерных методов расчета. [c.374]

Рис. 10-15. Перенос тепла от шаров при дозвуковых числах Маха в разреженном газе (числа Рейнольдса вычислены при условии свободного потока теплопроводность вычислена при равновесной температуре) [Л. 367],

Из (1.135) можно получить число Фруда (параметр подобия по силам тяжести), числа Эйлера и Маха (подобие по силам давления) и число Рейнольдса (подобие по силам тре- [c.50]

Приведенные ниже формулы для пересчета характеристик справедливы для подобия по условному числу Маха М, условному числу Рейнольдса Ре и показателю адиабаты к [97]. [c.298]

Из элементарных соображений хорошо известно, что для моделирования аэродинамических потоков должны быть определены два основных критерия — число Маха и число Рейнольдса. Но этого совершенно недостаточно, ибо нетрудно показать, что невозможно осуществить подобие аэродинамических потоков при переходе от модели к натуре. [c.15]

Тем не менее проблема масштабного перехода от модели к натуре была решена в авиации. С этой целью на основании теоретических и экспериментальных исследований была установлена зависимость структуры потока от численной величины критериев подобия. Эта зависимость оказалась весьма существенной. В конечном счете она-то и определила успех дела. Числа Маха и Рейнольдса следующим образом влияют на структуру потока. [c.15]

Рассмотрим далее случай, характерный для течения газа в пограничном слое, когда характерное значение числа Маха (М) имеет величину порядка единицы, а характерное значение числа Рейнольдса (Re) достаточно велико. В силу связи, существующей между безразмерными параметрами М, Re и К получим К MRe-i < l.i [c.109]

X = — безразмерная скорость Л1 = /а — число Маха Ке = — число Рейнольдса [c.7]

Действительно, соотношение (8) весьма убедительным образом было подтверждено экспериментально для самых разнообразных жидкостей и газов ). Как показано на рис. 8, разрушение течения Пуазейля в трубах для воздуха, воды и многих других жидкостей наступает при одном и том же числе Рейнольдса. При числах Маха, меньших М = 0,3, коэффициенты [c.142]

Подобие полей течения и коэффициентов теплоотдачи. Правильно поставленные эксперименты на модельном теплообменнике позволяют разобраться в основных соотношениях и особенно в принципах подобия. Потеря напора и теплообмен определяются числами Нуссельта, Прандтля, Рейнольдса и Маха. В натурных теплообменниках часто используются токсичные или опасные с точки зрения техники безопасности вещества типа ртути, водорода или серной кислоты. В тех случаях, когда необходимо сделать простую и недорогую [c.310]

Измерения, однако, очень не полны. Особенно не достаточно данных при небольших числах Рейнольдса и больших числах Маха. Так как не было известно никаких исследований по нестационарному обтеканию, то были проведены измерения в области 1 10 <Не<1 10 и 1<М<3 и при нестационарном обтекании. [c.509]

Анализ полученной в [13] системы уравнений выявил восемь безразмерных параметров, определяющих интенсивность физических процессов при сверхзвуковом обтекании тел гетерогенными потоками. Среди них число Маха невозмущенного потока показатель адиабаты газа коэффициент восстановления продольной составляющей скорости массовая концентрация частиц в невозмущенном потоке степень инерционности частиц параметр скоростной неравновесности падающих и отраженных частиц параметр, характеризующий изменение массовой концентрации за счет столкновений и число Рейнольдса, вычисленное по диаметру частицы. [c.139]

Число Кнудсена можно выразить через пзвестные критерии подобия — числа Маха М и Рейнольдса R для этого следует использовать формулу Чепмена из кинетической теории газов, связывающую кинематическую вязкость с длиной свободного пробега и средней скоростью движения молекул с [c.132]

Напомним, что решение (36) справедливо лишь при Мо<1. Зависимость коэффициента трения от числа Рейнольдса при различных значениях числа Маха представлена на рис. 12.4. Она хорошо согласуется с опытными данными Кнудсена и других исследователей. Горизонтальные участки кривых (R) отвечают переходу к свободно-молекулярному течению (К 1). [c.145]

Этот множитель характеризует отношение магнитмй и кинетической энергий единицы объема. Величина А = У5в называется числом Алъфвена. Разумеется, необходимо, чтобы остальные гидродинамические критерии подобия (числа Струхаля, Фруда, Маха и Рейнольдса) также были соответственно одинаковыми. [c.205]

Здесь к — энтальпия, I — время, I — характерная длина, я — динамический коэффищ1еит вязкости, Не = Иа1р/[х — число Рейнольдса, р — плотность, и V — составляющие скорости соответственно по х п г/ величины с чертой — размерные, с индексом О — соответствующие величины во внешием потоке в начальный момент времени. В урав-ненип (5.4.3) Рг = М.о< Ро// ьо — число Прандтля, Ма — число Маха в набегающем потоке, к = Ср/с — показатель адиабаты. [c.133]

Одним из первых вопрос об условиях подобия процессов в камере энергетического разделения рассмотрел А. И. Гуляев. Разрабатывая гипотезу противоточного-теплообмена, он принял допущение, что в подобных вихревых трубах с установившимся адиабатным ламинарным течением вязкого газа имеют одинаковые значения показатель адиабаты Л = ср/с , числа Маха М= = ку/а (а — скорость звука), Рейнольдса Ее, Прандтля Рг. Величина A задана краевыми условиями. Поскольку перенос теплоты в вихревой трубе обусловлен в основном свободной турбулентностью, не зависящей от характера течения в ядре потока, в геометрически подобных трубах интенсивность переноса слабо зависит от числа Рейнольдса Ке, влияние которого можно учесть через число Стантона 81 = ф(Ке), не включая Ке в определяющие критерии. Не является определяющим и число Рг, изменения которого не влияют на характер процессов переноса в газах. При числе Маха М=1с1ет следует, что в геометрически подобных трутбах должны [c.19]

Интерес к изучению течений газа со скоростями, значительно превосходящими скорость звука, обусловлен не только развитием авиационной, ракетной и космической техники, но и созданием газовых центрифуг для разделения изотопов (ГЦ). Как известно, в центробежных аппаратах для разделения изотопов реализуется особый класс искусственно созданных вращательных течений — сверхзвуковые вращательные потоки. Сверхзвуковые скорости вращения газа на периферии ротора, наличие сложного распределения температуры на его боковой стенке, втекающие в рабочую камеру потоки, скорость вращения которых отличается от скорости вращения основного потока, потеря сплошности среды в центральной части ротора делают задачу исследования течения, теплообмена и переноса компонентов изотопной смеси в ГЦ чрезвычайно сложной. Достаточно сказать, что в таких течениях числа Рейнольдса могут достигать значений Ре 10 числа Маха М 8, а числа Кнудсена изменяются в пределах Известно, что исследователи сталкива- [c.197]

Начиная примерно с 1935 г. в связи с созданием скоростных самолетов, аэродинамики стали интересоваться моделированием по числу Маха. Аэродинамические трубы, работающие при скорости 30 м1сек, можно использовать для воспроизведения условий полета со скоростями до 120 м1сек, если регулировать должным образом эффективное число Рейнольдса, но в них вовсе не сказывается влияние сжимаемости, которое проявляется при ббльших скоростях. Поэтому начиная с 1935 г. аэродинамики и баллистики объединили свои усилия для изучения сжимаемых течений. [c.146]

Смотреть страницы где упоминается термин Число Рейнольдса и число Маха: [c.162] [c.69] [c.14] [c.139] [c.324] [c.133] [c.133] [c.24] [c.236] [c.188] [c.195] [c.6] [c.46] [c.55] [c.170] [c.103] [c.33] [c.33] [c.188] [c.195] [c.509]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология