Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Тела с одномерным температурным полем

    Уравнения (VI.3) и (VI.За) предполагают одновременное изменение температуры тела по направлениям всех трех осей координат, поэтому нх часто называют уравнениями трехмерных температурных полей. На практике встречаются случаи, когда 0 изменяется вдоль двух осей и даже вдоль одной оси, т. е. случаи двухмерных и одномерных температурных полей. В первом случае [c.270]


    Потребность ряда областей новой техники в веществах высокой степени чистоты ставит перед исследователями задачу совершенствования способов их получения. К числу перспективных способов глубокой очистки веществ относится кристаллизация из расплава, противоточная, нормальная направленная, зонная, выращивание монокристаллов. Настоящая работа посвящена исследованию процесса направленной кристаллизации в одномерном температурном поле (ОТП), который заключается в получении кристаллического слоя на плоской, цилиндрической или сферической охлаждаемой стенке. Из известных процессов к направленной кристаллизации в ОТП можно, например, отнести кристаллизацию на внутренней поверхности охлаждаемой трубы из турбулентного потока расплава [1], кристаллизацию на поверхности предварительно охлажденных тел [2], выращивание монокристаллов по методу Што-бера [3]. [c.29]

    В основу метода положены закономерности развития одномерного температурного поля в полуограниченном теле при нагревании его постоянным тепловым потоком. Выражение для избыточной температуры в любой точке полуограниченного тела в любой момент времени может быть записано в виде [1] [c.156]

    Можно отметить, что проще всего решаются задачи нахождения одномерного температурного поля (безграничная пластина, бесконечно длинный цилиндр, шар) при постоянных физических свойствах, постоянном коэффициенте теплоотдачи и отсутствии теплообмена излучением. Именно такие задачи будут рассматриваться в этой главе. Результаты, которые при этом будут получены, с одной стороны, имеют самостоятельное практическое значение, а с другой — позволяют достаточно просто выяснить основные закономерности, присущие также нестационарным процессам теплопроводности в телах более сложной геометрической формы. [c.90]

    Тела с одномерным температурным полем [c.29]

    В первой задаче тепловой эксперимент поставлен при соблюдении условий одномерности температурного поля в теле. Требуется определить граничные условия на двух подвижных границах Xi(r) и X ij) (рис. 3 5) по известным временным зависимостям температуры в двух внутренних точках тела. Координаты этих точек могут изменяться с течением времени. Законы их движения Х2(т) и з(т), а также законы Xi(t) и Х (т) известны. Следуя изложенному методу, выполним два преобразования для перехода к задаче с неподвижными границами исходных данных и неподвижными границами искомых функций (см. также разд. 2.2.3). [c.64]


    Для проведения технических расчетов теплопроводности при нагреве и охлаждении тел при нестационарном режиме необходимо задаться следующими краевыми и упрощающими условиями 1) температурное поле одномерно, т. е. t = I х, г) 2) геометрические формы тела элементарно просты и представлены бесконечной пластиной, бесконечной длины цилиндром, шаром, нагреваемыми симметрично 3) физические свойства тела с, р, Я, а) не зависят от температуры 4) все точки тела в начале нагрева (охлаждения) имеют одинаковые температуры 5) газовая или жидкая среда, в которой тела нагреваются или охлаждаются, имеют во всех точках одинаковую и постоянную во времени температуру tъ 6) значение коэффициента теплоотдачи а между средой и телом постоянно во времени 7) тела нагреваются или охлаждаются одновременно со всех сторон (двухсторонний нагрев). [c.56]

    Соотношения для расчета по (2.40) температурного поля одномерных тел [c.138]

    Расчет температурного поля как для параллелепипеда, так и для цилиндра основан на теореме перемножения решений безразмерная температура тела конечных размеров равна произведению безразмерных температур одномерных тел, пересечением которых образовано тело конечных размеров. [c.148]

    Физически процесс температуропроводности, имеющий место только в нестационарных условиях, состоит в установлении температурного поля в данном теле и описывается дифференциальным уравнением Фурье, которое для одномерного потока имеет вид [c.25]

    На основании этого можно утверждать, что вдали от нагревательных источников температурное поле тела является практически одномерным и описывается уже не уравнением для трехмерного температурного поля [c.46]

    Несмотря на широкое развитие, особенно в последнее время, нестационарных методов исследования, приходится констатировать, что основная масса экспериментального материала по теплопроводности различных материалов в самом широком диапазоне температур получена именно стационарными методами. Данные эти пока являются и наиболее достоверными. Объективно стационарные методы определения теплопроводности являются более точными, чем нестационарные, так как в первом случае начальные распределения температур, теплоемкость вводимых в тело датчиков, а также теплоемкость примыкающих к датчикам пограничных слоев не влияют на величину регистрируемых тепловых потоков. Вместе с тем более трудным оказывается создание одномерных тепловых потоков, ибо (см. гл, 2) максимальные искажения температурных полей вследствие краевых эффектов наблюдаются именно в стационарном режиме. [c.75]

    Решения для одномерных тел простых форм (безграничная пластина, цилиндр бесконечной длины, шар) могут быть использованы для расчета температурных полей внутри тел, форма которых состоит из комбинации простых форм. [c.37]

    Можно показать, что температурное поле тела составной формы может быть представлено в виде произведения температурных полей, полученных для составляющих одномерных тел. Следовательно, практические расчеты для тел составных форм проводятся путем перемножения результатов вычисления безразмерных избыточных температур для составляющих тел, причем размеры тела по осям координат и коэффициенты теплоотдачи могут быть различными. Возможно также различие и в коэффициентах теплопроводности тела по различным направлениям ку, К), т. е. в общем случае могут быть разными значения В1/ = а// ,/Я,,, но коэффициент температуропроводности а должен быть постоянным. [c.38]

    В приборах, работа которых основана на стационарных методах [105—122], распределение температуры в образце не зависит от времени. Решение уравнения (1.4) для тел простой геометрической формы, в которых температурное поле одномерно, с учетом закона Фурье приводит к уравнению [102, 103] [c.31]

    Рассмотрим бесконечное твердое полупространство, на поверхности которого происходит гармоническое изменение плотности теплового потока [уравнение (5.5)]. Считаем, что частота колебаний плотности теплового потока по всей поверхности тела одинакова. В этом случае температурное поле в теле будет зависеть только от времени t и координаты у и может быть определено решением одномерного уравнения нестационарной теплопроводности (5.6), где ат — коэффициент температуропроводности [c.132]

    Эти соотношения справедливы и для граничного условия второго рода в самом общем случае, когда поток тепла задан как некоторая функция времени [ п = /( ) Соотношение (5) в одномерных задачах теплопроводности, как общая характеристика регулярных режимов первого и второго родов, остается справедливым при наличии постоянно действующего источника тепла. Следовательно, регуляризация кинетики нагревания тела происходит не только по температурным полям, но и по потокам тепла. Поэтому нет надобности различать регулярные режимы нагревания первого и второго родов. [c.360]


    Нестационарные тепловые потоки на поверхности обтекаемого тела определяют с помощью различного рода температурных или калориметрических вставок, устанавливаемых в теле [63, 64]. Предполагается, что за время проведения опыта вся теплота, поступающая в тело через вставку, воспринимается только вставкой и поле температуры вставки является одномерным. Производят измерение нестационарных температур (т) в одной или двух точках вставки. Значение плотности теплового потока на поверхности теплообмена рассчитывают на основе этих измерений по формулам нестационарной теплопроводности. Так, по методу двух точек [c.425]

    Ряд особенностей изменения температуры нагреваемых тел во времени были рассмотрены в главе 2 с использованием одномерных классических решений теории теплопроводности, которые имеют критериальную форму и позволяют анализировать температурные функции в наиболее общей форме. В настоящем параграфе будут рассмотрены результаты анализа многомерных моделей, описанных в пп. 3.3, 3.4. Большая часть примеров будет относиться к выявлению дефектов в композиционных материалах типа углепластика, которые широко используются в авиакосмической технике и представляют обширное поле для применения ТК. Тем не менее, приведенные результаты качественно объясняют особенности ТК и для многих других материалов. [c.86]

    Используя эти свойства стабильности теплового потока, расчет теплопроводности в телах сложной геометрической конфигурации можно свести к расчиу процесса нагрева (охлаждения) тел трех классических форм одномерной плоской пластины — тело первого класса, длинного круглого цилиндра — тело второго класса и шара — тело третьего класса. При решении задачи прежде всего необходимо рациональным образом определить класс, к которому надо отнести рассматриваемое тело. Затем произвести сравнение температурного поля с температурным полем основного тела этого класса. [c.114]

Смотреть страницы где упоминается термин Тела с одномерным температурным полем: [c.218]    [c.148]    [c.14]    [c.155]   
Смотреть главы в:

Задачник по процессам тепломассообмена -> Тела с одномерным температурным полем



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Температурное поле



© 2025 chem21.info Реклама на сайте