Домены магнитные

Рисунок 2.2.3 - Измельчание 90° замыкающих и 180° основных магнитных доменов кристалла Ре-З % 51 типа (100) [100] при упругом растяжении (То а - 0 б - 120 в - 200 МПа

При деформационном упрочнении значения параметра (3 будут определяться, в основном, дв)/мя процессами. Его магнитная составляющая зависит от дтамики доменной структуры, т. е. от числа, размеров и ориентации магнитных доменов. На электрическую составляющую влияет, прежде всего, количество энергетических [c.308]

Такие свойства, как намагниченность насыщения М , точка Кюри в , магнитострикция парапроцесса - сгруюурно нечувствительны, коэрцитивная сила Яс, магнитная проницаемость fl, магнитная восприимчивость остаточная намагниченность Мг — структурно чувствительны. Первая грутта свойств связана с наличием или температурным изменением магнитного порядка, вторая - с намагничиванием, т. е. с изменением доменной структуры. Современная теория ферромагнетизма в основном делится на два раздела - теорию спонтанного магнетизма (магнитного упорядочения) и теорию технического намагничивания (кривая намагничивания, петля гистерезиса). Как структурно чувствительные, так и структурно нечувствительные свойства зависят от фазового состозгаия твердого тела (состав и относительное содержанне фаз, их атомное упорядочение). [c.55]

Как следует из характера намагничивания, источником ферромагнетизма ракообразных, по-видимому, является магнетит. Однако для подтверждения этого, а также для выяснения структуры доменов магнитного материала этих животных необходимы прямые химические тесты. Из-за диффузного характера распределения этого материала у креветок и усоногих раков начинать, по-видимому, следует с его выделения и очистки. [c.142]

На каждой приведенной кривой можно выделить две ветви- восходящую и ниспадающую. Как известно, в поликристаллических метал.чах домены связаны с зернами, то есть каждое зерно обладает своей собственной доменной структурой [77]. На ранних стадиях пластического деформирования происходит образование магнитной текстуры, приводящее к увеличению магнитной проницаемости а, следовательно, и относительного обобщенного параметра [c.43]

Таким образом, последовательное делите кристалла на уменьшающиеся по размерам области, намагниченные в противоположные стороны, понижает магнитную энергию системы, но вызывает появление новых видов энергий. Размеры доменов и толщина переходного слоя самопроизвольно устанавливаются такими, что сумма всех видов энергий системы оказалась минимальной. [c.28]

В очень мелких изолированных в магнитном отношении кристаллах свободная энергия будет минимальной, если в кристалле образуется всего один домен (рисунок 1.3.10). В таком кристалле не может образовываться магнитная структура, ибо уменьшение энергии внепшего магнитного поля из-за деления на два домена перекрывается затратой энергии, необходимой для образования стенки (так как толщина стенки в этом случае соизмерима с размерами кристалла), и свободная энергия не будет минимальной. Подобные кристаллы называются однодоменными частицами. Однодоменная [c.28]

Многоэлементные преобразователи магнитных полей. В современных электромагнитных средствах неразрушающего контроля применяются многоэлементные преобразователи магнитных полей различных типов жидкокристаллические, мозаичные, доменные, матричные, строчные [48]. [c.143]

Решение. При типичных для коллоидных систем размерах частицы являются единичными доменами с постоянным магнитным моментом р, = Здесь а —радиус ферромагнитного ядра частицы, который обычно меньше радиуса частицы а на величину порядка постоянной кристаллической решетки дисперсной фазы. В отличие от суспензий в коллоидных растворах расстояние между частицами в цепочечной структуре заметно больше, чем 2а Го = 2(о4-б), где б—толщина защитной оболочки. [c.230]

При приближении уровня упругих напряжений к пределу текучести рост доменов заканчивается формированием упорядоченной, ориентированной в направлении нагрузки структурой. Этому моменту соответствует максимальное значение р щ. Далее на характер кривой оказывают ачияние два процесса. Во-первых, в начальной стадии пластического деформирования происходит вытягивание зерен в направлении нагрузки. Однако одновременно с этим интенсивно растет число барьеров на пути электронов проводимости, что приводи к повышению удельного электрического сопротивления. На последующих стадиях наблюдается разрушение сформировавшейся упорядоченной доменной структуры, что приводит к уменьшению магнитной проницаемости ц,. [c.47]

Из предыдущего параграфа ясно, что жесткоцепные макромолекулы (/о<СО,63) при некоторой концентрации должны образовать жидкокристаллическую фазу, состоящую из доменов, внутри которых цепи ориентированы параллельно. Так как формула Флори для жестких макромолекул (I. 12) удовлетворяется при т 10, ясно, что молекулярная масса должна быть достаточно велика. Доменная структура, с превращением системы в жидкий монокристалл , в принципе может быть ликвидирована с помощью электрических или сильных (ибо полимеры диамагнитны) магнитных полей [30]. [c.42]

Явление ферромагнетизма обусловлено тем, что внутри ферромагнетиков ниже температуры, называемой точкой Кюри, имеются небольшие кристаллические области, называемые доменами ( 3), в них спины неспаренных электронов оказываются ориентированными взаимно параллельно. Это значит, что в пределах домена существует спонтанная (самопроизвольная) намагниченность. Обычно направленность магнитных полей доменов самая разнообразная. Поэтому, чтобы намагнитить все тело, необходимо воздействовать на него внешним магнитным полем. Действие этого поля сводится к повороту магнитных моментов доменов в направлении внешнего поля (ориентация доменов) и к увеличению тех доменов, магнитные моменты которых составляют неименьшнй угол с направлением магнитного поля, и к уменьшению других доменов. Магнитное насыщение будет достигнуто тогда, когда магнитные моменты всех доменов окажутся ориентированными в направлении поля. Это связано с изменением линейных размеров тела (с м а г н и -тострикцией). Выше точки Юори ( рромагиитные свойства тела [c.349]

При выплавке железа из магнитного железняка одна нз протекающих в доменной печи реакций выражается уравнением Рез04 + СО = ЗРеО + Oj Пользуясь данными табл. 5 приложения, определить тепловой эффект реакции. В каком направлении сместится равновесие этой реакции ири повышении температуры [c.251]

Явление гистерезиса (остаточная индукция, коэрцитивная сила) обусловлено необратимым намагничиванием. Необратимое намагничивание соответствует крутому подьему кривой намагничивания или крутой части гистерезисной петли, где намагничивание проходит через нуль. Поле, соответствующее наибольшей проницаемости, приблизительно равно коэрцитивной силе //с. Необратимое намагничивание обусловлено смещением междоменной границы. Иа процесс намагничивания влияют кристаллическая анизотропия и различные включения. Наличие внутренних напряжений приводит к изменению энергии междоменной фаницы, при этом основное значение имеет фадиент нагфяжений. При возникновении полей рассеяния возле включений образуется доменная субструктура. Магнитный поток как бы обходит включения,и внутри домена, возле включения, образуются малые домены и соответственно дополнительные междомен-ные фаницы. При росте одних доменов за счет других происходит переход фаницы через включение, что сопровождается увеличением поверхност- [c.54]

Рис. VI. 22. Схема исчезновения доменной жидкокристаллической структуры при воздействии на нематическую фазу механическим полем (то же в магнитном поле, см. гл. VIII).

Целочисленный вклад в общую мерность, связанный с тепловой энергаей От Ш7, обеспечивает преимущественно разнообразные структурнью фазовые переходы с магнитной энергией - изменения преимущественно магнитных свойств вещества (образование и исчезновение магнитных доменов, точка Не-еля), с электрической энергией Вэ., - измененяя преимущеспвенно электрических свойств вещества (точка Кюри). [c.136]

Метод обогащения зависит от состава руды, гидрофобности пустой породы и формы нахождение желе за в руде. В зависимости от этого для обогащения используют промывку (отмывание пустой породы), флотацию, гравитационную и магнитную сепарацию. При этом оптимальную степень обогащения выбирают из технико-экономических соображений. По мере повышения содержания железа в концентрате возраста- Рис. 4.1. Определение ют затраты на обогащение (кривая оптимальной степени обога-СВ на рис. 4.1), но сокращгиотся зат- щения раты на доменный процесс (кривая з — затраты и себестоимость, АВ). Очевидно, что оптимальная ц — содержание железа в степень обогащения соответствует шихте точке пересечения этих кривых [c.55]

НИИ металла происходит изменение размеров, формы и ориентации магнитных доменов, при этом домены вступают во взаимодействие с дефектами кристал.1шческой решетки и макроскопическими дефектами [76, 77], Следовательно, величина магнитной проницаемости щ в значительной степени определяется поврежденностью материала, что делает возможным использование данной характеристики для анализа механизмов повреждения исследуемых сталей. [c.36]

Обобщенный параметр р, учитывающий как уде.пьное электрическое сопротивление р, так и магнитную проницаемость ц,, позволяет, таким образом, регистрировать процессы, происходящие на микро- (дислокации и дислокационные ансамбли) и мезоуровнях (в масштабе зерен и субзерен). Анализ процессов, протекающих на мезоуровне, возможен потому, что границы зерен и субзерен также являются барьерами на пути движения дислокаций и электронов проводимости или при росте и формоизменении магнитных доменов [76, 77]. [c.36]

Как уже говорилось, ферромагнетик при намагничивании изменяет свои линейные размеры и форму. Изменение формы каждого домена в по-ликристаллическом теле наталкивается на препятствия, которые возникают под влиянием соседних доменов, и возникают упругие напряжения. Энергия тела увеличивается на величину магнитоупругой энергии. Рассмотрим процесс намагничивания в условиях одновременного действия магнитного поля и внешних сил в пределах упругости. Железо, намагничиваясь в сравнительно слабых полях, несколько удлиняется, при этом поперечное сечение образца уменьшается. Отсюда на основе принципа Вант-Гоффа и Ле-Шателье о противодействии системы действующим на нее силам следует, что сжатие железного образца будет препятствовать его намагничиванию, а растяжение — способствовать [10, 84, 96]. Е и растяжении получим более высокую магнитную проницаемость ццо В/Н в начальной части кривой намагничивания, а коэрцитивная сила уменьшится. Для никелевого стержня получается обратная картина, так как при намагничивании его длина сокращается при некотором расширении поперечного сечения. [c.53]

При достаточно большой величине одноосных растягивающих напряжений уменьшение объема поперечно намагниченных доменов может происходить и в пластически деформированных участках 1фисталла (рисунок 2.2.2). Этот процесс наведения дополнительной одноосной магнитной анизотропии, нивелирующий локальное рассеяние магшггной текстуры в пластически деформированном участке ферромагнетика, подавляет мозаичную доменную структуру в правом наиболее напряженном участке, переходную к ней структуру комплексов 90° замьпсающих доменов, а также упрощает вид междоменных границ (рисунок 2.2.2, а, б). Количество основных полосовых доменов при этом увеличивается за счет роста 180° клиновидных областей (рисунок 2.2.2, б, в). При этом уменьшение ширины доменов О, отражающее рост пропгяженности 180° доменных границ, связано с величиной действующих упругих напряжений следующим соотношением [c.60]

Содержание 8-ферритной фазы может быть повышено холодным деформированием металла [84], причем существенно. Поэтому при определенных степенях гшастической деформации процесс формирования и роста доменов, ведущий к увеличению магнитной проницаемости ц,. преобладает над процессом роста удельного электрического сопротивления Р- [c.45]

Поскольку между механизмами статического и малоииклово1 о нагружения существуют определенные аналогии, наличие второго пика на кривой зависимости Р =5(Н) объясняется, вероятно, изменением формы и размеров зерен, создающим благоприятные условия для роста магнитных доменов. [c.54]

Магнитные свойства металлов связаны с их электрическими свойствами, поскольку элементарные носители магнетизма - электроны - обладают как магнитным моментом, так и элеюрическим зарядом. Наряду с общими для всех твердых тел элеюрическими свойствами магнитные материалы обладаюг рядом специфических электрических свойств, зависящих от самопроизвольной намагниченности. В магнитных материалах в каждом ферромагнитном домене на электрон проводимости даже при нулевом внешнем магнитном поле действует сила Лоренца. [c.17]

Рисунок 2.2.1 - Перераспределение магнитных доменов и намагниченности при формировании продольной магнитной текстуры (100)-кристалла Ре-З % 51 одноосньм растяжением аа о— 0 б - 100 в - 150 г -200 МПа. Стрелки указывают направление намагниченности в доменах

Наиболее наглядно влияние упругих напряжений на магнитную доменную структуру многоосных ферромагнетиков с различной кристаллографической ориентацией поверхности видно на магнитотрехосных кристаллитах железокремнистых сталей, обладающих положительной магни-тостриктщей [87]. Одноосные упругие деформации приводят к существенной перестройке типа магнитной структуры (переход от 90 к 180°), изменяют размеры отдельных доменов и вид междоменных фаниц. Поскольку материал имеет положительную магнитострикцию, действие продольных упругих растяжений в кристалле Ре — 3 % 81 типа (100) приводит к уменьшению объемов всех доменов с поперечной (относительно (Зо) ориентацией намагниченности (рисунок 2.2.1, домены А, В, С и В). [c.59]

Пластическая деформация, внося в ферромагнетик дефекты кристаллической структуры (зоны неоднородных внутренних деформаций, полосы скольжения, двойниковые прослойки и т. п.), измельчает магнитную доменную структуру (уменьшает размеры основных и увеличивает количество замыкающих доменов), то есть затрудняет процессы смешения основных доменных фаниц. При этом характер возникающих дефектов и особенности их распределения в кристалле, задавая определенный вид и поведение магнитных доменов, обусловливают ссютветствующие изменения электромагнитных свойств. Так, в (ПО) кристалле кремнистого железа с простой структурой основных 180° доменов в форме полос в исходном не деформированном состоянии (рисунок 2.2.5, а) появление в различных [c.64]

Таким образом, действие растяжения приводит к перестройке доменной структуры железа и наводит одноосную магнитную анизотропию за счет активных смещений 180° и 90° междоменных фаниц. При этом формируется одноосная магнитная текстура в железе, ось которой совпадает с осью образца. Поэтому упругое растяжение в железе формирует систему больших по длине продольных полосовых доменов. Число этих доменов значительно увеличивается гфи тшастической деформации за счет возникновения и роста клиновидных областей вблизи протяженных дефектов. [c.65]

В преобразователях с доменной связью используют тонкую магнитную пленку, на которую воздействует магнитный рельеф, что приводит к образованию в соответствуюгшк местах шшиндрических магнитных доменов. Считывание информации о распределении интенсивности магнитного поля в контролируемой зоне осуществляется с помощью провохшико-вых или ферромагнитных аппликаций, нанесенных на поверхность пленки. [c.143]

Разумеется, т пропорционально молекулярной массе или степени полимеризации. С увеличением фз (сверх ф ) изотропная фаза постепенно будет исчезать и весь раствор перейдет в жидкокристаллическое состояние с доменной структурой границы между доменами (внутри которых все, макромолекулы ориентированы одинаково) образованы так называемыми дисинклинациями, играющими ту же роль, что и дислокации в обычных реальных кристаллах. В сильном магнитном или электрическом поле границы между доменами могут быть ликвидированы, с превращением раствора в нематические монокристалл [22]. [c.38]

Чтобы произошло слияние доменов, приводящее, по существу, к образованию нематического монокристалла, нужно создать весьма умеренное механическое поле, характеризуемое неким градиентом скорости Y- В существующих гехнологических способах этот градиент реализуется либо посредством небольшой (примерно в полтора раза) вытяжки, либр путем пропускания раствора через коническую область перед капилляром фильеры. Заметим, что аналогичный жидкий монокристалл можно получить и в магнитном поле (гл. Vni, см. [22]), но для получения волокон или пленок такой прием невыгоден. [c.218]

Выще критической концентрации образования нематической фазы электрическое поле должно ликвидировать доменную структуру,. превратив систему в нематический монокристалл , подобный изображенному на рис. VI. 22 аналогичный эффект будет описан в гл. VIII для -нематической системы, помещенной в сильное магнитное поле. [c.265]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология