Лоренца поле

Уравнение Лоренца—Лоренца получается из (П.6) заменой на п сс, где Псо — предельное значение показателя преломлений п в оптическом диапазоне волн, полученное экстраполяцией п в область длин волн, стремящихся к бесконечности. Уравнение Лоренца—Лоренца следует, таким образом, из приближения (П.5) и не связано с какими-либо допущениями о среднем внутреннем поле в жидкой фазе. [c.40]

В масс-спектрометре (рис. 5) молекулы в высоком вакууме бомбардируются потоком электронов, которые выбивают из них собственные электроны, превращая в положительно заряженные ионы. Пучок таких ионов далее ускоряется электрическим полем и попадает в магнитное поле. При этом за счет силы Лоренца ионы отклоняются от прямолинейного движения. Сила Лоренца зависит от заряда иона Q, скорости его движения, а ускорение, отклоняющее пучок ионов, определяется и массой ионов. В итоге угол отклонения зависит от отношения Q/m и оказывается разным для частиц разной массы. Если, например, в пучке имелись молекулы Ю2, и Ю2, [c.27]

Здесь и, V, w — компоненты скорости W. Если на заряды действует также электрическое поле, то к силе Лоренца добавится сила Кулона, которая, согласно (2), равна еЕ. Полная электромагнитная сила, действующая на заряд, будет в этом случае [c.190]

Точные вычисления kt чрезвычайно сложны приближенные подсчеты были сделаны Чепменом . Единственный случай, когда возможна достаточно простая форма,— это газ Лоренца, т. е. такой газ, у которого разница масс двух атомов велика. Для такого газа силовое поле между двумя молекулами, находящимися на расстоянии г друг от друга, равно [c.171]

Поле соленоида и тороида. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях. Ускорители заряженных частиц - их применение в производстве. [c.165]

Распределение зарядов в диэлектрической среде при наличии внешнего электростатического поля определяется из общей системы уравнений Максвелла—Лоренца [c.135]

Среднее внутреннее поле/в изотропных жидкостях есть поле Лоренца. Оно отличается от среднего макроскопического поля 8 только тем, что прн расчете / не учитывается вклад источников поля, находящихся внутри изотропного элемента объема у. [c.42]

Распространение света в веществе с точки зрения классической теории связано с осцилляцией электронов в атомах и молекулах, которую вызывает падающий свет. Электромагнитная волна света, как указывалось, представляет систему двух взаимно перпендикулярных полей электрического и магнитного. Обычно для задачи распространения света в веществе рассматривают только электрическую компоненту электромагнитной волны, так как сила Лоренца, действующая на электрон со стороны магнитного поля, равна е [ухВ], где V —скорость электрона, В —магнитная индукция. Эта сила мала из-за малой величины и/с ( Го=сБо)- [c.175]

В =Вг. Направление распространения света выбирают за ось г. Вектор напряженности электрического поля световой волны ё находится в перпендикулярной плоскости ху (рис. Х1У.З). Если не учитывать затухания, то дифференциальное уравнение колеблющегося электрона можно записать в следующем виде с использованием выражения для силы Лоренца [c.250]

При переходе к области поглощения в эксперименте по эффекту Фарадея необходимо учитывать эффект Зеемана — расщепление спектральных линий испускания и поглощения в магнитном поле. Согласно упрощенной схеме эффекта Зеемана влияние магнитного поля в направлении г состоит в том, что колеблющиеся в плоскости ху электроны можно рассматривать как вращающиеся по и против часовой стрелки ( рис. Х1У.4). Однако сила Лоренца = = —е[уХВ] = — [гХВ] будет изменять частоту вращения электронов. Для левого круга частота увеличивается, поскольку сила / л направлена в центр (правило правой руки) и [c.253]

Указанные закономерности изменения диэлектрической постоянной в зависимости от частоты (дисперсия диэлектрической постоянной) сильно идеализированы, так как не учитывается возможность взаимодействия между диполями. Если предположить, что внутреннее поле в системе может быть расположено по Лоренцу, то описанную картину можно объяснить на основе теории Дебая. Однако необходимо подчеркнуть, что отсутствие взаимодействия между диполями и расчет внутреннего поля по Лоренцу в коллоидных системах предполагать нельзя. Следовательно, применение теории Дебая к подобным системам принципиально может привести только к первому, грубому приближению. Количественные выводы, сделанные на основании такого применения теории Дебая, не могут быть достоверными. Более того, явление дисперсии может быть и для дисперсных систем, частички которых не обладают дипольным моментом. Таким образом, дисперсия осуществляется не только по механизму Дебая. Но выводы из применения теории Дебая довольно широко распространены и поэтому необходимо рассмотреть их подробней. [c.108]

Для расчета Е необходимо воспользоваться понятиями и методами теории диэлектриков, такими, как среднее макроскопическое поле ё, внутреннее поле /, поле Лоренца, реактивное поле и др. Прежде чем перейти к описанию вывода той формулы, по которой можно вычислять Ef(, мы рассмотрим связанные с этим выводом вопросы теории диэлектриков. [c.37]

Среднее внутреннее поле/, подчиняющееся уравнению (И. 16), называют полем Лоренца. Для слабых полей ё, и изотропных диэлектриков поле Лоренца точно соответствует действительности. В ходе расчета поля Лоренца была принята для объема у сферическая форма. Ясно, что результат расчета не должен зависеть от того, какая форма выбрана для объема V, мысленно выделенного в жидком диэлектрике. Сферическая форма выбрана только потому, что в этом случае расчеты принимают самый простой вид. Можно показать, что поле Лоренца применимо и к некоторым кристаллам, имеющим кубическую решетку. [c.42]

Иногда считают, что применение формулы Лоренца для среднего внутреннего поля жидкостей не вполне оправдано, потому что в жидкостях есть корреляция между ориентациями молекул, находящихся неподалеку друг от друга. Такая корреляция действительно существует. Об этом будет подробно сказано далее при описании структуры жидкостей. Но надо иметь в виду, что при расчетах среднего внутреннего поля / усреднение положений источников поля, находящихся вне элемента объема у, производится относительно лабораторной системы координат, никак не связанной ни с положениями источников поля вне (IV, ни с положениями источников поля внутри йи. Иными словами, элемент объема (IV есть однородная часть однородной макроскопической системы. Если в элементе объема и есть полярная молекула, то ее корреляция с окружением, конечно, будет приводить к отклонениям /от /. С течением времени эта полярная молекула вследствие изотропии жидкости будет с равной вероятностью принимать любые ориентации относительно лабораторной системы координат. Поэтому при усреднении/отклонения/от/будут взаимно уничтожаться и в итоге влияние корреляции исчезнет. [c.42]

Мы обсуждали так называемое приближение сильной связи для уровней электронной энергии твердых тел. Эта теория более применима для внутренних электронов, чем для валентных. Чтобы объяснить электропроводность твердых тел, вернемся к приближению свободного электрона Друде, Лоренца и др. Согласно этой теории, электроны в металле характеризуются относительно большими значениями среднего свободного пробега и могут свободно двигаться под действием внешнего электрического поля. Электропроводность х определяется формулой [c.588]

Поле Лоренца / в общем случае слагается из поля полости G и реактивного поля R-. [c.43]

Обе составляющие поля Лоренца есть средние величины. Знак"усреднения обычно опускают и мы последуем этому правилу. Нужно только помнить, что Си/ — не мгновенные локальные величины полей, а статистические средние макроскопические характеристики. [c.43]

Влияние магнитного поля Н можно учесть, заменив правую часть уравнения (176) силой Лоренца [c.132]

В магнитном поле на электрон, помимо силы /,,, действует сила Лоренца д = (е/с) vH, ко- торая, согласно рис. 126, а, на-правлена в сторону, противоположную fe- Под действием этой силы скорость электрона изменяется и становится равной v = or соответственно центростремительная сила становится равной [c.294]

Лоренца и закон Максвелла. а — правовинтовая система координат б — первоначальное расположение электрического поля. [c.52]

Лоренца и было положено Максвеллом в основу описания электромагнитного поля. [c.52]

Закон Максвелла. Для рассмотрения закона Максвелла воспользуемся рисунком, приведенным в физике для электрического поля, действующего на заряд (рис. 27), и упрощенными уравнениями Томсона — Лоренца в известных обозначениях Е = с /с) р,Я, Н = с /с)гЕ. [c.52]

Пусть силовые линии электрического поля направлены по оси , магнитные силовые линии — по оси а скорость 1 — по оси X. (Здесь скорость =v . Скорость движения заряда или скорость распределения электромагнитного луча в веществе с магнитной и диэлектрической проницаемостями е и ц. Тогда из только что приведенных уравнений Томсона —Лоренца, разделив одно на другое, получим /г Е= / ГН. [c.52]

Анализ Лоренца, основанный на интуитивных представлениях и разумных постулатах, непосредственно приводит к довольно точным количественным результатам. С другой стороны, формулы, которыми следует пользоваться в разнообразных и более сложных случаях, обычно выводятся из соотношений, одновременно охватывающих воздействие многих более общих механизмов. Этими общими соотношениями являются уравнения (2.1.1) — (2.1.3). Но вначале для выяснения не вполне очевидного смысла уравнения (2.1.2) сделаем несколько дополнительных преобразований, позволяющих включить в это уравнение выталкивающую силу В в явном виде. Рассмотрим члены с объемной силой и полем давления, входящие в уравнение (2.1.2), [c.43]

Если через волновод в виде стальной проволоки диаметром В распространяется поперечная ультразвуковая волна с волновым вектором qz (ось 2 - вдоль стержня), то, вследствие возникновения областей сжатия и растяжения в металле волновода, появляется переменное электрическое поле. Причина его появления связана со смещением ионов в узлах кристаллической решетки металла. При этом электроны практически не взаимодействуют с ультразвуком и движутся только под действием электрического поля ионов. Фактически возникают микротоки. Если приложить магнитное поле перпендикулярно смещению ионов, то под действием силы Лоренца электроны начнут отклоняться в плоскости, перпендикулярной магнитному полю, а само направление отклонения электронов определяется по правилу левой руки. Этот эффект называется магнитоакустическим эффектом. При соответствующем подборе размеров диаметра проволоки О волновода, величины магнитного поля В поплавка, и длины ультразвуковой волны траектория замкнется и по поверхности проволоки волновода будет протекать электрический ток. [c.83]

Если читатель не специалист по приборостроению, задача может показаться не вполне понятной. Но суть дела проста. В магнитном поле расположена легкая рамка, от малейшего сотрясения она колеблется — с этим надо бороться. Соль задачи — во множестве ограничений нельзя усложнять прибор, нельзя утяжелять рамку, нельзя применять жидкостное и магнитоиндукционное демпфирование... Дана невепольная система есть вещество (рамка) и магнитное поле, не взаимодействующие между собой. Ответ очевиден. Надо привязать к рамке второе вещество, которое будет взаимодействовать с магнитным полем. Такое вещество — движущиеся заряды. На боковые поверхности рамки наносят электрет при колебаниях, т. е. при движении рамки в магнитном поле, позникает сила Лоренца, пропорциональная скорости перемещения зарядов и гасящая колебания (а. с. 481844). [c.114]

Магнитные свойства металлов связаны с их электрическими свойствами, поскольку элементарные носители магнетизма - электроны - обладают как магнитным моментом, так и элеюрическим зарядом. Наряду с общими для всех твердых тел элеюрическими свойствами магнитные материалы обладаюг рядом специфических электрических свойств, зависящих от самопроизвольной намагниченности. В магнитных материалах в каждом ферромагнитном домене на электрон проводимости даже при нулевом внешнем магнитном поле действует сила Лоренца. [c.17]

Преобразователи Холла. Преобразователи Холла работают по пртг-ципу возникновения ЭДС в результате искрнвления пути носителей тока в металлах и полупроводниках, на.чодящихся в магнитном поле, под действием силы Лоренца [47]. [c.119]

Положение максимума поглощения для каждой линии, соответствующей тому или иному координационному окружению, определяется на шкале скоростей эмпирически, исходя из физических предпосылок о влиянии рассматриваемой координационной конфигурации атомов на значение внутреннего эффективного поля на резонансном ядре. Пусть в нашем случае максимум поглощения для координационного окружения (О, 0) приходится на пятидесятый канал, который будет соответствовать х = О для линии Лоренца окружения (О, 0). Максимум поглощения для координационного окружения (1, 0) сдвинут на три канала влево (т. е. нахождение одного атома примеси в первой координационной сфере резонансного ядра увеличивает внутреннее поле на ядре), а максимум поглощения координационного окружения (О, 1) сдвинут на два канала вправо от положения максимума (О, 0), и так далее. Тогда, вьгаисляя соответствующие значения функции /г и суммируя их по всем координационным окружениям, принятым к рассмотрению, получают значения интенсивностей в каждом значении скорости для построения теоретического спектра поглощения (табл. XI.4). [c.223]

После этого пучок попадает ь маг П]тный анализатор, где на него действует магнитное поле с иидукщ1ен В, также перпендикулярное направлению пучка. Под действием силы Лореииа evB пучок снова искривляется, причем радиус кривизны определяется равенством силы Лоренца и центробежной силы [c.45]

Рассмотренный подход представляет собой интерпретацию отклонений функции Лоренц — Лорентца от постоянства, обусловлениых появлением Д01юлнптельных межатомных взаимодействий. Эти отклонения можно запрограммировать в самой формуле рефракции, введя в нее члены, отражающие изменения внутреннего поля. Такой подход был развит Бётхером [245, 246]. [c.208]

Я II /) магнитные поля не должны были бы влиять на сопротивление. Действительно, если скорость у всех электронов одна и та же, то в стационарном состоянии действие силы Лоренца и электрического поля Холла полностью компенсируются и пути электронов отстаются неискаженными магнитным полем, а сопротивление — неизменным. [c.331]

Сопротивление образца изменяется благодаря максвеллов-кому распределению скоростей электронов если поле Холла компенсирует отклонение магнитным полем для электронов некоторой средней скорости, то электроны со скоростью меньше средней будут отклоняться в сторону электрической силы Холла еЕу, а электроны со скоростью больше средней будут отклоняться в сторону магнитной силы Лоренца еУхН с. Это ведет к уменьшению длины свободного пробега и тех, и других электронов в направлении внешнего электрического поля Е , а следовательно, и к росту сопротивления. [c.331]

В классич. электродинамике Э. рассматривается как частица, движение к-рой подчиняется ур-ниям Лоренца-Максвелла. Сформулировать понятие размер Э. можно лишь условно, хотя величину г = еУт < и принято наз. классич. радиусом Э. Описание поведения Э. в потенц. полях, отвечающее эксперим. данным, удалось дать лишь на базе квантовой теории, согласно к-рой движение Э. подчиняется ур-нию Шрёдингера для нерелятивистских явлений и ур-нию Дирака для релятивистских (см. Квантовая механика). Вычисляемые в релятивистской квантовой теории характеристики Э., напр, магн. момент, с чрезвычайно высокой точностью совпадают с их эксперим. значениями. [c.438]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология