Средний свободный пробег

Таким образом, средний свободный пробег молекулы идеального газа полностью определяется диаметром и концентрацией молекул и при данной концентрации не зависит от температуры. [c.116]

Коэффициент вязкости имеет также и теоретическое значение зная его по кинетической теории газов можно определить величины среднего свободного пробега молекул, коэффициент диффузии газов и другие величины. [c.70]

Азот находится в сосуде при 1,01 10 Па и 298 К. Рассчитайте 1) число ударов о стенки сос уда в 1 с/см 2) число соударений между олекулами за 1 с в 1 см 3) средний свободный пробег молекул. [c.378]

В некоторой точке поверхности фронта волны будут усиливать друг. друга. Таким образом, создается граница, при которой давление, температура и плотность изменяются почти дискретно. Это и составляет продвигающийся ударный фронт, толщина которого примерно равна длине среднего свободного пробега. [c.407]

Эффект разделения в масштабе молекул определяется статистическим распределением пустот с определенным диаметром (рис. 30). Если диаметр пустот мал, а соотношение поверхности и объема велико, то доминируют эффекты собственно адсорбции. Если величина среднего свободного пробега молекул газообразного компонента велика, по сравнению с диаметром пустот, то разность между скоростями диффузии компонентов обратно пропорциональна квадратному корню из величины молекулярного веса. [c.84]

Теперь можно определить длину среднего свободного пробега [c.116]

Во-вторых, в газовых реакциях с конверсией может меняться число молей. В этом случае устанавливается собственно мольный поток в радиальном направлении на него заметно влияет перенос реагентов н продуктов диффузией (соответственно внутрь частицы катализатора и из нее), если это свободная молекулярная диффузия в порах. С другой стороны, когда средний свободный пробег молекул газа больше, чем диаметр пор, преобладают кнудсеновская диффузия и различные виды миграции, независимые друг от друга [c.179]

Данные исследований, проведенных для определения оптимальной пористой структуры силикагеля и других форм оксида кремния, приведены в статьях [60, 90—96]. Авторы этих статей полагают, что оптимальный радиус пор близок к 1000 А, а поры с радиусом ниже 500 А оказываются меньше среднего свободного пробега молекул реагентов и продуктов. [c.253]

Числа в скобках соответствуют величинам, полученным по диффузионной теории (Р -приближение). Эти результаты использовались для нахождения полного потока фо (ж) в окрестности поверхности раздела. На рис. 7.14 показано это распределение на различных расстояниях от плоскости х=0 в единицах среднего свободного пробега (1/2 р) для каждой области. [c.278]

Хч—теплопроводность частицы X—средний свободный пробег молекул газа [c.18]

Из кинетической теории, которая рассматривает газ как твердые сферы без межмолекулярных сил притяжения и отталкивания, средний свободный пробег молекул определяют из уравнения [c.103]

Вторая стадия адсорбции заключается в том, что молекулы газа проникают в поры твердого вещества, третьей стадией является собственно адсорбция молекулы в определенной области поры. Иногда после адсорбции молекулы проникают через твердое тело путем внутренней диффузии, но эта стадия не влияет на скорость адсорбции. Собственно адсорбция в порах протекает очень быстро по сравнению с двумя первыми стадиями. Скорость диффузии вдоль поры определяется коэффициентом диффузии в поре 0 , который может быть найден из следующего уравнения [922] для случаев, когда поры меньше среднего свободного пробега молекул [c.157]

Лэнгмюр [489] использовал теорию диффузии Стефана — Максвелла, в которой предполагалось, что частицы не влияют на молекулы газа. Это ограничивает область применения коэффициента диффузии, рассчитанного по этой теории, до частиц таких размеров, которые намного меньше среднего свободного пробега молекул газа, но значительно больше размеров самих газовых молекул. Лэнгмюр нашел, что коэффициент диффузии может быть определен из соотношения [c.310]

Экспериментально полученные характеристики короны зависят от двух противоположных эффектов во-первых, чем плотнее газ, тем становятся короче средний свободный пробег, это затрудняет ионизацию и увеличивает потенциал искрового перекрытия во-вторых, усиленная фотоионизация и снижение ионной диффузии способствует распространению стримера от анода через искровой промежуток, а затем второй эффект а при критическом давлении происходит искровой пробой. [c.495]

Эти скорости огромны. Между тем скорости перемещения газов в пространстве сравнительно ничтожны. Это объясняется тем, что молекулы, двигаясь с огромными скоростями, постоянно сталкиваются между собой и перемещаются в пространстве не по прямой, а по сложным зигзагообразным линиям, состоящим из очень коротких отрезков прямой. В результате молекулы незначительно удаляются от своего первоначального положения. Расстояние, проходимое молекулой от столкновения к столкновению, называется свободным пробегом. Эти расстояния в газе разнообразны по величине в практических вычислениях обычно ограничиваются определением только среднего свободного пробега молекулы. Длину свободного пробега вычисляют по формуле [c.22]

Для описания движения частиц, взвешенных в газовой среде, это гидродинамическое уравнение пригодно только в том случае, если размер частиц значительно больше среднего свободного пробега молекул гааа. Так как при атмосферном давлении эта величина для воздуха составляет приблизительно 10" см,-то очевидно, уравнение Стокса применимо лишь для грубодисперсных аэрозолей,, радиус частиц которых превышает 10- см. При меньших давлениях , следовательно, при большем свободном пробеге граница применимости уравнения Стокса для аэрозолей смещается в сторону еще меньшей дисперсности. [c.343]

Среднюю длину свободного пути (средний свободный пробег молекулы между столкновениями) % можно определить по уравнению [c.37]

Как видно, средний свободный пробег обратно пропорционален плотности газа. [c.19]

Явление нормального скин-эффекта, рассмотренное в гл. VII, 1, хорошо объясняется на основе уравнений Максвелла и закона Ома. При этом мы предположили, что выводы теории справедливы для всех температур и частот. Однако Пиппард (1947 г.) показал, что при низких температурах имеется сильное расхождение между предсказаниями теории и результатами опыта. При низких температурах благодаря возрастанию проводимости глубина [см. формулу (636) ] проникновения поля высокой частоты d в металл уменьшается, тогда как средний свободный пробег 4 увеличивается, так что он может стать в несколько раз больше глубины скин-слоя. В этом случае электрон за время одного свободного пробега будет двигаться через области с разной напряженностью поля и добавочная скорость, которую он получит, будет зависеть от напряженности поля вдоль всего пути движения. Это значит, что уравнение I = аЕ, в котором а постоянна для всех частей металла, должно быть заменено более общим уравнением / = / (Е, Z), где Z — так [c.409]

В зоне дугового разряда средняя скорость движения заряженных частиц мало отличается от средней скорости теплового движения газа ал. Тогда если Я — средний свободный пробег частиц, то среднее время между соударениями равно т= = Х1ш. За это время поле Е сообщит частице ускорение е //п, а путь частицы в направлении поля будет [c.27]

Среднее число столкновений одной молекулы в секунду 2 = 4 ]/ 2 Л/ я г иа-Средний свободный пробег молекулы [c.299]

В кинетической теории веществ доказывается, что коэффициент диффузии равен одной трети произведения средней квадратичной скорости движения молекул на длину среднего свободного пробега молекул. [c.93]

При турбулентном режиме наряду с общим движением потока происходит также движение отдельных частиц в направлении, перпендикулярном общему движению (турбулентные пульсации). Несмотря на кажущуюся беспорядочность этих пульсаций, они следуют определенным закономерностям. Эти закономерности состоят в том, что среднее значение пути смешения / (расстояние, на которое перемещаются частицы в поперечном направлении) и средняя пульсационная скорость и (скорость частиц при перемещении в поперечном направлении) сохраняют с течением времени некоторую постоянную величину, зависящую от гидродинамических условий. По аналогии с кинетической теорией газов можно отметить, что путь смешения соответствует среднему свободному пробегу молекул, а средняя пульсационная скорость— средней квадратичной скорости движения молекул. [c.99]

Примечание. Л/— молсиулпрный вес а — диаметр в — средняя скорость Ь — средний свободный пробег 2 — частота столкновений. [c.143]

Таким образом, X есть обратная величина среднего свободного пробега /, уже вычисленного раньше. Величину Р(х) можно втлразить через L [c.146]

Была сделана попытка корреляции коэффициента перемешивания с изме-реввыми величинами скорости частиц и среднего свободного пробега на основании киветической теории. Джинс ввел представление об инер> цйовном факторе скорости 0, учитывающем, что скорость молекул газа после соударения зависит от величины и направления скорости перед соударением. [c.67]

Кроме огромной выделяющейся энергии, значение процессов деления состоит еще и в том, что индуцированное нейтронами деление само по себе не затухает. В процессе деления, инициированном нейтронами, происходит выделение нейтронов при делении выделяется в среднем 2,5 нейтронов на один акт деления. Если каждый из выделяющихся нейтронов приведет к дополнительному акту деления, то, очевидно, что возникнет цепная реакция. Однако, если средний свободный пробег нейтронов будет настолько велик, что возникнет возможность ухода нейтронов из системы, то реакция прекратится. Следовательно, для самоподдерживания реакции необходимо, чтобы в среднем один нейтрон каждого деления вызывал другое деление. Таким образом, существует минимальный, или критический размер расщепляющегося материала, меньше которого реакция несамоподдерживается, другими словами, вероятность ухода нейтрона становится больше, чем вероят- ость индуцирования нового акта деления. Если две докритиче-ские массы свести вместе, что получится критическая или сверх-критическая масса, что приведет к протеканию цепного процесса— ядерному взрыву. [c.419]

Ламинарный поток по Пуазейлю имеет место в порах, диаметр которых значительно превмпает величину среднего свободного пробега молекул газа. [c.31]

Когда ра.змеры каналов и промежуток между ними малы по сравнению со средним свободным пробегом в. замедлителе, выражение (10.222) хорошо аннроксимируется выражением (10,220), Кроме того, можно показать, что в любом случае величина Ец/ дн, полученная из уравнения (10.222), ио крайней мере не меньше величины, полученной из уравнения (10.220) таким образом, [c.516]

Следует отметить, что в уравнениях (УП.14) и (VH.15) эффективность перехвата может быть больше единицы. Пич [643] рассчитал эффективность перехвата для чисел Кнудсена, лежащих в пределах 10- <Кп<0,25, используя видоизмененное уравнение Кувабары — Хаппеля для области, в которой происходит проскальзывание . Он нашел, что т]с возрастает при увеличении R, (1—е) и X средний свободный пробег молекул). Из последнего следует, что эффективность увеличивается при понижении давления. [c.308]

Однако, как отмечали Лью и Е [523], средний свободный пробег ионов Хг на порядок меньше значения, которым пользовался Кошэ, а хаотическое тепловое движение становится более важным для малых частиц и не может выражаться как упорядоченное движение вдоль силовых линий. В связи с этим исследователи разработали новую теорию, рассматривающую хаотическое движение, а также зависимость такого движения от приложенного поля. Эти зависимости поддаются числовым решениям, которые вполне соответствуют экспериментальным данным. [c.453]

Влияние заряда на скорость коагуляции частиц очень сложно, и экспериментальные данные по этому вопросу противоречивы. Если все частицы несут заряды одинакового знака, это замедляет коагуляцию, тогда как разноименные заряды, возникающие на частицах в сильном электрическом поле [299], ускоряют агломерацию. Методы расчета с учетом электрических зарядов частиц можно найти в литературе [315]. Влияние температуры, давления и вязкости на скорость агломерации может быть рассчитана из изменения константы коагуляции х при изменении температуры, вязкости и поправочного коэффициента Каннингхема (который представляет собой сложную зависимость длины среднего свободного пробега молекул газа от температуры, давления и вязкости), т. е. (4СА7 /3[х) при 5 = 2. [c.519]

Особую роль играет дисперсность частиц при их седиментации в аэрозолях. При применении закона Стокса к аэрозолям основное значение приобретает требование сплопиюсти среды, при нарушении которой законы гидродинамики неприменимы. В аэрозолях среду мол-сно считать сплоии10й, если размер частиц значительно превышает средний свободный пробег молекул газа. При этом условии частица взаимодействует сО множеством молекул среды. При нормальных условиях для воздуха длина свободного пробега молекул составляет около 0,1 мкм. Закон Стокса Ргр г) в этом случае удовлетворительно описывает движение частиц с радиусом более 5 мкм. Если же длина свободного пробега молекул значительно больше размера частицы, последняя будет находиться в тех же условиях, что и отдельные молекулы газа. Среда по отношению к частице оказывается дискретной, и на движение частицы распространяются законы молекулярно-кинетической теории, которая [c.193]

Легкие частицы имеют скорости больше, чем тяжелые, и чаще сталкиваются с пористой диафрагмой (мембраной), что способствует их предпочтительному проникновению. Чтобы обеспечить режим кнудсеновской диффузии, диаметр отверстий в диафрагме должен быть меньиле десятой части среднего свободного пробега молекул. Таким образом, метод газовой диффузии основан на различии кинетических свойств разделяемых газов. Этот метод был впервые применен в 1932 г. для разделения изотопов неона. В настоящее время метод широко применяется для разделения изотопов урана 235 и 238 (р / = 1,0043), который предварительно превращают в газообразный гексафторид урана, сублимирующий при 56 °С. [c.239]

До спх пор мы рассматривали газовые теченпя, в которых газ представляет собой сплошную среду это справедливо, когда длина среднего свободного пробега молекул газа I весьма мала по сравнению с характерным размером газовог( теченпя L. [c.132]

Течение газа при этих условиях детально исследовано Кнуд-сеном, поэтому и получило название кнудсеновского потока. Задолго до развития кинетической теории газов Грэм, исследуя прохождение газов через пористые пластинки из гипса (в настоящее время известно, что поры таких пластинок малы по сравнению со средним свободным пробегом молекул газа), установил, что количество прошедшего газа прямо пропорционально разнице давлений и обратно пропорционально корню квадратному из молекулярного веса газа и температуры. [c.80]