Лоренца число

В настоящее время существуют различные точки зрения на природу возникновения хаотических колебаний. Теории особенностей гладких отображений и теории бифуркаций строго доказывают факт, что хаотические колебания могут возникать в системах, описываемых обыкновенными дифференциальными уравнениями, число которых не меньше трех [143]. Примером может служить известная система уравнений Лоренца, связывающая скорость жидкости X с величинами У и характеризующими ее температуру [1441 [c.321]

Таблица I. Экспериментальные значения числа Лоренца L =)b/(oT)

Таким образом, полученный результат можно выразить через числа Грасгофа и Прандтля. Но в формуле Лоренца они объединены в единый параметр — число Рэлея. Во многих течениях, вызванных выталкивающей силой, и при различных конфигурациях достаточно представить описание процесса переноса при помощи числа Рэлея.. [c.42]

Это уравнение можно использовать для определепия в, т. е. нахождения эффективного числа электронов, принимающих участие в дисперсии света (см. табл. 7 и 8, шестой столбец). С другой стороны, если из независимых данных для какой-либо молекулы найдена величина , уравнение (50) можно использовать для определения среднего эффективного заряда электрона. Так, например, если для Нз, О2 и N3 принять 5 соответственно равным 2, 4 и 6, то отношение эффективного заряда к полному в каждом случае окажется равным 0,88. Впервые это было показано Кэмпбеллом [18] Согласно Лорентц-Лоренцу, мольная рефракция с той же степенью точности равна [c.347]

Член в уравнении (2.66) свидетельствует о быстром усилении дисперсионного взаимодействия при увеличении объема молекулы и числа поляризуемых электронов. В соответствии с уравнением Лоренца — Лорентца поляризуемость а связана с молекулярной рефракцией и с показателем преломления. Таким образом, растворители с большим показателем преломления и, следовательно, с большой оптической поляризуемостью должны проявлять особенно сильные дисперсионные взаимодействия. Как указано в табл. А.1 (см. приложение) все ароматические соединения обладают сравнительно высоким показателями преломления (л= 1,6273, 1,6200, 1,5863 и 1,5763 для хино-лина, иодбензола, анилина и дифенилового эфира соответственно), а из всех органических растворителей наибольший показатель преломления (л= 1,6280) имеет дисульфид углерода. [c.35]

Вопросам расчета напряженно-деформированного состояния криволинейных труб занималось большое число исследователей. Карманом в 1911 г. [278] теоретически решена задача о большей податливости криволинейной трубы по сравнению с прямой. Причиной повышенной податливости при изгибе кривой трубы является сплющивание ее поперечного сечения. При сплющивании меняется линейный закон распределения продольных напряжений и возникают местные поперечные изгибные напряжения. Карман в своем решении основывался на теории о минимуме потенциальной энергии деформации. Лоренц рассмотрел эту задачу на основе теоремы о наименьшей работе. [c.328]

К числу наиболее распространенных в органическом анализе комбинированных функций относятся удельная (10) (формула Лоренц—Лоренца) и молекулярная (11) рефракции [c.184]

Кроме большого числа справочных таблиц, пополненных новейшими данными, приводятся вспомогательные расчетные таблицы функции Лорентц — Лоренца и ее логарифмов, впервые публикуемые для широкого интервала показателей преломления от 1,200 до 1,999, а также удобные таблицы поправок для определения плотностей пикнометрическим методом. [c.4]

Линия спектра ЯМР характеризуется формой, шириной бЯ [обычно от 8 до 1,6-10 а/.ч (от 0,1 до 20 э)1 и т. наз. вторым моментом ЛЯа (средним значением к ). Основной причиной, обусловливающей расширение линии, является взаимодействие между ядрами. Если в теле содержатся группы из небольшого числа ядер, то линия спектра ЯМР имеет характерную поддающуюся расчету форму дублет — для СНз-групп или изолированных молекул НаО, напр, в кристаллогидратах, триплет — для СНз-групп. Чаще взаимодействие между ядрами приводит к появлению колоколообразной линии, приближенно описываемой ур-ниями Гаусса или Лоренца. В этом случае теоретически можно рассчитать лишь второй момент линии. Вследствие молекулярного движения локальное магнитное поле в каждой точке не остается постоянным, а изменяется со временем по величине и направлению. В результате наблюдается сужение линии и уменьшение второго момента. [c.519]

Мы видим, что энергии возмущенных состояний распределены симметрично вокруг невозмущенного уровня. Число уровней попрежнему равно 27-f-1, но величина расщепления отличается от простой теории множителем g, который отличается от единицы членом, происшедшим от матричного элемента S . Для синглетных уровней 5 = 0 и L=J, так что добавочный член исчезает. Другими словами, теория нормального триплета Лоренца относится к эффекту Зеемана на линиях, являющихся комбинациями синглетных уровней. [c.365]

Однако оказалось, что во многих случаях расщепление значительно сложнее число компонент бывает более трех и величина смещения частот А не соответствует в точности вычисленной по формуле (1.9). Расщепление, описываемое теорией Лоренца, называют нормальным эффектом Зеемана. Другие виды расщепления — аномальным эффектом Зеемана. [c.14]

Лоренц показал, что если п представляет собою показатель преломления при световой волне бесконечной длины, а ЛГ — число молекул в грамм-молекуле (число Авогадро), то поляризуемость можно выразить как [c.486]

По величине электросопротивления и теоретическому значению числа Лоренца для A1N — полупроводника рассчитана электронная составляющая теплопроводности. При температуре 673° К она [c.169]

Денсиметрический метод. В 1944 г. Линдертсе успешно разработал метод, основанный на измерении плотности с1, удельной рефракции (по Лорентц-Лоренцу) и молекулярногс веса М. Метод основан на сопоставлении прямого метода с физическими свойствами большого числа прямо-гонных или обработанных масляных фракций. Методика определения очень похожа на методику кольцевого анализа по Уотерману. Основное различие заключается в том, что вместо анилиновой точки определяется плотность. [c.377]

При более высоких температурах число электронов, участвующих в процессе теплопроводности, продолжает расти пропорционально температуре, но в то же время их длина свободного пробега падает вследствие электрон-фо-нонного взаимодействия. Первое явление доминирует во всем температурном диапазоне в металлах с высокой концентрацией дефектов решетки, что находит отрансение в постоянном росте теплопроводности с увеличением температуры. Напротив, в чистых металлах теплопроводность достигает максимума при той температуре, при которой начинает проявляться электроп-фононпое взаимодействие, что влечет за собой падение теплопроводности в остальном температурном диапазоне (см. 4.5.6). При температурах выше примерно 150 К теплопроводность X и электрическая проводимость а связаны соотношением, называемым законом Видемана—Франца—Лоренца [c.191]

Для определения температурного хода в наружной обл асти дуги используются способ Бартельса и Лоренца [Л. 1-102]. Этот способ дает возможность установить температурный ход, пользуясь измеренным ходом интенсивностей излучения одной линии спектра. При достаточно высоких температурах указанная кривая интенсивностей излучения имеет максимум, определяемый противоположным влиянием числа частиц и фактора Больцмана, т. е. [c.110]

Из уравнения (2.2.20) следует, что при 5 = 0, йф1й8 = Ь. Лоренц нашел, что 61 г 0,548. Итак, ёз/ёУ—Х при 5=0, а йУ/йу определяется из уравнения (2.2.11). Таким образом, Лоренц вычислил величину, которая теперь называется числом Нуссельта [c.41]

Хотя анализ Лоренца явля тся довольно точным, в ряде практических задач он приводи ) к неверным результатам. Например, в разд. 3.4 показано, что плотность теплового потока на поверхности, которая, согласно вычислениям по уравнению (2.2.21), не зависит от вертикальной координаты х, при расчете по теории пограничного слоя изменяется пропорционально При Рг с 1 оценка влияния числа Прандтля по формуле [c.42]

Из ф-ций и, используемых в химии, нанб. значение имеют ф-ция Лоренца-Лоренца, производная п по концентраций растворенных в-в (инкремент и) и дисперсионные ф-лы, включающие разности показателей преломления для двух длин воли. Инкременты л используют в жидкостной хроматографии и при определении мол. массы полимеров методом рассеяния света. Средняя дисперсия пр-п , частные дисперсии (пх - п Шх - и число Аббе (ио - ])/(% -п [c.261]

В общем, введение фтора в циклобутановое кольцо понижает показатель преломления и повышает плотность соединения. Для сравнения с наблюденной молекулярной рефракцией рефракция была вычислена с помощью уравнения Лорентц — Лоренца. Атомная рефракция фтора была определена путем вычитания суммы обычно употребляемых значений всех других инкрементов из величины,определен-ной экспериментально, и деления полученной разности на число атомов фтора.Атомная рефракция фтора в этих соединениях менялась от 1,04 до 1,64 и в среднем равнялась 1,16 [6]. Тетрафторциклобутаны, представленные в табл. 1, молекулы которых состоят только из углерода, водорода и фтора, имеют АРр в среднем равную 1,08, которая соответствует величине, описанной для фторуглеводородов, содержащих в молекуле четыре атома фтора [7 ]. [c.315]

Обычью расчеты проводят на электронной счетной машине ОЕ-225. Номера каналов преобразуют в истинные интенсивности, которые затем сравниваются с теоретическими распределениями интенсивностей по Лоренцу — Ми, рассчитанными с интервалами в 0,0030 мкм по диаметру частиц. В конечном счете получают зависимость между числом частиц и их размерами. [c.256]

Металлы и сплавы. Скорость рассеяния электронов фононами очень слабо изменяется как при полном, так и при частичном изотопическом замещении (см. раздел, посвящённый электропроводности). Это приводит к тому, что изотопический эффект в электронной теплопроводности не может быть большим. Экспериментально и теоретически этот эффект в металлах специально, по-видимому, не исследовался. Достаточно надёжную оценку величины эффекта можно сделать, исходя из известного линейного по массе изотопического эффекта в электросопротивлении [см. формулу (12.1.10) и используя закон Видемана-Франца, связывающий электронную теплопроводность с электропроводностью сг Хе = LquT Lq = 2,445 10 Вт Ом/К — число Лоренца). Электронная теплопроводность лёгкого изотопа выше, чем тяжёлого. При комнатных температурах, что для многих твёрдых тел отвечает ситуации Т 0D, изотопический эффект в Хе, видимо, должен быть практически нулевым — не более 1-2% даже для металлов из самых лёгких элементов. При низких температурах можно ожидать, что величина эффекта будет нескольких десятков процентов для химически чистых металлов. В металлических сплавах, а также в химически грязных металлах изотопический эффект будет значительно подавлен из-за рассеяния электронов на примесях и других дефектах решётки. [c.78]

Очевидно, что для любого числа композиций распределений Лоренца и Гаусса можно заменить Дхр на Ахгк и [c.47]

Приборы с анализатором, использующим принцип магнитного секторного поля, относятся к числу наиболее часто применяемых аналитических масс-спектрометров. Ионы, образующиеся в ионном источнике, получив ускорение в поле с разностью потенциалов Ууск, попадают в однородное магнитное поле напряженностью Нм, силовые линии которого направлены перпендикулярно направлению полета ионов. При постоянной скорости движения траектории полета ионов будут искривляться с различными радиусами кривизны отклонения Готкл в зависимости от величины отношения массы к заряду т/г при сохранении равновесия между отклоняющей силой Лоренца и центробежной силой. [c.289]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология