Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Условия третьего рода

    С учетом выражения (IV. 56) решение задачи о температурном поле в трубе с зернистым слоем (IV. 42) полностью совпадает с известными решениями для нестационарного охлаждения (нагревания) цилиндра бесконечной длины [40] при граничных условиях третьего рода. Поэтому для расчета температур в зернистом слое можно пользоваться графиками и таблицами, приведенными в [22, 40], в широком диапазоне значений В1 и Ро. Например, при больших значениях Не и л = 0 /с1 = 10 Ро 0,04 Ь/Дап- [c.139]


    Более обоснованным представляется подход к рассматриваемому вопросу с точки зрения внутренней задачи теплообмена в системе каналов сложной формы. Имеются теоретические решения при Рг ж 1 для каналов с простой формой сечения [64]. Например, при граничных условиях третьего рода получено Nu3. min == 3,7 — для круглого сечения (труба), 3,0 — для квадратного сечения и 2,7 — для сечения, имеющего форму равностороннего треугольника. При граничных условиях второго рода эти величины несколько больше. По мере усложнения формы сечения каналов и увеличения доли угловых зон Nu . тш уменьшается. Для зернистого слоя можно ожидать Ыцэ. min A 2 при условии равномерного распределения газа по сечению слоя, что реально осуществимо только в правильных укладках одинаковых элементов. В работе [65] теоретически получено значение Nua. min = 2,6 для кубической укладки шаров. [c.142]

    Граничные условия третьего рода на стенке труби по формуле (IV. 21) должны быть записаны отдельно для обеих фаз, а критерии Био примут вид  [c.170]

    Используя граничное условие третьего рода и условие симметрии д1/дг = 0, получаем решение уравнения (2.4.3) в виде [c.118]

    Аналогичное уравнение можно получить непосредственно из уравнения Кирхгофа с учетом принятого допущения о сосредоточенности параметров, граничных условий третьего рода и уравнения сплошности. [c.40]

Рис. 1. Распределите температур и пластине. Граничные условия третьего рода (рас-счи гано для Рис. 1. Распределите температур и пластине. <a href="/info/325139">Граничные условия третьего рода</a> (рас-счи гано для
    Считая плотность теплового потока в центре равной нулю (из-за симметрии) и задавая граничные условия третьего рода на поверхности (16), получаем [c.224]

    Для бесконечно длинного стержня с прямоугольным поперечным сечением —Х<х<Х —K при граничных условиях третьего рода решение имеет вид [c.225]

    Для прямоугольного параллелепипеда —Х<л <Х —У<.у<У —2<г<2 при граничных условиях третьего рода решение имеет вид [c.225]

    И граничных условиях третьего рода [c.225]

    При использовании приближенных методов расчета распределения температур в массе твердых тел для граничных условий третьего рода (задаются температурой дымовых газов в печи и устанавливают закономерность теплообмена между поверхностью и дымовыми газами) удалось установить, что при размере кусков углерода до 50 мм и температуре дымовых газов 1500 °С длительность прогрева кусков 20—25 мин. Однако для полного протекания физико-химических превращений такого времени недостаточно [101]. Поэтому при выборе кинетических уравнений мы приняли [c.208]


    При использовании приближенных методов расчета распределения температур в массе твердых тел для граничных условий третьего рода (задаются температурой дымовых газов в печи [c.222]

    Если краевые условия на одной и другой границах различны, тогда с помощью введения новой переменной переходят к задаче с однородными граничными условиями третьего рода. При этом в (17) полагают [c.9]

    Поскольку вид формул, аппроксимирующих частные производные, зависит от типа граничных условий, то для решения задачи со смешанными граничными условиями разделим ее на две. В первой задаче полагаем заданным граничное условие второго рода на внутренней стенке цилиндра, а на внешней поверхности считаем = 0. Во второй задаче полагаем заданным граничное условие третьего рода % (е) на внешней поверхности цилиндра, а на внутренней поверхности считаем %(6 0. Тогда решение исходной задачи будет определяться тремя слагаемыми решением первой и второй задач без источника тепла /( ) и частным решением, учитывающим действие источника -/ -Ь).  [c.42]

    При симметричных граничных условиях третьего рода [c.59]

    Граничные условия третьего рода  [c.62]

    В случае, когда на поверхности расширяющейся капли протекает реакция первого порядка, определение поля концентрации в главном приближении по параметру сводится к решению краевой задачи, аналогичной (5.9) — (5.12) при замене граничного условия (5.11) на соответствующее условие третьего рода. Решение этой задачи, построенное в рядах [60], показывает, что при больших значениях времени полный поток дается выражением, совпадающим с формулой (5.19). [c.308]

    Сформулируем задачу по определению температуры поверхности полуограниченного твердого тела с граничными условиями третьего рода [2.17]. Поставленная в одномерном приближении, она дает возможность оценить снижение температуры в центре основания крупной капли. Уравнение теплопроводности в твердом теле имеет вид  [c.51]

    Было определено ноле температур при задании граничных условий третьего рода (а со) в реакторе с равномерно распределенными по поперечному сечению источниками тепла. [c.236]

    Так, для граничных условий третьего рода при равномерном распределении внутренних источников тепла коэффициент соответствия К, град в) равен  [c.237]

    Если на большей части границы заданы условия третьего рода, то решение задачи сводится к одному из следующих интегральных уравнений  [c.265]

    Рещить задачу теплопроводности, формулируемую уравнением (У.19) с нелинейными граничными условиями на боковой поверхности кристалла, при заданной температуре на криволинейном фронте кристаллизации и произвольном начальном распределении температуры в общем виде практически не представляется возмол<-ным. Поэтому для решения задачи принимают, что физические параметры материала не зависят от температуры, на боковой поверхности кристалла задают граничное условие третьего рода, а фронт кристаллизации считают плоским. [c.132]

    В табл. 1 приведено распределение температур для одномерного теплового потока в пластине, цилиндре и сфере после скачкообразного изменения температуры окружающей среды от Т/ (постоянная начальная температура тела) до постоянного значення при яаланном постоянном коэффициенте теплоотдачи а (граничные условия третьего рода) [c.220]

    Формула аппроксимации частных производных и дифференциальные уравнения, полученные для задач с граничшми условиями третьего рода, являются наиболее общими. Полагая уЗ О, o I или О, [c.9]

    Построй интерполяционный полином, проходящий в обшем случае через 27 опорных точек и удовлетворявций граничным условиям третьего рода (164). В качестве базисных используем те е самые функции вида Х." , как и при аппроксимации частных производных. [c.67]

    Чанг [57], решив (2.4.15), установил, что скорость изменения составляющей Wv.x значительно выше скорости изменения параметров состояния конденсатора в нестационарном режиме.. Поэтому при моделировании паро-газо-жидкостного пространства можно воспользоваться стационарным уравнением сохранения количества движения. Сперроу [58] показал, что пренебрежение конвективной составляющей переноса энергии и инерционными силами несущественно сказывается на получении конечных решений. Поэтому для оценки влияния нестационар-ности переноса энергии рассматриваем систему (2.4.15), пренебрегая конвективной составляющей и принимая, что перенос теплоты через пленку конденсата осуществляется теплопроводностью при граничных условиях третьего рода (рис. 2.11). Решение уравнения теплопроводности для этого случая приведено в [59] в виде функции  [c.57]

    Наиболее логичным экспериментальным способом определения температуры Лейденфроста Гкр2 следует считать ее прямое измерение под каплей, находящейся в сфероидальном состоянии. Однако такое измерение связано с определенными сложностями, ибо измеритель не должен вносить искажений в исследуемый процесс. Можно, однако, привести примеры прямого измерения температуры под каплей [2.3, 2.18]. Хорошим косвенным методом, по-видимому, можно считать размещение измерителя темне,-ратуры на некоторой глубине в, массиве твердого тела с последующим использованием расчетных методов для нахождения температуры поверхности. Здесь имеется в виду реконструкция температурного поля путем решения обратной задачи теплопроводности [2.19]. Наконец, наиболее простым и распространенным способом учета снижения температуры под каплей Гкр по сравнению с температурой невозмущенного температурного поля Ркра является приближенная оценка интенсивности теплоотдачи от иоверхности твердого тела к капле и расчет температуры этой поверхности путем решения прямой задачи теплопроводности с граничными условиями третьего рода. Принципиальным недостатком такого подхода является необходимость интуитивного учета влияния искомой температуры стенки иа теплоотдачу к капле. [c.51]


    Граничные условия третьего рода с определейными коэффициентами теплоотдачи выполнялись путем подсоединения дополнительного сопротивления к медному обручу, который моделировал боковую поверхность цилиндрического аппарата, и дополнительного сопротивления — к охлаждающим трубкам. Значение 7 г в каждом случае подсчитывалось по уравнению (8). На рис. 4 дана картина распределения поля потенциалов (температур) при 16 теплообменных трубках. Из рисунка видно, что поле имеет большую неравномерность по краям сечения, где меньше всего было охлаждающих трубок. [c.239]

    Уравнение для определения температурного поля шара при граничных условиях третьего рода и постоянной начальной температуре частицы (дн = сопз1) имеет вид [65]. [c.40]

    Точность решения, при прочих равных условиях, зависит от точности задания граничных условий (теплообмена). В практическом отношении наиболее удобны граничные условия третьего рода (коэффициент теплоотда- ц чн), хотя нередко задаются и плотности тепловых потоков и температуры поверхности — граничные условия соответст- 0,35 венно второго и первого родов. [c.81]


Смотреть страницы где упоминается термин Условия третьего рода: [c.67]    [c.217]    [c.225]    [c.433]    [c.8]    [c.8]    [c.37]    [c.59]    [c.67]    [c.74]    [c.35]    [c.128]    [c.128]    [c.7]    [c.34]   
Экстрагирование Система твёрдое тело-жидкость (1974) -- [ c.21 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Третий



© 2025 chem21.info Реклама на сайте