Расширение допплеровское

Отклонения от закона Ламберта — Беера особенно велики в области индуцированной предиссоциации (см. ниже), где увеличение концентрации или простое повышение давления за счет любого постороннего газа при неизменной концентрации поглощающего газа приводит к аномально большому расширению линий поглощения. Причина аномального уши-рения спектральных линий в данном случае состоит в том, что здесь, в отличие от обычного — ударного или допплеровского уширения — площадь линии, т. е. величина интеграла определяющего вероятность квантового перехода, не остается постоянной (с учетом поправки, вносимой полным поглощением света в центре линии, см. выше), а растет с увеличением давления. [c.304]

Естественная форма линии, испускаемой источником излучения, показана на рис. 5.3 (кривая 1). Линия имеет определенную ширину для целей сравнения обычно измеряют ее ширину на уровне, соответствующем половине максимальной интенсивности (так называемая полуширина линии). Полуширина определяется двумя основными факторами — допплеровским расширением и расширением, вызванным столкновениями частиц. Полуширина линии (Д) связанная с эффектом Допплера, определяется из уравнения [c.79]

Допплеровское расширение линий, обязанное тепловым скоростям атомов источника, очень значительно, так что эксперименты проводились с помощью разрядной трубки, погруженной в жидкий воздух. Согласно теории эффекта Допплера, если атом, излучающий в покоящемся состоянии волну с волновым [c.140]

Будем рассматривать сначала форму рентгеновских спектральных линий этой группы для атомов газа, полностью отвлекаясь от тех искажений в характере распределения интенсивности в них, которые обусловлены связями между атомами вещества. Для Kai,2-линий такое рассмотрение будет тем более правильным, чем большим атомным номером характеризуется элемент и чем меньше, следовательно, степень возмущения К- и L-уровней атома со стороны окружающих его и химически взаимодействующих с ним соседей. Заметим сразу же, что в рентгеновской области длин волн, в отличие от оптической, можно полностью пренебрегать влиянием теплового движения атомов вещества на форму линий. Связанное с этим влиянием так называемое допплеровское расширение линий для линий оптического спектра составляет в некоторых случаях, как известно, 95% общей ширины линии. В рентгеновской же области это дополнительное расширение линий 8, подсчитываемое но формуле [c.9]

Рис. 146. Кривые распределения интенсивности / — при допплеровском расширении и II — при естественной ширине спектральной линии.

Для линии с допплеровским расширением нельзя говорить о каком-либо одном значении коэффициента поглощения Линия в этом случае имеет конечную ширину, и в ее пределах х, меняется, достигая максимального значения в центре линии и спадая к ее краям. В 84 будет показано. что зависимость х, от частоты V для линии с допплеровским расширением определяется формулой [c.392]

В этом отношении более безупречен случай, когда расширение линий вызвано лишь явлением Допплера. Очевидно, допплеровское расширение [c.399]

Рассмотрим интенсивность приходящуюся на бесконечно узкий интервал частот V, v-j-й v естественного контура (рис. 264). При одновременном действии затухания и явления Допплера это значение интенсивности заменится суммой интенсивностей от всех участков естественного контура, расширенных за счет допплеровского эффекта. Доля, вносимая в участок контура с абсциссой V от допплеровского контура, центр которого совпадает с частотой V, пропорциональна величине [c.484]

Рис. 264. К учету одновременного влияния допплеровского и естественного расширения линии.

Допплеровский сдвиг и расширение ионных линий в положительном столбе электрического разряда в газах наблюдали С. Э. Фриш и Ю. М- Каган [ ]. Положительные ионы в плазме электрического разряда ускоряются электрическим полем по направлению к катоду. Кроме того, они принимают участие в беспорядочном тепловом движении, что вызывает как сдвиг, так и расширение ионных линий. Благодаря возникающей при этом анизотропии в движении ионов, ширина и сдвиг одной и той же ионной линии различны при наблюдении под разными углами к оси разряда. Экспериментально сдвиг и расширение наблюдались на линиях ионизованных инертных газов (Аг II, Кг И, Хе И) с помощью эталона Фабри и Перо. Допплеровский характер сдвига был, во-первых, установлен на основании того факта, что он менял знак с изменением направления электрического поля во-вторых, в соответствии с допплеровским соотношением [c.486]

Суммарный контур, учитывающий и влияние допплеровского расширения, выразится формулой (11) 84, в которой надо положить [c.493]

Коэффициент поглощения пара или газа в пределах ширины спектральной линии выражается такой же функцией от частоты V, как и распределение интенсивности в линии испускания, при одинаковых причинах расширения. Например, для смешанного допплеровского и дисперсионного контуров имеем ( 84) [c.514]

Хц — коэффициент поглощения в центре линии при наличии чисто допплеровского расширения. Как видно, начиная с -/ />0,1, кривая имеет прямолинейный участок. При больших Хц/ прямолинейная зависимость нарушается, при этом Дш приближенно выражается следующей формулой [c.519]

Соотношение (8) выполняется при любых значениях параметра а, т. е. при любых соотношениях между допплеровским и дисперсионным расширениями. [c.519]

Резонансное поглощение. Вследствие пространственного расширения возбужденной плазмы и существующего в ней градиента температур внутри плазмы может происходить обратное поглощение спектральных линий (закон инверсии испускания и поглощения Кирхгофа). Это явление самопогло-щения наблюдается преимущественно для резонансных линий и искажает связь между интенсивностью и числом частиц. Так как во внешних более холодных зонах плазмы допплеровское уширение меньше, чем в более горячей центральной зоне, то поглощаются преимущественно центры линий. В предельном случае интенсивность центра линий становится пренебрежимо малой по сравнению с интенсивностью обоих крыльев линии (самообраш -ние линий). Линии, отличающиеся склонностью к самопоглощению и само-обращению, в спектральных атласах приводят с индексом R (от reversal — обратный ход). Наблюдая резонансное поглощение в сложном спектре, можно найти, какие линии соответствуют переходам на основной уровень. Резонансное поглощение наблюдается также в случае прохождения резонансной линии от внешнего источника излучения через диссоциированный до атомов пар соответствующего простого вещества. Интенсивность первичного светового потока ослабляется при этом соответственно уравнению [c.186]

Отклонения от закона Ламберта — Беера особенно велики в области индуцированной предиссоциации (см. ниже), где увеличение концентрации или простое повыгнение давления посредством добавки любого постороннего газа при неизменной концентрации поглощающего газа приводит к аномально большому расширению линий поглощения. Причина аномального уширения спектральных линий в данном случае состоит в том, что здесь, в отличие от обычного — ударного или допплеровского уширения, [c.347]

Фриш и Каган исследовали при помощи интерференционной спектроскопии (эталон Фабри-Перро) расширение искровых спектральных линий в положительном столбе в неоне при попадании в щель спектрального аппарата в одном случае лучей, распространяющихся в ту или другую сторону вдоль оси цилиндрической трубки, и в другом случае лучей, выходящих из трубки перпендикулярно к её оси. Допплеровское расширение искровых спектральных линий вызывалось в первом случае слагающей движения ионов, параллс.льной продольному градиенту поля в положительном столбе, во втором—слагающей, поперечной по отношению к оси трубки и к разрядному нолю. Расчёты скорости движения ионов, проведённые на основании измеренного расширения искровых спектральных линий, подтвердили для исследован- [c.294]

Влияние температурной зависимости коэффициента теплового расширения на форму конвекции наблюдали Дюбуа с соавторами [112] в экспериментах с водой при температурах, близких к 4° С (когда а варьирует от нуля до конечных значений). Лазерная допплеровская анемометрия показала, что вблизи критического режима пространственное распределение вертикальной скорости имеет вид, типичный для системы щестиугольных ячеек. С увеличением АТ происходит гистерезисный переход к валиковой конвекции. [c.75]

Очевидно, что условия работы на реакторах различных типов, так же как и возможности аварии, далеко не одинаковы, хотя каждый из них оборудован системами предупреждения, блокировки и аварийной защиты. Наиболее безопасны реакторы, обладающие определенной собственной стабильностью, главным образом благодаря отрицательному температурному коэффициенту реактивности. Расширение, вызываемое повышением температуры, во всех случаях приводит к уменьшению реактивности, но прежде чем делать вывод о величине температурного коэффициента, следует принять во внимание изменение сечений реакций деления и поглощения нейтронов и допплеровское уширение резонансных пиков при повышении температуры. Другим условием безопасности является принятие мер, обеспечивающих уменьшение к при любом изменении конфигурации активной зоны. Так, в случае утечки воды из реактора Р-2 в Саклэ цепная реакция остановится сама собой. С другой стороны, в реакторах некоторых типов потери воды, используемой для охлаждения активной зоны, могут приводить к увеличению к. В некоторых реакторах имеются полости, заполнение которых вследствие взрыва или, например, землетрясения может привести к увеличению к как раз в то время, когда регулирующие стержни, видимо, окажутся заклиненными. Большие резервы реактивности и значительный размер каналов в активной зоне несколько понижают безопасность реактора. При высоких уровнях мощности, а также при большой удельной мощности тепловыделяющие элементы могут стать настолько радиоактивными, что в случае потери охладителя они могут расплавиться даже после остановки реактора. Расширение или сщатие конструкционных материалов также может приводить к возможности аварии, связанной, например, с выходом из строя регулирующих стержней. [c.484]

Существенные изменения в допплеровском контуре линий происходят в тех случаях, когда светящиеся атомы приобретают, в силу каких-либо причин, добавочные скорости. Это может, например, иметь место при уда рах второго рода, когда от одного атома к другому передается определен ное количество движения если часть энергии возбужденного атома перехо дит в кинетическую энергию, линия получает добавочное расширение Наоборот, если при ударе второго рода часть кинетической энергии соуда ряющихся атомов переходит в энергию возбуждения, линия сужается Эффект такого рода пытались наблюдать некоторые авторы, но, по-видимому надежно его существование установлено лишь в работе С. Гагена и Р. Ритшля на линиях неона, возбуждаемых при ударах второго рода с ме-тастабильными атомами гелия [ ]. Добавочное расширение должны также получать линии атомов при возбуждении за счет столкновений с другими быстрыми нейтральными атомами и ионами. [c.486]

Поскольку причины лоренцовского, естественного и допплеровского расширения независимы, эти три типа расширения должны проявляться одновременно. Лоренцовский и естественный контуры, как мы видели, выражаются одной и той же формулой, поэтому и их суммарный контур описывается такой же формулой [c.492]

Контуры линии Nal, 3 2S,/,—3 2Рз, , Х5890А и ТП. 6 2р,, —7 2S./,, Х5350А симметричны. Расширение их вызвано допплеровским эффектом и столкновениями с молекулами азота действие последних относится к области применения ударной теории. Возмущения со стороны заряженных частиц, присутствующих в плазме дуги, для указанных двух линий, ввиду малости для них постоянной квадратичного эффекта Штарка, пренебрежимо малы, na рис. 280 сравнены теоретически вычисленные контуры с экспериментальными точками для линий натрия и таллия. Вычисления проводились по формуле для смешанного допплеровского и лоренцовского контура ( 84). При [c.509]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология