Механизм заряжения

Диссоциативный механизм заряжения поверхности [c.22]

Влияние механизма заряжения [c.267]

Зависимость l o = 1 о( о) при диссоциативном механизме заряжения имеет вид, изображенный на рис. VII.5 (кривая 1). [c.76]

Экспериментальные данные, которые, как полагает автор, подтверждают его соображения, можно разбить на две группы. К первой относятся данные по адсорбции паров воды на германии. О сильном влиянии адсорбции такого рода молекул (с неподеленной электронной парой) на электрофизические свойства поверхности германия (в том числе и на заряжение) известно давно, и в настоящее время этот факт ни у кого не вызывает сомнения, так как адсорбцию такого характера считают разновидностью хемосорбции, протекающей с образованием ион-радикалов. Новых экспериментальных данных, которые дали бы основание сомневаться в установившейся точке зрения, сообщение В. Ф. Киселева не содержит. Более того, идея заряжения поверхности под влиянием дипольного момента адсорбированной воды противоречит работам [3, 4], где установлено соответствие между изменением работы выхода и величиной изгиба энергетических зон именно для системы Ge -(- HjO. Поэтому пока нет оснований говорить о механизме заряжения, индуцированного динольным моментом. Нам удалось показать (стр. 111) возможность ионизации адсорбированных на германии молекул с высоким ионизационным потенциалом. Сильное возмущение энергетических характеристик соседних центров на поверхности в этом случае легче объяснить более мощным полем иона, чем диполя. Возмущение особенно велико, когда два иона и А" находятся на смежных центрах. Такая модель объясняет и высокие энергии адсорбции молекул с неподеленной парой. [c.102]

Электролитический механизм заряжения......... [c.3]

Однако обе обкладки двойного слоя зарядов могут располагаться и в одной фазе [50], если ионы одного знака имеют тенденцию адсорбироваться на поверхности раздела или если на поверхности имеется слой ориентированных дипольных молекул. Различные схемы строения двойного электрического слоя показаны на рис. 7. В зависимости от особенностей образования двойных электрических слоев различают следуюш ие механизмы заряжения [c.30]

При контакте и последующем разделении твердых тел, способных адсорбировать на поверхности пленку влаги, также может проявляться электролитический механизм заряжения [66, 68, 69]. Пленки, прилегающие к твердой поверхности, находятся в особом состоянии, по свойствам приближающемся к свойствам твердого тела. При толщине 5—10 нм силы сцепления пленки с твердой поверхностью уже слишком велики, чтобы можно было ожидать электролитических явлений [46]. Лучше всего проявляется этот механизм [c.33]

Электролитический механизм заряжения проявляется, в частности, в том, что безводные кислоты при контакте с металлом заряжаются отрицательно, а безводные щелочи положительно. [c.34]

Максимальная плотность зарядов при контактном механизме заряжения определяется толщиной двойного слоя зарядов и контактной разностью потенциалов и может достигать 0,1 Кл/м . [c.36]

Кроме того, рассмотренный механизм заряжения может проявляться при осаждении пыли на изделиях из пластмасс. [c.37]

В производственных и природных процессах, а также в измерительной технике можно найти немало примеров проявления индукционного механизма заряжения [45, 93]. В частности, это заряжение волокон в электрическом поле при контакте с электродом [94, 95]. Опыты осуществлялись с волокнами хлопка длиной I = 3 10 м и толщиной d = 2-10 м. Под воздействием электрического однородного поля плоского конденсатора, на нижнем электроде которого находится волокно, в начальный момент внутри волокна наводится поле Е. Вследствие поляризации и возникновения тока проводимости с плотностью уЕ на концах волокна накапливаются заряды противоположного знака, т. е. протекает процесс индукционного заряжения. При этом на волокно действуют (рис. 12) адгезионная сила Fj, удерживающая волокно на электроде [c.39]

Следует отметить, что расчет а, выполненный при использовании рис. 18, для радиуса пятна контакта, значение которого меньше некоторой критической величины б, соответствующей предельной величине плотности зарядов, определяемой механизмом контактного заряжения, оказывается завышенным по сравнению с экспериментальными данными. Это объясняется тем, что плотность заряда, обеспечиваемая механизмом заряжения, становится меньше [c.57]

Контактный механизм заряжения [1 —21] [c.32]

В производственных и природных процессах, а также в измерительной технике можно найти немало примеров проявления индукционного механизма заряжения [3, 72]. В частности, это заряжение [c.36]

Следует отметить, что расчет а, выполненный при использовании графика 2-12 для радиуса контакта,- значение которого меньше некоторой критической величины б , соответствующей предельной величине плотности зарядов, определяемой механизмом контактного заряжения, оказывается завышенным по сравнению с экспериментальными данными. Это объясняется тем, что плотность заряда, обеспечиваемая механизмом заряжения, становится меньше плотности заряда, необходимой для электрического пробоя воздуха при данных радиусах площади контакта. [c.52]

Структура ДЭС как целого зависит от особенности -3(1 акдой конкретной системы. Она может быть как относительно простой, так и достаточно сложной. Для описания этой структуры обычно используют теорию Гуи—Чепмана [20, 21], а также теории Штерна [221 и Грэма [23], позволяющие учесть специфику конкретных систем. Однако специфика структуры ДЭС связана главным образом с той. его частью, которая сосредоточена непосредственно на поверхности раздела и толщина которой не превышает нескольких ангстрем. В эту часть ДЭС входит заряд смежной с раствором фазы н заряд специфически адсорбированных ионов — так называемая плотная часть двойного слоя. Диффузная же, то есть объемно-поверхностная,, часть ДЭС при умеренных концентрациях ионов в растворе не зависит от механизма заряжения поверхности раздела. Она определя-ется только величиной заряда и имеет примерно одинаковое, доста-точно хорошо изученное и относительно простое строение. [c.14]

ПОСТОЯННО, т. е. зависит только от толщины прослойки к, но не зависит от X. Оно складывается из гидростатического давления, максвелловского натяжения и стрикционного давления. Разность между Р1 (К) и Ро и есть избыточное, постоянное для данной ширины щели расклинивающее давление Пе К). В самом деле, вычитая равенство (VI.15) из (VI.16), мы немедленно приходим к формуле (VI.12), в которой электрострикционный член отсутствует. Таким образом, проявление электрострикционного эффекта сводится только к тому, что гидростатическое давление р согласно (VI. 15) оказывается функцией уже не только электростатического потенциала , но и поля Е в данном сечении. Впервые зто было показано одним из авторов в работе [4]. Преимущество изложенного вывода формулы для П заключается в том, что здесь не возникает необходимости рассматривать, что происходит с зарядами и потенциалами повер-хностей раздела при перекрытии двойных слоев и каков вообще механизм заряжения поверхностей. Интегрирование П по расстоянию между границами диффузных слоев позволяет получить важную характеристику перекрывающихся диффузных атмосфер — их гибсовскую св ободную знергию взаимодействия = АОе. [c.150]

Таким образом, для систем, обладающих одинаковым потенциалом уединенного двойного слоя i oo= Fi(/i oo), но отличающихся механизмом заряжения поверхностей раздела фаз, кривые Пе [h) будут иметь разный вид. Однако существует одно обстоятельство, которое дает возможность оценить, сколь велико может быть зто различие. Это обстоятельство связано с тем, что все возможные кривые Пе [Щ лежат внутри вилки образуемой зависимостями Пе (А), рассчитанными в условиях постоянства потенциала границ диффузных слоев (Yi = Y x, = onst) и постоянства плотности заряда ( j = onst, т. е. согласно (VI.23) и = onst). В первом случае интенсивность отталкивания минимальна, во втором — максимальна. Оба эти случая допускают точное параметрическое решение задачи для симметричных электролитов любой валентности [9], несимметричных электролитов типа 1—2 и 2—1 [23], а также для некоторых смесей [24], т. е. для условий, при которых возможен аналитический расчет второго интеграла уравнения ПБ, выражаемого уравнением (VI.26). В частности, в симметричных электролитах введение новых переменных [c.153]

На самом деле это не так. В работе [25] были получены именно таким способом точные выражения для энергии электростатического взаимодействия не только при = onst, но и при а = onst в симметричных электролитах. Первое из них оказалось полностью эквивалентным соответствующему выражению, найденному Фервеем и Овербеком через свободную энергию, методом заряжения [9]. Второе было получено впервые. (Впоследствии оно было получено и методом заряжения [29, 30]). Затем, опять-таки для симметричных электролитов, было показано [31], каким образом применение прямого силового метода приводит к точному выражению для Vg ih) при любом механизме заряжения поверхности, если известна связь между плотностью заряда поверхности включая сюда заряд плотного слоя, и потенциалом диффузного слоя [c.160]

Это объяснение, однако, неприменимо к устойчивости вторичных черных пленок, сохраняющихся иногда годами и возникающих также и при медленном утоньшении первичных пленок. Здесь необходим подход, основанный на рассмотрении конкретного механизма заряжения поверхностей, что позволяет рассчитывать заряд и потенциал поверхности в функции толщины прослойки, а не довольствоваться априорными допущениями относительно их поведения и величины. Нинхем и Парседжан [54] исследовали изменение степени ионизации поверхности пленки, содержащей растворенные одно-и двухзарядные ионы, при ее утоньшении, однако они не ставили своей задачей получение явных аналитических зависимостей, ограничившись численным анализом сложных параметрических уравнений. Мы рассмотрим здесь для простоты случай разбавленного раствора, содержащего только одно поверхностно-активное ионогенное вещество, например анионоактивный олеат натрия. [c.184]

Вообще говоря, строгая теория взаимодействия поверхностей в растворах электролитов должна основываться не на постулировании постоянства потенциала независимо от ширины прослойки, а на учете механизма заряжения поверхности [54, 55], в первую очередь за счет адсорбции ионов или же за счет диссоциации поверхностных функциональных групп. В общем случае потенциал поверхностей меняется при сближении частиц [54, 55]. Предельный случай взаимодействия поверхностей, у которых при сближении оказывается постоянной плотность заряда, как уже отмечалось вьпие, был рассмотрен еще Бергманом, Лев-Бером и Цохером [22]. Однако в применении к устойчивости лиофобных коллоидов данный случай рассмотрен позже Муллером [54], Левиным [46], а для гетерокоагуляции - Визе и Хили [33]. На осложнение, которое может возникать ввиду неизопотен-циальности поверхностей и проникновения электростатического поля в объем частиц, впервые указано Шиловым [151]. [c.11]

Автором был предложен иной подход к этому вопросу, основанный на рассмотрении только равновесных значений расклинивающего давления. Будем исходить из механизма заряжения поверхностей, что позволяет обоснованно рассчитать заряд поверхности в функции толщины прослойки. Мы ограничимся для простоты случаем разбавленного раствора, содержащего только один ионоактивный тенсид, например анионоактивный олеат натрия. При достаточно малой толщине прослойки раствора, много меньшей толщины ионной атмосферы, содержанием в ее объеме анионов можно пренебречь. Все анионы будут находиться в адсорбционных монослоях на поверхностях прослойки за счет специфической адсорбции. Часть анионов будет блокирована катионами, и только остальная часть первых определяет заряд поверхностей на единицу площади а. В силу условия злектро-нейтрапьности этот заряд компенсируется зарядом катионов, присутствующих в объеме пленки [c.195]

Излагаются экспериментальные результаты по определению истинной поверхности S покрытий ОРТА в зависимости от температуры отжига и соотношения количеств R,uO и TtOg в noKpiTHH. Величины 5 сопоставляются с величинами (количеством электричества на заряжение элек-сй тродов). Обсуждается механизм заряжения окиснорутение- [c.43]

При контакте и последующем разделении твердых тел, способных адсорбировать на поверхности пленки влаги, такн<е может проявляться электролитически механизм заряжения [1, 44—46]. Пленки, прилегающие к твердой поверхности, находятся в особом состоянии, по свойствам приближающемся к сворхствам твердого тела. При толщине 50—100 А силы сцепления нленк с твердой поверхностью уже слишком велики, чтобы можно было ожидать электролитических явлений [1]. Лучше всего проявляется этот механизм при толщине пленки 1000 А. Усилие при стирании таких плёнок не превышает нескольких граммов на квадратный сантиметр [45]. Пленки толще 1000 А сильно увеличивают поверхностную проводимость, и утечка зарядов при разделении контакта становится столь велика, что электризации не наблюдается. [c.31]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология