Поверхность натяжения

Величина поверхности натяжения прямолинейно изменяется с температурой. При повыщении температуры поверхностное натяжение падает. [c.61]

При смачивании сухой породы поверхность раздела между водой и воздухом в порах искривляется. Существующий у искривленной поверхности избыток свободной энергии приводит к возникновению капиллярного давления АР, возрастающего с увеличением поверхностного натяжения а на границе вода—воздух и с уменьшением радиуса кривизны поверхности натяжения R (АР = =2a R). Капиллярное давление обеспечивает подпитку водой норовых и трещинных каналов в глине. Вода, проникая по порам внутрь породы, смачивает поверхности новых частиц, образует вокруг них гидратные слои. [c.63]

Для точной характеристики протяженности зародыша при его термодинамическом описании задают замкнутую геометрическую поверхность, закономерно изменяющую свою величину с изменением состояния системы в равновесных условиях. В качестве такой поверхности используют поверхность натяжения, к которой относят избытки экстенсивных свойств, получающиеся при мысленном продолжении внешней фазы до этой поверхности. Комплекс, получаемый объединением разделяющей поверхности со всей массой, заключенной внутри нее, называют зародышем новой фазы. Таким образом, реальную систему, состоящую из двух фаз и поверхностного слоя и внешней фазы (если внутренней фазы как таковой не существует), заменяют двумя телами - зародышем и средой - с четко определенной между ними границей [180]. [c.89]

Для искривленной границы раздела адсорбционное уравнение Гиббса имеет тот же вид, что и для плоской [уравнение (1.9)], в том случае, если разделяющая поверхность находится в таком положении, для которого разность давлений в фазах аир определяется формулой Лапласа. Такую разделяющую поверхность называют поверхностью натяжения. [c.16]

Для экспериментального определения величины р необходимо иметь изотермы поверхностью натяжения двух или трех гомологов. Расчет коэффициента р проводят различными способами а) по формуле (18.1) б) по отношению равновесных концентраций низшего и высшего соседних членов ряда при одинаковом понижении поверхностного натяжения (Да) в их растворах [c.160]

Гиббс показал, что для плоского поверхностного слоя уравнение (VI. 6) справедливо при любом положении разделяющей поверхности для искривленной поверхности к нему добавляются члены, связанные с кривизной. Однако и в этом случае всегда можно найти такое положение разделяющей поверхности, названное Гиббсом поверхностью натяжения, при котором справедливо равенство (VI.6). [c.55]

Величина Я представляет собой радиус кривизны поверхности натяжения (см. [5, с. 18]). [c.67]

Рассмотрим более подробно физический смысл и следствия закона Лапласа—Юнга, являющегося основой теории капиллярных явлений. Уравнение (У.34) показывает, что разность давлений в объемных фазах возрастает с увеличением а и с уменьшением Я. Величина / — это радиус кривизны поверхности натяжения (см. [5, с. 18]). [c.67]

В соответствии с уравнением Лапласа действие силового поля искривленной поверхности на соприкасающиеся фазы аналогично действию упругой пленки с натяжением а, расположенной в поверхности натяжения. При этом следует помнить, что свойства поверхностного слоя принципиально отличаются от свойств упругой пленки поверхностное натяжение а не зависит от ее площади 5, тогда как натяжение упругой пленки растет по мере ее деформации [c.31]

Гиббс использовал два основных положения разделяющей поверхности такое, при котором адсорбция одного из компонентов равна нулю (сейчас эту поверхность называют эквимолекулярной), и положение, для которого исчезает явная зависимость поверхностной энергии от кривизны поверхности (это положение было названо Гиббсом поверхностью натяжения). Эквимолекулярной поверхностью Гиббс пользовался для рассмотрения плоских жидких поверхностей (и поверхностей твердых тел), а поверхностью натяжения — для рассмотрения искривленных поверхностей. Для обоих положений сокращается число переменных и достигается максимальная математическая простота. [c.14]

Гиббс показал, что существует определенное положение разделяющей поверхности, для которого <5 г = 0 это так называемая поверхность натяжения. Для поверхности натяжения можно записать [c.35]

Уравнения (Г.И) и (1.12) применимы как к плоским поверхностям, так и к искривленным, если в качестве разделяющей поверхности используется поверхность натяжения. Из этих уравнений вытекают другие фундаментальные выражения [c.17]

Таким образом, нет принципиального различия в представлении работы деформации чер з работу гидростатической части тензора напряжений и работу деформации двумерной пленки для твердых фаз (или слоев) как в случае со сдвигами, так и без них наличие объемного сдвига характеризуется только вторым ч-леном правой части уравнения (53), т. е. натяжением некоторой двумерной пленки, причем известно [11], что положения этой поверхности натяжения и граничной межфазной поверхности совпадают или близки. [c.24]

Как известно, Гиббс вводил поверхность натяжения иным путем. Он исходил из основного уравнения теории капиллярности [c.16]

Дается обзор важнейших фактов, связанных со столетием теории капиллярности Гиббса. Освещаются следующие моменты понимание и новая интерпретация отдельных положений теории Гиббса развитие и обобщение теории капиллярности Гиббса возникновение новых направлений в термодинамике поверхностных явлений. Обсуждаются понятие поверхности натяжения для искривленных поверхностей, теория гиббсовской упругости пленок, метод слоя конечной толщины в термодинамике поверхностных явлений. Особое внимание уделяется обобщениям уравнения адсорбции и правила фаз Гиббса. В качестве новых направлений рассматриваются исследование толщины поверхностных слоев, термодинамика тонких пленок, теория процессов поверхностного разделения. [c.13]

Типичным примером является эффектная работа Кондо [6], в которой был предложен наглядный и простой для понимания метод введения поверхности натяжения путем мысленного перемеш.ения разделяюш,ей поверхности. Если мы напишем выражение для энергии равновесной двухфазной системы а—р (а — внутренняя и р — наружная фазы) со сферической поверхностью разрыва [c.15]

Уравнение (3) определяет нефизическую (это обстоятельство отмечено звездочкой) зависимость поверхностного натяжения от положения разделяющей поверхности. Эта зависимость характеризуется единственным минимумом а, который и соответствует поверхности натяжения. Таким образом, по Кондо, поверхность натяжения—эта такая разделяющая поверхность, для которой поверхностное натяжение имеет минимальное значение. [c.16]

По Гиббсу, поверхности натяжения соответствует такое положение разделяющей поверхности, при котором искривление поверхностного слоя при постоянстве внешних параметров не-сказывается на поверхностной энергии и соответствует также условию [c.16]

Гуггенгейм так комментирует доказательство Гиббса Я нашел рассмотрение Гиббса трудным, и чем тщательнее я изучал его, тем более неясным оно мне казалось [4]. Это признание свидетельствует о том, что понимание поверхности натяжения по Гиббсу встречало трудности даже у специалистов в области термодинамики. [c.16]

Это уравнение было получено Гиббсом только для жидких поверхностей. Оно относится к поверхности натяжения и справедливо как для плоских, так и для искривленных поверхностей. [c.20]

Здесь О — вектор электрической индукции г — радиус поверхности натяжения, удовлетворяющий условию [c.23]

Пусть, кроме того, профиль локального натяжения по толщине мембраны соответствует рис. 2. Таким образом, при растяжении в бислое возникает результирующее, так называемое мембранное натяжение у". Для симметричной бислойной мембраны поверхность натяжения локализована, очевидно, посредине между разделяющими поверхностями 2(1). [c.319]

При нанесении раствора резиста на середину неподвижной подложки раствор при ускорении разливается в виде отдельных волн, как только преодолен барьер поверхности натяжения. При нанесении на движущуюся пластину и при малых ускорениях образование волн прекращается и на краях подложки образуется утолщение. При высоком ускорении отток резиста происходит быстрее, чем испарение растворителя и существенное изменение вязкости раствора, при этом на краях не образуется утолщений и достигается наибольшая однородность. Для снижения пористости важно наносить раствор резиста на неподвижную подложку и дать возможность пузырькам воздуха выйти из него перед центрифугированием [15], а затем дать большое ускорение. Некоторые системы нанесения резистов делают возможным смачивание поверхности всей подложки перед центрифугированием. [c.20]

Плоская граница раздела фаз не может существовать в отсутствие внешних сил, обеспечивающих натяжение поверхности с силой, равной силе поверхностного натяжения. Отсюда следует еще одно определение поверхностного натяжения как внешней силы, действующей на единицу длины вдоль межфазной границы фаз и обеспечивающей ее равновесие. Поверхностное натяжение создается в слое толщиной 8, разделяющем объемные фазы, однако в духе метода поверхностных избытков натяжение а можно приписать не поверхностному слою толщиной 6, а некоторой поверхности нулевой толщины, которая называется поверхностью натяжения. В случае плоской границы координаты этой поверхности на оси х не имеют значения в частности, можно считать, что поверхность натяжения совпадает с эквимолекулярной разделяющей поверхностью какого-либо компонента, например растворителя. [c.554]

При произвольном потенциале поверхности натяжение и отталкивание ДЭС нельзя выразить с помощью простых функций переменных Р,, х и /г. [c.620]

Битум Температура плавления, С (КнШ) Пеяетрацн ) при 25 °С Поверхностям натяжение при 25 С, дин/см [c.75]

Поверхностиое натяжение у, дн/см Лу, вычисл. —набл. Метод определения у [c.343]

Термодинамика микрогетерогенных систем не ограничивает минимальный размер зародыша, допуская, что состоянию теоретического предельного насыщения, которое конечно, отвечает обращение радиуса поверхности натяжения в н>ль [180]. Следовательно, минимальным зародышем новой фазы может быть отдельная макромолекула или ее фрагмент, что согласуется с представлениями П.А.Ребиндера о нижнем пределе размера кол. юидных частиц [175] "Ее (частицы дисперсной фазы) размеры во всех трех нзмерения.х должны превышать по меньшей мере удвоенную [c.88]

Это позволяет при рассмотрении поверхностных явлений на плоских поверхностях избирать любое положение разделяющей поверхности, что и будет использовано в гл. П при выводе уравнения Гиббса. При рассмотрении же искривленных поверхностей, как будет показано в 3 данной главы, ситуация сложнее в этом случае между двумя фазами существует разность давлений, которая приводит к тому, что способ описания повер,хпостны.х явлений в принципе зависит от выбора разделяющей поверхности, причем существует некоторое положение разделяющей поверхности, называемое поверхностью натяжения , дающее определенные преимущества с точки зрения физической наглядности описания. [c.19]

Гиббс показал, что для определенного положения разделяющей поверхности величина 6о = 0 это так называемая поверхность натяжения. Для новерхностн натяжения можно записать [c.30]

Что касается подхода Кондо, то он понятен с первого взгляда. Однако необходимо убедиться, что поверхности натяжения rio Гиббсу и Кондо адекватны. Это можно продемонстри- [c.16]

Поверхностное натяжение — это работа образования единицы поверхности в обратимом изотермическом процессе. Более привычно определение поверхностного натяжения как силы, действующей вдоль поверхности и направленной на ее сокращение. Эти два определения эквивалентны, так как работа образования единицы площади в точности равна касательной к поверхности силе, действующей на единицу длины любого контура, выделяющего часть поверхности. Натяжение новерхно- [c.551]

Курс коллоидной химии 1974 (1974) -- [ c.55 ]

Курс коллоидной химии 1984 (1984) -- [ c.62 ]

Курс коллоидной химии 1995 (1995) -- [ c.67 ]

Курс коллоидной химии (1984) -- [ c.62 ]

Физическая химия поверхностей (1979) -- [ c.53 ]

Основы общей химии Т 1 (1965) -- [ c.140 ]

Основы общей химии том №1 (1965) -- [ c.140 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология