Граница пучка линий

Последовательность выполнения работы. I. Открыть верхнюю призму с оправой. 2. Нанести каплю исследуемого вещества на нижнюю призму. 3. Закрыть верхнюю призму. 4. Нанести световой пучок зеркалом на окно нижней призмы. 5. Перемещать рукоятку с окуляром до тех пор, пока визирная линия не совместится с границей полей. [c.91]

Распределительный анализ элементов и фаз на поверхностях и межфазных границах является одной из важнейших задач электронной оже-спектроскопии. Для изучения пространственного распределения необходимы тонко сфокусированные электронные пучки (100-1000 нм в диаметре). Посредством сканирования поверхности по линии и двумерной области и используя изображения в режиме вторичных электронов, можно получить распределение элементов по поверхности (картирование) и количественное распределение элементов по линии сканирования. Этот прием широко используется при [c.342]

Рассмотренное выше явление незеркального отражения теоретически обосновано [38, 39] для пучка параллельных лучей, падающих на границу (рис. 1.25). Точнее, в случае падения ограниченного пучка поперечных волн на свободную поверхность твердого тела под углом ф, близким к третьему критическому углу ф (для стали ф = 33°), отраженная продольная волна вырождается в неоднородную волну, обусловливающую быстрое изменение фазы колебаний, что эквивалентно смещению пучка вдоль поверхности. Отражение пучка как бы происходит от мнимой границы (показана штриховой линией) на расстоянии к от действитель- [c.49]

Для процесса дистилляции граничные траектории пучков состоят из нескольких конечных линий, начинающихся и кончающихся в особых точках. В частности, такими точками, расчленяющими границу на ряд отдельных физически реализуемых траекторий, являются седловые. Выбрав начальную точку дистилляции и устремляя I к —оо или оо, можно определить граничные условия траекторий. [c.144]

Границы между подобластями одной области ректификации, как правило, пересекаются с-линиями ввиду их 5-образности, т. е. подобласти ректификации не соответствуют частям пучка с-линий. Подобласть ректификации с числом особых точек, равным п, будем называть минимальной, остальные подобласти избыточными. Минимальная подобласть представляет собой неправильный симплекс. [c.23]

Характер укладки пучка с-линий внутри области ректификации (5-образность и т.д.), в отличие от обратимой ректификации, не оказывает влияния на процесс ректификации при бесконечной эффективности разделения. Зависимость составов продуктов разделения от параметра D определяется только расположением особых точек, границ областей ректификации и точки питания в концентрационном симплексе. [c.100]

Оптические характеристики их подобраны таким образом, что только желтые лучи, соответствующие по длине волны линии D в спектре натрия, входят и выходят из этой призмы, не меняя направления. Синие и красные лучи (линии С и f) в спектре водорода отклоняются от этого направления на некоторые углы, которые при определенной установке призмы равны и противоположны по знаку тем углам, которые соответствуют отклонению лучей тех же цветов измерительной призмой рефрактометра. В результате суммирования равных и противоположных отклонений дисперсия сводится к нулю. Таким образом, вышедший из измерительной призмы пучок лучей разного цвета после прохождения компенсатора собирается в один белый луч. Это позволяет получить резкую и четкую границу между светлой и темной половинами поля зрения. Направление луча, вышедшего из призмы, будет такое же, как и луча D. Измеренная величина показателя преломления будет соответствовать определенной длине волны по, несмотря на то, что для освещения применялся не монохроматический свет. Нужная установка компенсатора достигается вращением маховичка /5 (рис. 70). [c.115]

Основной частью любого рефрактометра являются две призмы, между которыми помещают слой анализируемой жидкости. Пучок света проходит через первую призму, затем, преломившись в слое исследуемой жидкости, претерпевает полное внутреннее отражение от поверхности второй призмы. Линия, ограничивающая область полного внутреннего отражения, представляет собой границу света и тени и наблюдается через окуляр прибора. [c.172]

При рассматривании границы полного внутреннего отражения в трубу наблюдается ряд спектральных полос, ширина которых зависит от положения диафрагмы конденсора, ограничивающей сверху пучок падающих на призму лучей (рис. 41). Поворотом диа-ф рагмы можно регулировать ширину полос и добиться разделения близко. расположенных спектральных линий. [c.147]

Все рассмотренные до сих пор примеры, согласно данному выше определению, относятся к масс-спектрометрам. В масс-спектрографах, в которых двойная фокусировка первого порядка осуществляется для ионов всех масс на прямой липни, входная щель прибора помещается в фокусе электростатического поля, ионные траектории образуют параллельный пучок в области между обоими полями, а входная граница магнитного поля и фокальная линия представляют прямые линии, пересекающиеся в точке входа центрального ионного луча в магнитное поле. Вследствие этого должны выполняться условия [c.35]

Метод слабого пучка. Анализ дислокаций и наиболее надежное определение вектора Бюргерса обычно проводится при малых значениях g (т. е. при малых индексах действующих отражений) и малых отклонениях от вульф — брэгговского положения. При малых значениях S, т. е. при действии дифрагированных пучков большой интенсивности (сильные пучки), изображения дислокаций имеют ширину порядка 10 нм, тот же порядок имеет расстояние от области контраста до линии дислокации (или от изображения до точной проекции дислокационной линии). По существу указанные величины ( Ю нм) являются характеристикой разрешения обычного метода дифракционной электронной микроскопии в применении к анализу дислокаций, что более чем на порядок хуже разрешения современных приборов. Можно назвать ряд задач, для которых важно улучшить разрешение метода определение положения дислокаций (например, по отношению к границе зерна) выявление расщепления дислокаций и оценка энергии дефекта упаковки выявление парных дислокаций (при упорядочении) выявление дисперсных выделений на дислокациях. Для решения этих задач успешно используется так называемый метод слабого пучка . При использовании слабых действующих пучков (т. е. при больших s) ширина изображения дислокаций снижается до 1 нм. Метод слабого пучка может быть реализован в микроскопах, позволяющих получить темнопольные изображения высокого разрешения. [c.517]

Оптическая система этого прибора сконструирована так, что, если существует равновесие между контрольным пучком света и светом, отраженным от адсорбента, перо записывающего устройства проводит непрерывную прямую линию и интегратор не считает. Если свет поглощается окрашенным пятном, то перо описывает кривую, пик которой соответствует максимуму поглощения. В то же время интегратор считает, причем скорость счета увеличивается по мере удаления пера от линии уровня фона. Если граница окрашенного пятна четко выражена и цвет адсорбента между смежными пятнами белый, то перо возвращается к линии уровня фона и интегратор перестает считать, а площадь пика должна быть связана линей ной зависимостью с показателем интегратора. [c.100]

Пучок света проходит через первую призму и, преломившись в слое исследуемой жидкости, претерпевает полное внутреннее отражение от поверхности второй призмы. Линия, ограничивающая область полного внутреннего отражения, представляет собой границу света и тени и наблюдается через окуляр рефрактометра. [c.48]

Для удаления электрона с данной орбиты необходимо одно и то же количество энергии независимо от того, будет ли источник энергии потоком электронов или пучком рентгеновских лучей. В последнем случае уровень энергии может быть определен в значениях длины волны, которая будет несколько короче, чем длина волны возбужденной линии. Эта необходимая длина волны совпадает с соответствующей абсорбционной границей рассматриваемого элемента. Ранее было показано, что наиболее короткая длина волны излучения, непрерывно испускаемого рентгеновской трубкой, может быть определена из приложенного к трубке напряжения, так что если абсорбционная граница для данной орбиты известна, можно определить условия, необходимые для возбуждения спектров, по формуле [c.221]

В работе [87] описан интересный метод измерения полного ионного тока при помощи небольшого квадрупольного масс-спектрометра, встроенного дополнительно к главному ионному источнику в корпус источника масс-спектрометра с магнитным секторным полем. При регистрации полного ионного тока масс-фильтр работает только в режиме высокочастотного напряжения постоянное напряжение при этом не подключается. В этих условиях не происходит разделения ионного пучка по параметру miz. Нижняя граница области массовых чисел, ионы которых должны быть измерены как полный ионный ток, определяется амплитудой высокочастотного переменного напряжения. Большим преимуществом этой техники измерения является отличная стабильность нулевой линии сигнала полного ионного тока — даже в случае использования водородно-гелиевых смесей в качестве газа-носителя, когда детектирование полного ионного тока начинается со значения т/г=10. Квадрупольный фильтр может быть одновременно (и независимо от главного источника ионов) использован для измерения более полного масс-спектра или для селективного детектирования ионов. [c.303]

Рентгенограмму качания получают описанным выше способом, затем делают дополнительную 10-минутную экспозицию с экраном, установленным так, чтобы граница его тени совпадала с линией, проходящей через след первичного пучка перпендикулярно оси вращения. В результате получается четкая линия, относительно которой и проводят измерения, необходимые для последующей юстировки кристалла (рис. 19, а). Очевидно, что в качестве опорной линии гораздо лучше использовать границу тени от экрана, чем край фотопленки, однозначность установки которой в кассету не гарантирована. На рис. 19, б—ж схематически показаны методы определения угловых поправок из рентгенограмм качания. В каждом случае указано положение дуг, соответствующее полученной рентгенограмме, и показано направление поворота кристалла. На рисунках цилиндрическая пленка развернута и является плоской. [c.59]

Движение границы можно наблюдать двумя методами — методом тени Теплера, например в варианте Филпота—Свенссона (1938—1939 гг.), или методом шкалы Ламма (1937 г.). Оба эти метода основаны на использовании изменения показателя преломления раствора при изменении его концентрации. При прохождении параллельного пучка света через кювету с раствором в области границы, где имеется градиент концентрации и соответственно показателя преломления, лучи искривляются в направлении к большему показателю преломления. Если спроектировать через кювету источник света в форме светяш,ейся горизонтальной линии, то на экране за кюветой кроме основного изображения источника (горизонтальной линии) получится и некоторое размытое изображение (под или над линией). Его можно эффективно зарегистрировать количественно с помощью наклонной щели и цилиндрической линзы. В результате на экране получается вертикальная линия для мест с постоянным показателем преломления и зубец для области границы. Форма и размер зубца позволяют оценить размытость границы и разность концентрации частиц по обе стороны, а его вершина фиксирует точное положение границы и перемещение ее во времени. В методе Ламма через кювету наблюдают и фотографируют светящуюся шкалу. Область границы определяется по изменению плотности линий на шкале. [c.157]

В случае одномерного поля можно использовать описанную в начале наклонную щель или эквивалентную ей диафрагму, вырезающую сравнительно большой треугольный пучок параллельных лучей. Прямая линия или сторона треугольника (х/ = onst) определяет начальные координаты [ха, уо) в плоскости входа световых лучей Б область шлиры для каждой точки на фотографии отклоненных лучей. В этом случае дифракция также ограничивает чувствительность метода и точность расшифровки. Щели и стороны треугольника на фотографиях получаются размытыми вследствие образования дифракционных максимумов, которые ограничивают возможную информацию, в особенности при большом отклонении и когда границей щели является поверхность модели. [c.56]

Начало периода мысли знаменуется появлением около 30 тысяч лет тому назад из "пучка" неандертальцев человека, морфологически почти не отличающегося от ньше живущих людей. В его деятельности впервые в истории Земли обнаруживаются признаки индивидуальной духовной жизни и отражается представление о людском сообществе как о некоей целостности. Возникшая у нашего пращура неведомая ранее рефлексирующая мысль проявилась в зарождении религиозной духовной силы, сплотившей людей и придавшей смысл их существованию, в появлении искусства, морали, права. Таким образом, психогенез, сменивший период жизни - биогенез, привел к появлению наряду с существовавшим уже интуитивным сознанием также рефлексирующего мышления, т.е. разума. Именно он, а не труд создал человека. Совершенствование духовной жизни человечества представляло собой процесс становления новой эволюционной фазы биосферы - фазы ноогенеза. П. Тейяр де Шарден пишет ... Если изучение прошлого и позволяет нам сделать некоторую оценку ресурсов, которыми обладает организованная материя в рассеянном состоянии, то мы еще не имеем никакого понятия о возможной величине "ноосферной" мощности. Резонанс человеческих колебаний в миллионы раз Целый покров сознания, одновременно давящий на будущность Коллективный и суммированный продукт миллионов лет мышления ... Попытались ли мы когда-либо представить, что представляют собой эти величины [1. С. 224]. Сознание, которое, с его точки зрения, все время эволюционировало в формирующейся материи по восходящей линии, достигает в ноосфере своего апогея - состояния гармонии тройного единства - структуры, механизма и развития. Единство структуры заключается в исчезновении границ между естественным и искусственным. Если все то, что создано человеком и, следовательно, считается искусственным, не отбрасывается эволюционным потоком, то оно становится гоминизированным, естественным. Единство механизма эволюционного процесса Тейяр де Шарден видит в сходстве случайных мутаций и человеческих изобретений. "Ибо в конце концов, - полагает он, - если действительно наши "искусственные" сооружения не что иное, как закономерное продолжение нашего филогенеза, то столь же закономерно и изобретение... может рассматриваться как осознанное продолжение скрытого механизма, регулирующего произрастание всякой новой формы на стволе жизни.. .. Дух поисков и завоеваний - это постоянная душа эволюции" [1. С. 178-179]. Развитие - это совершенствование и распространение сознания. Человек в этом эволюционном процессе, по его мнению, представляет "уходящую ввысь вершину великого биологического синтеза. Человек, и только он один, - последний по времени возникновения, самый свежий, самый сложный, самый радужный, многоцветный из последовательных пластов жизни" [1. С. 179]. [c.33]

В тех случаях, когда требуется монохроматизация пучка рентгеновых лучей, это может быть достигнуто с достаточным приближением при помощи фильтров, изолирующих отдельную линию испускания. В качестве примера на рис. 6.4 схематически изображен спектр испускания молибденового анода в области К. Граница /(-критического поглощения циркония лежит между Ко- и /С -линиями молибдена, как [c.115]

Таким образом, легко проверяется принадлежность точки питания тому или иному продуктовому симплексу. Если точка питания принадлежит продуктовому симплексу, то в любой колонне системы колонн возможно разделение по границе между -той и (1 4-1)-й особыми точкями [/-тую и (./- - )-ю особые точки в этом случае можно назвать ключевыми особыми точками продуктового симплекса], если удовлетворяются условия о сумме размерностей пучков с-линий (многообразий Гд и Ггу), которым принадлежат продуктовые точки. Действительно, если отбор В, например, в первой колонне системы равен Р = Р + Р2Л----- -Р1, точка верхнего продукта принадлежит элементу продуктового симплекса размерности (<г—1), а точка нижнего продукта — другому элементу размерности (п—I—1), то условие материального баланса удовлетворяется. Если сумма размерностей продуктовых пучков с-линий равна п—2) или (п—1), то условие связности также выполняется, поскольку все особые точки принадлежат одной цепи связей структурной матрицы. [c.120]

Условие для размерностей также выполняется, если одним из продуктов является особая точка, а второй продукт лсясит внутри концентрационного симплекса (соответствующие точки продуктового симплекса для этого продукта принадлежат выпуклой наружу границе области ректификации). В этом случае сумма размерностей продуктовых пучков с-линий равна (п—1) и имеет место нечеткое разделение. [c.120]

Таким образом, предельно достижимые составы необходимо определять в режиме четкой ректификации, при которой число тарелок и флагмовое число стремятся к бесконечности. Было показано, что в этом случае фазовые портреты траекторий ректификации качественно подобны фазовым портретам траекторий дистилляции, т.е. пучки траекторий этих процессов начинаются и кончаются в одних и тех же особых точках и имеют одну и ту же конфигурацию. Следовательно, процесс ректификации может развиваться в пределах области, границы которой определяются границами определенного пучка траекторий. Эти области и были названы областями непрерывной четкой ректификации. Если допустить, что количество отбираемого дистиллята и кубового продукта, а также количество подаваемой исходной смеси определенного состава бесконечно мало, то составы дистиллята исходной смеси и кубового продукта будут лежать на одной прямой линии. В то же время составы дистиллята и кубового продукта будут практически принадлежать одной и той же траектории ректификации при флегмовом числе, стремящемся к бесконечности. [c.182]

СОСТОЯЩИХ из пучков тонких волокон, параллельных линиям поля, характеризуется неотчетливыми границами зерен. Вслед за типом — ВК появляются переходные формы кристаллов-дво11-ников (рис, 308). [c.720]

В 1933 г. Барбером [121] и более детально Стефенсом [1929, 1930] было показано, что действие линзы при 180-градусном отклонении в однородном магнитном поле является частным случаем фокусирующего действия любого клинообразного магнитного поля. Если центр кривой ионного пучка, проходящего через магнитное поле, совпадает с вершиной клина, т. е. пучок ионов входит и выходит из поля под прямым углом к его границе, и если пучок однороден по массе и энергии, то он фокусируется на линии, соединяющей точку образования ионов и вершину клинообразного магнитного поля, как это показано на рис. 4. Отношение дисперсии по массам к уширению изображения, вызываемому несовершенством фокусировки, достигает максимума при sin 6 = = 2sin ф, следовательно, теоретически максимальное разрешение достигается при этом асимметрическом построении. Однако ожидаемое улучшение незначительно и не компенсирует трудности, связанные с установкой масс-спектрометрической трубки и увеличением траектории ионов. Поэтому обычно используют симметричные приборы с простой фокусировкой. Теоретическая характеристика симметричного прибора не зависит от угла сектора прибор Демпстера представляет особый случай, когда секторный угол равен 180°. В течение ряда лет после выхода статей Барбера и Стефенса масс-спектрометры секторного типа не конструировались (хотя 60-градусные секторные магнитные поля использовались в масс-спектрографах с двойной фокусировкой [112]) и продолжалось использование 180-градусных приборов [1490, 1491, 1762]. [c.21]

Термин длина волны вводится без разъяснений. Физический факт волновой природы света легко обнаруживается из того, что пучок световых лучей не распространяется по прямой линии, а стремится до некоторой степени обогнуть углы . В частности, можно наблюдать, что тони не имеют резких границ. Свет с большей длиной волны (красный) дальше, чем коротковолновый свет (фиолетовый), отклоняется от границы светового пучка, определяемой краем тени. Один из способов измерения длины волны света основан на изучении интерференции или дифракции световых лучей, проходящих через две узкие параллельные щели. Любой свет независимо от длины волны имеет носто-янпую скорость 3,00-10 см1сек. [c.616]

Исследование таких ИОС было начато в работе [25] и завершено в [26. Магнитное поле такого типа не является фокусирующим и фокусировку пучка ионов организуют либо входной и выходной границами, имеющими форму окружности, (односекторный вариант), либо размещением на входе пучка ионов в магнитное поле и выходе его из магнитного поля секторов с однородным магнитным полем с расчётной границей сопряжения (трёхсекторный вариант). В ИЯС РНЦ Курчатовский институт были рассчитаны и построены электромагнитные сепараторы с показателем спада магнитного поля п = 1 с обоими способами фокусировки. Односекторный вариант схематически изображён на рис. 7.1.4. Это симметричная схема с = 2 = ф = 2, рассчитанная на апертуру а = 3,5°. Дисперсия От = 2000 7 мм при гд = = 100 см, расчётное значение угла наклона линии фокусов около 26°, но после [c.304]

В тех случаях, когда требуется монохроматизация пучка рентгеновых лучей, это может быть достигнуто с достаточным приближением при помощи светофильтров, изолирующих отдельную линию испускания. В качестве примера на рис. 215 схематически изображен спектр испускания молибденового анода в области К. Граница К критического поглощения циркония лежит между Ко и линиями молибдена, как показывает кривая поглощения для циркония. Таким образом, если излучение, испускаемое молибденом, пропустить через светофильтр из металлического циркония или циркониевого соединения, то линия молибдена будет почти совершенно подавлена. Однако часть непрерывного спектра, лежащая в более коротковолновой области, будет пропускаться. Для многих целей такая спепень монохроматичности достаточна, но если необходима большая чистота, применяют метод, при котором используют два светофильтра. В этом [c.279]

Дж/см и 50 Дж/см2 и создают изображение при малом AR [7]. ПДХПА в смеси с сополимером глицидилметакрилата с этилакрилатом, а также с N-випилкарбазолом и политетрафторпропилмет-акрилатом при толщине слоя 0,2 мкм требует для экспонирования дозу около 10 Дж/см [6], что при использовании МСР обеспечивает достаточное AR. При косом пучке излучения из точечного источника края резиста на границах экспозиционного поля также косые (см. рис. 1.23). Это ухудшает передачу ширины диагональных линий в предельных по разрешению структурах. [c.271]

Если расстояние между двумя полюсами магнита гораздо меньше их линейных размеров, магнитное поле в пространстве между полюсными наконечниками практически однородно. Поэтому для упрощения можно предположить, что поле имеет примерно одинаковую величину в пространстве, ограниченном полюсами, и равно нулю в остальной области. Если в такое поле через небольшое объектное отверстие поступают заряженные частицы, имеющие равные моменты количества движения и примерно одинаковое направление, после отклонения на угол 180° они будут фокусироваться в точке, представляющей собой изображение объектного отверстия при этом траектория иона должна находиться в однородной области поля. Демпстер (1935) поместил источник ионов перед магнитным полем (вне его) и рассчитал связанный с этим сдвиг точки изображения. Б более общем случае объектное отверстие и точки его изображения могут быть расположены вне однородного магнитного поля. Для простого случая, когда границы поля перпендикулярны центральной траектории пучка, прямая линия, проведенная от объектного отверстия к точке изображения, проходит через центр кривизны центральной траектории (Барбер, 1933). [c.66]

По оси ординат отложены проценты от общей расходуемой в разряде мощности. Область [ст соответствует энергии, выделяющейся в 1 сек на стенках трубки в виде тепла, при рекомбинации ионов и электронов на стенке, вследствие теплопроводности газа, за счёт кинетической энергии электронов и ионов, ударяющихся о стенку ), а также за счёт энергии возбуждённых и метастабильных атомов, возвращающихся в нормальное невозбуждённое состояние при ударе о стенку. Область -Пу соответствует энергии, выделяющейся за то же время в виде тепла в объёме газа, как следствие имеющих здесь место элементарных процессой упругие столкновения электронов с частицами газа, часть соударений II рода, ведущая к увеличению скорости сталкивающихся частиц газа, рекомбинация Б объёме и т. п. Область соответствует мощности излучения резонансных линий, а область Пнетез—мощности излучения всех прочих спектральных линий. Для того чтобы по этой схеме судить о распределении выделяющейся в стационарном разряде мощности по её компонентам тпст, С1 гоз и нерез, надо провести для каждого данного давления газа соответствующий последнему вертикальный отрезок аб (рис. 149). Помноженное на сто отношение длины этого отрезка, приходящейся на данную область, к полной его длине между нижней и верхней границами диаграммы, даст в процентах удельный вес каждой компоненты, рассеиваемой в разряде мощности. [c.344]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология