Захват резонансный

Резонансный интеграл захвата. Резонансным интегралом захвата называется величина [c.923]

Из таблицы видно, что полный коэффициент ослабления для меди практически определяется поглощением серебром тепловых нейтронов, в то время как для золота существенную роль играет поглощение серебром резонансных нейтронов. Это различие обусловлено разной способностью к захвату резонансных нейтронов у меди и золота. [c.126]

В общем случае для любого интервала от м,, до и вероятность нейтрону избежать иоглощения, нлп, как принято называть, вероятность избежать резонансного захвата , р (м , ) определяется следующим образом [c.74]

Изменение диапазона энергии, который нейтрон проходит при замедлении, зависит от смещения тепловой группы. Изменения температуры, которые непосредственно влияют на распределение нейтронов в тепловой группе, фактически определяют новую энергию тепловой группы (Ят)- Изменение т в свою очередь вызывает изменение таких величин, как возраст и вероятность нейтрону избежать резонансного захвата, которые определяются интегралами, пределы которых зависят от значения Ет,. [c.219]

В качестве примера вычислим температурный коэффициент для реактора СР-5 в холодном состоянии и покажем, как с помощью этого коэффициента можно определить избыток реактивности в реакторе при комнатной температуре. А именно мы вычислим температурный коэффициент для горячего неотравленного реактора по температурным производным коэффициента теплового использования, вероятностей нейтрону избежать утечки при замедлении и в процессе диффузии, а также вероятности избежать резонансного захвата. Изменение к при данном изменении температуры ЬТ легко определяется из соотношения (6.142). [c.231]

Оценить температурный коэффициент для вероятности нейтрону избежать резонансного захвата можно, исходя из равенства (6.190), которое справедливо, если концентрация топлива низка. Точнее, нужно потребовать, чтобы и в резонансной области [см. уравнение (6.181)] для всех ] [c.232]

Пример использования этого общего выражения приводится в гл. 10 в связи с вычислением вероятности избежания резонансного захвата в блоках горючего гетерогенных реакторов. [c.266]

Вероятность тепловым нейтронам избежать резонансного захвата. Для гомогенной системы с низкой концентрацией горючего вероятность [c.468]

Проблема определения вероятности нейтрону избежать резонансного захвата в гетерогенных конфигурациях горючего и замедлителя привлекала неустанное внимание еще в ранние годы развития реакторной техники. Из-за трудности проблемы и недостаточных сведений о поперечных сечениях большинство усилий было направлено на получение экспериментальных данных однако с самого начала предпринимались и теоретические исследования, особенно большой вклад в изучение этой проблемы внес Вигнер [89]. [c.472]

Однако горючее в блочной системе ведет себя так, как если бы оно имело более высокую концентрацию, и, таким образом, в гетерогенной системе эффективное сечение поглощения и эффективный резонансный интеграл оказываются меньше, чем в гомогенной, а так как 2 = 2 , вероятность избежать резонансного захвата значительно улучшается. Как правило, для эквивалентных систем [c.473]

ВЕРОЯТНОСТЬ НЕЙТРОНУ ИЗБЕЖАТЬ РЕЗОНАНСНОГО ЗАХВАТА [c.487]

Второй температурный эффект, связанный с сечениями, имеет место в области высоких энергий и особенно важен для ядер, которые обладают резко выраженными резонансами, например для ядер топлива. Хотя для большинства таких материалов вблизи тепловой энергии зависимость близка к 1/г , отклонением от закона ilv уже нельзя пренебречь более того, во многих случаях эти материалы имеют также резонансы, расположенные близко к теиловой области. Эти характеристики войдут не только в температурный коэффициент параметров тепловой группы, но и в температурный коэффи-и,нент таких величин, как вероятность нейтрону избежать резонансного захвата, в которую входит интеграл от сечения, вычисленный по всей надтепло-вой (резонансной) области. Собственно говоря, сечения в надтепловой области для такпх функций должны вычисляться из интегрального соотношения вида (4.182), которое учитывает тепловое движение ядер. Температурная. зависимость сечеиия в быстрой области описывается функцией распределения [см. уравнение (4.172)], в которую входит и температура среды Гдт. Так что изменения Ття вызывают изменение ЯЛ п, следовательно, величин, зависящих от сечений в быстрой области. Это явление, называемое эффектом Допплера, будет рассмотрено в связи с зависимостью вероятности избежать резонансного захвата от температуры. [c.219]

Сравним этот результат с соответствующим выражением для эквивалентной гомогенной системы. При выводе уравнения (10.57) уже отмечалось, что выражение для вероятности избежать нейтрону резонансного захвата в гомогенной системе может быть получено из соответствующего равенства для гетерогенных систем переходом к предельному случаю тонких пластин горючего (при сохранении постоянного отношения а/Ь). Таким образом, используя выражение (5.288) для а, из (10.105) находим [c.489]

Величина 2д , которая фигурирует в уравнении (8.141а), должна быть подобрана таким образом, чтобы 2д ф (г) хорошо совпадала с плотностью замедления быстрых нейтронов в тепловые в точке г. В качестве источников быстрых нейтронов должны быть взяты нейтроны, образующиеся в процессе деления на тепловых нейтронах г2 ф2(г). Параметры и 21 а представляют собой коэффициент диффузии тепловых нейтронов и сечение поглощения для тепловых нейтронов в активной зоне соответственно. Источник в уравнении для тепловых нейтронов (8.1416) взят равным числу нейтронов, замедляющихся из быстрой группы, за вычетом количества потерянных нейтронов из-за поглощения в процессе замедления. Положим, что рс — доля нейтронов быстрой группы, достигающих тепловых энергий (в активной зоне) в процессе замедления, и предположим, что рс определяется вероятностью нейтрону избежать резонансного захвата в активной зоне. Следует заметить, что такой выбор несколько произволен, поскольку сечение д пока еще не определено. Таким образом, примем это определение как удобное и оставим за собой возможность для подходящего определения величины Бд при конкретизации слагаемого /)с2д ф1> дающего источники тепловых нейтронов. [c.331]

Резонансные нейтроны. Радиационный захват резонансных нейтронов также дает вклад в активацию элементов, и поэтому возмущение их потока веществом пробы должно быть принято во внимание. Для резонансных нейтронов эффект депрессии несуществен (/ д=1), и основное влияние на ход активации оказывает их поглощение макрокомпонентамн пробы. [c.98]

В пределе Г—О этот интеграл сходится вблизи энергий электрона S = а- Это означает, что сечение рекомбппацим определяется захватом резонансных электронов, энергия которых совпадает с энергией возбуждения автоионизационного состояния. При этом коэффициент рекомбинации оказывается равным [c.69]

Вследствие малой вероятности процесса радиационною захвата для объяснения наблюдающихся больших выходов молекулярных отрицательных ионов часто п]П1нн1 1астся механизм резонансного захвата, осуществляющийся нри равенстве анергии электрона и эпергии возбуждения (колебательного илн электронного) образующегося молекулярного нона. Из теории ре- [c.189]

ООО в иредиоложеиии, что вероятность избежать резонансного захвата и вероятность яеутечки быстрых нейтронов равна единице, т. е. что применима односкоростная модель. [c.400]

Величины Рг и означают, как и обычно [см. (6.79)], вероятность того, что нейтрон пзбе/кпт резонансного захвата и утечки при замедлении до тепловой энергии. Наконец, отметим, что так как реактор, описываемый уравнением (9.78), не крит1тческп1к то коэффициент размио кония отличен [c.417]

Для многих практических интересных случаев вероятность ипбежать резонансного захвата близка к единице, так что выражение [c.469]

Вероятность нейтрону избежать резонансного захвата увеличивается в результате появления двух эффектов, а именно самоблокировки горючего и физического разделения двух материалов (см. 10.1). В настояш,ем параграфе мы попытаемся детально исследовать эти эффекты. Начнем с простейшего рассмотрения последнего эффекта, который обусловлен чпсто геометрическими эффектами. Рассмотрим сначала гомогенные системы, а затем результаты распространим на гетерогенные системы, [c.488]

Наиболее важное из преимуществ гетерогенных систем состоит в увеличении вероятности нейтрону избежать резонансного захвата благодаря ффекту самоблокировки горючего в блоках. В связи с тем что резонансная структура в горючем представляет собой резкие и высокие пики, в раснределепии потока резонансных нейтронов имеются локальные спады вблизи [c.475]

Как уже отмечалось, ото делает относительно малой величину н оф-фектнвное сеченне поглощения горючего а см. уравнопие (10.18)], следовательно, эффективный резонансный интеграл уменьшается, а вероятность не11трону избежать резонансного захвата возрастает. [c.476]

Имеется другой, до некоторой стенени вторичный эффект, который также бJtaгoпpuят твyeт з величснню вероятности нейтрону избежать резонансного захвата. Из-за физического разделения двух материалов нейтроны в процессе замедления нри прохождении резонансного интервала имеют меньшую вероятность столкнуться с ядрами горючего, и число резонансных иоглоще-пий, следовательно, сокращается. Этот эффект зависит главным образом от геометрии ячейки. [c.476]

Для расчета коэффициента теплового иснользования нужно знать распределение теплового потока и, в частности, выедание теплового потока (т. е. тепловой коэффициент проигрыша). Вероятность нейтрону избежать резонансного захвата требует, с друго11 стороны, знания пространственного раснределения резонансных нейтронов, и, наконец, расчет коэффициента размножения на быстрых нейтронах определяет нространственное распределение последовательных (каскадных) генераций нейтронов деления. [c.476]

В случае толстых пластин горючего величину а можно подсчитать из диффузионной теории значение этого коэффициента дается уравнением (5.322) для тонких пластин может быть испольчована формула (5.288). Вероятность нейтрону избежать резонансного захвата определим из выражения для дм х, и). Если подсчитать общее число достигших тепловой области нейтронов по всей ячейке и разделить его на общее число нейтроов, вступивших в процесс замедления, то получим вероятность того, что нейтрон избежит поглощения в процессе замедления [c.489]

Смотреть страницы где упоминается термин Захват резонансный: [c.675] [c.173] [c.85] [c.318] [c.77] [c.80] [c.163] [c.190] [c.203] [c.225] [c.403] [c.406] [c.415] [c.464] [c.465] [c.466] [c.469] [c.469] [c.469] [c.471] [c.474] [c.487] [c.490]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология