Резонансный захват электрона

Определены энергии электронов, при которых образуются осколочные ионы исследовано образование ионов 0 , С1 и 1 в процессах резонансного захвата электрона. По экспериментальным результатам удалось установить процессы, в которых образуются те или иные из обнаруженных ионов. [c.405]

Рис. 3. Кривая эффективности ионизации О2 с образованием ионов О- в процессах, отличных от процесса резонансного захвата электрона.

На рис. 4 показан пик резонансного захвата электронов при образовании ионов 0 при низкой энергии электронов. Пик резонансного захвата электронов с образованием ЗР, служит для калибровки шкалы энергий электронов. Потенциал появления ионов 0 равен 4,53 + 0,03 эе. [c.408]

Потенциал появления иона 0 , образующегося в процессе резонансного захвата электрона [c.410]

Рис. 8. Кривая эффективности ионизации С1з с образованием ионов С1 в процессах, отличных от резонансного захвата электрона.

В табл. 3 приведены средние значения основных параметров пика ионов 1 из 1г, образующихся в процессе резонансного захвата электронов, с учетом распределения электронов по энергиям. [c.420]

Характерные энергии для процесса резонансного захвата электронов и образования ионов I из [c.420]

Снижение энергии ионизующих электронов до ж 0,1 эВ кардинально меняет картину ионизации возникает временная связь между молекулой-мишенью и налетающим электроном, в результате образуется отрицательный ион [3]. На вероятность образования отрицательных ионов путем резонансного захвата электронов в первую очередь влияет их распределение по энергиям. [c.13]

Полученные результаты однозначно показывают, что экстремальный характер зависимости сигнала (или чувствительности) от напряжения в общем случае не может быть связан с резонансным захватом электронов при их определенных энергиях. Таким образом, они служат экспериментальным подтверждением полевой теории детектирования. Это указывает на определяю- [c.136]

Впервые необходимость учета распределения электронов по энергиям возникла при определении потенциалов появления (ПП) положительных ионов при столкновениях электронов с атомами и молекулами (конец 20-х — начало 30-х годов). С тех пор причины разброса по энергии электронов в ионном источнике, воздействие различных факторов на энергию электронов в условиях масс-спектрометрического эксперимента разбирались неоднократно в многочисленных оригинальных статьях и монографиях [52, 61—66]. Поскольку в процессе изучения образования отрицательных ионов резонансным захватом электронов распределение электронов по энергиям является одной из важнейших характеристик экспериментальных устройств, кратко рассмотрим факторы, влияющие на энергию электронов в камере ионизации масс-спектрометра. Во избежание недоразумений отметим, что напряжение, ускоряющее электроны, складывается из подаваемого [c.19]

Специфика образования отрицательных ионов резонансным захватом электронов молекулами (образование ионов в узкой энергетической области небольшая, до 15 эв, энергия электронов) накладывает жесткие требования на конструкцию и режим работы ионных источников. [c.27]

Кроме того, вращательное возбуждение молекул может происходить в процессе резонансного захвата электрона с образованием промежуточного нестабильного отрицательного молекулярного иона с его последующим распадом. В этом случае сечения вращательного возбуждения могут достигать значений порядка см [356—363]. Однако резонансное возбуждение имеет место при сравнительно больших энергиях электронов (несколько электронвольт), при которых более существенную роль в передаче энергии играет колебательное и даже электронное возбуждение молекул. Сечения девозбуждения вращательных уровней молекул электронами достигают такой же величины. [c.86]

Сероводород и дисульфан. Наиболее значительные количества сероводорода содержатся в попутных газах, получаемых при добыче нефтей и ГК. В стабильной части КГК, ОГК, АГК содержатся 410 3,94-10 0,26 мас.% сероводорода соответственно [6, 7]. Содержание сероводорода впервые определено методом масс-спектрометрии отрицательных ионов резонансного захвата электронов (МС ОИ РЗЭ), который оказался наиболее надежным и эффективным, поскольку это прямой метод анализа сероводорода в присутствии других классов соединений серы. Этим же методом впервые обнаружено присутствие дисульфана — НгЗг в ОГК и КГК в количестве 0,868-10 [c.224]

Существенный скачок в идентификации сероорганических соединений был сделан благодаря использованию методов ИК-, масс-спектрометрии отрицательных ионов резонансного захвата электронов и потенциометрического титрования, позволившие определять и идентифицировать меркаптаны, дисульфиды, сероводород и дисульфан непосредственно в нефтях Прикаспийской низменности жана-жольской, Тенгизской, лоховской, казанковской, воскресенской газоконденсатах Прикаспийской впадины и их дистиллятах [12,22,28, 31]. [c.234]

При ионизации электронным ударом происходит перераспределение энергии возбуждения по колебат. степеням свободы мол. иона, прежде чем этот ион распадается. Предположение о квазиравновесном распределении энергии возбуждения позволяет полуэмпирич. путем рассчитать масс-спектры нек-рых в-в, согласующиеся с эксперим. данными. Однако во мн. случаях, особенно для длинных молекул, эта теория не подтверждается. Для двухатомных молекул изменения колебат. состояний объясняются, исходя из принципа Франка-Кондона (см. Квантовые переходы). При взаимод. низкоэнергетич. электронов (менее 10 эВ) с в-вом могут осуществляться процессы резонансного захвата электронов молекулами с образоваиием отрицательно заряженных ионов М (см. также Ионы в газах). [c.659]

В условиях ЭУ в результате захвата молекулой электрона возможно образование отрицательных ионов. Взаимодействие электрона с молекулой может сопровождаться ее гетеролити-ческим расщеплением с образованием ионной пары. При низких энергиях электронов, близких к тепловым, обычно происходит резонансный захват электрона. Этот процесс может быть [c.20]

Метод разностей задерживающих потенциалов (РЗП) не мог быть применен для исследования попов О при высоких энергиях электронов— при этом был слишком малый ионный ток. Потенциалы появления ионов О определялись в этих условиях обычным путем по начальному участку кривой резонансного захвата электрона с образованием 0 . Для результатов, приведенных для ионов 0 , ионов О и для ионов 0 при пизкой энергии электронов (процесс резонансного захвата), расчетная ширина распределения электронов по энергиям составляла 0,1 эв. [c.406]

Было обнаружено, что пик кривой образования СГ в процессе резонансного захвата электрона (рис. 9) появляется нри энергии 1,60 эв, достигает максимума при 2,4 0,1 эв и имеет ширину 1,6 0,2 эв. Наиболее вероятно, что ионы СГ образуются в результате переходов на кривую отталкивательного состояния С , имеющего предел диссоциации, равный С(С12) —ЕА (С1),или—1,055эе по отношению к основному состоянию С12-По известной форме пика кривой резонансного захвата электронов на рис. 10 построена потенциальная кривая иона С1 . [c.417]

В первой работе [11 было показано, что образование ионов в процессе резонансного захвата электронов начинается при энергии менее 0,1 эв и происходит в интервале энергий, не превышающем 0,05 эв. Эти результаты были получены при использовании специально методики, иозволяю-ЩС11 при помощи масс-спектрометра регистрировать ионы, образованные под действием почти моноэнергетических электронов известной энергии. Основные трудности, возникающие при проведении экспериментов такого рода, связаны с распределением электронов по энергиям и с установлением шкалы энергий электронов. Поэтому раньше положение и ширина ника захвата электронов не были выяснены. Теперь, имея точные данные о пороге процесса резонансного захвата электронов с образованием можно использовать их для калибровки шкалы энерпга электронов при [c.452]

В случае положительных ионов энергетическая неоднородность электронного пучка начинает заметно сказываться лишь при работе в области, близкой к потенциалам ионизации молекул, а при энергии электронов О—2 эВ влияние пространственного заряда и градиента поля в источнике ионов столь значительно, что исключает возможность образования ионов путем резонансного захвата электронов. Для получения моноэнерге-тического пучка электронов были разработаны различные приемы, обеспечивающие сужение распределения электронов по энергиям до 0,1 эВ [3] и возможность получения отрицательных ионов резонансным захватом электронов. [c.13]

Иетастабильные ионы. В процессе ионизации образуются неустойчивые (метастабильные) ионы. Если время распада иона составляет с, то это близко к времени нахождения иона в камере масс-спектрометра на пути от ионного источника до анализатора. В этом эксперименте будут регистрироваться ионы распада. Однако пики этих ионов в масс-спектре имеют диффузный характер. Пояснения даются ниже при описании схемы эксперимента. Отрицательные ионы. Они образу ются в резу льтате резонансного захвата электрона [c.23]

Резонансный захват электрона можно определить как присое-дине1те к молекуле электрона, обладающего энергией в узком интервале значений, соответствующих устойчивости отрицательного иона (до нескольких электрон-вольт). [c.23]

НЕДИССОЦИАТИВНЫЙ РЕЗОНАНСНЫЙ ЗАХВАТ ЭЛЕКТРОНОВ МОЛЕКУЛАМИ [c.113]

На кривой выхода ионов 8 имеется максимум при энергии электронов 16,5 эе, подобный максимумам, получающимся при образовании отрицательных ионов путем резонансного захвата электронов молекулами. При энергии электронов выше 20 зв кривая выхода ионов 8 свидетельствует о медленном увеличении количества ионов с ростом энергии электронов. Естественно предположить, что максимум при 16,5 9в обязан своим происхождением резонансному захвату электронов молекулами тиофена с последующей диссоциацией на отрицательный ион 8 и нейтральный остаток. Процесс образования ионов 8 при энергии электронов выше 20 эв можно интерпретировать как диссоциацивэ молекулы тиофена под действием электронного удара на ион 8 и положительный ион С4Н . [c.242]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология