Проводимость в магнитном поле

Было установлено изменение выхода продуктов и скорости химических реакций, достигнута интенсификация излучения света органическими люминофорами, обнаружено влияние магнитного поля на проводимость органических полупроводников и фотопроводимость полимеров. Особый интерес представляет открытие воздействия магнитного поля на окислительно-восстановительные реакции, происходящие при помощи хлорофилла, и, в частности, на фотосинтез в зеленых листьях. [c.164]

Особое место среди электропроводящих материалов занимают так называемые полупроводники. При низких температурах они характеризуются очень низкой электрической проводимостью, близкой к таковой диэлектриков — типичных представителей изоляторов. С повышением температуры их электрическая проводимость сильно (по экспоненциальной зависимости) повыщается, приближаясь к таковой металлов — типичных представителей проводников электрического тока. Кроме того, электрическая проводимость полупроводников сильно зависит от внешнего воздействия (давления, освещенности, наличия электрического и магнитного полей и т. п.), а также от содержания примесей и дефектов в кристаллах. Возможность в широких пределах управлять электрической проводимостью полупроводников изменением температуры, введением примесей, механическим воздействием, действием света, а также электрического и магнитного полей положена в основу их разнообразного применения. Их используют при изготовлении всевозможных диодов, транзисторов, тиристоров, фото- и термоэлектронных приборов, в качестве лазерных материалов и т. д. (см. разд. 1.22). [c.261]

Суть метода заключается в следующем. К поверхности металлического изделия подкосят возбуждающую катушку, по которой протекает переменный электрический ток. Последний создает в катушке переменное электромагнитное поле, возбуждающее в металле вихревые токи. Поле вихревых токов взаимодействует с полем возбуждающей катушки, образуя результирующее поле, которое несет информацию об электромагнитных характеристиках (удельная электрическая проводимость, магнитная проницаемость), позволяющих судить о расстоянии от дефекта до поверхности, о нарушении сплошности и т. д. [c.482]

Здесь к — показатель адиабаты Ь — проводимость среды, отнесенная к скорости света в пустоте с а = 1/41г I — время, умноженное на с р — давление, деленное на с т — плотность газа 8 — энтропийная функция, деленная на с V — вектор скорости, отнесенный к с Я — вектор напряженности магнитного поля, отнесенный к с Е — вектор напряженности электрического поля, отнесенный к с. [c.29]

Например, в медной сфере радиусом 1 м магнитное поле затухает в течение приблизительно 10 с чем выше проводимость, тем затухание поля слабее. [c.196]

Учитывая, что при конечной проводимости согласно закону Ома (54) плотность тока, индуцированного магнитным полем, пропорциональна отношению [c.205]

Проведенное выше рассмотрение неполно, потому что электроны проводимости обладают не только парамагнетизмом, но н диамагнетизмом. Как показал Л. Д Ландау (1930 г.), учет изменения движения электронов в магнитном поле приводит к следующему [2] [c.305]

При Rн 1 магнитное поле оказывается вмороженным в вещество и перемещается вместе с ним эта область магнитной газовой динамики находит применение в астрофизике, где имеют дело с очень протяженными областями сильно разреженного межзвездного газа достаточной проводимости или с разогретым до миллионов градусов весьма проводящим звездным веществом (например, протуберанцы солнца). [c.207]

Если проводимость газа очень велика (Он°°), то уравнение магнитной индукции для единичной струйки, находящейся в поперечном магнитном поле, приобретает особенно простой вид [c.227]

Радиочастотное магнитное поле в металле может проникать лишь на небольшую глубину (около 5-10 см), поэтому метод ядерного резонанса позволяет изучить слои лишь у поверхности. Кроме того, спин-решеточная релаксация в металлах определяется магнитным взаимодействием ядер с электронами проводимости, которое приводит не только к расширению линии, но и к ее сдвигу. По этим связанным между собой эффектам можно судить о состояниях электронов у границы распределения Ферми. [c.534]

При нагреве разреженных газообразных систем до очень высоких температур, как правило, превышающих десятки тысяч градусов, происходит ионизация молекул и газ переходит в специфическое состояние с электронно-ионной проводимостью, называемое плазменным состоянием. Ионы, появившиеся в низкотемпературной плазме в результате отщепления электронов, способны к дальнейшим химическим реакциям, поэтому в плазмах можно обнаружить такие экзотические с точки зрения химии частицы, как ионы СН5, Нз, Не2, Ыег и т. п. Кинетическая и потенциальная энергия частиц в плазменном состоянии превышает аналогичные параметры газообразных молекул, но наиболее существенные различия между плазмой и газами возникают при наложении электрического и магнитного полей большой напряженности. При этом движение частиц в плазме становится направленным, и придавая ему винтообразную форму, можно до известной степени управлять плазмой. [c.72]

Рис. 27. Схема отклонения носителей заряда в образцах, помещенных в магнитное поле а — дырочная проводимость б — электронная проводимость.

Наличие электронов проводимости можно экспериментально доказать, исследуя эффект Холла. Электроны, двигающиеся в электрическом поле, меняют направление в зависимости от приложенного магнитного поля, создавая поперечную разность потенциалов измерив последнюю, можно вычислить число электронов проводимости на один атом. [c.264]

Очевидно, что при д > поле Н х) <д. Таким образом, уравнение (464) подтверждает, что виутри идеального проводника магнитное поле не может изменяться во времени и, начиная с момента возникновения в образце идеальной проводимости, сохраняет свое значение. Эффект Мейснера противоречит этому результату и дает основание считать, что идеальный диамагнетизм и отсутствие сопротивления являются двумя существенно независимыми свойствами сверхпроводящего состояния [c.261]

Если проводник, по которому течет ток, поместить в однородное магнитное поле, составляющее прямой угол с направлением электрического тока (рис. 139), то в проводнике возникает э. д. с., направленная перпендикулярно к плоскости, содержащей векторы электрического тока и напряженности магнитного поля. Это явление называют эффектом Холла (1879 г.). Эффект Холла, обусловленный ионной проводимостью, настолько мал, что им можно полностью пренебречь. Поэтому ниже рассмотрим эффект Холла в металлах и полупроводниках. [c.327]

Схема рис. 10.10,6 иллюстрирует эффект Эттингсхаузена в матерка-лах с одинаковой электронной и дырочной проводимостью. Под действием магнитного поля движение электронов и дырок происходит не вдоль бруска, а по диагоналям, ка-правленным у электронов, и у дырок снизу вверх (если полюс N магнита расположен над плоскостью чертежа, а полюс 5 —под ней). В результате одновременно с движением зарядов вдоль бруска возникает движение в поперечном направлении— снизу вверх. Возникновение пары электрон — дырка,, образующейся у нижней границы, с поглощением энергии сопровождается рекомбинацией на верхней грани с выделением энергии. Первый эффект компенсируется подводом тепла Ро от охлаждаемого тела при Т о, второй — отводом тепла к теплоприемнику с температурой Т. [c.292]

Каменные угли относятся к классу диэлектриков и прямого нагревания их в поле индуктора не происходит. Однако проводимость углей при нагревании теплопередачей повышается и особенно резко — на стадиях формирования структуры полукокса и кокса [3]. Поэтому экспериментально определили уровень предварительного нагревания углей, достаточного для последующей их термообработки в магнитном поле индуктора. [c.8]

Гальваномагнитные эффекты — эффект Холла, магнетосопротивле-ние и магнитная восприимчивость в силу их весьма высокой чувствительности к дефектам структуры позволяют ответить на вопросы о концентрации, типе и подвижности носителей тока. Эти эффекты возникают в помещенном в магнитном поле проводнике, когда вдоль него течет электрический ток. В слабых магнитных полях величина коэффициента Холла (Ну) при смешанной проводимости определяется соотношением концентраций и подвижностей электронов и дырок [c.94]

Принято во внимание, что суммарное электрическое поле смещения в микроконденсаторах двойных приэлектродных слоев и ток в дренажных кабелях связаны соотнощением 1=3(10/(11 [формула (68)]. Отсюда следует, что меняющееся поле микроконденсаторов приэлектродных слоев вызывает такое же магнитное поле, как ток силой 8йО/(И. Поэтому в формуле =1- -дО/д1 оба члена могут принимать и одинаковые знаки, и противоположные [38], в связи с чем полный ток может быть как больще, так и меньще тока проводимости (и в частном случае может обращаться в нуль). [c.106]

Анизотропный эффект [эффект анизотропии (диа)магнитной восприимчивости]. Циркуляция электронов индуцирует магнитное поле, которое в данной точке может складываться с приложенным магнитным полем Яо или вычитаться из него. Если эффект (величина и направление) индуцированного поля на данный протон является функцией ориентации этого протона относительно индуцированного поля, то он рассматривается как анизотропный. Вообще, термин анизотропный означает пространственно-несимметричный или неодинаковый по направлению . Можно ожидать, что анизотропный эффект будет зависеть от конформации, и действительно, конформационный анализ, проводимый методом ЯМР, часто основан на наличии в молекуле анизотропных индуцированных магнитных полей. [c.577]

В системе Гаусся единицы эаряда, напряженности поля, электрического потенциала, смещения, силы тока, сопротивления, проводимости, емкости и диэлектрической проницаемости совпадают с соответствующими единицами системы GSE, Единицы же количества магнетизма, напряженности магнитного поля, магнитной проницаемости, магнитной индукции, магнитодвижущей силы, магнитного сопротивления, магнитного потока и индуктивности совпадают с соответствующими единицами системы QSM. [c.41]

Магнитные свойства металлов связаны с их электрическими свойствами, поскольку элементарные носители магнетизма - электроны - обладают как магнитным моментом, так и элеюрическим зарядом. Наряду с общими для всех твердых тел элеюрическими свойствами магнитные материалы обладаюг рядом специфических электрических свойств, зависящих от самопроизвольной намагниченности. В магнитных материалах в каждом ферромагнитном домене на электрон проводимости даже при нулевом внешнем магнитном поле действует сила Лоренца. [c.17]

Магниторезисторы. Магниторезистивный эффект заключается в следующем. При отсутствии магнитного поля дырка движется в пoлy-проводяике в направлении электрического поля и за время свободного пробега между столкновениями проходит путь, равный длине свободного пробега 1. В поперечном магнитном поле в неограниченном поперечном направлении полупроводника по направлению электрического поля дырка пройдет путь = Ь соз . Уменьшение длины свободного пробега вдоль направления электрического поля эквивалентно уменьшению подвижности, а, в конечном счете, и проводимости [48]. [c.120]

Измерение магншпиой проницаемости и электрической проводимости плоских образцов [61]. Продольная составляющая индукции магнитного поля В внутри образца [c.263]

Уравнения (60) связывают плотность тока проводимости j с пространственными производными от напряженности магнитного поля Н. Если к уравнениям (60) добавить уравнение (17), связывающее вектор электростатической индукщ1и D с распределением плотности свободных зарядов в объеме р о [c.194]

Важнейшие области применения. Основн 1Я область применения индия — производство полупроводников. Как к галлий, он является акцепторной примесью, сообщающей германию и кремнию дырочный тип проводимости. Поэтому применяется для создания п—р-переходов. Широкому его применению благоприятствуег то, что он легко смачивает поверхность германия и хорошо сплавляется с ним при низкой температуре. Фосфид, арсенид и антимонид, индия — полупроводники, представляющие большой практический интерес. В частности, антимонид индия обладает исключительно большой подвижностью электронов. Это соединение используется для изготовления датчиков эффекта Холла в приборах для измерения магнитных полей и инфракрас- [c.299]

Осцилляции. Эффект Шубникова—де Гааза. В квантующем магнитном поле изменяется не только поведение плотности состояний, но и характер взаимодействия носителей заряда с кристаллической решеткой. Это приводит к качественно новым кинетическим свойствам проводящих кристаллов. Влияние квантования движения электронов проводимости в магнитном поле на гальваномагнитные эффекты впервые заметили Шубников и де Гааз (1930 г). Они наблюдали осцилляционную зависи- мость поперечного магнетосопротивления висмута от Я, причем осцилляции были периодическими по величине 1/Я. Позднее осцилляции магнетосопротивления подробно изучали не только в висмуте, но и в ряде других металлов. Было показано, что их природа хорошо согласуется со значениями, получаемыми из эффекта де Гааза—"ван Альфена. [c.342]

В рамках теории [1]. рассматривающей влияние магиитно-1 0 поля на квантовые поправки к проводимости, аномальное магнитосопротивление объясняется частичным разрушением локализации магнитным полем и влиянием магнитного поля на поправку к проводимости за счет взаимодействующих электронов. Полная квантовая поправка к проводимости в магнитном поле имеет вид [c.146]

Проводимости п- и р-типов можно различить при помощи так называемого эффекта Холла. Если перпендикулярно электрическому полю Е приложить магнитное поле Н, то как на электроны, так и на положительные дырки будут действовать силы, нормальные к плоскости Е, Н, но направления этих сил будут противоположными. Таким образом, исследуя ориентацию тока в направлении, перпендикулярном Н и Е, можно определить, обусловлена проводимость электронами или дрлрками. [c.237]

Расходомеры с постояным магнитным полем.. Применяются для измерения расхода жидких металлов или для кратковременных измерений, поскольку в жидкостях с ионной проводимостью при постоянном магнитном поле происходит поляризация электродов, которая практически не позволяет производить длительных измерений с помощью этих расходомеров. [c.381]

Здесь 00 — электрическая проводимость жидкости, которая считается скалярной величиной, а Ва = х.Н — магнитная индукция, где Н — напряженность магнитного поля. Второй член правой части уравнения (17.3.2) представляет собой магнитную понде-ромоторную силу и является единственным членом, учитывающим МГД-эффекты. При выводе уравнений (17.3.1) — (17.3.3) помимо использования приближения пограничного слоя и аппроксимации Буссинеска предполагались пренебрежимо малыми следующие эффекты [c.465]