Фредерикс

Фиг. 3.13. Переход Фредерикса в слое нематика в магнитном поле Н.

Впервые эту их особенность убедительно показал Фредерикс, а работы в этом направлении продолжил его ученик Цветков, которому принадлежит приоритет в опытах по закручиванию анизотропных жидкостей магнитными или электрическими полями . [c.351]

Заметим, что Фредерикс впервые обнаружил в электрическом поле суперструктуры, которые назвал фестонами — это своего рода распад жидкости На отграниченные рои, границы между которыми образованы дисклинация-ми — аналогами дислокаций в обычных кристаллах, и в которых направления директоров меняются. Этот эффект был, ,переоткрыт сравнительно недавно Де Женн [243] фестоны Фредерикса уже именует доменами Вильямса-, этот термин принят в зарубежной литературе. [c.351]

Фредерикс и Брукс [48] описали результаты опытов с углеводородными смесями известного состава. На примере разделения 19-компонентной смеси было показано, что метод газо-жидкостной хроматографии с успехом может быть использован и для анализа сложных смесей предельных и непредельных углеводородов. При этом, как и в случае более простых смесей, были получены хорошие результаты. Расхождения в коли- [c.205]

И нематики, и холестерики очень чувствительны к внешним полям. Первые эффекты, обусловленные влиянием магнитного поля, были найдены уже давно группами советских ученых под руководством В. К. Фредерикса и В. Н. Цветкова [51, 52] ). Однако совсем недавно было открыто много новых магнитных явлений. [c.32]

Фредерикс В., Залина В., ЖРФХО, сер. физ., 62, 457 (1930). [c.35]

Фиг. 3.14. а — последовательные стадии перехода Фредерикса, наблюдаемые в различных точках слоя б — типичная зависимость измерений эффективной диэлектрической проницаемости е от поля в переходах Фредерикса для случая 1 или 5. [c.104]

При изучении оптических свойств переход этого типа обнаружил и исследовал Фредерикс в 192 г. [6—10]. Он имел дело в основном со случаем 3 и показал, что критическое магнитное поле Не обратно пропорционально толщине образца й [c.104]

Можно строго показать, что переход Фредерикса является фазовым переходом второго рода, т. е. что искажения непосредственно выше критического поля малы ). Имея это в виду, для трех случаев, изображенных па фиг. 3.13, критическое поле Яс можно вычислить с помощью простых рассуждений. Исходя из неискаженного состояния (п = По), рассмотрим небольшое отклонение [c.107]

Как и при переходе Фредерикса, эта неустойчивость вначале возникает для фурье-компоненты бпд с волновым вектором q = nid. Для этой компоненты после интегрирования свободная энергия равна [c.110]

Электрический переход Фредерикса является причиной целого ряда оптических явлений, важных для практического использования. Поэтому в последние годы его интенсивно изучают. Наиболее важные теоретические и экспериментальные результаты см. в работах [94 —99 ].— Прим. ред. [c.115]

Стенки, связанные с переходом Фредерикса [c.173]

Переходы Фредерикса обсуждались в разд. 3.2. Во всех этих переходах мы рассматриваем монодоменный нематик, прикладываем к нему поле, перпендикулярное оптической оси, и в поле выше определенного критического значения Не наблюдаем иска- [c.173]

Фиг. 4.12. Два типа доменов при превышении критического поля Фредерикса.

С точки зрения общей теории фазовых переходов расходимость X при Н Не представляется естественной. Переход Фредерикса — это переход второго рода, а вблизи обычного перехода второго рода корреляционная длина расходится [24]. На фото 8, а показано увеличение размера стенки при Я -> Не- [c.174]

Другой тип переходов Фредерикса представляет интерес с точки зрения образования плавных дефектов. Он наблюдается в веществах с отрицательной диэлектрической анизотропией, имеющих гомеотропную текстуру и подверженных действию поля, [c.177]

Чтобы пояснить основные динамические черты яв.дения, ограничимся переходом Фредерикса типа 2, т. е. деформацией чистого кручения (фиг. 3.13). Этот случай на самом деле не удобен для измерения переноса поперек слоя, ио удобен с педагогической точки зрения, поскольку, как уже упоминалось, здесь отсутствует гидродинамический ноток молекулы вращаются без какого-либо поступательного движения, и это значительно упрощает анализ, основанный на уравнениях Лесли. Мы предположим также, что максима.льное поле только немного больше критического [c.216]

Обсудим неустойчивости, которые могут возникать в нематиках других классов. Для простоты будем предполагать, что во всех случаях в слабых полях Е направление легкого ориентирования, налагаемое стенками, совпадает с направлением ориентирования, определяемым электрическим полем. Это позволяет избежать дальнейших усложнений, обусловленных переходом Фредерикса в поле Е. Рассмотрим, например, образец типа (++) (фиг. 5.8, б). Здесь в первоначальном состоянии молекулы перпендикулярны слою и флуктуации, которые могут привести к локальному накоплению заряда, представляют собой продольный изгиб. Однако видно, что электрический момент в точке В теперь стремится стабилизировать структуру. Для нахождения гидродинамического момента заметим, что в точке В линии потока почти параллельны молекулам. Как пояснялось в разд. 5.2, гидродинамический момент кручения в этом случае очень мал. Другими словами, параметр X — —близок к единице и момент пропорционален X — 1. В точках выше или ниже В имеются некоторые гидродинамические моменты кручения, но их знаки зависят от деталей структуры. Таким образом, в этом случае имеется толь-ко (Два больших момента (упругий и электрический), и оба они [c.230]

Наряду с рассматриваемой (объемной) составляющей т. э. д. с. возникает контактная разность потенциалов (см. гл. IX, 3). При очень низких температурах действует еще один источник т. э. д. с. — так называемый эффект увлечения электронов фононами, предсказанный Л. Э. Гуревичем (1945 г.) и экспериментально обнаруженный Т. Гебалле и Г. Фредериксом (1958-г.) [3, 5]. [c.232]

В смеси с (Эг -к-иропилсульфоном (1 4) он Дает возможность при соответствующей длине колонки разделять углеводороды С2 — С5 (Фредерикс и Брукс, 1956 Блох, 1961 Шишери и Пинес, 1962). [c.212]

Лишь Фредериксу и Бруксу [197 ] на колонке длиной 15 ж, заполненной носителем, пропитанным диметплформамидом, удалось прп 0° С разделить смесь углеводородов С2—С5 за 4,5 часа, при этом углеводороды С5 выделяются в виде размытых пиков. [c.332]

Вассилев применили тот же метод, который ранее разработали Ги и Фредерикс для измерения внутреннего трения в металлах путем закручивания проволок. Для исключения влияния трения воздуха печь и прибор для закручивания вместе с колеблющейся системой находились в среднем вакууме при давлении 26—30 мм ртутного столба. Ги и Вассилев обнаружили для обычного, а также для свинцового стекЛа, аналогично измерениям Баджера и Силвермана (см. выше), возрастание логарифмического декремента колебаний до максимума при температурах от 200 до 250°С. С повышением температуры начиналось понижение его, причем минимум наблюдался при 250—280°С. При более высоких температурах вновь происходило возрастание логарифмического декремента колебаний (фиг. 122). С другой стороны, при экспериментах с иенским стеклом было обнаружено уменьшение логарифмического декремента в Температурном интервале от 20 до 100°С с минимумом при [c.113]

Дюбуа-Виопет и де Жен рассмотрели случаи, когда дальнодействующие силы стремятся установить гомеотропную ориентацию, а короткодействующие (иа границе твердое тело — нематик) — плоскую. При этом должны наблюдаться переходы, на.эпанные. локальными переходами Фредерикса, между плоской и кон1гческой, а также конической и гомеотропной конфигурациями [83 ].— При.ч. ред. [c.91]

Типичные значения Яс составляют 10 Э для й = 10 мкм. Вскоре после этого Цохер [2] предложил первый вариант континуальной теории и показал, что закон Фредерикса [уравнение (3.59)] является естественным ее следствием. [c.104]

Рассмотренпе перехода Фредерикса как фазового перехода второго рода см. в работе [86 ].— Прим. ред. [c.107]

Уравнение (3.64) можно интерпретировать следующим образом при критическом поле длина когерентности (ff li) равна d/л. Уравнение (3.64) дает зависимость вида ild, найденную экспериментально Фредериксом. Оно указывает также в принципе простой способ определения трех упругих постоянных. Применение этого метода см. в работах [6—10]. [c.108]

Электрический аналог перехода Фредерикса был известен со времен опытов Фредерикса и Цветкова. Недавно эксперименты и детальные теоретические вычисления провели Грулер и Мейер [c.115]

Фиг. 4.13. Вырожденный переход Фредерикса в поле Е с гомеотропными граничными условиями и отрицательной диэлектрической аш130тр0пией е,ч < -С О (предполагается, что никаких электрогидродинамических эффектов нет). Выше порогового поля молекулы выстраиваются в некотором направлешш с в плосио-сти слоя, а — вид сбоку б — упорядочение направлений, видимое наблюдателем сквозь

Следить за мгновенным искажением нематика можно оптическими методами и.чи изучая различные типы явлений переноса. Нанример. отметим измерения теилопроводности как метод исследования статических искажений. Оказывается, что эти измерения могут служить адекватным способом исследования динамики перехода Фредерикса по следующим соображениям тепловая инерция термопары может быть сделана очень малой, если использовать напыленные металлические пленки, в то время как внутренние временные задержки, связанные с распространением тепла в пленках нематика, будут порядка где й — толщина, а — температуропроводность (отношение теплопроводности к удельной теплоемкости). С другой стороны, как мы увидим, постоянная времени, связанная с исследуемыми ориентационными эффектами, порядка где т] — средняя вязкость, а К — упругая постоянная Франка. Температуропроводность оказывается по крайней мере в 10 раз больше, че.м коэффициент ориентационной диффузии К ц. Таким образом, тепловая инерция пренебрежимо мала. Динамические эксперименты такого типа были проведены недавно Гиопом и Перанским и теоретически разработаны Бро-шаром [50]. [c.216]

Задача. Слой нематика закручен иолел Н, большим, чем критическое иол(> Фредерикса II,.. Как кручение будет воздействовать на дпффузпю в плоскости слоя [c.244]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология