Дефлаграция

Дефлаграция достаточно хорошо изучена и подробно рассмотрена выше, поэтому повторное обсуждение вряд ли может принести новую информацию. Явление детонации горючих паровоздушных смесей было продемонстрировано в ходе многочисленных испытаний, когда смеси поджигались при помощи расположенных в центре зарядов конденсированных ВВ. В материалах [АРи,1974] представлены описания данных испытаний, показавших, что при детонации около 640 м 7,4%-ной смеси этилена с воздухом с помощью заряда пентахлорэтана массой 20 г можно достичь уровня избыточного давления порядка [c.293]

В данной книге не рассматриваются с необходимой степенью подробности дефлаграционные процессы, за исключением случая ламинарного пламени, к которому, видимо, и следует отнести утверждение автора о "хорошей изученности" процесса дефлаграции. В применении к случаям взрывов при авариях промышленных предприятий под дефлаграцией обычно понимается горение парового облака с видимой скоростью порядка 100 - 300 м/с, которое приводит к появлению воздушных ударных волн с максимальной величиной избыточного давления порядка 20 - 100 КПа. [c.293]

Как уже отмечалось, механизмы быстрого превращения парового облака могут быть различны -как дефлаграция, так и детонация. Разъяснение смысла этих терминов дается в приложении 1. - Прим. ред. [c.280]

Короче говоря, взрыв парового облака является дефлаграцией, а не детонацией. [c.293]

Чтобы обосновать факт детонационного режима быстрого превращения парового облака, необходимо доказать, что уровень избыточного давления в воздушной ударной волне соответствовал детонации, а не дефлаграции. В указанных ранее источниках доказательства этого отсутствуют. Как упоминалось ранее, единственное разрушение бьшо вызвано ограниченным взрывом здание, находившееся в непосредственной близости от предположительной точки зажигания, было частично разрушено, однако стены его не пострадали. Имевшиеся орнаментные структуры и ограждения, а также телеграфный столб остались нетронутыми. Воздействие на все остальные сооружения можно отнести [c.323]

Наиболее вероятный результат воспламенения облака водорода - его дефлаграция. [c.356]

Невязкое течение с тепловыделением. Невязкое сжимаемое течение в каналах здесь рассматриваться не будет. Подобные течения представляют особый интерес в связи с исследованием процессов быстрого горения (дефлаграции) и горения, индуцированного ударной волной (детонация). [c.130]

Рис. 2. Схема, иллюстрирующая свойства линий Рэлея. Точки а, 6, с, в. соответствуют конечным состояниям в волнах сильной и слабой детонации и слабой и сильной дефлаграции соответственно.

Исследование эффектов дефлаграции, проведенное путем поджигания газообразного водорода, образующегося при испарении пролитой жидкости, с помощью источника искры или пламени показало, что для водо- [c.179]

Детонационное горение. При нагревании горючей среды одиночным, впоследствии затухающим импульсом сжатия может возникнуть локальный очаг горения, а вслед за ним — распространение дефлаграции, механизм которой описывался выше, по всему объему горючей среды. [c.35]

В отличие от дефлаграции, скорость детонационного горения не зависит от кинетики реакции в пламени. Особенности кинетики существенны только для самой возможности возникновения детонации. Скорость детонации зависит только от калорийности горючей среды в расчете на единицу массы и от отношения теплоемкостей у для продуктов реакции. Влияние исходного состава на скорость детонации определяется его влиянием на указанные величины. Хотя ширина зоны, в которой происходит изменение давления, имеет порядок длины свободного пробега молекул, химическая реакция в детонационной волне требует многих столкновений это определяет сравнительно большую ширину зоны реакции при детонации. Расчет и опыт показывают, что она много больше, чем при дефлаграции, порядок ее величины — 1 см. [c.36]

При гашении в узких каналах пламени, в процессе распространения которого горение приняло характер детонации, наблюдается следующая закономерность. Предельная величина критерия Пекле, построенная из параметров горючей системы для исходного, до возникновения детонации состояния, т. е. начальных давления и температуры и нормальной скорости пламени, имеет обычное для дефлаграции значение — около 65. Значительное возрастание давления и скорости горения в детонационной волне никак не сказывается на процессе гашения. Причина заключается в том, что процесс начинается с разрушения детонационной волны, гашение пламени происходит в среде, состояние которой совпадает с исходным. [c.106]

Рис. 1. Схематическое изображение области п пространстве переменных ф, т, е, в которой должно находиться решение задачи о структуре волн детонации и дефлаграции.

В этой главе будет произведена классификация различных типов бесконечных установившихся плоских одномерных, однородных при ж —>- + оо течений с экзотермическими химическими реакциями. В рамках этой классификации могут быть изучены волны дефлаграции (обычное горение) и детонации. В главах 5 и 6 описаны условия, в которых можно наблюдать эти волны в эксперименте там же проводится подробный анализ обеих типов волн. [c.38]

Хотя это формальное определение вследствие его четкости весьма ценно, более глубокое понимание различия между детонационными волнами и волнами дефлаграции может быть достигнуто сравнением свойств обеих ветвей. Так, при прохождении через волну детонации (см. рис. 3 и 4) газ замедляется, его давление и плотность увеличиваются, между тем как при прохождении через волну обычного горения газ ускоряется и расширяется, а давление уменьшается. Другие характерные различия между этими двумя типами волн будут выявлены в следующих главах при обсуждении структуры волн (глава 5, 4 и глава 6, 2). [c.50]

Слабые волны дефлаграции Линия ВЕ Р-<Р<1 г 1 < и < г 0 < Мо < Мо Моо<1 Наблюдаются часто, в большинстве случаев рх 1. [c.60]

Сильные волны дефлаграции Линия ЕР 0 < р < /) -< < шах ( тах < °°) (Л Отш>0) Моо>1 Не наблюдаются невозможность таких волн следует из анализа структуры волны. [c.60]

Фактически все эксперименты с дефлаграцией углеводорода массой менее 1 т продемонстрировали либо незначительные уровни избыточного давления, либо давление порядка нескольких сотен Па. С точки зрения "выхода" энергии эти экспериментальные исследования не дали каких-либо важных результатов. Однако известно немало примеров взрывов парового облака, в ходе которых имел место значительный "выход" энергии. В некоторых случаях оказалось возможным на основе анализа разрушений произвести ряд оценок и рассчитать ТНТ-эквивалент. В работе [Gugan,1979] представлены расчетные зависимости "выхода" энергии от количества горючего материала и от характеристики, включающей термохимические свойства горючего материала (тепловыделение при сгорании, предел воспламенения и скорость горения). Явной корреляции результатов не наблюдалось, что можно объяснить неточностью данных (некоторые из них весьма сомнительны). Однако, используя зависимость "выхода" энергии от ТНТ-эквивалента, Викема [ЛУ1екета,1984] обосновал зависимость увеличения "выхода" энергии от масштабов взрыва. В первом приближении такая оценка вполне справедлива, поскольку высвобождение незначительного количества энергии имеет нулевой "выход". Однако диаграмма [c.294]

Мц) И зависят от порядка реакции. Тем не менее для всех реальных реакций точка (ф = ф (1), т = 1) соответствующая конечному состоянию в случае слабой детонации или сильной дефлаграции, всегда представляет собой седло в плоскости (ф, т), а точка (ф = ф (1), т = 1), соответствующая конечному состоянию в случае сильной детонации или слабой дефлаграции, в плоскости (ф, т) всегда является узлом. [c.201]

На практике механизм наиболее разрушительных взрывов аналогичен взрывам на угольных шахтах первоначальный инициирующий взрыв способствует возмущению пыли, что приводит к последующему более мощному взрыву. В книге [Palmer, 1973] рассматривается скорость распространения процесса горения и делается вывод о том, что случаи взрывов на производстве скорее являются случаями дефлаграции, а не детонации, и в редких случаях скорость распространения пламени достигает скорости звука. Детонация может произойти в штольне угольной шахты, но длина штольни в этом случае может достигать нескольких сотен метров. Детонация может произойти также на зернохранилищах США, где конвейерные линии и элеваторы имеют почти такую же длину. [c.265]

В предыдущем разделе рассматривались два типа быстрых превращений парового облака дефлаграция и детонация. В статье [ 1екета,1980] следующим образом определены данные явления дефлаграция - разновидность процесса сгорания облака, в ходе которого фронт реакции продвигается по горючей смеси благодаря теплопроводности и конвекции в направлении от сгоревшего газа к [c.292]

Разъяснение понятий "детонацня", "дефлаграция", "быстрое превращение парового облака" дано в приложении I, где также указаны и различия между ними. - Прим. ред. [c.322]

Данные о разрушениях для случая аварии в Фликсборо взяты из [Humberside РоИсе,1974].) Данные рис. 13.10 позволяют предположить, что разрушения рассматриваемого случая аварии отличаются от разрушения при аварии 1 июня 1974 г. в Фликсборо (Великобритания), которая повсеместно признана как случай дефлаграции. На рис. 13.11 представлена схема местности [c.325]

ВЗРЫВ ПАРОВОГО ОБЛАКА (vapour loud explosion, V E) - См. варыв, паровое облако. Характеризуется возникновением ударной водны, имеющей место при двух режимах сгорания парового облака - детонации и дефлаграции. [c.593]

ДЕФЛАГРАЦИЯ (deflagration) - режим сгорания парового облака (а также других взр1лвчатых веществ и смесей). В соответствии с классическим определени< М распространение пламени в этом режиме происходит посредством процессов диффузии и теплопроводности, а скорость горения меньше скорости звука. Расширение продуктов горения при дефлаграции может приводить к возникновению движения среды, волны сжатия и, в ряде случаев, ударной волны. При этом, хотя скорость распространения горения по частицам определяется процессами теплопроводности и диффузии (вообще говоря, турбулентными), видимая скорость распространения горения может приближаться к скорости звука и даже превосходить ее. В современной литературе под дефлаграцией понимается весь спектр процессов горения - от распространения ламинарного пламени, до высокоскоростных процессов с ударными волнами, в которых отсутствует жесткая связь между ударным фронтом и фронтом химического превращения, которая имеет место при детонации. Основным поражающим фактором при высокоскоростной дефлаграции является ударная волна. -См. разд. 12.3.4.5. [c.594]

При определенных условиях нормальное, т. е. дефлаграци-онное и взрывное, горение может перейти в детонационное, при котором скорость распространения пламени превышает скорость распространения звука в данной среде и может достигать 1000—5000 м/с. Чаще всего детонация возникает при горении газов в трубопроводах большой длины при определенном начальном давлении и определенных концентрациях горючего вещества в воздухе или кислороде, например 6,5—15% ацетилена в смеси с воздухом, 27—35% водорода в смеси с кислородом. [c.185]

Эти соображения легко распространить на поведение любого (не плоского) участка фронта. Из этого очевидно, что распространение пламени произвольной формы, не ос-ложненное внешними воздействиями (невоз-уУ мущенное), происходит от каждой точки фронта по нормали к его поверхности, так же как и у сферического пламени при центральном зажигании. Такое неосложненное горение называется нормальным (от слова нормаль), а скорость перемещения пламени по неподвижному газу вдоль нормали к его поверхности — нормальной скоростью пламени Ип (м/с) подобный механизм горения именуется также дефлаграцией. Величина является основной характеристикой горючей среды, она представляет собой минимальную возможную скорость пламени, с которой оно распространяется при плоской форме фронта. [c.8]

Если начальный импульс был достаточно мощным для соответствующего нагревания минимально необхо-ходимого количества горючей среды, структура зоны изменения температуры с ростом / стремится к определенной предельной, устанавливается стационарный режим. Отводящееся в песгоревшую среду и излучаемое тепло полностью компенсируется выделяющимся при реакции, температура ие понижается ниже температуры горения, возникает устойчивый фронт дефлаграции. К этому времени все выделившееся при реакции тепло может существенно превысить энергию разряда. При дальнейшем распространении пламени начальный импульс оказывается малым, все более затухающим возмущением стационарного горения. [c.45]

В этой главе мы рассмотрим ламинарные пламена (волны дефлаграции), определение которых было дано в главе 2. Будет более подробно исследован вопрос о структуре и скорости этих пламен. Основанием для более детального изложения теории ламинарного пламени служит тот факт, что проблема ламинарного пламени по крайней мере по двум причинам является центральной проблемой теории горения. Во-первых, это наиболее доступная из проблем горения, решение которых требует одновременного учета движения среды и химической кинетики во-вторых, знание основных представлений и результатов теории ламинарного пламени oкaзьfвaeт я существенным при исследовании многих других проблем горения. [c.135]

Из уравнения (7) видно, что в случае детонации (т. е, для Мд 1) соотношение (8) определяет холодную границу [(ф, т, е) = (1, О, 0)], в то время как в случае пламени (т. е. для Мц < 1) холодная граница определяется соотношением (9). Воспользовавшись уравнением (7) и результатами 3 главы 2 (например, рис. 5 главы 2), можно найти, что соотношение (10) определяет горячую границу в случае слабой детонации или сильной дефлаграции, а соотношение (11) определяет горячую границу в случае сильной детонации и слабой дефлаграции. В случае волн Ченмена — Жуге из формулы (2.34) (в которой а=<х у1 (7—1)) следует, что при т = 1 величина под знаком радикала в уравнении (7) равна нулю, поэтому ф (1) = ф (1), вследствие чего соотношения (10) и (И) в этом случае будут определять одну особую точку. [c.198]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология