Химические фронты и волны

Детонационная волна является одним из видов ударной или взрывной волны, распространение которой сопровождается быстрым тепловыделением благодаря химическим реакциям во фронте пламени. При этом имеет место разность давлений перед и за фронтом волны скорость распространения детонационной волны превышает скорость звука. [c.32]

Ширина фронта ударной волны весьма мала, и химическая реакция не успевает пройти по всему фронту. За фронтом ударной волны располагается растянутая зона химической реакции, ширина которой ограничена. При очень большой ширине зоны реакции затраты энергии на трение и теплоотдачу в окружающую среду будут настолько велики, что заметно снизят температуру во фронте волны и распространение детонационной волны сделается невозможным. [c.161]

Постепенно были получены экспериментальные данные, свидетельствующие о том, что зона реакции при детонации имеет конечную толщину X и что возможно исследование постепенного выделения энергии, сопровождающего молекулярные превращения в данной зоне, хотя этот процесс протекает всего лишь за несколько микросекунд. Если т—продолжительность реакции, определяемая отношением Х—Ох, то время, необходимое для установления равновесия в химической системе позади фронта волны детонации, как [c.370]

Продолжительность пребывания реагирующих газов за фронтом ударной волны определить гораздо сложнее, чем в обычных реактора периодического или проточного типа. Продолжительность реакции в ударной трубе является функцией термодинамических свойств газов, отношения длин камеры с рабочим газом и канала с реагируюш.им газом, а для химической ударной волны, кроме того, интервала времени между разрывом обеих диафрагм. Точные кинетические исследования должны основываться на точном знании продолжительности реакции, что в условиях ударной трубы достигается сравнительно сложно и требует математического анализа. [c.307]

Волна разрежения, образующаяся при разрыве диафрагмы, расширяется по мере продвижения ее в камеру рабочего газа таким образом, она имеет голову и хвост. После образования волны охлаждения в результате отражения фронта волны разрежения от торцовой стенки камеры рабочего газа или, в случае химической ударной трубы, в результате разрыва второй диафрагмы, расположенной у откачанного резервуара, скорость головы волны охлаждения возрастает настолько, что она обгоняет хвост. Затем фронт волны движется по длине трубы к торцовой стенке канала реагирующего газа. Если длина этого канала достаточно велика, то волна охлаждения всегда нагонит прямую ударную волну, ослабит ее за счет снижения создающего ее отношения давлений и охладит нагретые под действием ударной волны газы в области 3. В этом случае отраженная ударная волна не образуется. Этот метод охлаждения можно использовать, если длина камеры рабочего газа значительно меньше длины канала реагирующего газа. [c.308]

В 1962 г. появилась также статья Либби [7], в которой автор остановился на вопросе о весьма быстром протекании полиморфных превращений и металлических переходов в ударных волнах. Либби высказал предположение, что возможны чрезвычайно быстрые химические реакции неметаллов в ударной волне, протекающие через образование металлических состояний. По мере того как проходит фронт волны, ударное давление падает, и металлическая фаза вновь переходит в неметаллическую при этом может оказаться, что образовавшаяся новая неметаллическая фаза отлична от исходной. Развивая эту мысль, Либби, далее считает возможным, что такой переход одной неметаллической фазы в другую может произойти и при сжатиях, значительно меньших, чем необходимые для превращения в металлическую форму. Таким образом, по Либби, сжатия, обусловленные ударными давлениями порядка 1 Мбар, могут в отдельных случаях превращать всю массу вещества как бы в один активированный комплекс , которым, в частности, может быть металлическое состояние вещества. [c.404]

Таким образом, скорость волны детонации представляет собою физико-химическую константу. В ряде опытов обнаружено спиральное движение пламени во фронте волны детонации—детонационный спин. Шаг спирали зависит от скорости волны детонации и периода вращения пламени. Частота вращения пламени изменяется обратно пропорционально диаметру, причем окружная скорость пламени остается постоянной. [c.100]

На фронте волны происходит скачок давления и температуры (или очень резкое их возрастание). Физико-химический механизм, обеспечивающий возникновение такого давления, должен осуществляться нри переходе горения в детонацию. [c.502]

Кумулятивные заряды. Начнем с краткого описания понятия детонации взрывчатых веществ. Представим себе, что в- некотором объеме неограниченной упругой среды мгновенно создано большое давление. Тогда по среде побежит ударная волна — поверхность, перед которой среда покоится, а за ней частицы имеют конечную скорость на самой поверхности имеется скачок давления, плотности и скорости. Если при этом в среде не происходит химических реакций, то с удалением от места возмущения все скачки на фронте волны будут падать. Имеется, однако, много веществ (газообразных, жидких и твердых), таких, что при достижении в каком-либо их месте определенного давления в этом месте происходит химическая реакция с большим выделением тепла. Если по такому веществу пустить ударную волну достаточно большой интенсивности, то сразу за волной будет выделяться энергия, которая питает скачок. При этом, как правило, быстро образуется установившийся процесс, при котором на фронте ударной волны сохраняются величины скачков давления, плотности и скорости, и скорость распространения самой волны также становится постоянной. Вещества, обладающие таким свойством, называются бризантными взрывчатыми веществами, а описанный процесс их превращения — детонацией. [c.258]

Как следует из решения системы кинетических уравнений, варьируя интенсивность внешнего потока излучения и, соответственно, скорость волны, можно изменять химический состав смеси за фронтом волны полимеризации. Поскольку конечный состав существенно зависит от начальных условий, то возникает возможность управления процессом для получения продуктов с заданными свойствами, например, с помощью коротковолнового облучения, электронных пучков, лазеров. В работе [11] рассмотрены возможности управления процессами синтеза веществ при горении. [c.138]

Химические фронты и волны [c.169]

Регламентация огневых работ, ограничение нагрева оборудования до температуры ниже температуры самовоспламенения, применение средств, понижающих давление на фронте ударной волны, материалов, не создающих при соударении искр, способных инициировать взрыв взрывоопасной среды, средств защиты от атмосферного и статического электричества, блуждающих токов, токов замыкания на землю и т. д., применение взрывозащищенного электрооборудования, быстродействующих средств защитного отключения, ограничение мощности электромагнитных и других излучений, устранение опасных тепловых проявлений химических реакций и механических воздействий позволяют предотвратить появление источников инициирования взрыва. [c.21]

Сжатие и нагрев несгоревших газов ударной волной привадит к воспламенению. В этом случае во взрывной зоне в свою очередь выделяется большое количество тепла, которого почти достаточно для того, чтобы поддержать стационарную ударную волну. Если допустить, что между концом ударного фронта и началом взрывной волны имеется небольшая зона, где не идет никакой реакции, то газы в этой области будут более горячими, чем несжатые газы, и более плотными в результате большого давления. Следовательно, их локальная поверхностная скорость относительно ударного фронта меньше, чем скорость несжатых газов перед фронтом. Последующая химическая реакция, хотя и нагревает газы, по они сохраняют более высокую плотность, а следовательно, и более низкую скорость по сравнению с несгоревшими газами. Таким образом, относительно фронта детонации продукты горения удаляются с объемной скоростью, меньшей, чем скорость несгоревших газов. Это противоположно положению для обычной волны горения. Профиль одномерной детонационной волны схематично изображен на рис. XIV. . [c.405]

Для того чтобы проанализировать структуру детонационной волны, следует рассмотреть три области несжатые газы, сжатые, но не прореагировавшие газы и полностью сгоревшие газы позади реакционной зоны. Главное различие между первоначальными зонами горения и зонами позади ударного фронта заключается в том, что в последних поддерживается относительно высокая температура и плотность сжатых газов (см. рис. XIV.6 и XIV. ). Следовательно, изучение свойств ударных волн представляет интерес ради выяснения их возможного влияния на химические реакции. [c.406]

Б стационарной детонационной волне ударный фронт сопровождается зоной химической реакции (см. рис. XIV.7). Волна горения характеризуется уменьшением давления и увеличением температуры вдоль фронта пламени. Поскольку в стационарном состоянии фронт пламени должен следовать за ударным фронтом на определенном расстоянии, модель движущейся поверхности не является вполне пригодной для описания стационарной детонации. [c.409]

Последующее развитие теории детонации было направлено на описание явления с учетом различных проявлений возмущений, возникающих во фронте детонационной волны. Теоретически рассматривались также некоторые свойства детонационной волны, в частности концентрационные пределы ее распространения. На основании анализа взаимосвязи между детонацией и обусловливающей ее химической реакцией горения Я. В. Зельдович пришел к выводу, что в детонационной волне вследствие большой скорости ее распространения изменение состояния газа происходит на длине свободного пробега молекулы (величина порядка см). В этих условиях теплопроводность и диффузия активных центров не могут принимать участия в механизме распространения детонационной волны. Способность смеси к распространению детонации определяется скоростью химических реакций, обусловливающих ее самовоспламенение во фронте детонационной волны. [c.142]

Учитывая инвариантность решения относительно сдвига вдоль координаты г, можно считать 01г=о = 0. Смысл необходимого условия и сделанного предположения состоит в том, что формирование и распространение волны со стационарным профилем возможно лишь тогда, когда температура на входе в слой катализатора настолько мала, что скоростью химической реакции при этой температуре можно пренебречь но сравнению со значениями скорости реакции в области наиболее активного превращения вещества. Так же как и в теории горения [91, это означает, что стационарное распространение фронта реакции описывает процесс приближенно, асимптотически. [c.31]

Все перечисленные выше результаты получены в предположении (14), и, следовательно, скорость распространения фронта (U зависит, вообще говоря, от величины температуры срезки 0. На примере квазигомогенной модели (а = оо) легко показать, что функция со от 0 монотонно возрастающая, и, значит, между ними существует взаимно однозначное соответствие, так что может быть решена и обратная задача для каждого значения параметра (О < 1/(е -h ) существует такое значение температуры, которое может быть принято в качестве определения температуры срезки . Зависимость максимальной температуры 0 от 0 также монотонно возрастающая, поэтому, задавшись точностью в определении 0, можно приближенно определить допустимый интервал для температуры срезки такой, что соответствующая 0 изменяется в пределах допустимой погрешности. Нижняя граница этого интервала строго больше входной температуры. Сравнение его с соответствующим интервалом температур срезки для процесса конденсированного горения показывает, что в гетерогенном каталитическом процессе, описание которого формально отличается от описания процесса конденсированного горения наличием одного параметра "f (отношением теплоемкостей фаз), допустимый интервал температур срезки расширяется в обе стороны. Критерий отсутствия такого интервала температур известен в теории горения как условие вырождения тепловой волны [12]. В гетерогенной каталитической системе его качественно можно охарактеризовать как условие, при котором реактор по своим характеристикам приближается к реактору идеального перемешивания, или когда мала интенсивность межфазного теплообмена, или, наконец, когда мала энергия активации химической реакции. Последний случай самый существенный. [c.36]

Измерение электрической проводимости воды под действием ударного сжатия дало весьма интересные результаты. Опыты с водой, где в процессе прохождения фронта волны создались давления порядка 6,8 ГПа и температуры примерно в 300°С, показали, что удельная электрическая проводимость Н2О достигла необычайно большого значения она в 20 000 раз превысила свою величину при нормальных условиях (см. результаты изменения электрической проводимости воды при статических давлениях в разделе 12). Если же применить более мощные взрывы и достичь таким образом давления около 12,7 ГПа, то температура воды поднимется уже до 770 °С в результате такого сжатия удельная электрическая проводимость увеличится больше чем в 40 раз по сравнению с предыдущим случаем. Оценка pH подобной воды дает такое же значение, как в 5 н. НС1 при нормальных условиях. Отсюда видно, насколько более химически активной становится вода при больших ударных нагрузках. Следует отметить, что плотность воды при создаваемом ударной волной давлении 16,7 ГПа и индуцированной этим сжатием температуре около 1050°С равна - 1,8 г/см По-видимому, увеличением диссоциации воды можно объяснить выделение частиц серы из водных растворов тиосульфата натрия, подвергнутых ударному сжатию. Разложение Na2S20з происходит оттого, что, как отмечено выше, динамическое сжатие вод- [c.216]

Движение пламени по газовой смеси называется распространением пламени. При этом газовая смесь делится на две части — сгоревший газ, через который пламя уже прошло, и иесгоревший газ, который вскоре войдет в область пламени. Граница между этими двумя частями горящей газовой смеси называется фронтом пламени. Распространение пламени бывает двух типов детонационная волна и волна горения. Детонационная волна является одним из видов ударной волны, распространение которой сопровождается тепловыделением благодаря химическим реакциям во фронте пламени. При этом имеется разница давлений перед и за фронтом волны (фронтом пламени) скорость распространения детонационной волны превышает скорость звука. Волна горения характеризуется тем, что пламя распространяется посредством теплопередачи и диффузии активных молекул от фронта пламени, последовательно преобразовывая несгоревший газ в продукты сгорания. Скорость распространения волны горения значительно ниже скорости звука, а разностью величин давления перед и за фронтом волны можно пренебречь. В данной книге уделим основное внимание рассмотрению волны горения при наличии горячего пламени, называя это просто распространением пламени. [c.13]

Если детонация возникает в результате роста скорости распространения фронта горения в смеси, заполняющей замкнутый объем, то в точке, где она возникает, обычно образуется еще один ударный фронт с примыкающей к нему зоной реакции, который распространяется в обратном направлении — в продукты инициирующего пламени. Это так называемая ретонационная волна, свойства которой до сих пор систематически не исследовались. Если принять, что ударный фронт — это сильная ударная волна с р2 р > 10, то, согласно оценке, почти теплоты химической реакции может вьще-литься в дополнительной зоне реакции к тому моменту, когда концентращш продуктов достигнут равновесных значений при повьш1енных давлениях и температурах за фронтом волны. [c.309]

А. А. Н данов обращал впимание на то, что кантианские выверты современных буржуазных атомных физиков приводят их к выводам о свободе воли у электрона, к попыткам изобразить материю только лишь как некоторую совокупность волн и к прочей чертовщине (А. А. Жданов. Выступление па дискуссии по книге Г. Ф. Александрова История западноевропейской философии . Госполитиздат, 1951, стр. 43). Однако это предупреждение не помогло. Вместо того, чтобы развернуть активную идеологическую и политическую борьбу против сил мракобесия и реакции в странах американо-английского блока, выступивших в крестовый поход против марксизма и советского естествознания, и закрыть все каналы для проникновения к нам буржуазной идеалистической идеологии, были проявлены на нашем химическом фронте благодушие, политическая беспечность и примиренчество к активным пропагандистам идеалистической теории резонанса — Я. К. Сыркину, М. Е. Дяткиной и др. [c.419]

Глубина химического превращения в волне самовоспламенения должна быть очень невелика, та - ка к такому процессу распространения пламени вполне нр 1менимы закономерност обычной детона 1ио ной волны, скорость жо распространения последней онределяется количеством выделяющейся во фронте волны энергии (тепла реакц ш), а именно пр 1 прочих равных условиях Полному выделе 1 ю энергии сгорания бензиновоздушной смеси Q отвечает теоретическая скорость детонационной [c.231]

Пусть теперь ударная волна распространяется в среде горючего газа и во фронте волны возникает и завершается химическая реакция. Это значит, что плотность 1 лежит в исходном газе, а плотность 2 — в продуктах горения. (В дальнейшем мы не будем пользоваться индексами ийдля обозначения исходного и сгоревшего газа, а заменим их индексами 1 и 2, как в предыдущем разделе об ударных волнах.) Очевидно, уравнения (2.99) —(2.101) останутся без изменения, описывая попрежнему поток массы, количества движения и энергии. Поэтому уравнения [c.241]

Равновесные концентрации ОН и Н, приводимые в последних двух столбцах, несомненно, гораздо ниже концентраций, существующих в самой зоне реакции, и надо думать, что концентрации в последней очень высоки. Это, вместе с чрезвычайно малой шириной зоны, которая обеспечивает быструю передачу энергии, дает некоторое представление об исключительно большой скорости химической реакции. В этой связи интересно напохмнить приведенные выше соображения о непригодности физики сплошных сред для описания микроскопической структуры фронта волны даже в обычных ударных волнах. Весь процесс передачи энергии в волне представляется результатом сравнительно малого числа молекулярных столкновений. [c.257]

Уже давно Бертеле и Вьей, и позднее Диксон, выдвинули мнение, что горячие молекулы из фронта волны вылетают прямо в исходный газ и там при столкновении вызывают немедленную реакцию. С точки зрения цепных реакций, эта идея вполне приемлема разница между этими стары.ми идеями и воззрениями сегодняшнего дня в том, что элементарная реакция не кончается одним столкновением, но что попадание активного центра вызывает целую цепь элементарных реакций. Расчеты Льюиса [100] показывают, что распространение реакционных цепей должно происходить со скоростями порядка скорости детонации. Естественно, в непосредственной близости от фронта волны, скорость которой определяется вышеприведенной системой уравнений, распространение цепей облегчается господствующими там иск.г1ючительными условиями, и вероятность реакции должна быть очень велика. Таким образом, можно получить грубое, но соответствующее действительности, представление о том, как химическая реакция оказывается способной протекать со скоростью, необходимой для дето-нации ). [c.257]

Неизбежность отставания механического ударного фронта и химической реакционной зоны вытекает из кинетических положений. В стационарной ударной волне, движущейся через газ со сверхзвуковой скоростью (у 10 — 10 см сек), градиент плотности через ударный фронт ограничивается диффузией. Диффузионный поток вещества через ударный фронт толщиной бд равен Бд дх ОАд 8в, где О — средний коэффициент диффузии в ударном фронте, а Ар — изменение плотности. В стационарном состоянии он должен быть равен потоку массыр г и внутрь ударной волны. Таким образом, решая уравнение относительно б , получаем [c.405]

При возбуждении ударной волны в химически реагирующем горючем газе под влиянием адиабатического сжатия смеси наряду с ударной волной возникает волна горения. Совокупность этих волн представляет собой детонационную волну. В детонационной волне потери на трение и теплоотдачу при ее движении по трубе компенсируются энергией, выделяющейся в волне горения. Благодаря этому при распространении по трубе детонационной волны становится возможным стационарный режим, когда скорость детонации (О) остается постоянной. Условие существования стационарного режима определяется правилом Чемпена — Жуге, согласно которому стабильность детонационной волны достигается, если скорость потока сжатого газа за фронтом детонационной волны равна или выше скорости звука в этом газе. Правило Чемпена — Жуге позволяет найти на адиабате Гюгоньо точку с такими значениями Рг и Уг, которые обеспечивают стабильность детонационной волны и позволяют вычислить скорость детонации В [c.141]

Чрезвычайно показательно, что кинетическая модель реакции и описанное поведение системы в области атмосферных давлений и температур 1000 К в реальных условиях в значительной мере определяет гидродинамический механизм воспламенения и горения газа в детонационных волнах. Многочисленные экспериментальные наблюдения и теоретический анализ течения газа в зоне химической реакции, инициируемой нагревом газа за ударным фронтом плоской детонационной волны, показывают, что одномерная и стационарная схема течения в такой зоне неустойчива. На практике реализуется локально нестационарная и многофронтовая модель детонационного горения 1119, 1521, в которой термическое состояние ударно нагретого газа варьируется в достаточно широких пределах — от 900 до 3000 К вместо 1800 К, характерных для стационарной детонационной волны Чепмена — Жуге. Это изменение температуры обычно представляется в виде непрерывного распределения вдоль искривленного [c.305]

Таким образом, предельные кинетические явления становятся определяющим фактором в осуществлении в реальных условиях многофронтовой физико-химической модели детонационного горения — явления, достоверность и универсальность которого сейчас уже не вызывает никаких сомнений. Интересно отметить, что и в условиях воспламенения за фронтом детонационных волн определенную роль может играть также изменение условий в газе перед включением процесса. Было замечено, что, как [c.306]

Изложенная классическая теория детонации была создана Зельдовичем 144, 45, 47] в 1940 г. (см. также работы [36, 255, 432]) на основе одномерной модели устойчивой детонационной волны. Позднейшие исследования показали (литературу см. в обзоре Стрелова [539]), что действительная газокинетическая и химико-кинетическая картина детонационной волны гораздо сложнее той идеализированной картины плоской ударной волны и плоского фронта химической реакции, которая слодует из классической теории и которая к тому же оказывается неустойчивой, что приводит к изломам и искривлениям волнового фронта и связанным с этим нарушениям идеальной картины детонационных волн. [c.242]

Для практической реализации режима бегущей волны фактически необходимо выполнить два условия температура газа на входе в слой катализатора должна быть настолько низкой, что скорость химической реакции при этой температуре пренебрежимо мала, а время контакта реакционной смеси в слое катализатора должно быть настолько большим, чтобы тепловой фронт успел сформироваться. Сравнительная простота осуществлеиия такого режима дает возможность исследовать его экспериментально, о чем свидетельствуют, например, работы [1 — 3]. [c.26]

Анализ оценок основных характеристик фровта экзотермиче ской реакции. На основании полученных зависимостей основных характеристик фронта химической реакции от параметров системы можно сделать некоторые качественные выводы о поведении фронта реакции. В связи с этим полезно рассмотреть следующую задачу найти значение того или иного параметра, при котором реализуется режим стоячей волны (м = 0). Из (30) и (18) следует, что в этом случае [c.41]

На основе предположения о том, что динамика процессов в реакторе с неподвижным слое катализатора описывается математической моделью, учитывающей теплопроводность слоя катализатора, конвективный поток газа, межфазный тепло- и массообмен и химическую реакцию, изучается явление распространения теплового фронта. При некоторых естественных предположениях относительно зависимости скорости химическй реакции от температуры и состава реакционной смеси доказывается существование я единственность решения соответствующих уравнений в виде бегущей волны. Определяются условия существования стоячей волны. Нрицодятся оценки основных характеристик теплового фронта максимальной температуры, скорости распространения и ширины реакционной зоны. [c.167]

ДЕФЛАГРАЦИЯ (deflagration) - режим сгорания парового облака (а также других взр1лвчатых веществ и смесей). В соответствии с классическим определени< М распространение пламени в этом режиме происходит посредством процессов диффузии и теплопроводности, а скорость горения меньше скорости звука. Расширение продуктов горения при дефлаграции может приводить к возникновению движения среды, волны сжатия и, в ряде случаев, ударной волны. При этом, хотя скорость распространения горения по частицам определяется процессами теплопроводности и диффузии (вообще говоря, турбулентными), видимая скорость распространения горения может приближаться к скорости звука и даже превосходить ее. В современной литературе под дефлаграцией понимается весь спектр процессов горения - от распространения ламинарного пламени, до высокоскоростных процессов с ударными волнами, в которых отсутствует жесткая связь между ударным фронтом и фронтом химического превращения, которая имеет место при детонации. Основным поражающим фактором при высокоскоростной дефлаграции является ударная волна. -См. разд. 12.3.4.5. [c.594]

На рис. 5 показаны профили фильтрационной скорости температуры, степени превращения и скорости химической реакции на катализаторе по длине слоя в разные моменты времени. В данном режиме течения зажигание реагирующей смеси на катализаторе происходит в сечении максимальной фильтрационной скоростп X = 0,95, в котором величина скорости химической реакции имеет максимальное значение в точке с радиусом Н = 1,35. От места источника начинают распространяться тепловая и концентрационная волны по обоим направлениям. По толщине слоя фронт реакции устанавливается в момент времени I = 0,75 с, а по длине — на значительном временном интервале (см. рис. 5). [c.90]

Очевидно, скорость распространения фронта реакции имеет разную величину в различных направлениях из-за неравномерного распределения скорости потока. Со временем фронт концентрационной и тепловой волн устанавливается и по длине слоя (см. рис. 5). Максимальная температура и скорость химической реакции на катализаторе уменьшаются вместе с фильтрационной скоростью, при этом ширина зоны реакции увеличивается и постепенно размывается по толш ине слоя, что согласуется с оценкой, проведенной в [15]. При малых скоростях реагирующей смеси гетерогенно-каталитическая реакция ограничивается скоростью массопереноса [16] и протекает во впешнедиффузионном режиме. [c.91]

Для практической реализации режима бегущей волны фактически необходимо выполнить два условия температура газа на входе в слой катализатора должна быть настолько низкой, чтобы скорость химической реакции при этой температуре была пренебрежимо мала, а время контакта реакционной смеои в слое катализатора должно быть настолько большим, чтобы тепловой фронт успел сформироваться. [c.78]

Пусть в момент времени / = О входная температура скачкообразно уменьшилась до величины 6о = — 7,5 и далее при любом I оставалась неизменной. Предполагается, что величина скорости химического превращения при этой температуре пренебрежимо мала. На рисунке видно, что с течением времени максимальная температура реакционной смеси в слое не только не уменьшилась, но даже увеличилась, приблизившись к некоторому пределу бщ . Температурный градиент в формирующемся фронте выше стационарного, а при 4 4 он остается практически неизменным. Фронт сформировался. Теперь по слою катализатора с неизменной скоростью перемещается тепловая 0( , 1) и концентрационная 4) волны (фронты), которые в системе координат г = Г—ш1 остаются неизменными (здесь I — длина слоя катализатора, м — скорость движения фронта). Тепловой фронт гетерогенной химической экзотермической реакции, как показано ниже, обладает рядом чрезвычайно интересных свойств. Среди них, например, такое разность между максимальной температурой во фронте От и входной температурой реакционной смеси Во может быть во много раз больше величины ДЭадЛ р (бтах), где Хр (0тах) — равновесная степень превращения при максимальной температуре во фронте. [c.79]