Траектории частиц горизонтальные

Большое влияние на толщину диффузионного слоя измерительных электродов оказывает скорость и характер перемешивания раствора. Конструкция мешалки обеспечивает перемешивание жидкости при постоянной скорости ее частиц, движущихся по кольцевым траекториям в горизонтальной плоскости. Это достигается формой весла мешалки и строгим по- [c.191]

Фукс и Петрянов [162] предложили метод определения размеров частиц аэрозолей, заключающийся в фотографировании зигзагообразной траектории частиц, оседающих под действием силы тяжести в периодически меняющемся по направлению, но постоянном по величине горизонтальном электрическом поле. Размер [c.227]

Нет никакой возможности провести достаточно точно измерения траекторий частиц, совершающих броуновское движение. Поэтому за величину, характеризующую интенсивность броуновского движения, принят прямолинейный отрезок, соединяющий точки местопребывания частицы в начале и конце известного промежутка времени. Этот отрезок называется перемещением частицы. Наблюдение в микроскоп дает проекцию этого отрезка на горизонтальную плоскость, так называемое горизонтальное перемещение. [c.59]

Недостатком работы [9] является неучет силы тяжести, которая для условий этого исследования должна была оказывать значительное влияние, изменяя траектории частиц и нарушая симметрию потока в рассмотренном случае горизонтального обтекания. [c.136]

Плоскорадиальный фильтрационный поток. Предположим, что имеется горизонтальный пласт постоянной толщины к и неограниченной или ограниченной протяженности. В пласте пробурена одна скважина, вскрывшая его на всю толщину и имеющая открытый забой При отборе жидкости или газа их частицы будут двигаться по горизонтальным траекториям, радиально сходящимся к скважине. Такой фильтрационный поток называется плоскорадиальным. Картина линий тока в любой горизонтальной плоскости будет одинакова, и для полной [c.60]

В периферийной зоне распорной части свода, справа от линии О Су, горизонтальные напряжения больше, чем во внутренней зоне, слева от линии О С- . Поэтому здесь возрастает угол между а , и осью 2, т. е. главное направление деформации отклоняется от вертикали. Справа от линии А/дА относительная деформация значительно меньше, чем слева от этой линии, что условно показано более тесным расположением точек на траекториях движения частиц. [c.84]

Для упрощения расчетов траектория движения каждой частицы была представлена в виде двух прямых отрезков, из которых один соединяет центр выгрузки с соответствующей точкой на линии ED, а второй направлен от этой точки вертикально вверх до пересечения с исходным горизонтальным сечением. [c.127]

Любая частица, которая входит с потоком газа или жидкости в сепаратор (рис. 224), находится под действием двух главных сил — горизонтальной, вызванной давлением движущегося потока на частицу, и вертикальной, т. е. силы тяжести. Под действием этих сил частицы движутся в горизонтальном направлении со скоростью сОг, в вертикальном — м . Траекторией движения частиц в этом случае будет парабола. [c.294]

Рис. 57. Схема, иллюстрирующая траекторию движения частиц в спутном горизонтальном потоке

Перрен и другие исследователи в своих опытах использовали сферические частицы гуммигута, мастики, камеди с точно известным радиусом, равным 1 мкм. Путем серии последовательных фотоснимков одной частицы через равные промежутки времени можно было построить траекторию движения. Пример такой траектории приведен на рис. 2, где прямыми линиями соединены координаты частицы камеди (в горизонтальной проекции) через каждые 30 с. Такая картина представляет собой, по выражению Оствальда зримый отблеск мира молекулярного хаоса . [c.29]

Сила электрического поля, образующегося между пластинами, действует на положительный заряд таким же образом, как сила земного притяжения действует на некоторую массу. В соответствии с этим положительно заряженная частица, летящая с определенной скоростью, попав в пространство между пластинами, будет падать на нижнюю пластину по траектории, показанной пунктирной линией на рис. 3.3 точно так же падает на поверхность Земли камень, брошенный в горизонтальном направлении. [c.54]

Для плоской центробежной зоны сепарации (см. рис. 4-1) с вертикальной осью сила тяжести не влияет на траектории пылинок в горизонтальной плоскости, поэтому система дифференциальных уравнений движения частицы диаметром б (если рассматривать движение несферической частицы, то в качестве б может быть использован ее седиментационный диаметр) в полярных координатах г, ф имеет вид [c.122]

Соединив концы указанных отрезков, получим линии геометрического, статического и гидродинамического напоров, причем последняя линия будет лежать в горизонтальной плоскости. Это соответствует уравнению (1—27), по которому гидродинамический напор для частиц идеальной жидкости, движущихся по данной траектории, является величиной постоянной. [c.46]

По обработанным результатам построили траекторию перемещения частицы в объеме слоя, графики пути частицы во времени для вертикальной и горизонтальной компонент, график зависимости скорости частицы от числа псевдоожижения. [c.392]

Для оценки импульса /о пользовались элементарными физическими представлениями. Импульс частицы до удара / = т [2 (А = 5 см - высота падения песчинок). Импульс после соударения определялся по местоположению центра рассеяния песчинок в сборнике. При угле наклона образца 45° к горизонтали углы падения и отскока частиц составляют также по 45°, траектория их после удара соответствует свободному падению тела, получившего начальную горизонтальную скорость V. Для этого случая в соответствии с обозначениями рис. 4.11 можно получить формулу [c.106]

Перемещение твердых частиц в вертикальной трубе возможно как при турбулентном, так и ламинарном режимах движения. Единственное обязательное условие — средняя скорость жидкости w должна превышать скорость осаждения частиц Wo. При движении частиц в горизонтальных трубопроводах на частицу действуют сила тяжести и подъемная сила, а также сила сопротивления среды. Под действием этих сил частица движется в ламинарном потоке по пологой траектории (рис. III. 5) и достигает стенки [c.202]

Приближенный расчет крупности слива механического классификатора аналогичен расчету процесса разделения в корытной части гидравлического классификатора [2, 3]. Крупность граничной частицы определяется из условия, что ее траектория проходит через верхнюю кромку сливного порога. Указанное условие. математически выражается в равенстве времени падения частиц от уровня пульпы в корыте механического классификатора в месте зафузки до уровня сливного порога и времени движения частицы в горизонтальном направлении от места загрузки до сливного порога Гг или /1 = При этом [c.49]

Хэндли и соавт. 22 определяли траектории твердых частиц в однородном псевдоожиженном слое. Однородное псевдоожижение было достигнуто в случае применения распределительного устройства, обеспечивающего равномерный профиль скоростей ожижающего агента на входе в слой. Была установлена возможность инициирования макроциркуляции твердых частиц. Так, прекращение подачи ожижающего агента в центральных зонах распределительной решетки приводило к возникновению циркуляции, направленной вверх около стенок аппарата и вниз по его оси, а прекращение подачи в периферийном кольцевом пространстве, примыкающем к стенкам, вызывало циркуляцию в обратном направлении. Авторы 22 определили также среднюю длину прямолинейных участков траектории частицы (рис. УП-38). Они нашли, что отношение вертикальной и горизонтальной составляющих турбулентной скорости частицы примерно постоянно и близко 2,5. [c.324]

В горизонтальной трубе вследствие свободного двнжс ния (конвекции) возникает поперечная циркуляция капельной жидкости (рис. 1.8). Частицы жидкости одновременно участвуют в поперечной циркуляции и в продольном вынужденном движении. В результате сложения этих движений траектории частиц приобретают сложный вид винтовых линий. [c.21]

ИТ КЗ вращающихся ячеек с горизонтальными радиально направленными осями, как показано на рис. 7. Даже число лчеек приблизительно рав1 о средней длине окружности, деленной на глубину. Траекториями частиц являются наклонные двойные спирали, примыкающие к одной половине гращаю-цейся ячейки (рис. 8). [c.300]

Единичный акт сепарации не приводит к четкому разделению, так как траектории частиц зависят от случайностей при отражении, взаимных столкновений и т. п. Следует учитывать также, что движущиеся снизу частицы имеют скорость в направлении потока и поэтому легче увлекаются вверх, чем такие же частицы, двигающиеся сверху, и наоборот. Поэтому требуемая на практике полнота разделения достигается установкой последовательно соединенных секций, т. е. выполнением многоступенчатого сепаратора. Внутри каждой секции образуется вращающийся вихрь с горизонтальной осью. Таким образом, в каждой точке изгиба сепарируемый материал 1 раз-пересекает воздушный поток и при этом разделяется на мелкий и крупный. После каждого пересечения воздун ного потока частицы отражаются от стенки, при этом образующиеся агломераты разбиваются. В вихревом движении участвует лишь материал воздух движется снизу вверх. Изменением соответствующего числа секций (ступеней) сепаратора можно повысить [c.22]

Из этих теорем следует, что проба, полученная засасыванием аэрозоля в прибор, отличается от истинной лишь на число частиц, которые попали бы в прибор за счет седиментации в отсутствие засасывания (при условии, что равномерное распределение частиц сохранилось бы и в неподвижном аэрозоле). В случае отбора проб горизонтальной трубкой в поток попадает сверху столько же частиц, сколько выпадает из него, и проба будет правильной. Траектории частиц в этом случае, рассчитанные Друэттом приведены в статье Дейвиса [c.258]

Рис. 13.1. Свойства волны, захваченной в окрестности горизонтальной границы в течении с постоянным сдвигом скорости в однородно вращающемся окружении. В плоскости у, г) изотермы (сплошные линии на рис. (( )) имеют одинаковый наклон, (а) Линии тока (которые совпадают с изобарами и изотермами) в горизонтальной плоскости для потока, рассматриваемого относительно волны на больших высотах, где возмущение мало. Высокие значения давления (или большой геопотенциал) на всех высотах связаны с холодным воздухом. Его охлаждение объясняется смещением вверх, (б) Линии тока агеострофического течения (т. е. возмущения потока) в плоскости у, г). Восходящие движения связаны с потоком в сторону холода в том смысле, что существует горизонтальная составляющая вдоль оси у, т. е. в том направлении, где средняя температура на данном уровне меньше (см. разд. 12.10). (в) Изолинии у, -составляющей скорости (сплошные линии) и потенциальной температуры (штриховые линии) в плоскости Там, где воздух самый теплый (изотермы сильнее всего опущены вниз) течение в сторону полюса отсутствует. В зоне максимальных меридиональных скоростей возмущение температуры равно нулю. Поэтому в целом меридиональный перенос тепла равен нулю, (г) Поверхностные линии тока относительно волны. При восточном ветре высокое давление (с максимальным смещением линий тока к экватору) связано с холодным воздухом. Пониженные значения температуры объясняются смещением частиц воздуха к экватору. ( ) Траектории частиц (стрелки) в плоскости ( ,2 ) относительно изолиний потенциальной температуры (наклонные сплошные линии). У земли, где амплитуды возмущений велики, наклон траектории меньше наклона изотерм, и смещенный к экватору воздух оказывается холоднее окружающего. На высотах, где амплитуды малы, наклон траекторий частиц оказывается более крутым, чем наклон изотерм. Поэтому при отклонении в сторону экватора воздух довольно сильно опускается вниз и оказывается теплее окружающего.

Так как одной из наиболее интересных и важных для практики является задача о притоке флюида к скважине, то мы выведем отдельно уравнение неразрывности для этого случая. Рассмотрим плоский фильтрационный поток, в котором все частицы движутся по горизонтальным радиальным траекториям, сходящимся к центру скважины. Возьмем элемент такого потока (рис. 2.2) и выделим объем между фильтрационными поверхностями а Ь и аЬ, площади которых равны соответственно фгА и ф(г + Д )/(, а объем равен AV = (prh где /г-толщина пласта, И = onst (можно принять h = 1). [c.40]

Как показано на рис. 30, траектории движения частиц в этих вращающихся ячейках наклонны, а по мерс увеличения наклона длинной горизонтальной стороны ячейки разрушаются. Когда наклон становится достаточно большим, так что вращающиеся ячейки пересекают диагональную плоскость полости, происходит резкий переход к общей циркуляции (вверх вдоль обогреваемой поверхности и вниз вдоль охлаждаемой). Но когда короткий горизонтальный размер полости 1> 1Х2 ста1ювится наклонным, две начальные ячейки враии1ются до тох пор, пока их осп не совпадут, а затем объединяются, давая общую циркуляцию (вдоль обогреваемой поверхности и вниз охлаждаемой). Это показано на рнс. 31. Качественно подобное поведение наблюдается для других зпачений Рг, отношений сторон и поворотов полости. [c.311]

Гравитационная модель (рис. 3-5) включает в себя горизонтальную трубу /, по которой подается воздух. На не-больщом расстоянии от ее устья расположена вертикальная труба 2, представляющая собой питатель пыли. Ось трубы 1 расположена на высоте I над горизонтальным столом, на котором находится такая же стеклянная пластинка 3, что и в инерционной модели. Рабочее пространство закрыто кожухом 4. Частицы пыли в малом количестве свободно падают через трубку 5 питателя, затем двигаются ускоренно в неподвижном воздухе, далее проходят через струю воздуха, отклоняясь от вертикали, и, наконец, свободно падают по наклонной траектории в неподвижном воздухе. В опытах были использованы две геометрически подобные модели малая l(L=140 мм) для стеклянной пыли, большая ( =299 мм) для оловянной. В опытах изучался также относ Л пыли от оси трубы 2 пыли и методика измерений те же, что и на инерционной модели. Величины определяющего. размера моделей Ь и скорости воздуха выбраны так, чтобы обеспечить постоянство критериев С и Рг. Из рис. 3-6 следует, что при этом процесс движения пыли опять однозначно определяется критерием Д. Однако в гравитационной модели критерий Фруда уже сильно влияет на процесс. [c.106]

Процессы О. осложняются при турбулентном потоке разделяемой суспензии, к-рый часто наблюдается в вертикальных отстойниках, а также в горизонтальных при Re > 500. В этом случае траектории движения частиц искривляются, жидкость перемешивается, что способствует переносу твердых частиц и их транспортирюванию во взвешенном состоянии на значит, расстояния. [c.415]

При расчете траекторий движения газовых пузырей в качестве начального положения пузыря выбирались точки, случайным образом расположенные на поверхности горизонтального барботера (принималось равномерное случайное распределение). В качестве условия выхода пузьфей из колонны принималось достижение ими свободной поверхности жидкости. При расчете траекторий движения жидкостных частиц начальное положение частицы располагалось в точке ввода сырья в колонну. Условие же выхода частицы из колонны не так очевидно. Для определения условия выхода жидкостной частицы задавалось поле скоростей вблизи выходного патрубка на дне колонны. Приближенно принималось полусферическое поле скоростей с возрастанием значения скорости по мере приближения к выходному отверстию (рис. 3.3.6.3) [c.206]

Были также непосредственно измерены [223] траектории и скорости движения частиц в монодисперсном псевдоожиженном слое. Для этой цели в слой алюмосиликатных шариков <1 2,8 мм вес частицы 1,49 10 2 Г гт = 0,84 м/сек) была помещена меченая шарообразная частица из органического стекла ( = 2,88 мм, й т=1,4-10 2 Г) с радиоактивным изотопом Со внутри. Приэтом установлено, что с увеличением скорости воздуха при 2 возрастает пульсационная скорость частицы. Данные, иллюстрирующие траекторию пульсационных перемещений частицы при числе псевдоожижения 11 =1,42, приведены на рис. 1-4. Следуя масштабу диаграммы и учитывая, что принятый интервал времени между соседними точками траектории составляет 0,5 сек, можно оценить длину свободного пробега частицы (прямолинейный участок ломаной) и скорость ее перемещения. В частности, в вертикальном направлении эти величины достигают 100—ПО мм и 20—22 см/сек, составляя в среднем 20—25 мм и 4—5 см/сек. Авторы рассматриваемой работы [141] сообщают, что скорость двил<ения, а также отрезок пути, проходимый частицей между двумя соударениями, в горизонтальном направлении меньше, чем в вертикальном. Кроме того, скорость пульсационного восходящего движения частиц превышает скорость нисходящего вертикального [c.175]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология