Диффузное рассеяние рентгеновских лучей

Рис. 8.2. Схема зависимости от 4n(sin )A диффузного рассеяния рентгеновских лучей или тепловых нейтронов твердыми растворами

Тепловое диффузное рассеяние рентгеновских лучей и фактор Дебая — Валлера [c.101]

Исследование процесса распада пересыщенного твердого раствора в сплавах тиконал, проведенное методом диффузного рассеяния рентгеновских лучей на монокристаллах после закалки с 1250 °С и изотермического отпуска при температурах 800 и 650 °С, показало, что распад происходит по схеме твердый раствор — модулированная структура — метастабильные тетрагональные фазы — равновесные кубические объемно-центрированные фазы. [c.168]

Наряду с оптическими методами для исследования дисперсных систем используются и рентгеновские методы, отличие которых от оптических заключается в малой длине волны рентгеновского излучения по сравнению с размером частиц дисперсной фазы. В основном рентгеновские методы используются для изучения внутренней структуры частиц дисперсной фазы (кристалличности, упаковки молекул). Возможно и определение размеров частиц, основанное на анализе формы дифракционных линий на рентгенограмме при дифракции рентгеновских лучей на малых кристаллах образуются размытые дифракционные максимумы, по ширине которых можно оценить размер частиц (точнее говоря, областей совершенной кристаллической решетки). Аморфные частицы, как известно, не дают дифракционных максимумов оценка размеров таких частиц может быть проведена с помощью анализа диффузного рассеяния рентгеновских лучей возле первичного пучка (так называемое малоугловое рассеяние). Теория этого метода определения размера аморфных частиц имеет общие черты с теорией рассеяния света большими частицами. [c.172]

Фон на рентгенограмме является результатом диффузного рассеяния рентгеновских лучей [87]. Как известно, причинами появления фона могут быть тепловое диффузное рассеяние, отсутствие дальнего и (или) ближнего порядка в расположении атомов при аморфизации вещества и диффузное рассеяние твердым раствором. Тепловое диффузное рассеяние приводит к монотонному росту интенсивности фона с ростом угла дифракции в на рентге- [c.78]

Апериодич. флуктуация электронной плотности в материалах (напр., при наличии микропор в твердом теле) приводит к диффузному рассеянию рентгеновских лучей вблизи первичного луча. Анализ этого т. наз. малоуглового рассеяния позволяет определить размеры и форму пор, размеры дисперсных частиц, исследовать процессы старения твердых р-ров и т.п. [c.243]

Интенсивность фона, наблюдаемого на рентгенограммах, является не только результатом диффузного рассеяния рентгеновских лучей на образце, но также связана с инструментальными факторами (например, с рассеянием дифрагировавшего излучения атмосферным воздухом) [141]. Если инструментальные факторы одинаковы для исследуемых образцов, то появляется возможность сравнительного анализа роли самих образцов в формировании диффузного фона рассеяния на рентгенограммах. Интенсивность дифрагировавших рентгеновских лучей, зафиксированная на рентгенограмме, складывается из интенсивности рентгеновских пиков и интенсивности фона [130]. Для отделения интенсивности, связанной с фоном, в районе рентгеновских пиков, представленных псевдофункциями Фойгта, проводят базисные линии. Левая и правая точки каждой базисной линии соответствуют интенсивности фона слева и справа от рентгеновского пика. Для получения интегральной интенсивности фона площади под базисными линиями суммируют с площадями под линией фона вне рентгеновских пиков. [c.79]

Хотя данные по диффузному рассеянию рентгеновских лучей или нейтронов суспензиями рибосомных частиц нельзя прямо интерпретировать в структурном плане, но их можно использовать для проверки [c.116]

Эксперимент (диффузное рассеяние рентгеновских лучей, КД и т. д.) и теория показали, что следует говорить не об отдельных конформациях А, В, С ДНК, но о конформационных семействах А и В. С-форма, а также Т- и D-формы сходны с [c.225]

Ценную информацию о структуре макромолекул дает исследование диффузного рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами в разбавленных растворах полимеров [58, 69—71] (см. стр. 281). [c.162]

Формула (2.58), впервые полученная М. А. Кривоглазом Ц9], чрезвычайно полезна при анализе диффузного рассеяния рентгеновских лучей монокристаллами неупорядоченных твердых растворов, в которых, наряду с эффектами ближнего порядка, присутствуют эффекты статических искажений (размерные эффекты). [c.26]

До сих пор измерения интенсивностей диффузного рассеяния рентгеновских лучей неупорядоченными сплавами проводились только для определения параметров ближнего порядка <х (К). Однако параметры ближнего порядка, как правило, не представляют значительного интереса, так как они сложным и неявным образом зависят от потенциалов мен атомного взаимодействия. Напротив, как было показано выше, исходная количественная информация об интенсивностях диффузного рассеяния в различных точках обратного пространства неупорядоченного сплава прямым и непосредственным образом связана с фурье-образом V (к) потенциалов межатомного взаимодействия. Таким образом, для проведения термодинамического анализа системы пет необходимости прибегать к сложной и трудоемкой процедуре определения параметров ближнего порядка. Для этого достаточно воспользоваться теоретическими результатами, изложенными в 10, и выражением. [c.168]

Определение энергетических и термодинамических характеристик сплавов Ре—А1 методом диффузного рассеяния рентгеновских лучей [c.169]

Три первых параметра могут быть определены в результате измерения интенсивности диффузного рассеяния рентгеновских лучей в трех неэквивалентных точках обратного пространства — /1 1 1 [c.173]

Искажения кристаллической решетки, вызванные когерентными выделениями новой фазы, приводят к диффузному рассеянию рентгеновских лучей и электронов, распределенному в непосредственной близости от узлов обратной решетки. Теоретические результаты, полученные в предыдущих параграфах, позволяют получить простые выражения для распределения интенсивностей диффузного рассеяния на картинах дифракции, справедливые в рамках кинематического приближения. Первые результаты такого рода были опубликованы в работе Хуанга [181]. В ней рассматривалось диффузное рассеяние, обусловленное точечным дефектом — дилатационным центром в упруго-изотропной среде. Более общие результаты были получены в [182], где учитывалась упругая анизотропия среды, и в [183, 184], где принималась во внимание произвольная геометрия перестройки кристаллической решетки при фазовом превращении и конечные размеры включений. [c.241]

ДИФФУЗНОЕ РАССЕЯНИЕ РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧЕЙ [c.204]

В тех случаях когда дальний порядок отсутствует, но имеется ближний. порядок, нелегко установить, появляются ли нарушения упорядоченного расположения атомов по узлам решетки вблизи каждого атома или в кристалле имеются области ( домены , кластеры ), внутри которых имеется дальний порядок, но которые хаотически расположены друг относительно друга. В последнее время детальные исследования структуры сплавов развиваются с использование.м методов диффузного рассеяния рентгеновских лучей, электронной микроскопии и эффекта Мессбауэра. [c.130]

Рассеяние рентгеновских лучей. Наряду с рентгеноструктурным анализом дисперсных материалов, базирующимся на условии Брэгга — Вульфа и позволяющим определять параметры кристаллической структуры углеродных материалов, в последнее время для исследования характера функции распределения областей неоднородности электронной плотности по размерам (радиусам инерции) в интервале от 0,7 до 150 нм все большее применение находит метод диффузного рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами [46—48]. [c.24]

Положения главных максимумов дифракционного спектра / (Н) соответствуют узлам обратной решетки правильного кристалла, а функция. У (Н) является непрерывной функцией вектора обратного пространства Н. Любое искажение правильной структуры кристалла будет сопровождаться перераспределением части интенсивности главных максимумов дифракционного спектра в области обратного пространства между узлами обратной решетки. Это проявляется на рентгенограммах в виде диффузного фона между главными отран<ениями. Геометрия и интенсивность диффузного фона зависит от характера искажений правильной трех-мерно-периодической структуры кристалла, благодаря чему возможно экспериментальное изучение нарушений кристаллической структуры по эффектам диффузного рассеяния. Подробное изложение теории диффузного рассеяния рентгеновских лучей можно найти в работах [1—4]. [c.99]

Анализ углового распределения интенсивности диффузного рассеяния рентгеновских лучей, обусловленного najffl4HeM ближнего порядка в расположенш рассеивающих частиц, позволяет определить параметры ближнего порядка твердых р-ров, дает сведения о внутри- и межмол. строении аморфных в-в. [c.243]

В связи с вышесказанньпк, на наш взгляд, особую роль приобретает исследование фона на рентгенограммах наноструктурных материалов, значительные объемы в которых принадлежат границам зерен. Смещение атомов в границах зерен из равновесных положений, характерных для кристаллической решетки, должно существенно влиять на интенсивность диффузного рассеяния рентгеновских лучей наноструктурными материалами. [c.79]

Диффузное рассеяние рентгеновских лучей растворами макромолекул дает прямую информацию о распределении рассеивающих объектов. Диффузное рассеяние есть суммарное рассеяние на беспорядочно расположенных отдельных макромолекулах, тем самым в нем усредняются интенсивности рассеянного света по всевозможным ориентациям макромолекулы. Чем больше углы рассеяния, тем меньше размеры деталей структуры, на которых происходит дифракция рентгеновских лучей. Под малыми углями рассеянии изучается общее строение макромолекул в растворе, а под средними и больпшыи — особенности их внутреннего строения. [c.136]

Гетерогенность структуры аморфных полимеров подтверждается также методом малоуглового рассеяния рентгеновских лучей (МУРР). Этот метод достаточно объективен, так как позволяет анализировать объект без всякой предварительной подготовки, например, в виде достаточно толстых (1—2 мм) пленок. Диффузное рассеяние рентгеновских лучей в малых углах возникает только при существовании структурных неоднородностей размером свыше 1,0 нм, поэтому уже сам факт его появления свидетельствует о наличии флуктуаций электронной плотности в объекте. Так, например, если у расплава парафинов Сю—С24 при 150 °С рассеяние практически спадает до нуля под углом б—7 угловых минут (гомогенная система), то в расплавах полиэтилена МУРР заметно вплоть до 30—35 угловых минут [c.42]

Третья глава целиком посвящена статистической теории неидеальных твердых растворов с произвольным потенциалом межатомного взаимодействия. Теория основана на использовании метода статических концентрационных плоских волн. Даны приложения теории к конкретным вопросам физического металловедения определению структуры субокислов Та и гидридов Та, Nb, построению диаграмм равновесия Ге — А1 по данным диффузного рассеяния рентгеновских лучей неупорядоченными твердыми растворами. [c.7]

Выражение (16.34) позволяет получить окончательную формулу для интенсивности диффузного рассеяния рентгеновских лучей. Для этого необходршо подставить (16.34) в (16.17). [c.164]

Следует отметить, что хорошее согласие вычисленных и измеренных значений (рис. 35) оправдывает применение в расчетах [103, 107] приближенного учета магнитной энергии. Анализ, проведенный в работах [103, 107] на примере сплавов Ге — А1, по существу показывает, что использование метода диффузного рассеяния рентгеновских лучей монокристаллами неупорядоченных твердых растворов вместе с теорией неидеальных растворов, изложенной в 10, 16, может служить эффективным средством исследования термодинамических свойств сплавов. При этом для построения теоретической диаграммы равновесия не требуется использования подгоночшзхх параметров, привязывающих теоретическую диаграмму равновесия к известным из эксперимента температурам фазовых переходов. [c.176]

Так как величины Шл д) и Шв д) в выражении (18.11) являются аналогами атомных факторов рассеяния /а и /в, то в отсутствие статических смещений первое и второе слагаемые в (18.11) являются аналогами выражений (2.31) и (2.57) для интенсивности структурных отрая ений и диффузного рассеяния рентгеновских лучей соответственно. [c.179]

Механизм распада пересыщенного твердого раствора (далее п. т. р.) А1--2п исследовался многими методами. Значительная часть информации о процессах распада в этом сплаве, особённо 6 начальных стадиях распада, была получена рентгеновскими методами, в частности, путем изучения диффузного рассеяния рентгеновских лучей [1—7]. Было показано [6, 7], что в процессе распада п. т. р. А1- 2п можно выделить, йб крайней мере, три стадии начальную стадию распада —обра зованиё сферической формы областей, обогащенных цинком, имеющих структуру а -фазы, вторую стадию — формиров -ние пластинчатых областей аГ -фазы и, наконец, третью стадию-формирование равновесной -фазы (почти чистый цинк). , - [c.86]

Параллельно проведены опыты, моделирующие процессы спекания порошков. Для этого на монокристалл алюминия, выращенный по методу [2], осаждался тонкий слой цинка. Монокристалл алюминия диаметром —0,5 мм устанавливался в ..камере таким образом, чтобы кристаллографическое направление [001] совпадало с осью вращения образца. После покрытия образца слоем цинка и отжига при 400°С в течение задан- - 1ЮГ0 времени проводилась съемка рентгенограмм по методу Лауэ. Изучалось диффузное рассеяние рентгеновских лучей в / окрестностях узлов (200) и (111) обратной решетки алюминия. Съемка проводилась на Си-излучении при напряжении 30 кв, токе 12 ма и экспозиции 2 часа. [c.103]

Ко времени написания книги было проведено два экспериментальных исследования смектиков В, говоряш их в пользу модели 1. Одно — это исследование диффузного рассеяния рентгеновских лучей [20], которое дает / 1 д — т 1 . Другое — исследование звуковых волн с помощью бриллюэновского рассеяния 121]. Результаты показывают, что на бриллюэновской частоте со/2я (порядка 10 Гц) С44 не равно нулю, хотя оно много меньше, чем другие модули. Однако, как указано авторами, такое поведение на высоких частотах полностью не исключает возможность того, что С44 О при со 0. Этот вопрос пока остается открытым. [c.338]

Франклин [23] применила метод диффузного рассеяния рентгеновских лучей в исследованиях углеродистого материала, полученного пиролизом хлористого поливинилидена при 1000° С в атмосфере азота. Она установила, что 65% углеродистого вещества состоит из плоских графитоподобных слоев диаметром около 16 А и 35% его составляют органические соединения, дающие рассеяние рентгеновских лучей, аналогичное рассеянию в газах. Было установлено также, что 55% графитоподобных слоев сгруппированы в пачки с расстоянием между слоями 3,7 А. Остальная часть графитоподобных слоев не была сгруппирована. [c.143]

Рис. 156. Углоюй ход диффузного рассеяния рентгеновских лучей (Я= 1 54А) на разных стадиях растяжения ориентированного капрона при комнатной температуре [526, 523]. а) Ось нагружения о6пазца перпендикулярна к первичному лучу и к оси гониометра (меридиональное направление нзмербния), б) ось нагружения образца перпендикулярна к первичному лучу и параллельна оси гониометра (экваториальное направление измерения).

Проявление свойств, характерных для аморфных полимеров (низкая плотность, диффузное рассеяние рентгеновских лучей и т. п.), в высококристаллических полимерах следует объяснять главным образом дефектами в ламелях и складках В менее кристаллических твердых полимерах эти свойства, вероятно, вызываются, с одной стороны, дефектами в ламелях, с другой — наличием в полимере истинно аморфных областей. [c.33]

Описанные модельные представления находят подтверждение как в рентгенографических исследованиях [170], так и в ряде работ по спектрам ЭПР этих твердых растворов [169]. В работе Шиврина с сотрудниками [170, 171], посвященной изучению диффузного рассеяния рентгеновских лучей поликристаллическими образцами твердых растворов MgO—NiO, показано, что в расположении атомов металла наблюдается вполне определенная корреляция, заключающаяся в преобладании одинаковых ближайших соседей [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология