Ньютона пограничного слоя

Теория Хигби количественно описывает процесс диффузии за период времени от момента встречи фаз и до установления определенных условий процесса. В промышленных аппаратах продолжительность контакта фаз небольшая, и времени для насыш ения пограничных слоев растворенными молекулами и распределения концентраций, как это предполагает двухпленочная теория, может оказаться недостаточно. Модель переноса молекул, которая следует из рассуждений Хигби, предполагает свободную диффузию молекул между поверхностью контакта фаз и отдаленными слоями жидкости с выделением пограничной пленки. Продолжительность пенетрации иногда меньше продолжительности контакта фаз, и тогда диффузия приобретает характер повторяющихся периодов процесса. Для капли, двигающейся в плотной жидкой фазе Бонд [7], а также Бонд и Ньютон [8] наблюдали полную перемену концентраций на поверхности контакта по прошествии ею пути, равного ее [c.75]

Величина силы трения, действующей на единицу площади, т. е. напряжение трения, обозначается обычно через т. Напряжение трения в пограничном слое, согласно гипотезе Ньютона, пропорционально градиенту скорости в направлении нормали к поверхности тела ( 4 гл. II), т. е. [c.276]

Турбулентный пограничный слой, В вязком подслое определяющее значение имеют силы вязкого трения. Поэтому здесь применим закон жидкостного трения Ньютона (I. 132) [c.121]

Решение приведенных выше уравнений является более сложной задачей, чем ранее. Однако во многих случаях можно использовать различные упрощающие приближения. Так, например, при малых разностях температур в области, где исследуется перенос, можно пренебречь изменениями свойств жидкости, учитывая при этом только различия в плотности, которые, собственно говоря, и являются причиной свободноконвективных движений. Далее в случае установившихся течений производные по времени оказываются равными нулю. Наконец, к еще большим упрощениям приводит использование приближений типа пограничного слоя. Все эти аппроксимации подробно обсуждались нами в гл. 2—5 для различных течений ньютонов-СКИХ жидкостей. Аналогичные упрощающие соображения применяются, также и при описании процессов переноса в неньютоновских жидкостях,. [c.421]

Коэффициент теплоотдачи а является основной характеристикой закона Ньютона — Рихмана, описывающего теплоотдачу от теплоносителя к поверхности нагреваемого или охлаждаемого объекта. Согласно этому закону, тепловой поток зависит от интенсивности проникновения тепла через поверхность объекта, выражаемой коэффициентом теплоотдачи а как мерой тепловой проводимости пограничного слоя, образуемого теплоносителем, и от разности температур теплоносителя /ср и поверхности объекта / (или температурного напора) [c.17]

Образование пограничных слоев при движении группы волокон схематично показано на рис. 9. На расстоянии 1—2 мм от основания фильеры происходит слияние пограничных слоев, и вся осадительная ванна, находящаяся между элементарными волокнами, движется вместе с ними. На расстоянии 4—5 мм от основания фильеры скорость осадительной ванны составляет 70—85% скорости движения волокон. Сила сопротивления движению жидкости приложена касательно к поверхности волокна и направлена противоположно его движению. В простейшем случае (прямолинейное распределение скоростей в пограничном слое) зависимость касательного напряжения Ху, на поверхности волокна от толщины пограничного слоя б выразится законом вязкости Ньютона [c.105]

Искомые функции т, , х. l определяются из условий совместности деформаций пограничного слоя и наружных слоев О и 1 и выполнения закона Ньютона (действие равно противодействию). Внешние слои будем здесь рассматривать как балки или пластины, в которых выполняется гипотеза плоских сечений [195]. [c.115]

В основу своей теории Л. Прандтль заложил допущение о том, что толщина пограничного слоя 5 мала по сравнению с продольным размером тела /q (5 /ц). Ввиду малости 5 в направлении оси Оу наблюдаются большие градиенты v , поэтому даже при малой вязкости ц в пограничном слое силы вязкости могут быть большими (что вытекает из закона трения Ньютона). Они будут иметь тот же порядок, что и инерционные силы в уравнениях Навье—Стокса. [c.149]

По закону Ньютона выразим напряжение трения в ламинарном пограничном слое в виде [c.177]

В уравнениях сохранения фигурируют такие величины, как касательное напряжение, тепловой и диффузионный потоки. В случае ламинарного пограничного слоя эти величины выражаются через закон вязкости Ньютона, закон теплопроводности Фурье и закон диффузии Фика. Представляется удобным принимать, что и для турбулентных течений эффективные касательные напряжения, тепловой ноток и т. д. также следуют этим законам с заменой коэффициентов ламинарного переноса на эффективные коэффициенты обмена, которые обычно гораздо больше первых. [c.27]

Обычно температура на внешней поверхности трубопровода бывает неизвестной. В качестве исходной, как правило, задают температуру внешней среды Г р. Обьино Ф в, поскольку вокруг нагретого тела образуется температурный пограничный слой, через который и происходит теплообмен. Интенсивность этого процесса определяется законом Ньютона [c.188]

На границе раздела двух фаз можно выделить пограничный слой, так называемую поверхностную или пограничную фазу. Она обладает избытком свободной энергии по сравнению с каждой из граничащих фаз. Эта избыточная энергия, отнесенная к единице поверхности раздела фаз, т. е. удельная свободная энергия а, имеет размерность джоуль на квадратный метр (Дж-м ) или ньютон на метр (Н-м- ). В случае границы двух жидких фаз, например жидкого металла (ртути, амальгам, галлия) и раствора, удельная свободная энергия а совпадает с поверхностным или пограничным натяжением 7, имеющим ту же размерность, что и а. Если одна из граничаищх фаз представляет собой твердое кристаллическое тело, например твердый металл (серебро, медь, цинк), то удельная сво бодиая энергия уже не равна поверхностному натяжению, а связана с ним соотношением [c.234]

В свою очередь изменение давления, вызванное отклонением внешнего потока под воздействием тела увеличенной вследствие нараста ния пограничного слоя толщины, можно вычислить с помощью уточненной формулы Ньютона (46) плп по методу касательных клиньев пли конусов. [c.129]

В другой работе В. Г. Громова [36] применепа 9-точечная разностная симметричная трехслойная схема, исследованная в [35]. Система нелинейных алгебраических уравнений решалась методом Ньютона. В качестве нулевого приближения в методе Ньютона использовался результат экстраполяции по двум предыдущим слоям. При таком выборе начального приближения достаточно проводить лишь одну итерацию. С помощью этого метода были рассчитаны параметры ла Минарного пограничного слоя на осесимметричном затупленном теле в смеси N, О, N0, 0 и N2 с учетом шести реакций в газовой фазе. Коэффициенты переноса и массовые диффузионные потоки рассчитывались по формулам Гирш- [c.233]

На криволинейной части туннеля начинается воспламенение смеси, резко возрастают ее вязкость и напряжения трения около поверхности омываемого туннеля. Приняв изменение вязкости от температуры по формуле Д. Р. Чепмена и М. В. Рубезииа [Романенко, 1964], получим следующую зависимость для гипотезы Ньютона относительно касательных напряжений трения т в пограничном слое [c.297]

В области 500 < Ке < 210 коэффициент сопротивления слабо зависит от числа Рейнольдса и в практических расчетах его приближенно считают постоянным и обычно равным 0,44 (по Ньютону) или 0,5 (по Риттингеру [76]). Поэтому указанный интервал значений числа Рейнольдса естественно назвать областью квазиавтомодельности гидродинамического сопротивления твердой частицы [34]. Начало ее связано с отделением от шара вихревых колец, образующих гидродинамический след за телом [78, 79], конец — со смещением зоны отрыва к кормовой части сферы вследствие турбулизации пограничного слоя [15]. Для шара сме- [c.206]

Использование уравнения Ньютона — Рихмана 9с = а( с- г) в случае больших скоростей неправомерно. При омывании теплоизолированной поверхности, когда 9с = 0, эта формула дает, что так как Тг =Тс = Та.с. В то же время, когда Тг=Тс, получаем из нее, что 9с = 0, хотя в этом случае дсФО (кривая 36). Необходимо учесть то обстоятельство, что при течеиии с большой скоростью температура в пограничном слое повышается за счет выделения теплоты трения. Для этого в уравнение Ньютона — Рихмаиа вместо Тг вводят адиабатную температуру Т а.с. Тогда [c.254]