Эмиссия электронов из металлов

В 1902 г. немецкий физик Филипп Эдуард Антон Ленард (1862—1947), работавший раньше ассистентом в лаборатории Герца, показал, что фотоэлектрический эффект вызывается эмиссией электронов из металла. [c.150]

ЭМИССИЯ электронов из металла в вакуум (рис. 106, а) — контактный потенциал второго рода (работа выхода электрона) переход электронов из одного металла в другой (рис. 106, б) — контактный потенциал Вольта переход катионов из металла в электролит (рис. 106, в) или из электролита в металл (рис. 106, г) — электродный потенциал-, неэквивалентный переход ионов из одного электролита в другой (рис. 106, 3) — диффузионный потенциал. [c.149]

Катодный процесс в капиллярах и порах покрытия протекает с большим торможением, чем на чистой поверхности металла. Это связано с диффузионным ограничением транспорта катодного деполяризатора в зону реакции. На тонких участках пленки возможно развитие катодного процесса вследствие эмиссии электронов из металла в диэлектрик. По этой причине потенциал стали, изолированной тонкой пленкой, всегда более положителен, чем потенциал неизолированного металла в той же среде. [c.23]

Наличие диполей, обращенных своими положительными концами в направлении от металла, облегчает эмиссию электронов из металла. Работа выхода у металла уменьшается вследствие этого на величину [c.131]

После открытия электрона Дж. Томсон стал искать его место в атоме. К тому времени уже был известен фотоэлектрический эффект, открытый русским физиком А. Г. Столетовым и немецким физиком Г. Герцем. Этот эффект заключался в увеличении тока в зазоре между электродами после облучения катода видимым или ультрафиолетовым светом. Ученик Г. Герца Ф. Ленард предположил в 1902 г., что фотоэлектрический эффект вызывается эмиссией электронов из металла. [c.68]

А. Следующей стадией является процесс сольватации, обычно продолжающийся в течение и 10 с (для воды, например, это время равно <2 -10 с, а для метанола 10 с). На рис. 7.9 изображена условная схема эмиссии электрона из металла-эмиттера. [c.172]

В сильных полях (порядка десятков миллионов в см) имеет место так называемая холодная эмиссия электронов из металла. Измеряя зависимость тока эмиссии / от поля Е вблизи поверхности и пользуясь формулой Фаулера [c.90]

Поскольку работа выхода электрона из металла при его погружении в среду понижается, то вероятность эмиссии электронов сильно увеличивается. Подвод отрицательного заряда к катоду от внешнего источника тока еще более увеличивает эту вероятность так, что концентрация электронов, покинувших поверхность металла может быть довольно значительной. Первой стадией процесса эмиссии является переход электрона за пределы двойного электрического слоя, в котором реализуется наибольший скачок потенциала. По всей вероятности, в этом слое электрон все еще принадлежит металлу и является как бы сухим . Выйдя за пределы двойного слоя, электрон уже не находится в мощном электрическом поле поверхности металла и за время порядка 10 -10 с превращается в тепловой электрон с энергией квТ. Процесс термализации происходит на довольно значительных расстояниях от поверхности металла, достигающих 10 - 50 ангстрем. Следующей стадией является процесс сольватации, обычно продолжающийся в течение 10 с (для воды, например, это время равно 2,10 с, а для метанола 10 с). На рис. 2.6 изображена условная схема эмиссии электрона из металла-эмиттера. [c.44]

При эмиссии электрона из металла в раствор в отличие от вакуума вследствие наличия двойного электрического слоя на границе металл - раствор [c.44]

Рис. 2.6. Стадии эмиссии электрона из металла в раствор

Электронно-эмиссионная микроскопия. Эмиссия электронов из металла в электрическом поле высокого напряжения исследуется с помощью электронно-эмиссионного микроскопа. Разрешающая [c.39]

Наблюдающийся на рис. 8.9 линейный характер зависимости от йоз — Е ,, как и численная оценка величины (см. ниже), находится в согласии с данными для зависимости от Е при эмиссии электронов из металла в электролит (см. 5.2). [c.156]

Следовательно, наибольшее отклонение от классического поведения можно ожидать у частиц с небольшой массой. Общепринято, что движение электронов в молекулах нельзя рассматривать, даже приближенно, с помощью классической механики. Одно из самых ранних применений представления о туннелировании относилось к расчету эмиссии электронов из металлов в сильных электрических полях. Экспериментально было установлено, что энергия испускаемых электронов намного меньше максимальной потенциальной энергии в области, через которую они проходят. [c.321]

Холодная эмиссия электронов из металлов [c.104]

Проведенные исследования показали, что различные виды ионизации масел приводят к различным результатам. Отрицательные ионы, возникающие в масле за счет его электризации при трении о металлические поверхности и за счет эмиссии электронов из металла, защищают молекулы масла от присоединения кислорода. Положительные оны, образующиеся при механической, термической я фотоионизации, а также при ионизации электрическим полем, значительно интенсифицируют процесс окисления и старения масла в объеме. Поэтому, если масло, например, подвергается интенсивному окислению, сопровождающемуся появлением положительных ионов, то значительное ингибирующее действие может быть получено при пропускании через его объем постоянного электрического тока — потока электронов, несущих отрицательный электрический заряд. [c.132]

Теория туннельного эффекта позволила объяснить много важных явлений, в том числе явление а-распада ядер, холодной эмиссии электронов из металла и другие. А вот теперь послужила и диффузии. [c.190]

Как явствует из самого названия field emission mi ros ope , наблюдения в электронном проекторе основаны на эмиссии электронов из металла в область высоковольтного электрического поля. Электронный ток г в одномерной системе, в которой при описании металла пользуются приблил<ением для свободного электрона, выражается формулой Фаулера — Нордхейма [c.163]

Баркер [54] показал, что при освещении металлического, в частности ртутного, электрода, находящегося в растворе не поглощающего свет электролита, возникает фототок, обусловленный эмиссией электронов из металла в раствор. Эмиттируемые элек- [c.214]

При эмиссии электрона из металла в раствор, в отличие от вакуума, вследствие наличия двойного электрического слоя на границе металл-раствор концентращта эмиттированных электронов зависит от приложенного извне потенциала. В вакууме изменение потенциала между катодом (эмиттером) и анодом линейно на всем пространстве промежутка, вследствие чего работа выхода электрона практически не зависит от величины приложенного напряжения и определяется лишь природой металла-эмиттера. При контакте металла с электролитом скачок потенциала реализуется в слое толщиной в несколько ангстрем, напряженность поля Е в таком промежутке достигает десятков и сотен миллионов В/см (рис. 7.10). [c.172]

Как и ко всем другим элементарным процессам, к процессу вторичной эмиссии за счёт потенциальной энергии положительного иона приложимы мето Ды волновой механики, позволяющие подсчитать вероятность перехода электрона из металла на тот или другой уровень энергии в атоме, образуемом при нейтрализации положительного иона [598]. При этом наиболее вероятным оказывается переход на такой уровень, на котором энергия электрона близка к энергии, которой он обладает как электрон проводимости в металле. Эти представления приводят к следующей картине рассматриваемого элементарного процесса. При приближении положительного иона к поверхности металла, когда ион находится от этой поверхности ещё на некотором, хотя и малом, расстоянии, происходит переход к иону первого электрона. В результате этого перехода получается атом не в нормальном состоянии, а в возбуждённом. Затем путём нового элементарного акта происходит освобождение второго электрона проводимости из металла за счёт энергии возбуждения, подобно тому как в объёме газа это имеет место при неупругом соударении И рода. Справедливост такой точки зрения, как это показывают опыты, подтверждается тем, что эмиссия электронов из металла наблюдается также при непосредственном воздействии на катод имеющихся в газе при разряде метастабильных атомов [585, 586]. В работах [585, 586] указан способ получить пучок метастабильных атомов гелия, заставляя ионы гелия падать под очень острым углом на металлическую поверхность. Скорости вторичных электронов, освобождаемых метастабильными атомами гелия, лежали в пределах. от 2 вольт до (0 — 9), где Им —энергия метаста-бильного атома, ср — работа выхода электрона из металла в эл.-в. В случае разряда в гелии при катоде из молибдена скорость вторичных электронов, освобождаемых метастабильными атомами (С/м = 19,77), достигала 15 вольт. Число метастабильных атомов, не теряющих своей энергии на поверхности металла и, следовательно, отражаемых в качестве метастаби-лей же в зависимости от условий опыта, лежало в пределах от 10 до 50%. Наличие процесса поверхностной ионизации, производимой метастабильными атомами, и значение этого эффекта в разряде показаны также опытами Спивака и Рейхруделя [599]. О поверхностной ионизации ударами положительных ионов смотрите также [593, 594, 635—637, 639, 641, 657, 658, 667, 668], отрицательных — [671]. [c.191]

В целом металл, конечно, нейтрален. Пока проводник не включен в электрическую цепь, электроны не покидают образец. Причина заключается в том, что ионы создают потенциальную яму, из которой электроны не могут выбраться, не приобретя необходимой энергии (ее называют работой выхода). Можно пронаблюдать высвобождение электронов из образца. Суш,ествует несколько эффектов, демонстри-руюш,их эмиссию электронов из металла и отличаюш ихся методом передачи им необходимой энергии фотоэффект, термоэлектронная эмиссия, холодная эмиссия, электрон-электронная эмиссия и другие. Мы сознательно не разъясняем упомянутые термины, поскольку не собираемся рассказывать об эмиссионных явлениях. Несколько типов эмиссий перечислено только для того, чтобы убедить читателя в наличии е металле свободных электронов. Вылетевшие из металлов электроны, конечно, ничем не отличаются от любых других, даже прилетевших из космоса в составе космических лучей. [c.311]

Прохождение сквозь потенциальри й барьер играет существенную роль зонов от одного атома другому, так как масса элек- отметим, что масса входит в выражение для коэффициента прохождения в уравнении (В-9а) в экспоненте]. Поэтому это явление, несомненно, очень существенно при многих химических процессах, ири которых происходит перенос электрона, как-то при окислительно-восстановительных реакциях и реакциях на электродах. Прохождение через потенциальные барьеры является также определяющим фактором в эмиссии электронов из металлов при низких температурах и больших напряженностях электрического поля ( холодная эмиссия ). [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология