Поляризация дуги

В изучавшихся рентгенографически алмазах чаще всего наблюдались секториальные фигуры погасаний с лучами, более развитыми в сторону преимущественного роста кристалла, которые в течение полного поворота поляризатора четырежды погасают и просветляются (рис. 146). Этот тип погасаний ближе всего радиально-лучистым узорам двупреломления в алмазах с развитыми дислокациями роста, идущими к поверхности граней в виде пучков лучей. Вдоль направлений стыковки секторов роста граней и вблизи центра роста присутствуют узкие области интенсивного двулучепреломления, а в последнем случае наблюдается также крест радиальных изоклин, расходящийся при вращении поляризации в виде дуг различной кривизны (см. рис. 146, а, б). Интенсивное аномальное двупреломление в указанных зонах коррелирует с зафиксированной здесь же повышенной степенью раз-ориентировки волокон и часто наблюдается в отсутствие визуально фиксируемых механических включений. Характерной особенностью двулучепреломления в волокнистых алмазах является отчетливо видимая в переходной к затемнению области радиальная полосчатость изоклин (см. рис. 146, в), совпадающая по направлению с ориентацией ростовых волокон по секторам. Вместе с тем ни в одном из кристаллов не была зафиксирована зональная структура по октаэдру, для которой типичен узор двупреломления, параллельный граням (111). [c.401]

I — штатив с приспособлением для укрепления электродов, между которыми горит дуга или искра 2, 3 а 4 — трехлинзовая конденсорная система освещения щели прибора 6 . 5—диафрагма типа Гартмана 7— затвор щели 8 — сферическое зеркало 9 — основная часть прибора — кварцевая призма, состоящая из двух половин право и левовращающего кварца, чтобы избежать вращения плоскости поляризации 10 — камерный объектив И — кассета с фотопластинкой [c.185]

Влияние плотности катодного тока на поглощение водорода сталью У9А при статическом напряжении. Опыты проводили в Р/д-ном растворе НдЗО . Проволочный образец, изогнутый дугой, при расчетном напряжении, равном 45 кг/лш , закрепляли в зажимах, погружали в раствор и подвергали катодной поляризации. Продолжительность каждого опыта составляла 10 мин. [c.225]

Дуги окружностей рис. 113 проведены схематично лишь для иллюстрации наличия трех процессов дипольной поляризации. При корректном анализе экспериментальных данных дуги окружностей е" = ф (в ) даЛе для сильно совмещенных процессов дипольной релаксации не должны перекрываться. [c.164]

Положительные результаты были получены при облучении тонкого слоя (0,2 а) хлористого серебра циркулярно-поляризованным светом от вольтовой дуги. Образующийся слой серебра вращал плоскость поляризации, создавая эллиптическую поляризацию проходящего света. Следовательно, пленка серебра приобрела свойства одноосного кристалла . [c.152]

Оптической активностью называется способность вещества в кристаллическом виде или в растворах вращать плоскость поляризации светового луча, колебания которого совершаются в одной плоскости (т. е. поляризованного луча). Удельным вращением(п)называется величина поворота плоскости поляризации вправо (-[-) или влево (—), выраженная в градусах дуги, при прохождении монохроматического света через раствор вещества, находящегося в трубке длиной в 1 и содержащий I г вещества в 1 мл раствора при 20°. [c.123]

Электрики, имевшие впервые дело с электрической дугой, пытались применить закон Ома также и в этом случае. Для получения результатов расчёта по закону Ома, согласных с действительностью, им пришлось ввести представление об обратной электродвижущей силе дуги. По аналогии с явлениями в гальванических элементах, предполагаемое появление этой э.д.с. назвали поляризацией дуги. Вопросу об обратной э.д.с. дуги посвящены работы русских учёных Д. А. Лачинова и В. Ф. Миткевича. Дальнейшее развитие представлений об электрических разрядах в газах показало, что такая постановка вопроса является чисто формальной и может быть с успехом заменена представлением о падающей характеристике дуги. Справедливость этой точки зрения подтверждается неудачей всех попыток непосредственно обнаружить экспериментально обратную э.д.с. электрической дуги. [c.330]

Обратная электродвижущая сила электрической дуги. Основной расчётной формулой электротехники является закон Ома, применимый во всех встречающихся на практике случаях, кроме газового разряда. Вполне естественно, что электрики, имевшие впервые дело с электрической дугой, пытались применить закон Ома также и в этом случае. Для получения результатов расчёта по закону Ома, согласных с действительностью, им пришлось ввести представление об обратной электродвижущей силе дуги. По аналогии с явлениями в гальванических элементах предполагаемое появление этой э. д. с. назвали поляризацией дуги. Вопросу об обратной э. д. с. дуги посвящён целый ряд старых работ, в том числе из русских учёных работы Лачинова [45] и В. Ф. Миткевича [46]. Дальнейшее развитие представлений об электрических разрядах в газах показало, что такая постановка вопроса является чисто формальной и может быть с успехом заменена представлением о криволинейной падающей характеристике дуги. Такой ход вольтамперной характеристики находит объяснение в современных теориях разряда. Справедливость этой точки зрения подтверждается невозможностью непосредственно обнаружить экспериментально обратную э. д. с. электрической дуги. [c.527]

Дуги окружностей рис. 55 проведены схематично лишь для. чллюстра-цип наличия трех процессов дипольной поляризации. При корректном а] али, е экспериментальных данных дуги окружпос1ей " = гр(е ) даже для сильно [c.112]

Применяемые до сих пор прямые оптические методы включают измерения (с помощью микроскопа или без него) скорости осаждения. Результаты обрабатываются затем с применением закона Стокса (для частиц с Ре<0,05) или его модификации Канингэма (для частиц, величина которых порядка длины свободного пробега молекулы). Кроме того, для оценки распределения частиц по размерам используются измерения интенсивного пропускаемого монохроматического света, интенсивности или поляризации рассеянного света, наблюдения порядка чередования цветного спектра в рассеянном, свете на дуге 180°, числа сцинтилляций (т. е. концентрации частиц) в образце — последние наблюдаются с помощью ультрамикроскопа. Все эти методы требуют соответствующих оптических приборов и специальной методики, и каждый из них имеет ряд ограничений. Полезный критический обзор этих и других оптических методов дан Грином и Лейном . [c.76]

Перейдем теперь к той области поглощения электромагнитных волн, которая связана с релаксацией ориентационной поляризации. Результаты измерений диэлектрической проницаемости 81 и диэлектрических потерь 82 растворов ацетон— четыреххлористый углерод при /1 = 3,21 и Я=0,815 см и температурах от О до 40° С приведены в табл. Ж-24. Там же имеются данные о и Soo растворов на основании измерений [169], а также полученные интерполяцией и экстраполяцией имеющихся значений. На рис. 43 и 44 представлены примеры наблюдаемых зависимостей ei и ег от ф. На рис. 35, 45 и 46 представлены графики Коула—Коула растворов ацетон — четыреххлористый углерод при О, 20 и 40°. Центры дуг растворов во всех случаях лежат ниже оси абсцисс, что, согласно [c.155]

Для оценки х, когда известны г, й и т, существует несколько различных методов. Один из них основывается на зависимости е от частоты электрического тока. Если для измерения диэлектрической постоянной пользоваться низкочастотными токами, то оказывается, что диэлектрическая постоянная не зависит от частоты. Однако при более высоких частотах диэлектрическая постоянная становится функцией частоты, так как время, необходил ое для перемены диполем направления своей ориентации на 180°, превышает уже то время, которое требуется для завершения одного цикла переменного тока, а следовательно, дуга колебаний диполя будет здесь меньше 180°. При дальнейшем повышении частоты ориентационная поляризация Ро полностью исчезает в связи с тем, что медлительные дипольные молекулы не могут более поспевать за быстрыми переменами направления поля, а потому здесь Р=Рв-гРа-Если частота продолжает нарастать, то в конце концов достигается такая точка, в которой уже и тяжелые атомные ядра также не смогут более приспособляться к быстрой перемене направления тока, и тогда уравнение (3) примет видР=Рб. Если работать в области тех высоких частот, при которых Р = Ре+Ра, и воспользоваться приближенным уравнением Максвелла п = е, то из уравнений (2) и (3) мы получим [c.492]

Положительные результаты были получены при облучении гонкого слоя (0,2 х) хлористого серебра циркулярно-поляризо-занным светом от вольтовой дуги. Образующийся слой серебра зращал плоскость поляризации, создавая эллиптическую поля-эизацию проходящего света. Следовательно, пленка серебра при-эбрела свойства одноосного кристалла . [c.152]

Как извe тнo з .под действием циркулярно-поляризованного света тонкие пленки хлористого серебра присбретают способность вращать плоскость поляризации. Это, конечно, не является настоящей оптической активацией, поскольку зерна Ag l не обладают диссимметрическим строением. Под действием циркулярно-поляризованного света происходит всего лишь определенная ориентация частиц хлористого серебра (эффект Вейгерта). Воспроизведение этих опытов встретило ряд трудностей "-Однако Гхошу при облучении тонких пленок хлористого серебра ((- и /-компонентами циркулярно-поляризованного света угольной дуги удалось получить слои серебра толщиной 0,3-10- см, которые обладали вращением, достигающим—0,06°, что в пересчете на 1 см слоя составило около 10 000°. Полученные таким путем оптически-активные пленки серебра могли быть покрыты платиной или палладием. После удаления серебра азотной кислотой получавшиеся пленки платины и палладия были также оптически-активны и оптическое вращение даже увеличивалось до —0,10°. Гхош предполагал использовать эти оптически-активные пленки в качестве диссимметрического катализатора для осуществления асимметрического синтеза. Так как дальнейшие сообщения по этому вопросу отсутствуют, то можно сделать вывод, что результаты такого асимметрического катализа оказались отрицательными. [c.137]

Резонансное свечение. Простейшим случаем люминв сценции является тот, когда атом, поглотив квант света, через короткое время излучает его же в виде резонансного свечения. Лучше всего это явление наблюдать на парах ртути, заключенных в кварцевом сосуде. Для этого достаточно той концентрации, которую эти пары имеют при комнатной температуре. Если через такую резонансную лампу пропустить свет кварцевой ртутной дуг , то пары ртути поглощают кванты, отвечающие линии 2536 7 А, возбуждаются ими и затем испускают эту же линию по всем направлениям в виде резонансного свечения. Это явление не следует смешивать с обычным рассеянием света, где не происходит поглощения квантов атомами, а лишь изменение их пути. Разница сказывается и в характере спектра свечения и в степени поляризации его. Резонансная лампа дает интенсивное свечение, особенно пригодное для фотохимических целей, и часто применяется для изучения фотохимических реакций. Резонансное свечение отличается строгой монохроматичностью и резкостью линий. Последнее зависит от того, что низкая температура сильно уменьшает уширение линий вследствие эффекта Допплера (изменение частоты при движении источника света, в данном случае возбужденного атома, в зависимости от наблюдателя). В раскаленных парах ртутной лампы такое уширение очень значительно и иногда сильно вредит точности исследований. [c.513]

Возбуждение светом обычной кварцевой ртутной лампы (длиной волны 365 нм) дает более слабую поляризацию. С помощью никелевой дуги и монохроматора Севченко определил зависимость степени поляризации от длины волны возбуждающего света. Наиболее слабую поляризацию (около 10%) он наблюдал в барийфосфатном стекле (ВаО-РгОз). В интервале 240—500 нм она оставалась практически постоянной. В кислом стекле (К20-7В20з-ЮВЮз) степень поляризации менялась от 15 до 25% и имела три максимума при 240—250, 330—340 л 400—420 нм. Те же три максимума, хотя и менее выраженные, встречались в других силикатных стеклах. [c.193]

Данными Миерса и Брауна о влиянии контакта нержавеющей стали 18-8 (0,16% С) с различными металлами на коррозию под напряжением (напряжения создавались изгибом образцов в дугу) в растворе 100г/./г КаС1 + 9г/л Н2О2 установлено, что контакт с металлами, потенциал которых на 0,1 в более аноден, чем потенциал нержавеющей стали, полностью предупреждает развитие коррозионных трещин в ней контакт с платиной, вызывающий анодную поляризацию стали, так же как и в приведенных выше данных для латуни и алюминиевого сплава, повышает скорость развития коррозионных трещин. [c.19]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология