Погасание, фигуры

В изучавшихся рентгенографически алмазах чаще всего наблюдались секториальные фигуры погасаний с лучами, более развитыми в сторону преимущественного роста кристалла, которые в течение полного поворота поляризатора четырежды погасают и просветляются (рис. 146). Этот тип погасаний ближе всего радиально-лучистым узорам двупреломления в алмазах с развитыми дислокациями роста, идущими к поверхности граней в виде пучков лучей. Вдоль направлений стыковки секторов роста граней и вблизи центра роста присутствуют узкие области интенсивного двулучепреломления, а в последнем случае наблюдается также крест радиальных изоклин, расходящийся при вращении поляризации в виде дуг различной кривизны (см. рис. 146, а, б). Интенсивное аномальное двупреломление в указанных зонах коррелирует с зафиксированной здесь же повышенной степенью раз-ориентировки волокон и часто наблюдается в отсутствие визуально фиксируемых механических включений. Характерной особенностью двулучепреломления в волокнистых алмазах является отчетливо видимая в переходной к затемнению области радиальная полосчатость изоклин (см. рис. 146, в), совпадающая по направлению с ориентацией ростовых волокон по секторам. Вместе с тем ни в одном из кристаллов не была зафиксирована зональная структура по октаэдру, для которой типичен узор двупреломления, параллельный граням (111). [c.401]

Фигура разреза, перпендикулярного к 00. Двуосный кристалл, у которого оптическая ось проходит перпендикулярно грани роста, под микроскопом в параллельном свете при скрещенных николях должен был бы выглядеть, как изотропный. Но вследствие обычно имеющей место дисперсии угла оптических осей и конической рефракции полного погасания не наблюдается, и при вращении столика все время сохраняется серая или белая интерференционная окраска. [c.22]

Фигура несимметричного косого разреза. Это такой разрез, когда свет проходит Через двуосный кристалл косо ко всем осям индикатрисы. Именно так располагаются на предметном стекле кристаллы, лежащие на гранях общих форм. Поэтому они всегда обнаруживают косое погасание. [c.23]

Если же при росте кристаллов развиваются грани дипирамиды или ромбоэдра и эти кристаллы ложатся такой гранью на предметное стекло, то другие, пересекающиеся с нею грани этой формы образуют контуры кристалла в форме ромбов с определенном углом между ребрами. Такому положению кристаллов на предметном столике отвечает сечение индикатрисы, косое к оптической оси у них наблюдается двупреломление, несимметричное погасание. По коноскопической фигуре косого разреза (см. стр. 19) определяется оптический знак и измеряется один из главных показателей преломления N0. Второй показатель преломления, измеренный у кристаллов, лежащих на косых гранях, хотя и не является главным Ые, но тем не менее этот Ы е характерен для кристаллов данного вещества, кристаллизующегося с развитием косых граней. [c.29]

Моноклинные кристаллы с максимальным углом погасания, т. е. лежащие на грани второго пинакоида (010), перпендикулярно к которой проходит одна из главных осей индикатрисы, должны давать фигуру разрезов, перпендикулярных к ОБ, ТБ или Ыт. [c.31]

Все кристаллы, грани роста которых имеют общее положение по отношению к главным осям индикатрисы, имеют косое погасание и в сходящемся свете дают фигуру косого несимметричного разреза, [c.31]

Для определения одного из главных показателей преломления моноклинных кристаллов можво воспользоваться кристаллом с прямым или симметричным погасанием как установить, какой из двух показателей такого кристалла является главным, рассматривается на стр, 28. (Два других показателя измеряются у кристалла с наибольшим из всех встречающихся углом погасания если при этом наблюдается фигура разреза, перпендикулярного к одной из главных осей индикатрисы (ОБ, ТБ или Ыт), то измерены будут главные показатели преломления, В противном случае измеряются не главные показатели, а характерные для кристаллов в данной наиболее часто встречающейся ориентировке, Триклинная. У кристаллов триклинной сингонии отсутствуют прямые углы между гранями и ребрами они образованы моноэдрами или пинакоидами и имеют вид несимметричных многоугольных табличек, призм с косыми углами и игл. [c.31]

По методу Мишель-Леви, видоизмененному Райтом [105], 2Е можно измерить даже в тех случаях, когда у коноскопической фигуры, перпендикулярной к острой биссектрисе, оптические оси не выходят в поле зрения микроскопа. Согласно этому методу, на интерференционную фигуру накладывают изображение окружности. Этого можно достигнуть, если в фокальной плоскости окуляра, или в сопряженном ему фокусе задней линзы объектива, или на верхней ирисовой диафрагме петрографического выводного конденсора поместить стеклянную пластинку с нанесенной окружностью (или концентрическими кругами). Кристалл с известным значением 2Е помещают в положение погасания, а затем вращают столик микроскопа до тех пор, пока изогиры не будут касаться окружности, и отмечают угол поворота столика. Константа С для данной микроскопической системы дается выражением [c.300]

Из рис. 15 видно, что при преимущественном развитии у одноосных кристаллов граней призмы, а у ромбических —граней пинакоида или моноэдра, суждение о сингонии не однозначное, так как форма, характер погасания и коноскопические фигуры кристаллов могут быть тождественны. Практически неразличимы также моноклинные кристаллы, растущие на гранях призмы, и триклинные. [c.33]

Примерно для половины всех других изученных полимеров характерны сферолиты, которые дают другие фигуры погасания вместо простых крестов или одновременно с ними [48, 54, 57, 109, 110]. Наблюдаемые наиболее часто фигуры погасания схематически изображены на рис. 19. На рис. 19, а наряду с простым крестом видны кольца погасания, на рис. 19, б — двойные [c.451]

Р и с. 19. Схематические изображения фигур погасания, наблюдаемых у полимерных [c.452]

Теоретический анализ, на котором основывается проведенное выше рассмотрение фигур погасания, представляет метод, с помощью которого можно в ряде случаев очень точно определить ориентации молекул. Он [c.453]

Принимая эту интерпретацию, можно также объяснить скрученную ориентацию [51 ]. Можно представить, что вдоль поперечного сечения кристаллических волокон, так же как и ячеек кристаллов в металлах, имеются градиенты концентраций примесей, находящихся в твердых растворах. Напряжения, возникающие по этой причине в волокнах, вполне могут сниматься скручиванием, и оценка радиальной периодичности фигур погасания, которая могла бы явиться результатом этого явления, полу-количественно согласуется с опытом. Ориентационное скручивание как у полимерных, так и у неполимерных сферолитов может иметь поэтому общее происхождение. Однако напряжения, возникающие в случае полимеров, могут в какой-то степени усиливаться в результате перегрузки пластинчатых кристаллов складками цепей [42]. [c.466]

Показатель преломления для плоскополяризованного света, прошедшего через двуосный кристалл в положении погасания, можно легко определить по типу интерференционной фигуры, пользуясь следующими правилами [c.279]

Если коноскопическая фигура показывает, что луч света проходит вдо.1ь острой или тупой биссектрисы, то погасание кристалла будет иметь место только тогда, когда плоскость оптических осей направлена по С — Ю или В — 3. Колебанием, перпендикулярным к плоскости оптических осей, является всегда щ независимо от того, к какой биссектрисе перпендикулярна фигура, острой или тупой колебание, лежащее в плоскости оптических осей, может быть или п , или в зависимости от того, соответствует оно показателю преломления большему, чем или меньшему. Отсюда следует, что если кристалл, дающий такую коноскопическую фигуру, повер-путь в положение погасания, а затем вывести анализатор и конденсор, то свет будет проходить через кристалл со скоростью, которая соответствует п , иле п. дены в табл. 9. [c.279]

Если в сходящемся свете видна коноскопическая фигура сечения, параллельного плоскости оптических осей (размытый сходящийся крест), то одно направление погасания соответствует наименьшему показателю преломления (и ), а другое—наибольшему (и ). [c.279]

В кристаллах, которые дают сдвинутую интерференционную фигуру, представлен только один главный показатель преломления, так как через центр фигуры проходит только одна оптическая плоскость симметрии. Возможны следующие случаи фигуры типа острой или тупой биссектрисы, как положительные, так и отрицательные по знаку, смещенные в плоскости оптических осей, дают р, если направление плоскости оптических осей В — 3, а проходящий свет колеблется в направлении С — Ю. Фигуры типа тупой и острой биссектрисы в случае горизонтального смещения дают п или п , если направление плоскости оптических осей С — Ю (см. табл. 9). В этом случае, когда разрез, параллельный плоскости оптических осей, смещен вдоль главной плоскости, очень простое правило позволяет определить главные показатели преломления кристалл приводят в положение погасания, причем оптическая нормаль должна совпасть с осями микроскопа В или 3 тогда направление С — Ю будет отвечать или п в зависимости от того, является ли оно направлением быстрого или медленного колебания [c.280]

Специфика исследуемого материала, обусловленная наличием огранки и отсутствием признаков спайности кристаллов, привела, таким образом, к некоторой спецификации методики исследования, изложение которой составляет содержание первой главы настоящей работы. В ней детально для каждой сингонии рассматриваются все наблюдения, которые могут быть сделаны в кристаллах различно ориентированных на предметном стекле. Наглядно (см. рис. 15) показана зависимость между сингоцией, главными простыми формами и контурами кристаллов (обусловленными расположением кристаллов на предметном стекле) с одной стороны, и характером погасания и на-, блюдаемыми коноскопическими фигурами—с другой. [c.5]

Чтобы сохранить в практике химиков эти характерные признаки кристаллов, А. Кофлер (1936), не настаивая на необходимости отыскания определенным образом ориентированных сечений, предложил принимать в качестве констант те показатели, которые измеряются у кристаллов в характерных повторяющихся ориентировках. Для харайте-ристики таких кристаллов А. Кофлер привлекает углы между гранями или ребрами, характер погасания, знак удлинения, коноскопические фигуры в разрезах, перпендикулярных к 00 одноосных и к ОБ двуосных кристаллов, и, наконец, рисунок, иллюстрирующий наблюдения. [c.25]

По знаку удлинения таких кристаллов можно судить об оптическом знаке — они тождественны. Однако, если изучаемое вещество, кристаллизуется исключительно в форме таких "табличек, тогда суждение об одноосности кристаллов может стать ошибочным, так как и ромбические кристаллы, растущие на гранях пинакоидов или моноэд-фов, также имеют прямое (или симметричное) погасание и могут дать аналогичную коноскопИческую фигуру в разрезах, перпендикулярных к тупой биссектрисе и к Ыш. [c.29]

Моноклинные кристаллы с прямым или симметричным погасанием, лежащие на грани пинакоида (Ш), в общем случае дают в сходящемся свете фигуру симметричного косого разреза. В частных же случаях можно найти фигуры разрезов, перпендикулярных к осям индикатрисы или оптическим осям, как это и наблюдается, наприНер, у кристаллов хромата кадмия (гл. 3, рис. 118 6) и арсената кальция-аммония (гл. 3, рис. 133). [c.31]

В четвертом столбце, как вывод из наблюдений облика, характера погасания и коноскопических, фигур, показаны осность и сингония кристаллов. [c.33]

Единственной фигурой погасания, наблюдаемой у многих полимерных сферолитов через скрещенные николи, является простой крест, какие видны на рис. 17, и интерпретация такого поведения довольно очевидна. Если не считать приблизительной параллельности, соседние фибриллы ориентированы в таком сферолите беспорядочно относительно радиального направления. Оставляя в стороне кристаллографические ориентации фибрилл и их оптические свойства (одноосность или двуосность), такие же свойства сферолита можно рассматривать, учитывая только два средних коэффициента преломления Пг и щ, которые характеризуют преломление света, поляризованного таким образом, что электрический вектор лежит параллельно соответственно радиальному и тангенциальному направлениям. Величину Аге = = Пг — щ называют степенью двойного лучепреломления сферолита. Нулевая амплитуда погасания наблюдается в направлении радиусов, которые параллельны направлениям поляризатора и анализатора микроскопа, а знак (положительный или отрицательный) и величина Ап дают полезную информацию об ориентации молекул и относительной поляризуемости полимерных кристаллитов в направлении различных кристаллографических осей [49, 54]. [c.451]

На рис. 71 представлена коноскопическая фигура пластинки кристалла с малым 2У, вырезанной перпендикулярно % острой биссектрисе, в положении 45°. Интерференционная фигура этой же пластинки в положении погасания дана на рис. 72. Точки выхода оптических осей остаются темными нри любом положении предметного столика, так как вдоль оптических осей разность фаз всегда равна нулю. Иогансен [77] предложил называть эти точки на интерференционной фигуре мелатопами. Мелатопы окружены полосами равной разности хода (лемнискатами), которые отвечают соответственно отставанию в Я, 2л, ЗА... В монохроматическом свете эти полосы темные, в белом свете они окрашены в интерференционные цвета, порядок которых постепенно повышается. На центрированной, интерференционной фигуре разреза, перпендикулярного к острой биссектрисе, видимое расстояние между мелатопами зависит [c.274]

Фигуры погасания, показанные на рис. 19, могут быть объяснены с точки зрения кооперированной ориентации посредством скручивания следующим образом. На рис. 19, а и 19, б показаны соответственно оптически одноосные и двуосные фибриллы, скручивающиеся вдоль нормали к оптической оси в первом случае и вдоль линии, перпендикулярной плоскости двух оптических осей,— во втором. В обоих случаях принимается, что фибриллы полностью лежат в плоскостях сферолитов и равномерное скручивание дает правовращающий винт с одинаковой фазой у всех фибрилл. Нулевое погасание двойного лучепреломления будет наблюдаться в каждом случае, когда оптическая ось направлена перпендикулярно предметному столику микроскопа, вызывая расположенные на одинаковом расстоянии друг от друга простые или двойные кольца погасания. Кресты, как и в случае, рассмотренном ранее, соответствуют нулевой амплитуде погасания, когда фибриллы лежат параллельно направлениям поляризатора и анализатора. Расстояния между чередующимися кольцами в радиальном направлении обычно составляют величину порядка 10 мк и меняются при переходе от одного полимера к другому. У каждого данного полимера это расстояние зависит от температуры кристаллизации, увеличиваясь при ее повышении [50]. Иногда расстояние между кольцами превышает, однако, 100 лк, и тогда прямое подтверждение ориентационного скручивания методом дифракции рентгеновских лучей становится исключительно трудным. Тем не менее Фудзиваре [29] удалось этим методом показать постепенное скручивание в направлении радиусов у сферолитов полиэтилена. Наличие кооперированной ориентации скручивания у других полимеров было подтверждено методом микроскопии путем изучения систематических изменений фигур погасания при рассмотрении сферолитов на универсальном столике Федорова под различными углами наклона [48, 49, 59, 109, ПО]. Фигуры, показанные на рис. 19, в и 19, г, также объясняются ориентацией скручивания. Например, зигзагообразные кресты были найдены как у одноосных, так и у двуосных полимеров, у которых скрученные фибриллы имеют кристаллографические ориентации, не допускающие расположения оптических осей в тангенциальных направлениях. Более сложная фигура, изображенная на рис. 19, г, особенно интересна, так как она иллюстрирует на примере такого одноосного полимера, как полиэтилен, обычное различие поперечных сечений глобулярных и двумерных сферолитов, выросших в тонких пленках. В первом случае фибриллы лежат в плоскости сечений, образуя фигуры погасания такого типа, как показано на рис. 19, а. Однако во втором случае температурные градиенты, возникающие вдоль пленки полимера во время кристаллизации [49], могут вызвать наклон фибрилл к плоскости сферолитов на несколько градусов. Такие наклоны неизменно приводят к образованию круглыми сферолитами зигзагообразных крестов, и при интерпретации картин, даваемых образцами, закристаллизованными в виде тонких пленок, всегда следует иметь в виду возможность этой необычной ориентации фибрилл в таких случаях. У сферолитов наблюдается как правое, так и левое скручивание, по-видимому, с равной вероятностью, и каждый сферолит вообще поделен на ряд секторов то с правым, то с левым ориентационным скручиванием [49, 52]. На практике ориентационное скручивание не так хорошо координировано, как это показывают идеализированные фигуры на рис. 19, хотя может быть, как видно из рис. 20 (сравните с рис. 19, г), при благоприятных условиях довольно правильным. [c.453]

Для работы с окрашенными кристаллами желательно, хотя и не обязательно, иметь дихроскопический окуляр типа призмы Волластона (стр. 304). Очень важно иметь хороший осветитель с водяным охлаждением, а также набор светофильтров Раттена При предварительном определении поглощения света в сходящемся пучке, а также при исследовании оптической нормали, тупой биссектрисы и косо ориентированных интерференционных фигур [43], рекомендуется применять такие источники монохроматического света, как, нанример, натровая лампа (А = 589ш[1.) или ртутная лампа со светофильтрами для выделения линии л = 546 теа. При исследовании моноклинных и триклинных кристаллов окрашенных органических соединений обычно приходится определять дисперсию двупреломления и погасания (стр. 298, 309). В этом случае неоценимую услугу может оказать монохроматор с волновой шкалой . [c.228]

Методы изменения оптической ориентировки. Д.1я изучения коноскопических фигур в разрезах, перпендикулярных к острой биссектрисе, интерференционных цветов и углов погасания при некоторой определенной ориентировке часто бывает необходимо изменить ориентировку кристалла. Это обычно нетрудно сделать, если препараты склеены такими вязкими веществами, о которых уже говорилось выше, как, например, раствор полистирола в а-бром-нафталине (состав 4, стр. 264). Для некоторых видов работы пригодны специально сконструированные приспособления. Хартсхорн и Стюарт [67] приводят рисунки трех очень простых приспособле-НЕй. Для определения углов между оптическими осями у сравни-те.1ьяо больших кристаллов в плавленых препаратах можно применить универсальный столик Федорова. В этом случае техника работы с этим столиком не отличается от ирименяемой в петрографии при исследовании шлифов горных пород. Ограниченная применимость универсального столика для текущей работы в [c.265]

Если иметь в виду, что направление колебания необыкновенного луча лежит в плоскости оптической оси, то легко понять причину образования интерференционной фигуры для пластинки исландского шпата с данной ориентировкой. Направления колебаний леобыкновенных лучей совпадают с радиусами поля зрения, а направление распространения этих лучей через кристалл определяется местом их выхода на круглой интерференционной фигуре. Центр интерференционной фигуры является темным потому, что в это место падают лучи, проходящие через кристалл вдоль оптической оси. Все радиусы фигуры, направления которых точно или приблизительно совпадают с плоскостями колебания поляризатора и анализатора, будут казаться темными, так как вдоль этих направлений кристалл находится в положении погасания. Если для наблюдения применяется монохроматический свет, то темные концентрические кольца образуются для тех направлений луча, где разность фаз равна целому числу волн (см. стр. 250). Диаметры 1, 2, 3-го... колец относятся между собой приблизительно как 1 1/ 2 3. .. В белом свете кольца представляют собой интерференционные спектры, порядок которых постепенно повышается. [c.269]

Знак двуосного кристалла определяется нри помощи компенсаторов, например слюдяной пластинки в четверть волны , гипсовой пластинки красной первого порядка , кварцевого клина или компенсатора Берека. По первому методу кристалл, дающий в этом случае коноскопическую фигуру разреза, перпендикулярного к острой биссектрисе, поворачивают в положение погасания, а затем вставляют между объективом и анализатором пластинку слюды в четверть волны , для которой известны направления медленного и быстрого колебаний. При введении компенсатора мелатопы и изогиры светлеют, а по обеим сторонам фигуры образуются два темных [c.276]

Подбор иммерсионной жидкости. Для этого способа необходимо иметь набор жидкостей, показатели преломления которых меняются от 1,360 до 1,780 с интервалом примерно 0,005. Быстрейший способ работы с таким набором состоит в том, что для начала выбирают жидкость с ияй1,55 и каплей такой жидкости смачивают кристаллы, помещенные между покровным и предметным теклами. Для того чтобы убедиться в том, что определяются именно главные показатели преломления, следует изучить иптер-ференционные фигуры кристаллов. Далее, исследуя кристалл при центральном или косом освещении, находят положения погасания и в этот момент отмечают, какой показатель преломления больше показатель преломления кристалла иди показатель преломления [c.282]

При пропускании света соответствующей интенсивности коноскопиче екая фигур пластинки плеохроичного одноосного кристалла, вырезанной параллельно оптической оси, состоит из темного креста и нескольких колец. В том случае, если обыкновенный луч поглощается мало, число наблюдающихся колец зависит от степени поглощения необыкновенного луча. Если поглощение значительно, то кольца неотчетливы, так как они получаются благодаря интерференции двух эллиптически поляризованных лучей различной интенсивности, что не может дать полного погасания. Если обыкновенный луч поглощается очень сильно, то коноекопическая интерференционная картина представляет сплошное темное пятно. [c.306]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология