Сага уравнение

Для основания применяются те же расчеты, за исключением того, что в уравнении (3.1) формула К 1 дает значение /Саг и наоборот. [c.48]

Для получения окончательного дифференциального кинетического уравнения подставляем значения саг, са%- сап иа (XV, 29) в (XV, 27) [c.385]

Однако пространственный подход считается некоторыми исследователями небезупречным с математической точки зрения. Так, указывается [32], что в этом случае возникает неопределенность решений, поскольку пространственные моды не удовлетворяют временным граничным условиям в сечениях, расположенных далеко вверх и вниз по потоку от рассматриваемой области. Кроме того, наличие собственных значений а саг<0 не является необходимым условием неустойчивости пространственно развивающихся возмущений. Это связано с тем, что решения уравнений содержат Пространственные моды, распространяющиеся в обе стороны от источника колебаний. Поэтому мода возмущения, соответствующая собственному значению с отрицательной величиной 1, в области отрицательных х оказывается устойчивой. В результате не удается различить устойчивые и неустойчивые моды возмущения без решения задачи с начальными условиями [31]. [c.23]

Условие, при котором становится необходимым выражение (14), можно оценить исходя из того, что для смеси двух одноосновных кислот с константами ионизации / oi и /Саг, вклад в величину р, определяемой уравнениями (10) и (12), составляет [c.209]

Исходными положениями теории положительного столба дугового разряда при высоком и сверхвысоком давлении служит уравнение Сага для термической ионизации в виде [c.335]

Если обозначим правую часть уравнения Сага (93,1) через а р в левой части заменим через пкТ, где и — концентрация нейтральных частиц газа, то найдём [c.337]

Кроме того, в развёрнутое уравнение Сага [c.387]

В случае малого расстояния между электродами ф рма шнура дуги определяется сужением шнура как около катода, так и около анода. Это сужение, как и в случае катодного пятна дуги в воздухе между угольными электродами, определяется энергетическим балансом катодных и анодных областей дуги. Форма шнура дуги в этом случае приближается к эллипсоиду вращения. В работе [1864] дана математическая теория такой стабилизованной электродами дуги эллиптической формы. Эта теория учитывает, кроме термической ионизации (уравнение Сага), излучения и теплопроводности, также амбиполярную диффузию ионов и электронов от оси дуги во внешнее пространство. Законы подобия в этой теории приобретают несколько иную форму. [c.542]

Исходя из предположения, что во всех частях факела, за исключением светящейся плёнки около электрода, имеет место термическое равновесие, и пользуясь уравнением Сага, авторы подсчитывают концентрацию электронов, создаваемую термической ионизацией. Они нашли, что эта концентрация достаточна для переноса тока внутри пламени факела и недостаточна для той же цели в пределах светящейся плёнки на поверхности электрода. Ярко выступающие полосы молекулярного спектра N2 с высоким потенциалом возбуждения, а также резкая граница светящейся плёнки указывают на наличие в этой плёнке быстрых электронов. Эти электроны, несомненно, получают свою энергию [c.657]

Результаты экспериментального изучения заполнений пор твердого носителя НЖФ были использованы Сага и Гиддингсом [34] для расчета коэффициента С/, отражающего сопротивление массопередаче в уравнении типа уравнения Ван-Деемтера [32]. Как известно, Сг прямо пропорционален квадрату эффективной толщины пленки НЖФ (11), который вычисляют по уравнению [c.75]

Степень термической ионизации газа определяется уравнением Сага, выведенным на основании термодинамических соображений, [c.236]

Уравнение Сага в более удобной для вычислений логарифмической форме имеет вид [c.236]

Полученное значение Она используют для уточнения рКах и рЛ аг, а именно р/(д1 л pH, при котором О = ( )нл + Он2л)/2 (аналогично уточняют р/Саг). После каждого цикла итерации с помощью приближенных значений рКаи рА аг и Она рассчитывают величины О (для всех значений pH) по уравнению (6.39) и сравнивают их с экспериментальными. Итерации прекращают, когда они перестанут приводить к изменениям рКаи р- а2 и Пна при ЭТОМ различие между экспериментальными и вычисленными значениями О должно соответствовать погрешностя эксперимента. [c.142]

Для таких молекул, как /г-С1СН2СбН4СН2С1, где относительное расположение диполей заместителей может изменяться из-за вращения последних, были предложены специальные уравнения [42, 44]. Необходимость этого обусловлена тем, что диполный момент молекулы изменяется от О при транс-положении С— l-связей относительно друг друга до максимального значения при цис-поло-н ении. Таким образом, момент будет изменяться непрерывно в зависимости от относительного положения двух групп. Уравнения дают среднеквадратичное значение момента всех различных конфигураций, т. е. допускается свободное вращение около связи Саг—Сл1к, хотя при обычной температуре это маловероятно. Когда вращение ограничено, действительный момент обычно меньше [c.205]

Обозначим эту энергию через iib. с.-ж- Проблема определения в. с.- к сходна с проблемой расчета энергии водородной связи во льду в соответствии с определением 4 (п. 3.6.1). Основная трудность состоит в том, что группа О—Н, не соединенная водородной связью в жидкости, еще взаимодействует с сосед-ни.мп молекулами с помощью дисперсионных и других сил и энергия этих взаимодействий не может быть вычислена каким-либо пряхмым способом. В самом деле, вероятно, что энергия этой реакции зависит от температуры и давления, так как эиергия водородной связи чувствительна к окружению связи (саг. п. 3.6.3). Различные методы были использованы для вычисления Еп. с.-ж, и полученные величины находились в широком интервале значений (табл. 4.2). Каждый метод строился на операционном определении Es. с.-ж. Поэтому нет ничего неожиданного в том, что получены различные значения искомых величин (табл. 4.2) и не ясно, соответствует ли какая-либо из них энергии реакции, выражаемой уравнением (4.4). [c.179]

При написании этих уравнений опять предполагается, что сАг(ОН)Х мала. Графики зависимости lg k от / (R) для реакций различных динитро- и галогеннитроаренов в метанольных растворах метилатов, однако, нелинейны или имеют неединичный наклон [340] по-видимому, такой характер зависимости обусловлен необходимостью специфической сольватации образующегося галогенид-иона в переходном состоянии. Было использовано уравнение типа уравнения Баннетта (1.222). [c.172]

Многочисленные экспериментальные исследования сорбции и ионного обмена показали, что обычно диффузия протекает намного медленнее, чем процесс сорбции или обмена ионов (саг. гл. IV). Вследствие этого вещество, диффундирующее в порах, находится в любой хгомент времени в равновесии с адсорбированными стенками пор. Тогда, как показано в гл. П1, концентрация адсорбированного вещества д связана с концентрацией С в объеме раствора уравнением изотермы сорбции (ионного обмена) (4.28). Поэтому вместо формулы (6.2) можно пользоваться следующим уравнением, которое получается дифференцированием выражения (4.28) по времени [c.114]

Когда впервые было установлено, что аминокислоты существуют как цвиттерноны, Н. Бьеррум предложил представлять константы ионизации аминокислот в цвиттерионной форме, когда константы ионизации кислот даны для групп NHg, а константы ионизации основания — для групп СОО — цвиттериона. Сопоставьте эти константы с классическими (см. Вопрос 51) и с константами ступенчатого образования кислоты, приведенными в табл. VII. 2, для соединения с одной группой СООН и одной группой NH2. Цвиттерионные константы для аспарагиновой кислоты таковы pi oi = 2,08 р/Саг = 3,94 р/Сб — 4,02. Каким уравнениям равновесия они соответствуют Есть ли какая-нибудь неоднозначность в этой форме представления констант [c.204]

Исходными полол<е1шшми теории положительного столба дуго-во го разряда при высоком и сверхвысоком давлении [1837—1842] служат уравнение Сага для термической и01иизации в виде [c.532]

Температура Т входит в уравнение Сага и в уравнение Больцмана в аргументе показательной функции. Поэтому все процессы, имеющие место во внешней области трубки, в которой Т более или менее быстро уменьшается с увеличением г и которая лежит вне шнура разряда, играют для режима разряда в целом лишь второстепенную роль. Диаметр разрядной трубки 2Ri можно заменить эффективным диаметром 2R, приблизительно равным диаметру отшнуровавшегося положительного столба и пропорциональным диаметру трубки. Внутри этой эффективной центральной области разряда действительную температуру, различную на различных расстояниях г от оси, можно заменить одной эффективной температурой Тяф, подобранной так, чтобы получить тот же разрядный ТО К, который действительно имеет место в трубке. Тэф меньше действительной температуры на оси трубки только на небольшую величину. Постоянному Тэф соответствует и постоянная плотность тока j в эффективной области разряда. [c.537]

Результаты экспериментального изучения заполнения пор ТН слоем НЖФ в готовых сорбентах НЖФ — ТН были использованы Сага и Гиадингсом [72, 73] для расчета коэффициента массопередачи, отражаюш,его сопротивление массопередаче в уравнении типа уравнения Ван-Деемтера. Как известно, значение коэффициента массопередачи пропорционально квадрату эффективной толщины пленки НЖФ, который вычисляют по уравнению [c.74]

В работе [214] для определения Kai и /Саг предложено использовать данные при двух длинах волн. Одна Ланал выбирается таким образом, чтобы по уравнению (6.44) из координаты экстремума зависимости D = f (pH) можно было вычислить произведение KaiKa2- Выбор вто-рой А-анал производится без специальных ограничений данные при этой анал обрабатывают с помощью уравнения [c.140]

СагЬо R., Afinidad, 23, № 245, 405 (1966). Оценка свойств газов. Расчет уравнения состояния и коэффициентов переноса ДЛЯ чистых газов малой плотности. [c.694]

Это уравнение не дает ясного представления о влиянии ак на а. В случг1б, когда а <Саг. (излучение незначительно), его можно заменить приближенным уравнением [c.450]

Толщину ячейки определяли интерференционным методом на спектрометре Сагу 17 . Величину двулучепреломления Ап измеряли микрорефрактометром Лейтца — Джелли или компенсационным методом. Пороговое напряжение рассчитывали косвенным путем по уравнению (11.21). Прямой метод, широко используемый для низкомолекулярных жидких кристаллов, здесь не очень подходит, так как спектр времен отклика, особенно при малых напряжениях (и- ио), слишком широк. Пассивное Бремя выключения т°<г определяли экспериментально. [c.406]

Допустим также, что ионизация двух групп происходит независимо друг от друга, т. е. = /Сц и/Сгг = 12, и что ферь ментативная активность определяется ионизацией только одной из двух ионогенных групп. Например, ЕН и обладают одинаковой активностью, а НЕН и НЕ неактивны. В этом случае активность пропорциональна (1ЕН 1 -Ь [Е ]). Подставляя в уравнения (6.3) и (6.5) равенство Кц1 = и /Саг = 12, получаем [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология