Процессы адиабатического расширения газ

Вводят еще понятие критической скорости звука а р. Разница между йкр и а заключается в том, что а — скорость звука при действительной температуре в данной точке, а р — скорость потока, равная скорости звука при температуре, которая установилась бы после того, как газ в процессе адиабатического расширения из состояния покоя получил бы скорость, равную скорости звука. Эта температура меньше температуры торможения [c.13]

Линия /—2 характеризует процесс адиабатического расширения сухого рабочего пара в сопле эжектора от давления пара в котле до давления в испарителе ро, линия 3—6 — процесс испарения жидкости в испарителе. Точка 3 характеризует состояние смеси рабочего пара с сухим насыщенным холодным паром давления ро. Линия 3—4 соответствует процессу адиабатического сжатия смеси рабочего и холодного паров в диффузоре до давления конденсации р, линия 4—5 — процессу конденсации водяных паров в конденсаторе, линия 5—6 — дросселированию части конденсата в регулирующем вентиле. [c.409]

Охлаждение и последующая конденсация происходят в результате потери теплоты, т.е. контакта смеси газ - пар с поверхностью более холодного тела (в сепараторах, в процессе замеров выбросов и т.д.), в процессе адиабатического расширения пара либо в процессе смешения с более холодным газом (как это имеет место в ряде случаев рассеивания отбросных промышленных газов из дымовых труб в атмосферу). [c.520]

Потери при расширении газа с совершением внешней работы вычисляют в результате сравнения процесса, происходящего в действительном детандере, с процессом адиабатического расширения в том же интервале давлений. [c.212]

В результате замены расширительного цилиндра регулирующим вентилем в.место процесса адиабатического расширения 3—4 протекает необратимый процесс дросселирования (мятия) 3—4 (рис. 4), который приводит к двойным потерям [c.16]

На рис. П1-6 показана диаграмма Т — 5 для воздуха. На ней процесс дросселирования от давления 50 бар до 1 бар показан пунктирной линией ВС, процесс адиабатического расширения — [c.60]

В практических условиях для определения величины / использованы три процесса адиабатическое расширение газа (стр. 34), смешение газов неодинаковой температуры (стр. 113) и конденсация пара на поверхности (стр. 170). [c.43]

После того как в процессе адиабатического расширения парогазовой смеси пересыщение газа достигает критического значения, численная концентрация капель N быстро увеличивается по мере дальнейшего повышения 5. При этом одновременно с образованием новых капель происходит конденсация пара на ранее образовавшихся каплях, увеличивая тем самым их размеры. Давление пара в газовой смеси уменьшается за счет конденсации и, дополнительно, в результате адиабатического расширения температура капель из-за выделения тепла конденсации становится выше температуры газа. В результате возникающей разности температур капли и газа происходит передача тепла от капель [c.44]

Рис. 2.1. Изменение показателей в процессе адиабатического расширения и после него

Показатели процесса адиабатического расширения воздуха, содержащего пары воды [c.78]

Известно небольшое число работ по определению величины I при S > 5кр, в которых пересыщенный пар создавался охлаждением паро-газовой смеси не в процессе адиабатического расширения, а в результате других процессов. [c.38]

В камере Вильсона, в основе которой лежит процесс адиабатического расширения газа, пересыщение пара неравномерно по сечению камеры и изменяется во времени (см. рис. 2.8), поэтому замена такой камеры другими аппаратами представляет большой практический интерес для многих исследований. [c.138]

Из формул (1), (2) для процесса адиабатического расширения газа в [5] получена приближенная формула, описываюш ая расшире-нпе трубки тока вдоль различных линий тока г [c.194]

В результате замены расширительного цилиндра регулирующим вентилем процесс адиабатического расширения 3—4 заменяется -необратимым процессом дросселирования (мятия) 3—4 (рис. 4). Этот процесс приводит к потерям [c.12]

Работа адиабатического расщирения газа в цилиндре, соответствующая холодопроизводительности процесса, состоит из. двух частей. Первая часть—это работа за счет использования внутренних межмолекулярных сил газа она проявляется в охлаждающем эффекте Джоуля—Томсона и выражается разностью энтальпий воздуха при давлениях и р2 и температуре (рис. 11). Вторая —это внешняя работа детандера вследствие расширения в нем газа ее холодильный эффект выражается уменьшением энтальпии 1 кг газа при адиабатическом расширении в детандере с давления и температуры Т 2 до давления и температуры Гз по линии 3—4, как это изображено на рис. 11. Разность энтальпий — 2 выражает холодопроизводительность процесса дросселирования, а разность энтальпий — 4— холодопроизводительность процесса адиабатического расширения в детандере. Общая холодопроизводительность процесса с детандером Q=Ql тQi. [c.57]

Вторая часть — это внешняя работа детандера вследствие расширения в нем газа ее эффект охлаждения выражается уменьшением энтальпии 1 кг газа при адиабатическом расширении в детандере с давления рг и температуры Т до давления р и температуры Гг по линии 3—4, как это изображено на рис. 2.11. Разность энтальпий Ql = il— 2 выражает холодопроизводительность процесса дросселирования, а разность энтальпий Q2 = /з—й — холодопроизводительность процесса адиабатического расширения в детандере. [c.57]

Рассмотрим процесс адиабатического расширения газа, когда давление, оказываемое грузом на поршень, равно нулю. Процесс этот нестатический и, в сущности, ничем не отличается от процесса Гей-Люссака (глава IV). Тем не менее рассматриваемое бесконечно малое изменение описывается уравнением (XI, 176) [c.256]

Охлаждение путем расширения газов. В процессе адиабатического расширения сжатого газа температура понижается, так как внешняя работа в этом случае совершается за счет внутренней энергии газа. Связь между / и р в адиабатическом процессе для идеального газа [c.12]

Выведем уравнение Клапейрона — Клаузиуса, для чего рассмотрим следующий цикл (рис. 36). Возьмем один моль жидкости, состояние которой характеризуется определенными значениями р, V, Т (точка А), и испарим ее при постоянной температуре Т. Пока в равновесии существует две фазы, давление остается постоянным. АВ — изобара-изотерма. Испарение происходит за счет поглощенного тепла q, которое равно теплоте испарения Я. В точке В вся жидкость перешла в пар. От В до С осуществим процесс адиабатического расширения пара, в результате которого температура понижается до Т—dT и давление до p—dp. От С до Д осуществим при постоянной температуре Т—dT и давлении р—dp изотермиче-ский-изобарический процесс сжатия. В точке Д весь пар конденсируется в жидкость. Сожмем эту жидкость адиабатически до точки А. Различием вдоль адиабат ВС (пар) и АД (жидкость) ввиду бесконечно малых отрезков пути, можно пренебречь. [c.114]

Если происходит процесс адиабатического расширения, то dvy>0 и, следовательно, в этом случае dT< 0. Если же dv < 0, то Г>0. Это означает, что адиабатическое расширение любого нормального тела сопровождается понижением температуры, а адиабатическое сжатие — повышением температуры. [c.92]

V—р (рис. 34, в) процесс адиабатического расширения показан кривой 1—а, изобарический процесс в камере — линией а—Ь. Далее эти процессы повторяются, и давление снижается до р . [c.76]

Допустим, что состоя51ие сжатого газа перед детандером характеризуется температурой Т, = 205 К и давлением = 100 ат — точка 1. Процесс адиабатического расширения газа с отдачей пненшей работы осушествляется при S = onst. Поэтому опустив из точки 1 вертикаль вниз до пересечения с изобарой, отвечающей заданному конечному давлению Рз = сип, найдем точку 4, характеризующую состояние газа в конце детандирования. Этой точке соответствует температура Т4 = 82 К и, следовательно, понижение температуры газа ЛГ [c.653]

Для адиабатического течения вскипающей жидкости и равновесного течения газонасыщенной жидкости предложены баротропические уравнения состояния. Установлены критические условия, разделяющие начальную стадию, когда интенсивность опорожнения полубесконечного трубчатого канала определяется чисто газодинамическими явлениями (инерционными эффектами и процессом адиабатического расширения вскипающей и равновесного расширения газонасыщенной жидкостей) с последующим этапом, когда инерция несущественна. Для двух предельных режимов истечения, когда сила гидравлического трения от скорости потока зависит линейно, и по квадратическому закону система уравнений движения сводится к одному нелинейному уравнению. Построены автомодельные решения для задачи о внезапной разгерметизации канала на одном конце. Кроме того, получены решения, описывающие стационарное истечение кипящей жидкости чере З цилиндрические насадки, а также опорожнение конечного объема через щель. [c.12]

Для получения низких температур в технике используют, как уже отмечалось, либо процесс дросселирования газов (изо-энтальпическое расширение, i = onst), либо процесс адиабатического расширения газов с отдачей внешней работы (изоэнтро-пическое расширение, dS = 0, dQ 0), либо сочетание обоих процессов, [c.741]

В основе механизма образования жидкой фазы (тумана) за дросселем, помещенным в подводящую трубу перед сепаратором, лежит процесс адиабатического расширения газовой смеси, при котором одновременно увеличивается объем смеси, понижаются давление пара и температура, поскольку работа расширения совершается за счет внутренней энергии газа. Давление насыщенного пара понижается с уменьшением температуры и приводит к увеличению пересыщения пара. Под степенью пересыщения 5 понимают отношение давления пара в газе к давлению насыщенного пара над п.поской поверхностью той же жидкости [c.378]

По S — Г-диаграмме можно определить количество отнимаемой от расширяющегося газа теплоты и понижение температуры при детандировании (см. рис. УП1. 6). Например, параметры сжатого газа перед детандером Т = 205 К и Pi = 100 атм = 10 МПа (точка 1). Процесс адиабатического расширения газа проводится при S = onst. Поэтому опустив из точки 1 вертикаль до пересечения с изобарой, отвечающей заданному конечному давлению Рг = 1 атм (0,1 МПа), получим точку 4, характеризующую состояние газа в конце детандирования — Г4 83 К. Тогда понижение температуры газа АГ = Ti — Г4 = 205 — 83 = 122 К. Количество отнимаемой теплоты Q = Я1 — Я4 = 86 — 58 = 28 ккал/кг = [c.170]

Допустим, что состояние сжатого газа перед детандером характеризуется температурой Т — 205 °К и давлением = 100 ат — точка 1. Процесс адиабатического расширения газа с отдачей внешней работы осуществляется при S = onst. Поэтому опустив из Точки I вертикаль вниз до пересечения с изобарой, отвечающей заданному конечному давлению Рз = 1 am, найдем точку i, характеризующую состояние газа в конце детандйрования. Этой точке соответствует температура = 82 °К и, следовательно, понижение температуры газа АТ = Ту — Т — = 205—82 == 123 К. По количеству отнимаемого от газа тепла (Q == = — ii = 86 — 58 = 26 ккал/кг = 10,9-10 дж/кг) определяется работа расширения газа. [c.653]

На рис. 138 линией 1—3 показан процесс полнтронического расширения в детандере, а линией 1—3 — обратимый процесс адиабатического расширения. Разность А 5 = 8з — з характеризует необратимость процесса потеря энергии в результате несовершенства процесса расширения в детандере определится из общего соотношения [c.212]

При политропическом сжатии температура воздуха при выходе из вентилятора будет выше, что видно из Г5-диа-граммы (фиг. 18), где 0-1 представляет процесс адиабатического расширения перед вентилятором, а 1-2 политропичс-ское сжатие в вентиляторе (1-2 представляет адиабатическое сжатие в вентиляторе). [c.138]

Вследствие малого удельного объема жидкого аммиака, поступающего в РЦ, размеры последнего малы, что затрудняет его конструирование. Кроме того, работа /расш, получаемая при адиабатическом расширении жидкости, для распространенных холодильных агентов очень мала, а механические потери в РЦ поглощают значительную часть этой работы. Поэтому РЦ в паровых холодильных машинах никогда не применяется, а заменяется регулирующим вентилем РВ (рис. 12, а) простым по устройству. РВ позволяет легко регулировать работу холодильной машины в различных условиях ее эксплуатации. При замене РЦ регулирующим вентилем процесс адиабатического расширения 3—4 заменяется необратимым процессом дросселирования, который на диаграмме 5—Т (рис. 12, б) показан линией постоянной энтальпии 3—4. Процесс дросселирования приводит к потерям 1) теряется полезная работа расширения /расш, что увеличивает работу цикла /ц=/сж = / [c.31]

Величины Й 1и( )/с нредставляют собой общее изменение копцентрации вещества с временем. Так как рассматривается процесс адиабатического расширения, то изменение концентрации обусловливается двоякого рода факторами 1) физическими — изменением температуры и давления (изме- [c.54]

На рис. 1-8 изо бражен процесс адиабатического расширения газа, усло1Ж ненный только явлением регенеративного теплообмена. [c.32]