Гамакер Бур, теория притяжения

Системы, в которых действует адсорбционно-сольватный фактор, могут быть агрегативно устойчивы даже при практическом отсутствии электрического потенциала на поверхности частиц. Та-Кие системы значительно менее чувствительны к добавлению электролитов. Действие электролитов в этих системах подобно высаливанию ими в растворах неэлектролитов, т. е. сводится только к уменьшению активности растворителя (воды). Особенно большую роль адсорбционно-сольватный фактор приобретает в системах с неполярными средами, где возможности диссоциации, и соответственно образования двойного электрического слоя проявляются слабо. Для создания количественной адсорбционно-сольватной теории устойчивости напрашивается проведение аналогий с теорией ДЛФО. Однако если энергию притяжения в системах с адсорбционно-сольватным фактором устойчивости можно определить исходя из представлений Гамакера и де Бура, то количественная оценка энергии гидратации, выступающая в роли энергии отталкивания частиц, до сих пор не разработана. Для оценки агрегативной устойчивости в обсуждаемых системах часто используют толщину адсорбционного слоя, равную половине расстояния между частицами, на котором энергия молекулярного притяжения уменьшается до величины кТ. [c.338]

Сильно завышенные результаты опытов побудили Овербека и Спарная изменить теорию Лондона—Гамакера таким образом, чтобы можно было ожидать ббльших сил притяжения [21]. В противоположность этому Дерягин и Абрикосова объяснили в 1953 г. свои заниженные по сравнению с теорией Лондона—Гамакера результаты (6, 7] на осноае представления Казимира об ослаблении молекулярного притяжения под влиянием электромагнитного запаздывания с использованием приближенной формулы. Следует заметить, что строгий учет запаздывания на основе макроскопического подхода был осуш ествлен в то время только для случая металлов [12]. [c.79]

Используя теорию Гамакера [13] и подставляя выражение (47), находим энергию молекулярного притяжения двух сферических частиц радиусами и [c.157]

Важным следствием изложенной теории является то, что она способна объяснить наблюдаемое экспериментально превышение величины скорости быстрой коагуляции, рассчитанной в соответствии с теорией Смолуховского. Это превышение объясняется дальнодействующим характером молекулярных сил притяжения и в принципе создает возможность определить постоянные Гамакера А по экспериментально измеренной скорости быстрой коагуляции. Такая попытка была сделана Лихтенбелтом [И], однако оказалось, что для надежной оценки А требуется очень высокая точность соответствующих экспериментальных данных в связи с тем, что усиливающееся влияние А на малых расстояниях маскируется противоположной тенденцией — ростом вязкого сопротивления. [c.129]

Для энергии притяжения ограничимся главным членом ( 1/х), одинаковым в рамках аддитивного приближения Гамакера [17] и макроскопической теории Лифшица [18,19] [c.164]

Во время работы над завершением монографии были сообщены результаты расчетов сил вандерваальсовского притяжения, действующих между полимерными латексными частицами в водных и неводных средах . Эти данные показывают, что когда диэлектрические постоянные вещества частиц и среды близки (как это имеет место для органических полимеров, диспергированных в углеводородах), предсказания модифицированной макроскопической континуальной теории хорошо согласуются с предсказаниями микроскопической теории Гамакера. [c.26]

Если расстояние к между поверхностями тел меньше, чем длина волны X, то фазы электромагнитного излучения обоих тел максимально согласуются. В этом случае теория Лифшица дает тот же закон взаимодействия (3.6.2), что и теория Гамакера. Константы взаимодействия также совпадают по порядку величины (около 10 "° Дж). При больших расстояниях между поверхностями (к > X) возникает эффект электромагнитного запаздывания, связанный с конечной скоростью распространения электромагнитных волн синхронизация фаз излучения запаздывает на время, необходимое для пробега волной зазора к. Это ослабляет взаимодействие тел и изменяет закон этого взаимодействия с квадратичного на кубический. Наличие запаздывающего и незапаздывающего взаимодействий тел подтверждено прямыми измерениями сил притяжения и их зависимости от расстояния. [c.618]

Таким образом, были развиты теории, объясняющие происхождение межмолекулярного притяжения и позволяющие рассчитывать взаимодействие свободных атомов и молекул. В предположении аддитивности лондоновских сил молекулярное притяжение между телами, состоящими из большого числа молекул, рассматривалось как равнодействующая сил притяжения между всеми парами молекул, составляющими данные тела (так называемый микроскопический подход). Так, де Бур [13] и Гамакер [14] рассчитали взаимодействие двух одинаковых тел, содержащих д молекул в единице объема, интегрированием элементарных взаимодействий, подчиняюш ихся за- [c.70]

Эта проблема исследовалась в течение последних 50 лет, однако механизм подобного действия еще полностью не понят. Понижение электрокинетического потенциала при добавлении электролитов поддерживало представление о том, что частицы сближаются, поскольку величина заряда на них понижается до некоторого значения, когда предполагаемое вандерваальс ово притяжение может преодолеть ионное отталкивание. Авторы работы [53] суммировали теории и расчеты, относящиеся к двойному электрическому слою, предложенные Гуи в 1910 г., Дебаем и Хюккелем в 1923 г., Бартеном [244], Гамакером [238], Дерягиным [245], Фервем и Овербеком [246, 247]. В случае лиофобных коллоидов, но не кремнезема расчеты находятся в согласии с экспериментальными данными [248]. Теории механизмов, посредством которых катионы адсорбируются на поверхности кремнезема, подробно рассматриваются в гл. 7. [c.510]

Первые попытки по теоретическому обоснованию электрофоретического образования осадков были предприняты Гамакером, рассматривающим электрическое поле как уплотняющий фактор, обусловливающий образование осадка на электроде. Гамакер и Фервей предложили рассматривать образование электрофоретических осадков как процесс коагуляции частиц на электроде под действием сил, развиваемых внещним электрическим полем, и сил молекулярного притяжения. В соответствии с их аккумулятивной теорией под воздействием электрического поля происходит накопление частиц около электрода, что приводит к давлению на слой частиц, достаточному для преодоления отталкивания двойного слоя, и образованию сцепленного осадка. Характер действия сил молекулярного и электростатического взаимодействия частиц достаточно точно объясняется теорией ДЛФО. [c.84]

Силы притяжения макроскопических частиц. Уже в 1932 г. Кальман и Вильштеттер [51] указали на то, что благодаря суммированию межатомных взаимодействий силы притяжения макроскопических частиц должны быть существенно больше сил притяжения отдельных атомов или молекул. Могут быть предложены два пути для вычисления энергии взаимодействия конденсированных фаз. Де Бер [52] и Гамакер [53] исходили из аддитивности атомных сил взаимодействия (микроскопическая теория). Лифшиц [54] избрал макроскопический способ рассмотрения, при котором не предполагается аддитивность дисперсионных сил, справедливая только для разреженного газа. Ренне и Ниибер [55] недавно установили, что с помощью микроскопической теории также могут быть получены результаты, согласующиеся с данными макроскопической теории, если неаддитивность учитывается введением соответствующих поправочных членов. В последнее время Лангбейном [56] на основе микроскопической теории и учета макроскопической экранировки флук-туационного поля выведено общее уравнение для энергии взаимодействия частиц. [c.33]

Предсказания континуальной теории, в особенности относительно сил притяжения и эффекта запаздывания, находятся в хорошем соответствии с результатами прямых измерений сил притяжения, действующих между телами в вакууме. Ранее имевшаяся в распоряжении экспериментатора техника позволяла проводить измерения только на расстояниях между телами, превышающими 100 нм [16], т. е. в области действия эффекта запаздывания. Сравнительно недавно, как ослабленное, так и неослабленное лондоновское притяжение были измерены на расстояниях вплоть до 5 нм, правда в отсутствие разделяющей тела среды. Эти результаты указывают на то, что переход от нормальных к ослабленным силам имеет место на расстояниях около 15 нм, как это и предсказывалось теоретически. Измерения, проведенные на тройной пленке декана в жидком алифатическом углеводороде, также дали значение эффективной константы Гамакера, равной 5,6-10 Дж, т. е. очень близкое предсказанному теоретически Пар-сегяном и Нинхэмом [18] (5,5—6,1), которое было получено при использовании модификации описанного выше континуального метода. [c.25]

НИИ настолько точно, насколько справедливо обычно используемое приближение гамакеровского интеграла, описывающего притяжение. В то же время, вычисленные таким образом абсолютные значения отталкивания, вероятно, не содержат больших ошибок, чем ошибки, возникающие при оценке численных значений константы Гамакера. Очевидно, что дальнейшее развитие теории стерической стабилизации полимерными цепями в растворе должно в большой степени зависеть от углубления понимания общего поведения полимеров в растворе, в особенности при более реальных концентрациях, чем концентрации при бесконечном разбавлении. [c.47]

Силами притяжения являются молекулярные силы (силы Ван-дер-Ваальса), действующие между телами одной природы. Наиболее универсальными из различных видов молекулярных сил являются дисперсионные силы (силы Лондона), так как они не зависят от полярности молекул. Дальнодействие этих сил в случае макроскопических тел обусловлено сложением сил притяжения, действующих между атомами и молекулами, входящими в состав данного тела. Первоначальная микроскопическая теория Гамакера-Дебура, основанная на предположении об аддитивности молекулярных сил в большом ансамбле атомов или молекул, дала следующее выражение для удельной энергии притяжения двух плоских пластин в вакууме при условии малости расстояния между ними Н по сравнению с их толщиной [2] [c.5]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология