Бартенева

Та же самая концепция деформирования волокна была независимо использована Бартеневым [77] для описания раскрытия и роста трещин серебра в ПММА. [c.91]

Авторы сознательно следуют устоявшейся, но не вполне строгой терминологии, введенной Каргиным и Слонимским [19]. В 50-е годы термин физические состояния был рекомендован, чтобы подчеркнуть возможность резкого изменения многих физических свойств полимеров в узком диапазоне изменения температуры без каких-либо химических (типа вулканизации) превращений, а также без фазовых переходов. С точки зрения физики термин физические состояния не имеет большого смысла, ибо нефизических состояний вообще не существует. Гораздо лучше передает суть дела предложенный Волькенштейном термин релаксационные состояния или его механический эквивалент (предложенный Бартеневым и позже используемый в данной книге) деформационные состояния . — [c.17]

Термин принадлежит Г. М. Бартеневу, [c.49]

Для одноосного растяжения в направлении ориентации идеального ориентированного полимера Сяо получил зависимость долговечности от приложенного напряжения (рис. VI. 21). В области не слишком малых и не слишком больших напряжений зависимость, изображенная на рис. VI. 21, вполне может быть представлена экспоненциальной формулой (VI. 16). При малых напряжениях прямые загибаются вверх, что соответствует наличию безопасного напряжения, ранее предсказанного теорией Бартенева. [c.215]

Согласно [12.9], температурно-временная зависимость прочности эластомеров.имеет вид (уравнение Бартенева — Брюха н ов о й) [c.338]

К недостаткам теории Сяо следует отнести то, что она не рассматривает реальный механизм разрушения твердых полимеров развитие и прорастание микротрещин. Представления о кинетике разрыва межатомных связей в теориях Сяо и Бартенева одинаковы, но в последней эта кинетика связывается с реальным экспериментально регистрируемым механизмом прорастания микротрещин. В теории Сяо также не учитывается взаимодействие линейных элементов. Неучет этого взаимодействия приводит, например, [c.215]

Последующие теории в той или иной мере учитывали перечисленные факторы, что обычно приводило к более сложным уравне- ниям, содержащим вместо одной несколько констант. В частности, Бартеневым и Хазановичем [4.6] помимо однопараметрического уравнения было предложено и двухпараметрическое уравнение, описывающее большие деформации (до 300—400%)- В других работах, которые обсуждены ниже, проявляется тенденция путем введения многопараметрических уравнений описать большие деформации полимерных сеток. В связи с этим уместно сделать замечание. Дело в том, что для практических целей (расчетов изделий и узлов из резин) нет необходимости в уравнениях для больших деформаций. Обычно в эксплуатации деформации составляют 10— 20%, а иногда 50—100% и описываются достаточно хорошо однопараметрическим уравнением, как было показано в предыдущем разделе. Поэтому, хотя теории, предложенные в последнее время, представляют большой научный интерес, для расчета изделий они широко применяться не будут. К тому же, как правило, эти теории не проверены при различных видах напряженного состояния. [c.119]

При хрупком разрушении, согласно молекулярной модели трещины Бартенева—Разумовской—Ребиндера [5 9 11.14], в ее вер- [c.294]

Исследования, проведенные с различными эластомерами [12.8 12.9 12.16 12.17] привели к выводу, что временная зависимость прочности эластомеров отличается от уравнения Журкова для твердых полимеров. Для эластомеров справедлив предложенный Бартеневым степенной закон долговечности следующего вида [c.338]

Гипотеза полимерного строения стекол высказана В. В. Тарасовым и развивается Г. М. Бартеневым. Согласно этим взглядам, стеклообразователи относятся к неорганическим полимерам, для которых характерно образование пространственных слоистых (сеточный полимер) или цепных (линейный полимер) структур, образованных направленными химическими связями (ковалентными, координационными). Больщинство неорганических соединений, например [c.199]

Согласно теории Бартенева [c.116]

Одним из первых приложений теории был расчет течения и диффузии жидкостей, выполненный Гласстоуном, Лайдлером и Эйрингом [43]. Благодаря оригинальной потоковой концепции, представлению о термическом перескоке молекул через энергетический барьер появились различные теории разрушения твердых тел. В качестве основных факторов, влияющих на прочность. Тобольский и Эйринг [44] учли суммарный разрыв вторичных связей, а Журков [45—47] и Буше [48—50] — суммарный разрыв основных связей. Значительное число экспериментальных данных по этому вопросу было учтено в известных монографиях по деформированию и разрушению полимеров Бартенева и Зуева [51], Эндрюса [52] и Регеля, Слуцкера и Томашевского [53]. Ссылка на данные работы обязательна, если используется информация относительно влияния времени и температуры на разрушение полимеров различного состава и структуры при различных внешних условиях нагружения. [c.76]

Это соотношение, впервые предложенное Бартеневым [40, с. 21], служит математическим определением температуры стеклования, где д — абсолютное значение скорости охлаждения С — постоянная, равная, по Волькенштейну и Птицыну, кТ 1ё (Тс) Тс) энергия активации при температуре стеклования. Постоянная С примерно равна 20 °С для неорганических и 10 °С для органических стекол. Читатель без особого труда разберется в физическом смысле константы С, обратившись к критерию Тернбулла — Коэна и соотношениям термокинетики. Если скорость нагревания хи) та же, что и скорость охлаждения, т. е. ни = д, то температура размягчения Гр равна Гс и границы областей стеклования и размягчения совпадают. [c.86]

Обилие различных допущений в классической теории сеток всегда было неубедительным. Кроме того, эта теория пренебрегает межмолекулярными взаимодействиями (передача сил) и поэтому более применима к деформации набухших резин, чем ненабухших. Предложенная Бартеневым и Хазановичем теория высокоэластичности исходит из представлений о механическом поле напряжений, в котором ориентируются сегменты Цепей. Эта теория позволяет получить закон произвольной деформации, поскольку она обобщается на любой вид деформации. [c.151]

Бартенев и Хазанович (см. сноску на стр. 151) сравнили различные однопараметрические уравнения (уравнения классической статистической теории высокоэластичности, уравнения Бартенева — Хазановича и др.) с экспериментальными данными по одноосному растяжению по одноосному и симметричному двухосному растяжению по одноосному растяжению чистому и смешанному сдвигу. Это сравнение показало, что деформационное поведение микросетчатых каучукоподобных полимеров лучше других однопараметрических формул, содержащих одну материальную константу, описывает однопараметрическое уравнение Бартенева — Хазановича. [c.154]

Сравнение соответствия экспериментальных данных различных авторов по одноосному растяжению ненаполненцых резин различным одно- и двухпараметрическим уравнениям показало, что из однопараметрических уравнений, удовлетворительно описывающих деформации до 100% растяжения, наиболее применимо уравнение Бартенева — Хазановича. Все же двухпараметрические уравнения хорошо описывают деформационное поведение ненаполненных резин вплоть до их разрыва. Была изучена деформация [c.154]

В течение времени Х1 происходит образование микротрещин на слабых местах структуры, а за время п происходит прорастание микротрещин, приводящее к разрыву образца. В зависимости от соотношения времен Т] и Т2 полимер будет вести себя как высокопрочный или как низкопрочный. В высокопрочных материалах время Т1 Т2, поэтому долговечность определяется временем ть В низкопрочных материалах соотношение обратное Т[ -С тг, и долговечность определяется прорастанием одной или нескольких наиболее опасных микротрещин. Для полимерных материалов первого типа более пригодна теория Чевычелова, а для материалов второго типа — флуктуационная теория Бартенева, учитывающая кинетику роста микротрещин, рассматривающегося как последо- [c.209]

Обилие различных допущений в классической теории сеток всегда вызывало неудовлетворение. Кроме того, эта теория пренебрегает межмолекулярными взаимодействиями (передача сил) и поэтому более применима к деформации набухших, чем ненабухших резин. Предложенная Бартеневым и Хазановичем теория высоко-эластичности исходит из представлений о механическом поле напряжений, в котором ориентируются сегменты цепей. Основной не-достгток гипотезы о механическом поле, изложенный в прежних работах, заключался в ее тесной связи с моделью сетки и типом деформации. В этой теории гипотеза о механическом поле напряжений обобщается на любой вид деформации, что позволяет получить закон произвольной деформации [4.6]. [c.111]

Недавно Черных [4.5] предложил новый двухпараметрнческий высокоэластический потенциал, являющийся обобщением потенциала Бартенева — Хазановича. Потенциал Черных, как показывает сравнение с экспериментом, является лучшим из предложенных двухпараметрических уравнений для различных видов напряженно-деформированного состояния (в пределах 100—200% деформации). [c.118]

Реология представляет собой науку о деформации и течении материалов. В случае полимеров реология позволяет получить результаты, дополняюшие теорию упругости п гидродинамику, что важно для физического и математического описания процессов переработки полимеров в изделия. Процессы течения полимеров подчиняются некоторым закономерностям, наблюдаемым в аномально вязких низкомолекулярных системах. Однако неньютоновское течение полимеров не описывается предложенным Эйрингом энергетическим механизмом. Механизм вязкого течения полимеров, предложенный Бартеневым, является энтропийным, как и механизм высокоэластической деформации полимеров. Для полимеров с высокой молекулярной массой оказывается справедливым правило логарифмической аддитивности вязкости. [c.172]

Первый путь предложен Бартеневым в 1955 г. [11.14] (см. также [5 9]). Коэффициент концентрации напряжения был предло- [c.318]

На участке СО энергия активации не зависит от напряжения, что отражает уравнение долговечности (12.3) Бартенева—Брюхановой. При больших напряжениях на участке СВ (рис. 12.5) напряжение начинает влиять на энергию активации, уменьшая ее в соответствии с теорией долговечности, согласно которой энергия активации уменьшается под действием напряжения 7—(орст. При малых [c.340]

Адгезионные теории объясняют трение молекулярным взаимодействием на площадках фактического контакта. Из этой группы теорий трения можно назвать теорию Томлинсона (1929), молекулярную теорию Дерягина [13.1] (1934) и теорию Боудена и Тейбора [13.2] (1933). К этой же группе можно отнести молекулярно-кинетическую теорию трения высокоэластических материалов Бартенева [10] (1954). Для твердых тел, находящихся в сцеплении, адгезионный механизм трения может быть связан как с рассеянием упругой энергии на молекулярных шероховатостях, так и с разрушением мостиков сварки. [c.359]

В теории трения высокоэластических материалов по гладким твердым поверхностям Бартенева [10] в качестве молекулярной модели внешнего трения была принята модель сшитого каучукопо-добного полимера, состоящего из гибких линейных молекул, свя- [c.368]

Исследование Тирионом сухого трения резины и Денни — трения полимеров со смазкой показали, что законы трения высокоэластических материалов со смазкой и без смазки одинаковы, но коэффициенты трения отличаются как по значению, так и по физической природе. Бартеневым [10] был предложен закон трения высокоэластических материалов в следующем виде [c.378]

А. М. Гуткина и Г. М. Бартенева. Б. А. Догадкиным развита теория синтеза механических свойств каучуков и резин. Обширные исследования структурно-механических (деформационных) свойств растворов и гелей полимеров, пластичных дисперсных систем, адсорбционных слоев и пленок проведены А. А. Трапезниковым. Обстоятельно изучены структурно-механические свойства технических дисперсий Г. В. Куколевым. [c.10]

Длительная прочность полимеров (1978) -- [ c.130 , c.181 ]

Методы измерения механических свойств полимеров (1978) -- [ c.83 ]

Физико-химия полимеров 1978 (1978) -- [ c.196 ]

Трение и смазка эластомеров (1977) -- [ c.186 ]

Деформация полимеров (1973) -- [ c.0 ]

Трение и износ полимеров (1972) -- [ c.92 , c.94 , c.97 , c.111 , c.168 ]

Расчеты и конструирование резиновых технических изделий и форм (1972) -- [ c.19 , c.20 , c.22 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология