Лифшица теория

Первые попытки рассчитать адгезию частицы к поверхности твердого тела с помощью сил Ван-дер-Ваальса были осуществлены для микрочастиц (10 мкм), Лифшиц [512], а затем Крупп [468] разработали общую теорию макроскопического воздействия сил [c.332]

Так как теория Лифшица развита пока только для однокомпонентного бесструктурного слоя, то она охватывает те же самые [c.177]

В связи с отмеченными выше расхождениями особого внимания заслуживают данные прямых измерений толщины смачивающих пленок неполярных жидкостей на гладких подложках. Так, для пленок гелия на атомно-гладких расколах кристаллов щелочноземельных флюоритов с помощью метода акустической интерференции получено очень хорошее количественное согласие изотерм П (Л) с результатами расчетов по точному уравнению теории Лифшица, Дзялошинского и Питаевского в интервале толщин от [c.294]

Существует два метода расчета молекулярного взаимодействия частиц микроскопический (теория X. Гамакера) и макроскопический (теория Е. М. Лифшица). [c.139]

Теория Е. М. Лифшица показывает, что при компактном распо-ложении молекул, имеющем место в твердых телах и жидкостях, энергию взаимодействия нельзя вычислять простым суммированием энергии взаимодействия отдельных пар молекул вследствие отсутствия аддитивности молекулярных взаимодействий. Тем. не менее сила притяжения между двумя пластинками зависит от расстояния А так же, как это показано в формуле (IX, 26), однако константа А получает по Е. М. Лифшицу другое выражение. Е. М. Лифшиц связал значение этой константы с оптическими [c.271]

Развитый Лифшицем в его макроскопической теории более строгий путь расчета дисперсионного взаимодействия двух объемов кратко изложен в 2 гл. IX. [c.28]

Для расчета констант Гамакера, по теории Лифшица, необходимо знание оптических характеристик конденсированных фаз в настоящее время подобные расчеты проведены для ряда преимущественно простых систем, включающих две одинаковые фазы, разделенные В акуумом. Например, эти расчеты дали для в.оды значения 5,13-10-2 Дж (5.13-10->з эрг), для кварца — 5,47-10-2 (5,47-10- з эрг). [c.249]

В середине 60-х годов Лифшиц развил новый более общий и строгий (макроскопический) подход к расчету ван-дер-ваальсовских сил. Макроскопическая теория автоматически учитывает все компоненты ван-дер-ваальсовского взаимодействия, их неаддитивность, влияние среды, разделяющей взаимодействующие тела, эффекты запаздывания и применима при любых температурах. [c.43]

Позже Дзялошинский, Лифшиц и Питаевский [27] распространили этот подход на взаимодействие через среду, используя тензор напряжения электромагнитного поля в поглощающей среде. Трудностью применения этого метода к реальным системам являлась сложность и громоздкость необходимых вычислений. В последние годы были предприняты попытки упростить расчеты при вычислении сил Ван-дер-Ваальса, которые привели к значительному прогрессу. Упрощения касались главным образом способов вывода основной формулы для силы (или свободной энергии) взаимодействия между макроскопическими телами, хотя конечный результат был таким же, как и в теориях Дзялошинского, [c.50]

Согласно теории Дзялошинского — Лифшица — Питаевского, сила притяжения между двумя одинаковыми полубесконечными телами, разделенными третьей средой. [c.51]

Для декановых пленок имеются многочисленные измерения и расчеты констант Гамакера с другими ПАВ, в которых предполагалось, что электростатическое взаимодействие в черных пленка отсутствует, а разница натяжений полностью обусловлена молекулярной составляющей расклинивающего давления [17, 18, 133]. Результаты расчета констант Гамакера для этих пленок представлены в табл. 13. Все полученные константы имеют один порядок с предсказываемыми теорией, некоторые из них практически не отличаются от рассчитанных по теории Лифшица. Так как все ПАВ, приведенные в табл. 13 (кроме ксилана-С и сорби-тана-Л), имеют одинаковые олеиновые радикалы, то естественно все различие з константах приписать влиянию полярных групп. Однако оно может быть вызвано не только влиянием полярных групп на ван-дер-ваальсовское взаимодействие, но и различием в электростатическом взаимодействии, которое в этих опытах не исключено и чувствительно к различным поверхностно-активным примесям. [c.138]

В 1954 г. в связи с интерпретацией опытов Дерягина и Абрикосовой (см. ниже) Лифшиц предложил новую, более общую теорию вандерваальсовой компоненты силы притяжения двух полубеско-нечных фаз с плоскопараллельным зазором между ними, которая позднее, в 1959 г., была распространена Дзялошинским, Лифши-цем и Питаевским на общий случай тонкого слоя между разными полубесконечными фазами. Применив метод, развитый Рытовым (1953 г.), Лифшиц представил А[х как результат взаимодействия флуктуационных электромагнитных полей, простирающихся за границами фаз. Рассмотреть здесь эту теорию невозможно, поскольку она исключительно сложна в последнем ее варианте используются методы квантовой электродинамики. Ее конечные формулы содержат еще недостаточно экспериментально исследованные оптические функции частоты для различных фаз. В простейшем предельном случае достаточно тонкой свободной пленки для А получается зависимость, обратно пропорциональная третьей степени /г, а энергия взаимодействия между двумя молекулами, согласно этой теории, уменьшается как шестая степень расстояния. Это совпадение с изложенной выше молекулярной трактовкой вопроса дает основание предполагать, что лежащее в основе теории Лифшица представление о флуктуационном электромагнитном поле фазы как целого является более общим выражением модельного представления Лондона о флуктуационном диполе (и соответст- [c.176]

Оптические функцпн, входяш,ие в формулы теории Лифшица, в случае кварца могут быть специально оценены [41. [c.181]

Строгая физическая теория взаимодействия частиц ( конденсированных фаз ) Е. М. Лифшица основана на законах макроскопической электродинамики и предположении о том, что частица является источником электромагнитного поля флуктуациопной природы. Индивидуальные свойства взаимодействующих частиц и разделяющей нх прослойки среды характеризуются диэлектрической нронииаеыостью, которая в высокочастотных полях, излучаемых часгицами, является функцией частоты. [c.140]

Это побудило советского теоретика Е. М. Лифшица разработать теорию притяжения тел, состоящих из многих молекул, на новой основе. Согласно Лифшицу, во всех средах существуют беспорядочно флуктурирующие во времени и в пространстве электромагнитные поля. Распространяясь в пространстве в виде волн, в том числе видимой и ультрафиолетовой области, и проникая в соседние тела, они взаимодействуют с их молекулами. Это взаимодействие и создает силы притяжения между обоими телами в тех случаях, когда разделяющий их зазор достаточно узок. Не приводя сложных расчетов, основанных на квантовой механике, изложим выводы этой теории., [c.271]

Общую теорию притяжения двух тел, отделенных узким плоско параллельным зазором, разработал Е. М. Лифшиц. Исходя из этой теории можно показать, что энергия взаимодействия двух плоских поверхностей, находящихся друг от друга на расстоянии, меньшем 100 А, должна уменьшаться обратно пропорционально квадрату расстояния между ними, а энергия поверхностей, находящихся на расстоянии, большем 400—500А, должна убывать обратно пропорционально кубу этого расстояния. Соответственно молекулярные силы взаимодействия должны изменяться обратно пропорционально расстоянию в третьей и четвертой степени. Более крутое падение энергии молекулярных взаимодействий и соответствующих сил с увеличением расстояний между взаимодействующими телами объясняется запаздыванием электромагнитных волн. Электромагнитные волны, испускаемые атомом одного тела, прежде чем дойти до атома другого тела, изменяют свою фазу колебания. Этот вывод, как и вся теория Е. М. Лифшица, полностью совпадает с результатами опытов Б. В. Дерягина. [c.81]

Качественно тот же результат можно получить при более строгом рассмотрении молекулярных взаимодействий в дисперсных системах, основанном на так называемой макроскопической теории ван-дер-ваальсовых сил, развитой в работах Е. М. Лифшица, И. Е. Дзя-лошинского и Л. П. Питаевского. В отличие от микроскопической теории Гамакера, макроскопическая теория не содержит упрощенного предположения об аддитивности взаимодействий молекул, которое лежит в основе их суммирования, проведенного в 2 гл. I. Взаимное влияние молекул в конденсированных фазах может изменять значения поляризуемости и энергий ионизации по сравнению с их величинами для изолированных молекул и приводить к неаддитивности молекулярных взаимодействий. [c.249]

Развитый Е. М. Лифшицем в его макр оскопической теории более строгий путь расчета дасперсионного взаимодействия двух объемов кратко изложен в гл. IX, 2. [c.32]

При изучении детонационных волн в квази-гомогенной жидкопористой среде (в том числе в водосодержащих аэрированных коллоидных системах) бьшо обращено особое внимание на существенное повышение детонационной способности веществ, находящихся во вспененном состоянии. В этом случае в порах, заполненных газом, при адиабатическом ударно-волновом сжатии происходит сильный разогрев газа и каждая ячейка пористой структуры ведет себя как своеобразный мощный источник тепла, в том числе источник теплового излучения, мгновенно воспламеняющего окружающие слои ВВ. Распределение пор по размерам в начальный период формирования аэрированной коллоидной системы определяется теорией Лифшица-Слезова. Однако в процессе структурирования кривая распределения по размерам размывается, и в дальнейшем состояние системы определяется в рамках теории Кларка-Бекмана-Де Фриза. В этих условиях к стационарному распространению детонации, что обстоятельно показано экспериментально, способны не только водосодержащие аэрированные системы, но и органические соединения, которые никогда ранее не рассматривались, как взрывоопасные - мононитробензол, пропаргиловый спирт и т.п. Это направление наших исследований, несомненно, является оригинальным, и в дальнейшем предполагается его существенное развитие. [c.84]

Таким образом, приближение самосогласованного поля в модели Лифшица — Ерухимовича приводит в точности к результатам теории Флори во всем диапазоне изменения конверсии. В рамках такого приближения не только молекулярно-массовые, но и корреляционные характеристики отдельных молекул полимера будут совпадать с теми, которые определяются в рамках модели I. Этот важный результат объясняется совпадением вероятностной меры на множестве конфигураций и конформаций отдельных молекул в ансамбле, который рассматривается в приближении СП модели IV, и в ансамбле, соответствующем идеальной поликонденсации (модель I). Убедиться в этом можно вычислив, например, вторую вариационную производную ПФ но виртуальному полю /г. (г) = 1п5(г). Получающийся таким образом фурье-образ п. ф. двухточечных корреляторов (1.25) плотности звеньев молекул золя определяется формулой [c.277]

В рамках модели Лифшица — Ерухимовича соответствующая теория ноля построена в разд. IV.4. Наличие полевой формулировки позволило в [134] развить для концентрированных систем тео- [c.288]

Лифшиц E. M. Теория молекулярных сил притяжения между твердыми телами.— ЖЭТФ , 1955, р. 29, с. 94—110. [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология