Температура Ферми

При выбросе газ воспламенился. Под воздействием высоких температур-фермы перекрытия здания потеряли несущую способность, и кровля обрушилась внутрь помещения. Элементами перекрытия был перебит трубопровод, нефтяной фракции, подаваемой на блоки гидрирования, и она воспламенилась. [c.336]

Пусть температура ферми-газа достаточно высока, чтобы выполнялось условие [c.255]

При понижении температуры взаимодействие между молекулами газа приводит к упорядочению спинов. В некоторых случаях это может сопровождаться возникновением намагниченности. Так или иначе, магнитная восприимчивость уменьшается. Падение у с температурой становится заметным в окрестности магнитной температуры Ферми Т р, которая определяется соотношением [c.255]

Отсюда следует, что температура Ферми, или температура вырождения электронного газа, зависит только от конпентрапии электронов в твердом теле. [c.207]

Поскольку в знаменателе соотношения (8.110) для температуры Ферми фигурирует достаточно малая величина — масса электрона, — то для конпентрапий электронов, типичных для металла (102 м 3), температура вырождения будет иметь порядок 10 К (в табл. 8.3 приводятся результаты, характерные для металлов и полупроводников). [c.208]

Используя определение температуры Ферми (8.110), имеем [c.213]

Парамагнитная восприимчивость Паули электронов проводимости практически не зависит от температуры при температурах, много меньших температуры Ферми. [c.281]

Итальянский физик Энрико Ферми (1901—1954) первым обстоятельно изучил бомбардировку нейтронами. Свою работу он начал почти сразу же, как только узнал об открытии нейтрона. Он обнаружил, что пучок нейтронов инициирует ядерные реакции особенно эффективно, если он проходит через воду или парафин. Легкие атомы этих веществ при каждом столкновении поглощают некоторое количество энергии нейтронов, но самих нейтронов при этом не поглощают. Следовательно, нейтроны замедляются настолько, что в конечном итоге движутся со скоростью обычных молекул, находящихся при комнатной температуре. Такие тепловые нейтроны находятся вблизи отдельных ядер в течение секунды или немногим более, следовательно, вероятность того, что ядро поглотит нейтрон, в этом случае выше, чем при бомбардировке быстрыми нейтронами. [c.174]

В дальнейшем по мере уменьшения количества воздуха в печи при интенсивном испарении жидкости (за счет сильно разогретых конструкций печи) в основном происходит горение паров, выходящих через отверстия, расположенные главным образом в верхних частях печи, В результате этого температура в печи не превышает рабочей температуры и не создаются условия, угрожающие целостности конструкций печи. Но вырывающееся из всех щелей пламя с густым черным дымом оказывает вредное воздействие на отдельные элементы конструкции печи и металлические конструкции рабочих галерей, каркаса печи, ферм и кровли. Под воздействием пламени металлические конструкции быстро прогреваются, а при продолжительном его действии теряют несущую способность и частично деформируются. Подобному воздействию пожара подвергается металлическая дымовая труба, когда трубы печи прогорают в конвекционной части и основная масса подогреваемой жидкости вытекает на под печи и проникает в боров дымовой трубы. В этих условиях горение жидкости происходит не только у отверстий в печи, но и в борове непосредственно у дымовой трубы. Из дымовой трубы (ее высота 30—40 м) вместе с густым дымом пары жидкости проходят в верхнюю часть трубы и на выходе из нее сгорают. Дымовая труба быстро прогревается по всей высоте, особенно в ниж- [c.94]

Больцмана, основанной на максвелловском распределении частиц в газе по скоростям, использовать статистику Ферми, учитывающую принцип Паули. Тогда при температуре абсолютного нуля электронный газ обладает некоторой энергией, так как все электроны должны обладать различной энергией, т. е. только один электрон может иметь энергию, равную нулю. На рис. А.60 показано распределение энергии N электронов в объеме 1 см для трех значений температуры. Верхний энергетический уровень, занятый электронами при абсолютном нуле тем- [c.139]

Термодинамическую шкалу температур в различных руководствах вводят разными путями, в том числе упрощенными. Здесь целесообразно дать строгий термодинамический вывод этого понятия, ориентируясь на метод Энрико Ферми. [c.98]

Имеющие возможность свободно перемещаться по металлу электроны образуют электронный газ. Вблизи атомов потенциальная энергия электронов минимальна. Она возрастает при удалении от атома, но при приближении к другому атому снова падает. Обычно рассматривают некоторую среднюю потенциальную энергию электронов внутри металла-ящика (рис. 153). Из принципа Паули вытекает следствие, согласно которому в этом потенциальном ящике даже при температуре абсолютного нуля электроны заполняют все уровни до некоторого предельного уровня, получившего название уровня Ферми (рис. 153). Кинетическая энергия на уровне Ферми может быть рассчитана по формуле [c.280]

Функция распределения электронов по энергетическим уровням показана на рис. 111.31, б. Пунктир соответствует функции распределения при повышенной температуре, когда только электроны с наибольшей энергией переходят на более высокие свободные уровни. Общий вид функции распределения электронов по энергиям сильно отличается от вида функции распределения классических частиц, которые могут находиться на энергетических уровнях в неограниченном количестве. Это означает, в частности, что при температуре абсолютного нуля все классические частицы должны находиться на самом низком уровне. Такая особенность электронов, подчиняющихся квантовой статистике Ферми — [c.201]

Эффективная температура Ферми определяется соотношением Тр= р1ко, где ко — постоянная Больцмана. Ее порядок — несколько десятков тысяч градусов Кельвина (например, для лития Тр 55 000 К). [c.118]

Температура 7р= Ер(0)1к °К называется температурой Ферми. Очевидно, она очень велика. Для Ай и Аи она равна 64 000°, для Си 82 000 дляСз 18 000 для лития 55 000° К, т.е. в среднем 50 000 ( 30 000° К). [c.526]

ЧТО критерием степени вырождения в энергетической шкале служит энергия Ферми. Иногда более удобно использовать такой параметр, как температура Ферми, которая, с помошью (8.107), определяется так [c.207]

При более точном учете условий симметрии для получатся более точные выражения. Последние требуются при изучении термодинамических свойств идеального газа при очень низких температурах и малых объемах (Ферми-газ и Бозе-газ). [c.299]

Для достаточно разреженного газа можно сказать, что каждая из молекул занимает один из уровней Из ЛМ микросостояний, которые могли реализоваться при различимости частиц, в действительности реализуется только одно симметричное (молскулы-бозоны) или одно антисимметричное (фермионы). Это и приводит независимо от вида статистики частиц к появлению множителя Л 1 в знаменателе. Применяемый способ учета требований симметрии является приближенным, и при изучении поведения идеального Ферми-газа или Бозе-газа (для малых объемов и низких температур) следует применять более точную методику учета требований симметрии. [c.299]

Третий период развития химической промышленности начался до первой мировой войны с коммерческого успеха производства аммиака в процессе Хабера - Боша. Необходимо подчеркнуть, что в этой технологии впервые в мировой практике химия по существу потребовала серьезного инженерного обеспечения процесс велся при высокой температуре (свыше. 100 °С) и высоком давлении (10 - 25 МПа). Любопытно сравнение технологического оборудования этого процесса, использованного на Баденских анилино-содовых предприятиях (BASF) в Людвигсхафене (Германия), с установками, описанными в "Руководстве л по химической технологии" [Davis,1901]. Большинство приводимых в книге образцов изготовлено плотниками или кузнецами они выглядели бы совершенно О естественно на дворе фермы, хотя и были новейшими достижениями химической технологии XIX в. [c.17]

Таким образом, при очень низких температурах даже идеальный газ имеет отличный от нуля второй вириальный коэффициент. В соответствии со знаком В газ Бозе—Эйнштейна характеризуется эффективным притяжением , а газ Ферми—Дирака — эффективным отталкиванием . [c.50]

Составными элементами крайних ферм каркаса являются трубные решетки и ретурбендные камеры (рис. УП-6), которые подвержены воздействию высоких температур. [c.210]

На трубную решетку обоими концами опираются печные трубы со смонтированными на них ретурбендами-двойниками. Трубные решетки изготовляют из серого чугуна СЧ 21-40 (для температур до 800 °С), жаростойкого чугуна (для температур до 1000 °С) и из жаропрочной стали (для более высоких температур). Решетки надежно крепятся к несушим элементам каркаса. Для крепления трубных решеток конвекционной камеры, состоящих из отдельных секций (рис. УП-7), по торцам печей устанавливают рамы, привариваемые к элементам ферм. Кроме того, самая нижняя секция решетки устанавливается на фундамент, для чего она снабжается специальными лапами. [c.211]

При эксплуатации теплогенераторов или котлов средней производительности, например 28—70 кг/ч, используемых на животноводческих фермах, возможна забивка парафинами фильтров, расположенных на линиях под 0т1фьггьв< небом. В этом случае необходимо улучшить не только те1д честь топлива при низких температурах, но и прокачиваемость его через фильтры. [c.122]

Изолятор. Незаполненная зона проводимости L расположена знс1Чительно выше заполненной валентной зоны (для алмаза, например, расстояние между зонами соответствует 5 эВ). Перенос электронов в зону проводимости при увеличении энергии Ферми за счет подвода тепловой энергии возможен только при очень высокой температуре (рис. А.62, а). [c.142]

И приводит независимо от вида статистики частиц к появлению множителя Л 1 в знаменателе. Применяемый способ учета требований симметрии является приближенным, и при изучении поведения идеального Ферми-газа или Бозе-газа (для малых объемов и низких температур) следует применять более точную методику учета требований симметрии. [c.299]

Неразличимые частицы. Газы типа Бозе — Эйнштейна и Ферми — Дирака. Рассмотрим систему (газ), состояние которой определяегся просто указанием чисел частиц, находящихся в возможных различных состояниях. В отличие от статистики Максвелла — Больцмана здесь безразлично, какие именно частицы находя гея в том или ином состоянии. Иными словами, частицы считаются неразличимыми. Надо здесь же отметить, что такой способ рассмотрения указывает на возможность существования особых так называемых вырожденных состояний системы. Здесь термин вырожденный применяется в ином смысле, чем в предыдущем разделе, и относится к системе в целом. Вырождение этого типа проявляется при низких температурах и высоких давлениях и тем легче, чем меньше масса частиц оно, в частности, ведет к тому, что при приближении к абсол о1ному нулю энтропия жидкого Не становится равной нулю. Рассмотрение вырождения такого типа не входит в нашу задачу, поскольку мы можем ограничиться достаточно разреженными газами, находящимися при не слишком низкой температуре. [c.212]

Уравнения статистики Больцмана были получены нами как асимптотические, правильные для высоких температур. При низких температурах в зависимости от подчинения принципу Паули, как это указывалось в гл. XI, газ описывается статистикой Бозе—Эйнштейна или статистикой Ферми—Дирака. [c.232]

Мы рассматривали различные вопросы равновесия с точки зрения статистики Больцмана. Однако эта статистика правильна лишь для идеальных газов и при этом лишь для высоких температур как асимптотическое решение, к которому стремятся решения статистик Бозе—Эйнштейна и Ферми—Дирака. [c.256]

Как мы видели, электронный газ практически полностью при комнатной температуре находится в состоянии вырождения, поэтому скорость электронов не зависит от температуры. Температурная зависимость сопротивления определяется температурной зависимостью величины I. Так как скорость, рассчитанная по уравнению для ферми-газа, приблизительно в 100 раз больше скорости, рассчитанной по формуле (XXIII. 10), то для сохранения правильного значения сопротивления необходимо, чтобы длина пути свободного пробега была в 100 раз больше межатомного расстояния. [c.509]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология