Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Ландау и Левича

    При турбулентном движении из-за хаотичности движения слоев происходит выравнивание скоростей в ядре потока и их распределение по сечению трубы характеризуется кривой, отличающейся по форме от параболы. Однако и в этом случае вблизи стенки трубы скорость резко снижается и образуется тонкий слой, в котором градиент скорости очень высок и у самой стенки скорость также равна ну/по. Структура потока и профиль концентраций у стенки трубы (по Ландау и Левичу) показаны на рис.2.3. [c.74]


    Физический смысл выражения (93) рассмотрен ниже. Обратимся к основным следствиям из теории Левича [74]. Были найдены основные закономерности, характеризующие влияние различных факторов на возникновение и развитие неустойчивости при горении вязкой ньютоновой жидкости. Для сравнения основные следствия из теорий Ландау и Левича сведены в табл. 20. Из таблицы видно, что заметная вязкость прежде всего затормаживает развитие процесса неустойчивого горения, диапазон характеристик, дающих устойчивое горение, расширяется. В частности, отметим существенное изменение влияния диаметра сосуда, например при [c.204]

    Другим фактором стабилизации коротковолновых возмущений является вязкость жидкости. В условиях, когда 1р, что входит в допущение теорий Ландау и Левича, доля прогретой жидкости в волне возмущения незначительна. В результате прогрева поверхности поверхностное натяжение может понизиться до весьма ма.лой величины, однако вязкостные силы в подповерхностном слое будут работать всегда. Это позволяет утверждать, что при давлениях выше критического роль стабилизатора корот- [c.206]

    Ландау и Левич [3, 4] указали, что нет никаких оснований допускать существование зоны, где турбулентность полностью отсутствует. В слое, непосредственно прилегающем к поверхности, турбулентность затухает. Этот слой Ландау называет вязким подслоем. Затухание турбулентности происходит постепенно и непрерывно, так что пульсационная скорость обращается в нуль только у самой твердой поверхности. Таким образом, вязкий подслой есть область течения, где вязкость играет основную роль, но течение здесь не чисто ламинарное. [c.234]

    Теория Ландау и Левича [c.235]

    Таким образом, основной результат теории Ландау и Левича заключается в том, что коэффициент турбулентного обмена возрастает пропорционально четвертой степени расстояния от поверхности. Подстановка этого результата в интеграл (V, 24) дает  [c.236]

    Таким образом, теория Ландау и Левича приводит к предельному закону, отличающемуся от (V, 41) заменой Рг на Рг Л. Значение универсальной безразмерной постоянной п находится из экспериментальных данных. [c.237]

    Таким образом, эксперименты, выполненные при значениях критерия Прандтля (Шмидта) порядка 10, хорошо согласуются с теорией Ландау и Левича. С другой стороны, в наших опытах [c.240]

    Дальнейшее развитие этой теории Ландау и Левичем [95] состоит в том, что в вязком подслое предполагается постепенное затухание турбулентных пульсаций. В основном турбулентном потоке благодаря сильному перемешиванию концентрации выровнены. [c.98]


    Более точно учитываются условия у границы раздела в модифицированной пленочной модели, называемой моделью диффузионного пограничного слоя. По Ландау и Левичу, этой модели отвечает схема распределения концентраций в жидкой или газовой фазе, показанная на рис. Х-6 [для системы жидкость (газ) — твердое тело]. [c.419]

    Если при решении задач гидродинамики вполне приемлемо допущение о существовании невозмущенного ламинарного подслоя, в котором коэффициент турбулентного обмена е = О, то при решении задач тепло-массообмена при высоких числах Прандтля (Рг > 10) двухслойная или трехслойная модели [см. уравнение (11.19)1 приводят к значительным ошибкам. Согласно теории Ландау и Левича [51, 53], подтвержденной Дайслером [103], турбулентность в пограничном слое при и] 6 подчиняется закономерности [c.28]

    Сравнивая с Рд или Р , мы получаем критические условия срыва Ра/Рв 1 и Р-п1Рк — 1, совпадающие с точностью до постоянных множителей с критериями Ландау и Левича соответственно. Таким образом, выполнение этих критериев означает начало процесса срыва капель с поверхности жидкости. Одновременно известно, что увлечение капель жидкости становится заметным, когда скорость испарения достигает величины порядка 5 10 г см  [c.220]

    По-видимому, наиболее близко к проверке теории Левича подошли в своих опытах Чуйко и Ивашкин (ИХФ АН СССР, 1968г.), которые исследовали устойчивость горения смеси тетранитрометана (ТНМ) с бензолом, взятыми в объемном соотношении 3 1, загущенной добавками полиметилметакрилата (ПММА). Было установлено, что данная жидко-вязкая система является неньютоновской. Путем измерения вязкости при различных напряжениях сдвига с последующей экстраполяцией на напряжения порядка (paita), отвечающие возмущающим усилиям в критической точке нормального горения, удалось провести относительно корректное сопоставление теории с экспериментом. Сжигание смесей проводилось в установке мало меняющегося давления в стаканчиках диаметром 6 мм. В табл. 25 приведены. результаты экспериментов, а также критические значения скоростей горения J , рассчитанные по формулам Ландау и Левича. Как указывалось выше, вязкость определена экстраполяцией, причем ввиду малого отличия величин (paW ), для разных систем практически она отвечает сдвигающему напряжению порядка 1 дин см . Включены также результаты исследования смесей, содержащих добавку порошка алюминия, создававшего дополнительный эффект загущения. Если исключить данные по смеси с 5% ПММА, то формула Левича дает критическое значение скорости, в среднем вдвое меньшее экспериментально наблюденного. Расчетная скорость по формуле Ландау с использованием всех данных в среднем превышает экспериментальную на 25%. При этом было принято, что поверхностное натяжение системы постоянно (30 дин]см) это может быть недостаточно хорошим приближением. Таким образом, в данном случае не удалось сделать однознач- [c.251]

    Ландау и Левич [3, 4] получили из обш,их теоретических соображений значение показателя /с = 4. Левич [1] и Дайел ер [8], обработав большое число экспериментальных данных по кинетике электродных реакций и процессов растворения, пришли к выводу, что они хорошо согласуются с этим значением показателя. С другой стороны. Кишиневский [15] отмечает большой разброс экспериментальных данных и считает, что они лучше удовлетворяют значению к = 2. Некоторые из экспериментов описаны в работах [16-19]. [c.235]

    Изложим подробнее наиболее обоснованную теорию вязкого подслоя, принадлежаш,ую Ландау и Левичу [3, 4]. Закон затухания турбулентности близ твердой поверхности эти авторы получают из следующих соображений. Так как основную роль в передаче импульса играет вязкость, то средняя скорость течения возрастает в вязком подслое по тому же закону, что и при ламинарном течении, т. е. пропорционально расстоянию от поверхности г/. Продольная составляющая пульсационной скорости пропорциональна и, следовательно, пропорциональна г/. Поперечная со- [c.235]

    Как видно из рис. 20, при принятом нами методе обработки различие в гидродинамической обстановке процесса (даже и столь радикальное, как переход от внешней к внутренней задаче) лишь довольно слабо влияет на результаты, — примерно в пределах разброса данных, полученных в одинаковых экспериментальных условиях. Дайслер [8] обработал большое число данных как по кинетике растворения и электродных реакций, так и по теплопередаче, которые представлены на рис. 21. Предельный закон Дайслера совпадает с формулой Ландау и Левича, причем для универсальной постоянной получено значение п = 0,124. [c.239]

    Белые кружки — литературные данные (ссылки см. в тексте) черные кружки — наши результаты [2] по внутренней задаче. Сплошная прямая — по формуле Дайслера [8], совпадающей с законом Ландау и Левича. Пунктирная прямая — по формуле (V, 41), отвечающей ламинарному подслою конечной толщины [c.239]

    В работе Б. В. Дерягина и А. С. Ти невской [11] говорится о расхождении между опытпыми и вычисленными работе Л. Д. Ландау и автора значениями Ло- Оно основано на недоразумении. В оригинальной статье Ландау и Левича при подстановке числеьшыл значений в формулы (133,23) [c.682]



Смотреть страницы где упоминается термин Ландау и Левича: [c.209]    [c.239]    [c.239]   
Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 8 (1971) -- [ c.419 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Ландау

Левичев



© 2025 chem21.info Реклама на сайте