Левича теория

Условия естественной конвекции плохо поддаются теоретическому и экспериментальному изучению в связи с неопределенностью ряда факторов и малой воспроизводимостью опытов. Наиболее перспективен метод принудительного перемешивания, основой которого служит разработанная В. Г. Левичем теория диффузии и концентрационной поляризации в движущейся жидкости. [c.283]

В соответствии с развитой Левичем теорией, между толщиной диффузионного слоя б и гидродинамическим слоем жидкости бгр существует определенное соотношение [c.284]

Согласно теории В. Г. Левича [4], адсорбция поверхностно-активных веществ на границе раздела двух фаз приводит к затормаживанию тангенциального движения на поверхности пузырьков, в результате чего скорость движения пузырьков снижается. [c.20]

Сейчас наиболее перспективной считается диффузионная теория Левича [53], которая исходит из непосредственного анализа системы дифференциальных уравнений, описывающих конвективно-диффузионный массоперенос. [c.39]

Согласно теории Левича, разработанной для случая омывания потоком жидкости неподвижной поверхности, основное сопротивление массопереносу сосредоточено в диффузионном пристенном слое, толщина которого [c.39]

Для объяснения спада тока в разбавленных растворах при переходе через т. н. з. В. Г. Левичем была развита теория неравновесного двойного электрического слоя. Сущность этой теории состоит в том, что поле двойного слоя при отрицательных зарядах электрода замедляет скорость подхода анионов к поверхности металла. Замедленное вхождение анионов в двойной слой (так называемый динамический у х-эффект) должно проявляться тем сильнее, чем больше отрицательный заряд поверхности, т. е. следует ожидать спада тока электровосстановления анионов при переходе через т. н. з. Максимальную плот- [c.280]

Пользуясь приведенными представлениями о движении жидкости, В. Г. Левич решил задачу для случая, когда катионы восстанавливаются именно на таком диске — катоде. При этом оказалось, что весь граничный слой раствора по концентрации может быть разбит на две области. В первой, простирающейся от катода в глубь раствора на расстояние б, концентрация меняется от Ск на электроде до Со. Как видно, этот слой (диффузный) значительно меньше толщины слоя бо, в котором меняется скорость движения жидкости относительно электрода, а концентрация не меняется и равна Со. Такое распределение концентраций в растворе очевидно, но В. Г. Левич его не постулирует, а приходит к нему на основании анализа законов гидродинамики и диффузии. Конечным выводом его теории явилось следующее уравнение для предельного тока [c.279]

ВОЙ степени, как в теории Нернста, а в степени /з. Это хотя и не имеет практического значения, но показывает, что в теории -Левича величина б не задается произвольным распределением скоростей в жидкости, но определяется протеканием самого процесса диффузии. В случае, если движение раствора носит турбулентный характер (число Рейнольдса очень велико), предельная плотность тока зависит также и от состояния поверхно- сти электрода. Неоднородность поверхности приводит к снижению величины предельного тока. Количественной теории для этого случая построить пока не удалось. [c.282]

Вращающийся твердый дисковый электрод имеет то преимущество перед ртутным капельным электродом, что позволяет изучать также анодные процессы, идущие при значительных плотностях тока. Все же применимость теории Левича ограничивается следующими условиями [c.282]

Опытная проверка теории Левича оказалась весьма плодотворной в случае бинарного электролита предельный ток, по (Х,25), меняется прямо пропорционально коэффициенту диффузии разряжающихся ионов и обратно пропорционально корню кубическому из эффективного коэффициента диффузии О. Приближенно можно считать, что D О тогда [c.282]

Это соотношение подтверждается опытом. Наконец, наибольший интерес представляет зависимость предельного тока от скорости перемешивания. В. Г. Левич проверил свою теорию по данным, имеющимся в работе Эйкена. Результаты этой проверки показывают хорошее согласование теории и опыта [c.283]

Температурная зависимость процесса переноса возбуждения может быть измерена путем экспонирования эмульсии при пониженной температуре и последующего проявления в нормальных условиях. При понижении температуры наблюдается падение чувствительности, которое должно быть приписано уменьшению эффективности переноса электронов. Теория переноса электронов Маркуса — Левича во многих случаях удовлетворительно предсказывает наблюдаемые изменения чувствительности в зависимости от температуры. [c.252]

Метод слоя конечной толщины разработан главным образом голландскими физнко-химиками . В нем оперируют не избыточными, а полными значениями энергии, энтропии, массы и других в объеме У поверхностного слоя. Это приводит к более сложным формулировкам [связанным, например, с необходимостью включения механической работы в объеме ]/ а также к неопределенности в выборе его границ (см. стр. 52)]. В то же время все величины при таком подходе приобретают более ясный физический смысл. Метод конечной толщины приобретает в настоящее время особую привлекательность, так как, включая параметр б, он открывает перспективы нахождения этой величины, весьма важной для учения о поверхностном слое и для всей коллоидной химии. Так, Левичев на основе теории слоя конечной толщины определил границы значений б для ряда систем . [c.56]

А. Н. Фрумкин и В. Г. Левич разработали теорию движения твердых и жидких металлических частиц в растворах электролитов. Было показано, что движение капель жидкого металла в зависимости от адсорбции и заряда поверхности металла может протекать с обычными скоростями, а также в сотни тысяч раз быстрее, чем, например, при явлениях катафореза. Эта особенность была объяснена электрокапиллярным движением в жидкой капле. Экспериментально было установлено, что падение капель под действием силы тяжести зависит от величины заряда. [c.11]

Помимо перенапряжения, скорость электродной реакции определяется скоростью доставки реагирующих веществ к месту реакции. В. Г. Левич, используя основы современной гидродинамики, разработал количественную теорию конвективной диффузии. Эта теория позволила установить условия транспортировки реагирующего вещества для случаев ламинарного и турбулентного движения жидкости. Современную теорию концентрационной поляризации широко используют в полярографии. Важную роль в развитии этой области физико-химического метода анализа сыграли исследования А. Г. Стром-берга, Т. А. Крюковой и др. [c.12]

Математическая теория, учитывающая дискретную природу зарядов в плотной части двойного электрического слоя, была развита в последнее время В. А. Кирьяновым, В. С. Крыловым и В. Г. Левичем. Приведенный ими расчет показал справедливость в обычных условиях, с достаточной степенью точности, уравнения (VII. 53) Эршлера и Грэма. [c.235]

Квантово-химическая теория переноса протона была создана P.P. Догонадзе, А.М. Кузнецовым и В.Г. Левичем в 1967 г. В рамках этой концепции реакция АН + В А" + ВН" рассматривается как переход системы с начальной на конечную поверхность потенциальной энергии. Каждая из этих поверхностей является функцией координаты протона г (расстояния [c.495]

Физический смысл выражения (93) рассмотрен ниже. Обратимся к основным следствиям из теории Левича [74]. Были найдены основные закономерности, характеризующие влияние различных факторов на возникновение и развитие неустойчивости при горении вязкой ньютоновой жидкости. Для сравнения основные следствия из теорий Ландау и Левича сведены в табл. 20. Из таблицы видно, что заметная вязкость прежде всего затормаживает развитие процесса неустойчивого горения, диапазон характеристик, дающих устойчивое горение, расширяется. В частности, отметим существенное изменение влияния диаметра сосуда, например при [c.204]

Другим фактором стабилизации коротковолновых возмущений является вязкость жидкости. В условиях, когда 1р, что входит в допущение теорий Ландау и Левича, доля прогретой жидкости в волне возмущения незначительна. В результате прогрева поверхности поверхностное натяжение может понизиться до весьма ма.лой величины, однако вязкостные силы в подповерхностном слое будут работать всегда. Это позволяет утверждать, что при давлениях выше критического роль стабилизатора корот- [c.206]

Так как to быстро уменьшается при повышении давления (см. табл. 20), то достаточно рассмотреть критерий (100) вблизи критических условий, характерных для горения под постоянным давлением (теория Ландау и теория Левича). Пусть в условиях воз- [c.215]

Теории гидродинамической устойчивости горения жидких ВВ Л. Д. Ландау и В. Г. Левича в изложенном выше виде дают критерий устойчивости, но не могут предсказать характер процесса выше критического давления. В этом смысле теория развитого возмущенного горения еще не создана. [c.217]

Согласно выводам из теории Ландау, за пределом устойчивости происходит рост амплитуды наиболее опасного возмущения Х . С ростом п размер быстро убывает, так же как и время его развития. Если величина возмущения велика по сравнению с шириной зоны горения (а только этот случай рассматривается теорией пределов устойчивого горения Ландау — Левича), то вместе с поверхностью жидкости изгибается поверхность химической реакции в газовой фазе (имеется в виду ближайшая к поверхности жидкости зона реакции в парах, которая наиболее сильна влияет на скорость горения летучих систем). Действительно, сравнение времен развития возмущений I и релаксации процесса горения показывает, что всегда I > Ясно, что увеличение поверхности горения должно повлечь за собой увеличение массовой скорости горения. Влияние искривления поверхности горящей жидкости на скорость горения отмечалось рядом авторов [37, 191]. [c.219]

Поскольку в теории Ландау — Левича именно рост амплитуды возмущений определяет развитие процесса горения (а следовательно, и его закономерности), необходимо рассмотреть вопрос [c.219]

Постановка задачи о срыве капель с поверхности жидкости совпадает с задачей, решенной Ландау [73] и Левичем [74], если вместо скорости горения рассматривать скорость обдувающего потока. Пользуясь методами теории размерности, это можно показать следующим образом. [c.220]

Стабилизирующее влияние загущения жидких взрывчатых веществ и систем хорошо известно и давно используется, в том числе в технике. Подробное обсуждение лшогих аспектов этого вопроса можно найти, например, в работах Андреева [38, 199]. В качественном отношении эффект повышения вязкости соответствует предсказаниям теории Левича [74], однако количественна сторона вопроса исследована весьма слабо. В работе Уиттекера [c.250]

Несмотря на некоторые внутренние противоречия (понятие о перемешиваемой и неперемешиваемой зонах с резкой границей между ними плохо соответствует представлениям механики жидкостей), концепция Нернста весьма успешно использовалась при описании транспорта вещества на границе жидкой и твердой фаз. Эта концепция получила непротиворечивую интерпретацию в рамках развитой В.Г. Левичем теории конвективной диффузии [38]. Согласно этой теории, вектор плотности потока вещества в жидкости складывается из диффузионной и конвективной составляющих [c.264]

Движение жидкости относительно электрода стабилизирует толщину диффузионного слоя б и делает ее меньше, что соответствует конвективной диффузии, т. е. диффузии в движущейся жидкости. Увеличение скорости перемещения жидкости приводит к ускорению диффузии. Теория диффузии в движущейся жидкости разрабатывалась в работах ряда исследователей (Д. А. Франк-Каменецкого, Зйкена, В. Г. Левича) и была сформулирована [c.207]

Если при решении задач гидродинамики вполне приемлемо допущение о существовании невозмущенного ламинарного подслоя, в котором коэффициент турбулентного обмена е = О, то при решении задач тепло-массообмена при высоких числах Прандтля (Рг > 10) двухслойная или трехслойная модели [см. уравнение (11.19)1 приводят к значительным ошибкам. Согласно теории Ландау и Левича [51, 53], подтвержденной Дайслером [103], турбулентность в пограничном слое при и] 6 подчиняется закономерности [c.28]

Ю. Г. Сивер и Б. Н. Кабанов в целях проверки теории Левича изучали поляризацию при разряде ионов водорода в растворах 0,002-н. Н2504 - -0,1-н. К2504 и 0,002-н. НС1 +0,1-н. чС1 и др. на вращающемся со скоростью 1—40 об/сек дисковом катоде. Оказалось, что предельный ток прямо пропорционален корню квадратному из числа оборотов катода п. Это согласуется с теорией Левича, так как угловая скорость связана с числом оборотов соотношением [c.283]

В последнее время В. Г. Левич и Р. Р. Догонадзе развили квантовостатистическую теорию окислительно-восстановительных реакций, протекающих без ощутимых изменений внутренних химических связей. Р. Р. Дого надзе, Ю. А. Чизмаджев и А. М. Кузнецов рассмотрели также соответствующие гетерогенные окислительно-вос- [c.345]

Этот эффект такнге был предсказан Л. Д. Ландау [33] и в несколько другой постановке рассматривался В. Г. Левичем [53]. В работе [34] рассматриваются некоторые следствия из теории Л. Д. Ландау. [c.28]

Рассмотрим вопрос о соответствии экспериментальных и расчетных критических условий нормального горения. Такое сопоставление для некоторых веществ уже проводилось в монографии Андреева [38] и было показано, что в ряде случаев наблюдается весьма удовлетворительное согласие теории и данных экспериментов. Проведем дополнительное сопоставление величин, характеризующих предельные условия нормального горения, причем для ряда невязких веществ, имеющих высокое значение критического давления (по-видимому, превышающее критические условия и по формуле Левича (93) (табл. 22)). Используем для сопоставления величину С = IjYP i значение которой, по теории Ландау, обозначим С[, а по теории Левича — С. [c.239]

Дальнейшее подтверждение теории Ландау — Левича было получено в опытах по горению в условиях, когда изменялась величина перегрузок, действующих на жидкость, т. е. при g Ф Ф 9,8м1сек . Вначале был поставлен эксперимент [197] по горению нитро гликоля в условиях свободного падения ( = 0) при 1 атм. Было установлено, что в сосуде диаметром 5 мм турбулизация горения не происходила. Сравнение с теорией показано [177], что стабилизация горения обеспечивалась в этих экспериментах за [c.241]

По-видимому, наиболее близко к проверке теории Левича подошли в своих опытах Чуйко и Ивашкин (ИХФ АН СССР, 1968г.), которые исследовали устойчивость горения смеси тетранитрометана (ТНМ) с бензолом, взятыми в объемном соотношении 3 1, загущенной добавками полиметилметакрилата (ПММА). Было установлено, что данная жидко-вязкая система является неньютоновской. Путем измерения вязкости при различных напряжениях сдвига с последующей экстраполяцией на напряжения порядка (paita), отвечающие возмущающим усилиям в критической точке нормального горения, удалось провести относительно корректное сопоставление теории с экспериментом. Сжигание смесей проводилось в установке мало меняющегося давления в стаканчиках диаметром 6 мм. В табл. 25 приведены. результаты экспериментов, а также критические значения скоростей горения J , рассчитанные по формулам Ландау и Левича. Как указывалось выше, вязкость определена экстраполяцией, причем ввиду малого отличия величин (paW ), для разных систем практически она отвечает сдвигающему напряжению порядка 1 дин см . Включены также результаты исследования смесей, содержащих добавку порошка алюминия, создававшего дополнительный эффект загущения. Если исключить данные по смеси с 5% ПММА, то формула Левича дает критическое значение скорости, в среднем вдвое меньшее экспериментально наблюденного. Расчетная скорость по формуле Ландау с использованием всех данных в среднем превышает экспериментальную на 25%. При этом было принято, что поверхностное натяжение системы постоянно (30 дин]см) это может быть недостаточно хорошим приближением. Таким образом, в данном случае не удалось сделать однознач- [c.251]

Особый случай представляет горение легкоплавких твердых веществ в условиях, когда существует значительный слой расплава. Теория показывает ( 40), что турбулизация горения по механизму Ландау — Левича возможна лишь при исключительных обстоятельствах (температура вещества близка к температуре плавления). Известные опыты Поповой и Андреева [85] с расплавленным тэном показали, что картина горения действительно отвечает турбулизации по Ландау, а критическая скорость горения достаточно хорошо согласуется с расчетной величиной. Опыты Глазковой [222] с переохлажденной диной также подтвердили, что расплавы ВВ ведут себя аналогично жидким системам. Что же касается турбулизации горения твердых плавящихся веществ по механизму Ландау — Левича, то этому вопросу были посвящены опыты Поповой [85], наблюдавшей затухание горения твердого тэна после пульсации, сопровождавшей поджигание. Очевидно, слой расплава выгорал при этом на турбулентном режиме, не успев передать тепло в глубину заряда, вследствие чего расплав не возобновлялся непрерывным образом и горение затухало. В силу указанного обстоятельства незатухающий ре- [c.254]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология