Момент количества движения атомов

Вектор орбитального момента количества движения атома определяется аналогично [c.20]

В отличие от связи Рассела — Саундерса в этом случае говорят о -связи. Полный момент количества движения атома всегда квантован и описывается [c.176]

Полный момент количества движения атома J в случае Ь—5-связи получается в результате векторного сложения векторов Ь и 5 [c.189]

Онзагер показал, что вихри в сверхтекучей компоненте гелия II квантованы. Момент количества движения атома гелия вокруг ствола вихря оказывается кратным постоянной Планка [c.245]

Строго говоря, это справедливо только, если спин ядра атома равен нулю, в противном случае полный момент количества движения атома равен J+I—1,..., J—I, где [c.33]

Удобно пренебречь также составляющей энтропии, связанной с ориентацией ядерных моментов количества движения атомов в кристалле. Энергетические различия между возможными ориентациями ядерных спинов очень малы, и, по-видимому, единственным веществом, у которого равновесная ориентация ядерных спинов отличается от беспорядочной, является водород [187]. Как и в случае смеси изотопических молекул, энтропия, связанная с беспорядочной ориентацией ядерных спинов, при обычных химических процессах совершенно не меняется, а поэтому ею можно пренебречь. Таким образом, в большинстве термодинамических расчетов используются практические значения энтропии, не включающие составляющих изотопического смешения и ориентации ядерных спинов. [c.13]

Если J — сумма двух коммутирующих моментов количества движения и Jq, то мы можем получить матрицы Jj и Jg. Рассмотрим представление yj jm, где наблюдаемые Г коммутируют с Jj, Jg, J. (Если J есть полный момент количества движения атома, Jj = S — его полный спиновый момент и J2 — L — его полный орбитальный момент, некоторые из y будут представлять собой п, I к S отдельных электронов.) Тогда матрицы и Jj будут диагональны в ч, У1 и Уд. Так как они не будут зависеть от f, мы будем опускать индекс т. Для краткости мы в дальнейшем опустим также и индексы у и уд. [c.70]

Излучение при Дот = - -1 происходит, таким образом, в направлении —к, что согласуется с тем, что надо компенсировать увеличение момента количества движения атома. Больше того, интенсивность излучения момента количества движения находится в правильном соотношении с интенсивностью излучения энергии, что обеспечивает возможность для момента количества движения Й излучаться в то же время, что и энергия Ау. Это удовлетворяет принципу соответствия, который использовался в прошлом в качестве исходного в правилах отбора для квантовых чисел момента количества движения 1). [c.96]

Можно возразить, что мы доказали слишком много, так как мы не имеем излучения момента количества движения при Дот = 0, Говоря более точно, в этом случае не меняется -компонента момента количества движения атома, однако может существовать изменение в полном моменте количества движения у, согласно (3.83), Ответ состоит в том, что классическая аналогия становится в данном случае неприменимой или, лучше сказать, что классическая аналогия квантово-механического состояния при определенных ] к т должна включать усреднение по всем ориентациям компоненты Д в плоскости ху. Это среднее по времени или Зу равно нулю из соображений симметрии, а также потому, что равны нулю диагональные матричные элементы и Зу. [c.96]

Перед тем как развить теорию с этой точки зрения, представляется полезным кратко рассмотреть историю эффекта Зеемана. Еще до появления в 1925 г. гипотезы спина электрона физики пытались дать формальное описание атомных спектров в терминах чисто орбитальной схемы электронных состояний таким образом, чтобы полный момент количества движения атома представлял собой сумму векторов Ь отдельных электронов. В такой схеме сумма составляющих по оси г орбитальных моментов количества движения 4 является интегралом движения, которое квантуется, получая значения ). При этом магнитная энергия возмущения дается формулой (16.1) без члена, содержащего 5 . Поэтому магнитная энергия равна просто о, умноженному на и уровень, характеризуемый [c.363]

Возбуждение атома электроном, обладающим достаточной энергией, может произойти лишь при соблюдении определенных условий. Общим условием, определяющим осуществление такого неупругого соударения, является условие сохранения момента количества движения электрона и атома при соударении. Иными словами, изменение момента количества движения электрона и атома относительно общего центра масс системы, происшедшее в результате соударения, должно равняться изменению внутреннего момента количества движения атома, т. е. [c.21]

Общим условием, определяющим осуществление такого рода неупругого соударения, является условие сохранения момента количества движения электрона и атома в процессе соударения. Иными словами, изменение момента количества движения электрона и атома относительно общего центра масс системы, происшедшее в результате соударения, должно равняться изменению внутреннего момента количества движения атома, т. е. [c.23]

Поскольку моменту количества движения ] отвечает магнитный момент г = у, то суммарному моменту количества движения атома 7 должен отвечать магнитный момент уИо=-2 У. Как мы видели, в магнитном поле Н угловые [c.11]

Значения Е и 8 определяют величину вектора полного момента количества движения атома J [c.15]

Зная квантовые числа I я 1, легко установить значения квантового числа Р полного момента количества движения атома для каждого подуровня по формуле [c.125]

Выражение (1.138) аналогично соотношению (1.118), за исключением того, что магнитный момент ядра ы в соотношении (1.118) заменяется на магнитный момент атома Ца, а внутреннее магнитное поле Я — на внешнее магнитное поле Но (при этом момент количества движения ядра 1 заменяется на момент количества движения атома /). [c.75]

МОМЕНТ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ АТОМА ВОДОРОДА ИЗ [c.113]

Момент количества движения атома водорода [c.113]

Перейдем теперь к рассмотрению полного момента количества движения электрона. С точки зрения механической модели полный момент количества движения атома векторно складывается из орбитального и спинового моментов ( 12). В соответствии с этим в квантовой механике для составляющих полного момента количества движения вводятся операторы у, г< определяемые равенствами [c.121]

При наличии спин-орбитальных взаимодействий с точки зрения квантовой механики физический смысл сохраняет лишь полный момент количества движения атома численные значения которого определяются через квантовое число J соотношением [c.163]

Полный момент количества движения атома Л [c.23]

Связь Рассела — Саундерса и правило Гунда. Непосредственно перед созданием квантовой механики, в 1925 г., Рассел и Саундерс [9] 1) провели успешный мультиплетный анализ спектра атома Са, предположив, что для построения полного момента количества движения атома с двумя электронами на неполностью заполненных оболочках надо сначала сложить орбитальные и спиновые моменты -Количества движения двух электронов] [c.214]

Заметное влияние на энергию терма оказывает спин-орбитальное взаимодействие. Как орбитальный, так и спиновый механические моменты С и S обусловливают наличие у атома соответствующих магнитных моментов и тем самым наличие суммарного магнитного момента атома. Движение электрона в атоме аналогично круговому электрическому току, который порождает магнитный момент. Орбитальным магнитным моментом обладают все атомы с Ь Ф О, а спиновым — с 8 Ф 0. Магнитные моменты, орбитальный и спиновый, взаимодействуют (спин - орбитальное взаимодействие), благодаря чему энергия атома отличается от той, которая была бы в отсутствие взаимодействия, соответствующие термы атома расщепляются на компоненты, различающиеся по энергии. Это расщепление можно описать, используя векторную схему. Вектор 5 ориентируется в поле вектора i по правилам квантования 25 + 1 способом. Векторы i и 5 образуют полный момент количества движения атома У = /, -Ь [c.40]

Метод ЭПР основан на резонансном поглощении электромагнитных волн радио- и микроволнового диапазона, связанном с переходами между подуровнями расщепления термов системы во внещнем магнитном поле (эффект Зеемана). Если полный момент количества движения атома (содержащий орбитальную и спиновую части) описывается квантовым числом /, а его проекция — квантовым числом т т = 1,1—1, —/), то уровни энергии в магнитном поле Н даются выражением [c.154]

Момент количества движения твердого тела, вращающегося с угловой скоростью (О (радианы в секунду) вокруг оси, проходящей через центр массы этого тела, равен /со, где / — момент инерции (равный члцрг, причем т — масса -й частицы данного тела Ts.pi — ее расстояние от оси вращения). Момент количества движения удобно представлять в виде вектора, направленного вдоль оси вращения. Легко понять, что размерность момента количества движения будет [масса X (длина) X время- ]. Такую же размерность имеет и постоянная Планка к, что позволяет предположить возможность квантования момента количества движения атомов и молекул в единицах к или к 2п. Предпринятые в 1912 г. английским математиком Дж. У. Николсоном и датским химиком Нильсом Бьеррумом попытки доказать это не были удачными, но уже в 1913 г. Нильсу Бору yдaJ o ь добиться успеха и объяснить строение атома водорода, (описание работы Бора приведено в гл. 5). [c.77]

В атомах элeiMeнтoв с числом населённых электронных оболочек в невозбуждённом состоянии, большим трёх, имеются не полностью заполненные внутренние электронные оболочки. Для таких атомов при подсчёте момента количества движения атома в целом надо учитывать сумму орбитальных моментов и сумму моментов спина электронов не только самой внешней оболочки атома, но и всех неполностью заполненных оболочек. [c.431]

Рассмотрим тонкое строение спектральных термов щелочных металлов, пользуясь векторной моделью атома. Так как в данном случае мы имеем дело только с одним валентным электроном, то момент количества движения атома в целом равен общему моменту количества движения валентного электрона ) [c.331]

Как видно из сказанного выше, наличие межэлектронных взаимодействий приводит к дополнительному расщеплению уровней энергии. При этом образуются так называемые муль-типлвтные уровни энергии (или мультиплетные термы). По определению, мультиплетным термом называют совокупность термов с заданным главным, орбитальным и спиновым квантовыми числами, но с различными квантовыми числами полного момента количества движения атома /. Число таких термов называется мультиплетностью х. Она равна числу возможных значений / и определяется формулой (25), причем принимают = (25 + [c.16]

Внутрикристаллические магнитные поля, как это будет показано ниже, обусловлены специфическим строением электронных оболочек атома и могут существовать лишь в том случае, когда полный механический момент количества движения атома в веществе отличен от нуля. Величины этих полей в ферромагнитных и антиферромагнитных материалах составляют сотни килоэрстед. Если между спинами электронов в атомах существует сильное взаимодействие, как это имеет место, например, в ферромагнетиках, то возникает [c.66]